Оператор взаимодействия

ПИЯ. Обращение из программных модулей для получения значений необходимых переменных должно выполняться с помощью операторов взаимодействия с СУБД. Применение банков данных для целей организации информационного межмодульного обмена сокращает сроки разработки информационного и программного обеспечений САПР. [c.106]

В квантовой теории излучения рассматривается система, состоящая из электромагнитного поля (поля излучения) и частиц (электронов). Устанавливается оператор взаимодействия электрона с нолем излучения (выпишем его в системе GS) [c.254]

Под влиянием этого взаимодействия рассматриваемая система может совершить те или иные квантовые переходы, вероятность которых зависит от матричных элементов оператора взаимодействия, рассматриваемого в роли оператора возмущения. Исследование этих матричных элементов показывает, что вероятность двухфотонных переходов мала по сравнению с вероятностью однофотонных переходов. [c.254]

Аналогичные соображения могут быть приведены и для других выражений оператора взаимодействия Н. Общая схема рас-суждений при этом остается прежней если для какого-либо процесса четность сохраняется, то уравнение, описывающее соот- [c.90]

ГЛАВА 10 ВЕРОЯТНОСТИ ОПТИЧЕСКИХ ПЕРЕХОДОВ 10.1. Квантовые переходы п нестационарной теории возмущений 241 10.2. Квантовые переходы под влиянием гармонического возмущения 245 10.3. Оператор взаи.модействия электрона с полем световой волны. Операторы рождения и уничтожения фотонов 250 10.4. Матричные элементы оператора взаимодействия электрона с полем световой волны 257 ГЛАВА 11 ОДНОФОТОННЫЕ ПРОЦЕССЫ 11.1. Вероятности однофотонных процессов 261 11.2. Дипольные переходы [c.239]

Оператор взаимодействия электрона с полем световой волны. Операторы рождения и уничтожения фотонов [c.250]

Выражение оператора взаимодействия через операторы рождения и уничтожения фотонов. В соответствии с (10.3.5) [c.256]

Матричные элементы оператора взаимодействия электрона с полем световой волны [c.257]

Структура матричных элементов оператора взаимодействия. В выражения для вероятностей переходов, рассмотренные в 10.2, входит матричный элемент оператора взаимодействия , где п обозначает начальное, am— конечное состояния системы. Так как рассматриваемая здесь система включает в себя связанный электрон и излучение, то указанные индексы п и /п должны фиксировать как состояния электрона, так и состояния поля излучения. Последние будем фиксировать, определяя последовательность чисел заполнения различных фотонных состояний [c.257]

Отличные от нуля матричные элементы оператора соответствуют рождению фотона в -м состоянии и уничтожению фотона в -м состоянии. Аналогичные замечания можно сделать о матричных элементах оператора с с --С учетом (10.4.8) — (10.4.10) и (10.4.5) перепишем" матричные элементы обеих составляющих оператора взаимодействия (выражения (10.4.2) и (10.4.3) в виде [c.259]

Оператор взаимодействия и процессы различной фотонной кратности. Подводя итоги проведенному рассмотрению, отметим, что матричные элементы оператора hi, представляющего собой линейную суперпозицию операторов С и [c.260]

С , отличны от нуля только для однофотонных переходов в поле излучения. Это означает, что оператор взаимодействия hi описывает [c.260]

Матричные элементы оператора ha, представляющего суперпозицию произведений операторов и с , отличны от нуля только для двухфотонных переходов в поле излучения. Это означает, что оператор взаимодействия ha описывает [c.260]

Общие замечания. Как отмечалось в 10.4, рассеяние света в первом порядке описывается двухфотонными процессами. При рассмотрении рассеяния света надо использовать оба оператора взаимодействия ha — в первом приближении метода возмущений и hj — во втором приближении. Исходя из (10.2.13) и (10.2.16), представим вероятность рассеяния света в виде [c.275]

Если при рассеянии света состояние электрона не меняется ( 1)1= ф2)> то Si2=l. В противном случае 6i2=0. Иными словами, матричный элемент i-jai, определяемый оператором взаимодействия ha, описывает только когерентные двухфотонные процессы (рэлеевское рассеяние света). [c.277]

Общие замечания. Параметрическая генерация света (как и параметрическое рассеяние света) в первом порядке описывается когерентными трехфотонными процессами при рассмотрении этих процессов следует использовать оператор взаимодействия hi в третьем приближении метода возмущений. Предположим, что рассматривается процесс, [c.280]

В области энергий Й>со, %(и т с амплитуда комп-тон-эффекта на слабо связанном ( "(,в < а>, й со ) электроне описывается диаграммой Фейнмана типа чайка (рис. 3), в к-рой оператор взаимодействия V [c.432]

Если в качестве нулевого приближения выбрать гамильтониан невзаимодействующих частиц как это делается в обычной теории возмущений, то оператор взаимодействия Жп даёт при V-f o асимптотически малый вклад (в пределе равный нулю) во всех приближениях термодинамической теории возмущений. Это позволяет ещё более [c.282]

Используя эту связь между напряженностью классического поля и числом фотонов, мы можем, с помощью формул (1.46) и (1.47), написать следующее выражение для матричных элементов оператора взаимодействия [c.19]

Рассмотрим уравнения для матрицы плотности системы атом + электромагнитное поле. В этом случае в общие уравнения (1.76) для матрицы плотности, выведенные в конце первого параграфа, мы должны вместо матричных элементов оператора V подставить матричные элементы оператора взаимодействия Л электронов с поперечным электромагнитным полем. Однако тогда мы придем к весьма сложной бесконечной цепочке зацепляющихся уравнений и придется искать приближения, позволяющие ее упростить. Но можно выбрать и другой путь. [c.37]

Взаимодействие атома с классическим электромагнитным полем. Эволюция атома в этом поле. В операторе взаимодействия (1.40) и импульс электрона, и электромагнитное поле являются операторами. Найдем, каким образом трансформируется это выражение, если поле рассматривать классически. Перепишем оператор в следующем виде [c.203]

Если теперь подставить формулы (15.3) и (15.4) в выражение (15.1) для оператора взаимодействия, то он будет содержать такие произведения операторов аБ+, а+В, аВ, а В . Первые два произведения сохраняют общее число возбуждений в системе, так как уничтожение фотона сопровождается рождением электронного возбуждения и наоборот. Вторые два произведения не сохраняют общее число возбуждений. Все рассмотрение в данной книге велось в резонансном приближении, т. е. мы пренебрегали членами, не сохраняющими общее число возбуждений. Если учесть резонансное приближение и принять во внимание волну, бегущую только в одном направлении, то взаимодействие принимает следующий вид [c.204]

Решая интегральное уравнение методом итераций, представим ОВБ в виде бесконечного ряда по степеням оператора взаимодействия со светом [c.227]

Здесь индекс с у знака среднего означает, что надо принимать во внимание только связные типы спаривания операторов взаимодействия. [c.243]

Представление (6.5.44) определяется только оператором взаимодействующих подсистем и может быть построено, исходя из натурных измерений [91]. Для определения неизвестных импульсов Л и моментов удара Д, имеем следующую из условий удара систему алгебраических уравнений [c.386]

Оператор взаимодействия в (70.3) в силу его эрмитовости можно записать теперь в виде [c.373]

Внешние факторы, обусловливающие квантовые переходы микрообъекта, могут иметь различную физическую природу. В частности, это может быть взаимодействие микрообъекта с электромагнитным излучением. В аппарате квантовой теории указанный фактор выступает как некий оператор взаимодействия, который надо добавить к невозмущенному гамильтониану Н будем обозначать эту добавку Н. С учетом возмущения Н уравнение Шредипгера [c.241]

Выражение оператора взаимодействия через оператор векторного потенциала поля излучения. Будем рассматривать систему связанный электрон плюс излучение. В отсутствие взаимодействия между электроном и излучением система описывается невозмущенным гам ильтонианом [c.250]

Здесь Ж и — оператор взаимодействия с магн. полем (зе-емановский член), —гамильтониан спиновых (диполь-дипольных) взаимодействий, —гамильтониан квадрупольных взаимодействий, —хим. сдвиг, —сдвиг Найта. [c.677]

Однако это состояние тоже не будет стационарным, так как во-первых, возможно поглощение фотона к и возбуждение атома, т. е. обратный переход в начальное состояние, и, во-вторых, возбуждение атома и рождение нового фотона к, т. е. виртуальный переход в состояние /,к, к ) с энергией Е -1--I- йшк + к + Eq. Поскольку эта энергия отличается от исходной на энергию двух квантов света, такое состояние реально недостижимо, если в начальный момент времени мы имели только возбужденный атом. Реальные переходы возможны лишь при равенстве энергий двух состояний. Однако такие виртуальные переходы дают вклад в амплитуду реальных переходов. Этот вклад пропорционален очень малому отношению Лю (к)/ (ftwk + Ьшк ) и им можно пренебречь. В таком приближении в операторе взаимодействия (1.40) пренебрегают членами, не сохраняющими общее число возбуждений в системе атом -I- фотоны. Это приближение, которое мы будем называть резонансным, используется весьма широко. По традиции, идущей от работ, рассматривавших спины в электромагнитном поле, его иногда еще называют приближением вращающейся волны . В резонансном приближении в бесконечной цепочке зацепляющихся уравнений (1.65) мы можем ограничиться учетом только двух состояний описываемых функцией 11) 0) с энергией Е + Ео и функцией 10) 1к) = 0)1к) с энергией fiwk + Eq. Эти состояния ради краткости будем обозначать как 1 и к. Тогда (1.65) принимает следующий вид [c.25]

Смотреть страницы где упоминается термин Оператор взаимодействия : [c.90] [c.91] [c.673] [c.297] [c.251] [c.284] [c.284] [c.286] [c.305] [c.555] [c.23] [c.249] [c.486] [c.185] [c.57] [c.84] [c.87] [c.204] [c.205] [c.216] [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...