Источники лазерные

Интенсивность интерференционных полос зависит от абсолютной величины смещения элементов поверхности объекта, а также от направления их смещения по отношению к источнику лазерного освещения и к объективу съемочного устройства. В наиболее неблагоприятном случае перемещение во время экспонирования на половину длины волны света приводит к сдвигу по фазе на угол 2я, что соответствует периоду интерференционных полос на изображении. [c.242]

Если источник лазерного излучения расположить в одном фокусе эллипса, а голографическую фотопленку в другом его фокусе, то при перемещении объекта по эллипсу даже при длительной экспозиции никаких интерференционных полос на голографическом изображении не возникает. [c.242]

Выше мы изложили лишь те основы теории лазерных шумов, которые совершенно необходимы каждому для элементарного знакомства с источниками лазерных шумов и для того, чтобы решать вопросы, связанные с измерениями шумов. В литературе имеются более подробные теоретические работы по распределениям плотности вероятности до и после линейного усиления [53, 60], по характеристикам емкости канала [61] и теории пространственно-временной когерентности [62, 63]. [c.487]

Источники лазерного излучения. [c.31]

Доступные источники Лазерный диод [c.281]

Отметим, что в обоих упомянутых случаях эффективность преобразования [уравнения (6.11) и (6.12)] возрастает с увеличением длины кристалла. Однако следует помнить, что этот вывод сделан без учета обстоятельства, которое с очевидностью следует из уравнения (6.13), а именно что допустимая полоса сужается при увеличении длины нелинейного кристалла. Так, если источник имеет ширину полосы, превышающую спектральную ширину синхронизма, то ни в одном из рассмотренных преобразователей невозможно добиться увеличения мощности сигнала, используя более длинный кристалл смесителя, хотя при этом будет увеличиваться спектральное разрешение. Б то же время если требуется обнаружить источник лазерного типа с узкой полосой, то предпочтительнее использовать длинный кристалл смесителя. [c.174]

Все точки любого предмета, которые мы видим, с определенной степенью либо излучают свет, либо отражают его. Аналогично отражают свет все точки предмета, освещенного лазерным светом. Каждая точка предмета имеет свою степень яркости и, кроме того, каждая точка, отражающая свет, является как бы источником лазерного света. Если свет, исходящий от точки, интерферирует с опорной лазерной волной, то на фотопластинке каждая точка предмета дает свою собственную круговую интерференционную картину. В результате наложения таких интерференционных картин получается очень сложная интерференционная картина, записав которую на фотопластинке, мы получим голограмму такого же типа, как на рис. 6. Если теперь проявленную и закрепленную голограмму осветить параллельным пучком, то мы увидим реконструкцию всех исходных источников света, расположенных в правильном порядке. Голограмма порождает полную иллюзию реальной трехмерной пространственной сцены. [c.26]

Типовые установки для лазерной сварки, кроме квантового генератора и источника силового питания, содер кат еще замкнутую систему охлаждения, оптическую систему фокусировки лазерного луча на детали, оптическую систему наблюдения за процессом, координатный сварочный стол, при необходимости систему освещения свариваемого изделия и систему нодачи инертного газа в зону сварки для защиты нагреваемого металла от окисления. [c.168]

Светолучевая (лазерная) обработка основана иа тепловом воздействии светового луча высокой энергии иа поверхность обрабатываемой заготовки. Источником светового излучения служит лазер — [c.413]

В электрофотографических ПчУ скрытое электрическое изображение получается на фотополупроводниковом барабанном или ленточном промежуточном носителе. Для экспозиции изображения используют либо источники света, либо лазерные источники излучения. Перенос изображения на обычную бумагу производится порошковым проявителем. Типичный диапазон скоростей печати составляет 5000... 25 ООО строк/мин, качество изображения высокое. Вследствие высокой стоимости электрофотографические ПчУ целесообразно применять в системах с очень большим объемом выводимой информации. [c.48]

Существует большое число способов пайки, например (по источнику нагрева) паяльником (простейший способ), погружением в расплавленный припой, газопламенный, лазерный, электронно-лучевой и др. (Подробнее см. ГОСТ 17349—79. Пайка. Классификация способов ГОСТ 17325—79. Пайка и лужение. Основные термины и определения.) [c.277]

Концентрация энергии термических источников может оцениваться удельной мощностью в пятне нагрева. Наибольшую интенсивность энергии — до 10 Bт/мм и выше при пятне нагрева до 10" мм — могут иметь лазерный и электронный лучи (табл. 1.5). [c.27]

Создание лазеров позволило широко применять их в различных исследованиях, для передачи информации и связи, измерения расстояний с большой точностью. Особое место занимает лазерная Технология как группа процессов, использующих мощное излучение лазера для нагрева, плавления, испарения, сварки и резки материалов. Это направление начало развиваться с 60-х годов и в настоящее время лазер рассматривают как один из наиболее перспективных лучевых источников энергии. [c.115]

Для сталей III группы (среднеуглеродистых среднелегированных, содержащих карбидообразующие элементы) при сварке в широком диапазоне режимов характерно мартенситное превращение. Для них важно значение />ю, поскольку гомогенизация аустенита и рост зерна в связи с наличием специальных карбидов в исходной структуре замедлены и их можно регулировать с помощью режима сварки. Поэтому для получения благоприятной структуры при сварке этих сталей эффективно снижение q/v, применение концентрированных источников теплоты (плазменной, электронно-лучевой и лазерной сварки). Так- [c.528]

Лазерные источники с энергией 10 Дж позволяют получить световой пучок с интенсивностью Ю " Вт/см и больше. При такой интенсивности напряженность светового поля достигает значения 10 В/см. С помощью лазеров на стекле с неодимом (Я = 10 600 А) получают напряженности поля до 10 В/см, [c.8]

Авторами работы [19] предложено устройство для контроля угла перекоса моста крана (рис.50,л), включающее источник лазерного излучения /, установленный на специальном столике с зажимами, которыми он 1фепится к рельсу горизонтальную шкалу 2 с миллиметровыми делениями, установленную над трубкой лазера перпендикулярно к рельсу, причем нулевой штрих шкалы расположен в одной вертикальной плоскости с лазерным лучом два плоских зеркала 3 и 4, размещенных на горизонтальном столике под углом 45 друг относигельно друга шкалу 5, которая крепится на противоположном рельсе подкрановых путей. [c.110]

Если в описанной дифференциальной схеме источник лазерного излучения и фотоприемник поменять местами, получается так называемая инверсная дифференциальная схема. Пример такой схемы иредставлен на рис. 165, д, а соответствующая ей геометрия световых пучков — на рис. 166, б. В этой схеме в исследуемую область направляется один лазерный луч. Два пространственно разделенных световых пучка, рассеянных движущимися частицами, выделяются диафрагмами и направляются в интерферометр, где интерферируют на светочувствительной поверхности фотоприемника, [c.286]

С целью определения содержания металлов в магнитном графите было проведено исследование его состава методом лазерной масс-спектромет-рии. Этот метод позволяет определять процентное содержание элемента до % (масс.). Исследования проводили на масс-спектрометре с двойной фокусировкой JMB-01SB, оснащенном лазерно-плазменным ионным источником. Лазерный масс-спектральный метод основан на измерении числа ионов основы и микропримесей, образующихся при испарении и ионизации анализируемого образца сфокусированным лазерным излучением. Анализ показал, что магнитный графит содержит следующие металлы Fe — 3 10" Mg — 1 10 А] - 2 10" Мп — 4-10" Sm, Ni, r, Pb, Ti по 2-10" Си — 3 10"" . Основную часть металлической фазы магнитного графита составляют Fe, Mg и А1. Содержание других металлов незначительно, однако небольшие количества металлов переменной валентности, входящих в состав магнитного графита, могут оказывать негативное влияние на окислительную стойкость материала и потребовать увеличения количества стабилизатора в рецептуре. Следует отметить, что при высокотемпературном способе получения магнитного графита металлы, присутствующие в его составе, находятся в форме оксидов. [c.662]

Распространение лазерного излучения в средах с дискретными центрами теплопереноса в среду сопровождается акустогидроди-намическими явлениями, вызываюш,ими стохастизацию среды и соответственно процессы нелинейного светорассеяния и самофокусировки пучка [30, 32]. С другой стороны, лазерная генерация акустического излучения может представлять самостоятельный интерес в приложении к проблеме зондирования. Действительно, оптико-акустические эффекты несут информацию как об источнике лазерного излучения, так и о поглощающей излучение газовой и дисперсной среде. Кроме того, искусственно созданный лазерным лучом выносной источник звуковой энергии может быть использован в традиционных, схемах акустического зондирования, например, таких, как излучатель — приемник для определения спектрально-акустических и метеорологических характеристик нижнего километрового слоя атмосферы. [c.200]

В Осно"Ы1ых направлениях экономического и социального развития СССР на 1981—1985 годы и на период до 1990 года подчеркивалась необходимость использования лазерных и других высокоэффективных методов обработки металлов и материалов с целью существенного улучшения их свойств. В связи с этим нужны специалисты, способные разрабатывать, эксплуатировать и совершенствовать источники лазерного излучения. Решение этих задач требует дальнейшего совершенствования подготовки и повышения квалификации научных и научно-педагогических кадров. [c.3]

Рис. 6.31. Общая схема многоканальной телекоммуникационной системы, Ь — источник лазерного излучения, Р — коллиматор лазерного излучения, М— модан, О — фурье-каскад, В — матрица модуляторов, Р — идеальный линзоподобный волновод, Е — оптический сумматор пучков

Достижимые значения эффективности определяются доступными сочетаниями нелинейного материала и лазерной накачки, которые обеспечивают нужное нелинейное взаимодействие. Отметим два ограничения, определяющие возможности выбора. Одно из них относится к источнику лазерной накачки, который должен иметь достаточно высокую среднюю мощность, второе относится к сигналу суммарной частоты, который должен быть легко регистрируемым. Наконец, после удовлетворения обоих указанных требований мы должны еще обеспечить фазовый синхронизм взаимодействия, т. е., поскольку сОз = = сор + согг, мы должны каким-то доступным способом выполнить условие ка = кр кгг. Именно это требование обычно является наиболее серьезным. [c.159]

Холл и Ричард Л. Баргер стабилизировали источник лазерного света своего интерферометра Фабри—Перо, запирая его частоту в линию инфракрасного спектра метана с длиной волны 3,39 микрона. Частота этой линии определяется атомными константами, и поэтому удается обойти проблему механической стабилизации стандарта длины. Полуширина линии метана с длиной волны 3,39 микрона составляет около 10 так что с помощью нее можно достичь соответствующей стабильности лазера. [c.136]

В зарубежных источниках отмечается, что для организации лазерного помехового излучения необходима аппаратура, обеспечивающая как минимум решение двух задач анализ параметров ОЭП противника (прием излучения от ОЭП) и создание излучения в направлении ОЭП. В работе 73] рассмотрены три варианта оптической системы (рис. 3.9), обеспечивающие одновременно прием излучения определенной длины волны или определенного оптического диапазона и создание помехового лазерного излучения в направлении к источнику принятого излучения. Каждая система содержит основное зеркало (1), два контррефлектора (2 и 5), приемник излучения 4) и источник лазерного излучения (5). [c.71]

В качестве источника теплоты при электрической сварке плавлением можно использовать различные источники — электрическую дугу (электродуговая сварка), теплоту шлаковой ванны (электрошлаковая сварка), теплоту струи ионизированных газов холодной пла. злгы (плазменная сварка), теплоту, выделяемую в изделии в результате преобразования кинетической энергии электронов (электронно-лучевая сварка), теплоту когерентного светового луча лазера (лазерная сварка) и некоторые другие. [c.4]

Значительно более жесткие требования по точности выполнения устанавливаемых режимов предъявляются к манипуляторам и механизмам перемещения сварочного источника теплоты в автоматизированных установках. Допустимы следуюн(ие колебания скорости перемещения при сварке под флюсом 5% при аргонодуговой сварке тонколистовых металлов 2% в установках для электронно-лучевой и лазерной сварки менее ztl%. Точность установки свариваемых изделий и отклонение положения стыка при сварке не должно нревын1ать 20—25% поперечного размера площади пятна ввода теплоты в изделие, т. е. при сварке под флюсом это составляет J —2 мм при микроплазмен-ной — не более 0,25 мм нри электронно-лучевой и лазерной (в зависимости от диаметра луча) от tO,l мм до 10 мкм. [c.123]

Поверхностная закалка при нагреве лазером. Лазеры — это генераторы света (квантовые генераторы оптического диапазона). В основу их работы положено усиление электромагнитных колебаний при помощи индукцированного излучения атомов (молекул). Лазерное излучение монохроматично, распространяется очень узким пучком и характеризуется чрезвычайно высокой концентрацией энергии. Для промышленных целей применяют лазеры, у которых в качестве активных тел, т. е. источников генерируемого излучения, служат 1) твердые тела (твердотельные лазеры) рубины, иттрий-алюминиевые гранаты (ИАГ) и стекла, активированные неодимом [c.225]

Лучевые источники энергии используют при сварке электрон шм лучом, лазерной сварке и световой сварке. При сварке электронным лучом носителем энергии являются электроны, при лазерной и све-, ТОБОЙ — фотойы. [c.14]

Преимуществами лазерного луча являются возможность передачи энергии на больщие расстояния неконтактным способом, сварка через прозрачные оболочки, так как для световых лучей прозрачные среды не служат преградами, получение качественных соединений на металлах, особо чувствительных к длительному действию теплоты, сварка на воздухе, в защитной атмосфере, вакууме. Основной недостаток лазерного источника энергии низкие значения к. п. д. установок, высокая стоимость оборудования, недостаточная мощность серийного оборудования. [c.17]

Какие жобенности имеют лазерный и световой источники нагрева [c.19]

Сравнение критериев е и для однопроходной сварки стали показывает, что е с уменьшением интенсивности источника возрастает примерно от 3...5 Дж/мм для лазерной сварки до 200... 400 Дж/мм для газового пламени. В то же время общие затраты энергии Eэлектронного луча (площадь изделия 500 мм ) и к. п. д. лазера ( 0,1%), в сотни и тысячи раз выше для этих источников, чем для свободной дуги в аргоне или для газового пламени (рис. 1.9). [c.28]

При расчете температур в процессе сварки нельзя однозначно отнести пластину к тонкой или толстой. Если тепловыделение от источника теплоты происходит почти по всей толщине пластины, то она может быть отнесена к тонким, если даже ее толщина измеряется многими миллиметрами. Напротив, пластина толщиной 1 мм должна быть отнесена к толстым, если на ее поверхности действует весьма концентрированный маломощный источник теплоты, не вызывающий глубокого проплавления, например остросфокусированный лазерный луч. [c.185]

Сварочная ванна перемещается по свариваемому изделию вместе с источником теплоты. После затвердевания расплавленного металла сварочйой ванны образуется шов. Поперечное сечение переплавленного металла условно делят на площадь наплавки F и площадь проплавления основного металла Fo (рис. 12.13). Очертания зоны проплавления основного металла характеризуется коэффициентом формы проплавления i )np = = b/h или относительной глубиной проплавления h/b, а также коэффициентом полноты проплавления ц р= Fo/(bh). Очертание зоны наплавки характеризуется коэффициентом формы валика ) =Ь/с и полноты валика i =FJ b ). Глубина и форма проплавления зависят от сосредоточенности источника теплоты, определяемой способом сварки и силой сварочного тока. Так, заглубление сварочных ванн имеет место при электронно-лучевой и лазерной сварке, а также при дуговой сварке легких металлов с использованием тока большой плотности. На рис. 12.14 показаны формы поперечных сечений швов при различных способах сварки. [c.446]

Интерферометры. Устройства, в которых для измерений использовано явление интерференции света, относятся к наиболее точным. Их применяют для аттестации концевых мер, калибров и образцовых деталей, В сочетании с лазерными источниками света они позволяют регистрировать изменение длины до 10" м. Промышленные интерферометры имеют окулярное, экранное или цифровое отсчетное устройство. Интерферометры выпускают в виде двух модификаций — для вертикальных (мод, 264) и горизонтальных (мод. 273) измерешиг Контактные иитер41ерометры имеют переменную цену деления (от 0,05 до 0,2 мкм) и основаны на схеме Майкельсона (рис. 5.11). В таких интерферометрах свет от источника 2 через конденсор 3 и свето-124 [c.124]

Внутриатомное поле удерживает оптический электрон вокруг ядра. Поэтому естественно при изучении взаимодействия света с веществом принять это поле за характерное и всякие сравнения проводить относительно этого поля. Если условиться так, то поле обычных нелазерных световых источников 10 В/см) можно называть слабым, а лазерных с напряженностью поля порядка внутриатомного и больше — сильным. [c.9]

Длина когерентности для нелазерных источников представляет величину порядка десятка сантиметров и меньше. В случае же лазерных источников длина когерентности достигает 1000 м и больше. [c.79]

Проведя соответствующие опыты (при разных длинах плеч интерферометра Майкельсона) для красной линии кадмия к -=()Г)39 А), Майкельсон нрншел к выводу, что интерференционная картина сохраняет видимость вплоть до раз1юстн хода Ad 30 см (рис. 4.7). Это означает, что в данном случае длина когерентности составляет немногим больше 30 см. Если провести подобные опыты с одночастотными газовыми лазерными источниками, четкая интер- [c.79]

Проблема получения когерентных пучков в оптике. Лазерное излучение обладает высокой когерентностью. Убедиться в этом можно, если проделать так называемый опыт Oнгa с лазерным излучением. Для этого пропустим пзлученпе лазера через два отверстия на выходном торце лазера и направим его на экран, расположенный на определенном расстоянии от источника. Как показывает опыт, на экране наблюдается четкая устойчивая во времени интерференционияя картина (рис. 4,8), что свидетельствует [c.80]

В заключение еще раз отметим высокую степень временной и простра гственной когерентности лазерных излучений. Это подтверждается в опытах с лазерными источниками, когда четкая интерференционная картина наблюдается при наложении лучей, исходящих из пространственно разделенных точек источника, создающих раз-)юсть хода в несколько десятков метров. [c.92]

В цитированной книге Г. Г. Слюсарева в этой связи говорится Закон Лагранжа—Гельмгольца, как и закон Клаузиуса, может быть назван также законом постоянного потока, и в таком виде он является нечем иным, как законом сохранения энергии, выраженным с помощью характеристикп оптических систем . Это заключение Г. Г. Слюсарева справедливо, если не имеет места обмен энергией между световыми пучками и оптической системой. В действительности до появления лазерных источников света не существовали оптические системы, способные увеличить яркость пучка света. Советский ученый И. И. Собельман в одной из статей показывает, [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...