Поле среды

Ионно-релаксационная поляризация (С -р, Qn-р, г .р) наблюдается в неорганических стеклах и в некоторых ионных кристаллических неорганических веществах с неплотной упаковкой ионов (см. рис. В-2, б). В этом случае слабо связанные ионы вещества под воздействием внешнего электрического поля среди хаотического теплового движения смещаются в направлении поля. [c.20]

Величина внеш. электрич. поля Е, как правило, много меньше внутр. поля среды. Поэтому изменение оптич, свойств оказывается довольно малым и соотношение, описывающее эти свойства, может быть представлено в виде ряда по степеням внеш. поля [c.589]

Для поляризующихся в электрическом поле сред — диэлектриков — уравнение состояния представляет собой соотношение между вектором поляризации р, напряженностью электрического поля Е и температурой. Вид уравнения состояния различен для двух типов диэлектриков — неполярных и полярных. К неполярным диэлектрикам относятся такие, у которых молекулы (атомы, ячейки кристаллической решетки) в отсутствие внешнего поля не имеют дипольных моментов. После включения поля Е положительные и отрицательные заряды смещаются в противоположных направлениях, и молекулы приобретают дипольные моменты, причем для не слишком сильных полей возникающая поляризация пропорциональна приложенному полю [c.81]

Электрическое поле (характер и величина поля, среда, температура) [c.6]

При исследовании дифракционных характеристик полупрозрачных решеток различных типов отмечался ряд важных свойств рассеянных полей. Среди них явление полного прохождения, условия и причины возникновения которого рассматриваются в данном параграфе. Такой режим рассеяния, при котором вся энергия первичной волны переносится в зону прохождения полупрозрачной структуры, можно использовать во многих приборах и устройствах современной СВЧ техники. [c.103]

Прогресс в технике усиления сверхкоротких оптических импульсов сделал возможным генерацию сверхсильных световых полей с напряженностями lQi" В/см — на порядок выше внутриатомных полей. Среди других приложений — пикосекундная электроника, генерация сверхкоротких электронных сгустков, рентгеновских и акустических импульсов. [c.239]

После прохода импульса через среду атомная система возвращается в исходное состояние. Это значит, что AN t oo)=—N, P2 t oo)=0. Следовательно, имеет место лишь временный обмен энергией между атомной системой и электромагнитным полем. Среда полностью прозрачна по отношению к полной энергии. [c.322]

Отметим еще случай, когда в находящуюся в однородном электрическом поле среду с относительной диэлектрической проницаемостью в,1 вводятся включения другого материала с относительной диэлектрической проницаемостью, ег2- Это — модель таких неоднородных (композиционных) электроизоляционных материалов, как пластмассы, компаунды и пр. с наполнителями, пропитанная волокнистая изоляция и т. п. В этом случае поле становится неравномерным при /п = ег2/ег1>1 на границах раздела создаются напряженности поля, в k раз k — коэффициент неоднородности поля) превышающие напряженность равномерного поля, существовавшую до введения включений. Особенно большие значения Е получаются, если включения имеют выступы с малым радиусом закругления ( эффект острия ). [c.25]

Таким образом, приходим к следуюш ему окончательному решению задачи о температурном поле среды при конвективно--кондуктивном переносе тепла в цилиндрическом канале [c.266]

Для определения реакции в точке В освободим точку В от связи и введем в рассмотрение силу реакции ортогональную к полу. Среди возможных перемещений стержня появится поступательное перемещение в вертикальном направлении. Подсчитывая работу всех сил, действующих на стержень, на этом возможном перемещении и приравнивая работу нулю, будем иметь [c.38]

Закон Био — Савара можно также применить для вычисления многих других распределений магнитного поля. Среди них особенно важными являются тороидальное и седловое отклоняющее ярмо [95, 96]. [c.128]

Из хода доказательства этой теоремы становится ясным кинематический смысл вихря скоростного поля среды [c.185]

При очень малых амплитудах поля молекула с принятой вначале формой эллипсоида поляризуемости действует как молекула со сферически симметричной поляризуемостью (в слабых полях среда может рассматриваться в макроскопическом смысле как изотропная), так что к = а/3. Подставляя а из (2.32-3), получаем [c.127]

Величина Е. д/д1)Р. представляет собой мощность, переданную от поля среде в единице объема (ср. ч. I, 1.3) в соответствии с этим величина /% )Е. д/д1)Р. есть число фотонов, энергия которых передается среде в единицу времени в единице объема при поглощении (излучении) энергии ЙО в единице объема инверсия заселенностей изменяется на +2 (—2) поэтому в пренебрежении релаксацией уравнение (2.36-13) представляет собой не что иное, как закон сохранения энергии для всей системы, состоящей из поля и среды. [c.261]

В этом случае слабо связанные ионы вещества под воздействием внешнего электрического поля среди хаотических тепловых перебросов получают избыточные перебросы в направлении поля. [c.27]

В бесконтактных измерителях реализуют кинематический метод измерения параметров относительной вибрации, используя оптические, радиоволновые и др. электромагнитные поля. Среди них наибольшее применение в вибродиагностике нашли оптические методы и средства измерения параметров вибрации, которые по способу выделения информации об измеряемом параметре делят на амплитудные и частотные. К амплитудным методам измерений относят фотоэлектронные, дифракционные и интерференционные методы измерения, а также методы с использованием пространственной модуляции светового потока. [c.605]

В связи с этим, если известны средний квадрат давления = Rp(0,0) и корреляционная функция Кр( т), можно оп делить структурную функцию на основании уравнения (1.5). Функция D( т) удобна, для экспериментального исследования случайного поля, поскольку ее определение дает ответ о статистической стационарности этого поля (среды). В самом деле, при увеличении пространственного разделения и времени задержки (С °о и т-юо) Кр( т)- 0. В этом случае D z, О - 2Кр(0,0) = р. Поэтому, если при указанных условиях D(t, стремится к некоторому конечному пределу, равному (1.6), то можно сделать вывод о статистической стационарности исследуемого процесса. Но поскольку в реальной среде условия стационарности выполняются на ограниченных промежутках пространства— времени, то структурная функция более полно характеризует статистическую обстановку, чем корреляционная функция. С другой стороны, зная структурную функцию, можно найти корреляционную, так как с учетом D(oo)- 2Яр(0,0) [c.8]

В основе методов обработки зубьев зубчатых колес лежат физические и химические эффекты взаимодействия заготовок с полями, средами или твердыми телами. [c.220]

В дальнейшем принцип эквивалентности оказался тормозом, задержавшим развитие единой теории поля. Среди физиков укоренилось ошибочное мнение, что построение единой теории тяготения и электричества заключает в себе логическое противоречие. [c.29]

Приведенные формулы относятся к идеальной изотермической излучающей среде. В реальных условиях излучающая среда всегда является неизотермической. В этой связи полученные соотношения могут использоваться для расчетов лишь при определенных допущениях, касающихся условий возможного осреднения температуры среды. Подробные данные о влиянии температурного поля среды на излучение газов приведены в монографии А. В. Кавадерова [Л. 13]. [c.92]

Любой диссипативный процесс в плазме приводит К её диффу.зии поперёк магн. поля. Усиление диффузии по сравнению с классической, скорость и к-рой определяется условием поддержания равновесного тока за счет движения в магн. поле среды (плазмы) с проводимостью о [lisjpMB a[ult, происходит как за счёт необходимости поддержания вторичных токов, так и (в случае редких столкновений) за счёт большого отклонения дрейфовых орбит запертых частиц от магн. [c.677]

В общем случае вид поля скоростей, соответствующий решению исследуемой задачи ОМД, определяется полнотой выполнения требований, оговоренных в постановке задачи (см. п. 1.4). Поле скоростей, удовлетворяющее всем требованиям постановки краевой задачи, будем называть реальным полем (Р-полем) скоростей. Как правило, Р-поля скоростей удается построить лишь в отдельных случаях. Чаще всего решение задачи сводится к поиску наилучшего приближшия к Р-полю. Среди всех векторных полей, во множество которых обязательно входят Р-поля скоростей, выделим поля KOpo Tdi, удовлетворяющие кинематическим краевым условиям (для стационарных течений - кинематическим граничным условиям). Такие поля будем назьшать кинематически возможными полями (КВ-полями) скоростей. [c.54]

Как известно, оптически изотропная среда под действием магнитного поля приобретает свойство двойного лучепреломления по кругу для света, распространяющегося вдоль поля. Это значит, что если без магнитного поля среда поглощает свет на частоте Mq, то при наложении поля II у нее появляются две резонансные частоты поглощения о>о — еН12тс) для света с левой круговой поляризацией и (О9 -Ь (еН1 12тс) — для света с правой круговой поляризацией е, т — заряд и масса электрона, с — скорость света), причем показатель преломления в одном случае возрастает, а в другом — уменьшается по сравнению с показателем преломления среды, когда магнитное поле отсутствует. Измеряя разность резонансного поглощения света, поляризованного по правому и левому кругам, можно получить дополнительную информацию об электронных энергетических уровнях исследуемого вещества, помогающую в расшифровке спектров оптического поглощения. [c.32]

В жидких диэлектриках обычно рассматривают среднее макроскопическое поле среды ( ср, которое измеряется известными экспериментальными методами, и среднее эффективное или локальное микрополе < эфф, действующее на молекулу, которое можно рассчитать. Если диэлектрик помещен во внешнее электрическое поле напряженности ( 0, то ( ср вычисляется следующим образом [c.90]

Рассмотрим в качестве поля А скоростное поле среды (А = V ). Как уже отмечалось, и потенциал безвихревого поля, и функция тока соленоидального поля могут быть многозначными функциями в неодносвязных областях потока. Это вызвано тем, что эти скалярные функции восстанавливаются по вектору поля при помощи криволинейных интегралов (ограничимся для наглядности рассмотрением плоских потоков среды) [c.171]

Выражения (1.51) отражают влияние электромагнитного поля на процессы переноса и, в частности, на процесс переноса тепла в физической системе, и в этом смысле они удовлетворяют поставленной основной задаче об описании процесса переноса теплоты излучением электромагнитного поля. Правда, общие выражения выписаны без анализа собственного излучения системы и его роли в процессе переноса теплоты. Это означает, что мы описываем лишь один аспект процесса переноса теплоты излучением, но далеко не маловажный. В рамках рассматриваемой асимптотики могут быть описаны задачи о нагреве среды падающим электромагнитным полем и об отражении электромагнитного поля средой. Эта задача, подробно описанная в главах второй и четвертой, соответственно, составляет одну из центральных проблем в описании процесса переноса теплоты излучением. [c.29]

Основной задачей квантовой статистической механики, как и классической, является проблема многих тел. По существу она сводится к разработке эффективных методов расчета равновесных и неравновесных характеристик системы, состоящей из чрезвычайно большого числа частиц. За последние годы наметился ряд новых перспективных подходов к этой проблеме, связанных с систематическим использованием аппарата теории квантованных полей. Среди них одним из наиболее эффективных является, по-видимому, метод временных температурных функций Грина, представляющий собой естественное развитие аппарата, разработанного первоначально в связи с задачами квантовой электродинамики и мезодинамики. Уже использование динамических функций Грина, определенных как средние по основному состоянию системы, оказалось весьма эффективным при решении некоторых задач статистической физики. Однако только обобщение на случай конечных температур, представляющее собой соединение идей квантовой теории поля и метода матрицы плотности, позволило выявить все возможности данного аппарата. [c.7]

Среди физических явлений, на основе которых возможно модулировать луч света от лазера, наибольшее внимание привлекает электроонти-ческий эффект. Сущность его заключается в том, что внешнее электрическое поле вызывает небольшое изменение показателя нреломления твердой или жидкой среды. Если показатель преломления уменьшается, то свет проходит через среду быстрее, и наоборот. Более того, под влиянием электрического поля среда становится двулучепреломляющей, т. е. лучи разных линейных поляризаций проходят через нее с разными скоростями. [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...