Нейтроны магнитное рассеяние

Здесь рассматривается в основном ядерное рассеяние нейтронов магнитное рассеяние на атомах см. в ст. Магнитное рассеяние нейтронов. [c.382]

Магнитное рассеяние нейтронов находит все новые и новые применения. Только с помощью методов магнитной нейтронографии [c.557]

МАГНИТНОЕ РАССЕЯНИЕ НЕЙТРОНОВ — см. в ст. [c.666]

Рассеяние нейтронов веществом принято классифицировать по след, признакам по изменению энергии нейтрона при рассеянии (упругое, неупругое) по характеру взаимодействия, ответственного за рассеяние (ядерное, магнитное) по степени когерентности нейтронных волн, рассеянных от множества центров, образующих изучаемое вещество. В общем случае интенсивность нейтронной волны, рассеянной малым объёмом вещества, можно представить в виде двух слагаемых, первое из к-рых пропорц. числу рассеивающих центров N (некогерентная составляющая), второе — [c.284]

Для магнитных материалов нужно различать две амплитуды атомного рассеяния для нейтронов — амплитуду ядерного рассеяния Ь, не зависящую от угла рассеяния, и амплитуду магнитного рассеяния р, которая зависит от распределения неспаренных электронных спинов и дается выражением [c.144]

S — спин атома в единицах /г — структурный фактор для данного отражения, аналогичный структурному фактору для ядерного когерентного рассеяния — угол между вектором намагниченности домена и вектором рассеяния х == А — где ко — волновой вектор падающего нейтрона, а. к — волновой вектор рассеянного нейтрона. Вектор к перпендикулярен к плоскости брэгговского отражения (hkl). Если вектор намагниченности окажется перпендикулярным к нек-рой отражающей плоскости, то магнитное отражение от этой плоскости будет, очевидно, отсутствовать, т. к. для нее == 0. Таким образо.м, в сечение когерентного магнитного рассеяния нейтронов входит фактор, зависящий от ориентации магнитных моментов атомов кристалла но отношению к кристаллографич. плоскостям что и позволяет использовать дифракцию нейтронов для изучения указанной ориентации. [c.62]

МАГНИТНОЕ РАССЕЯНИЕ НЕЙТРОНОВ [c.72]

Общие основы нейтронографического анализа изложены в работах [214 — 217], теория дифракции нейтронов в кристаллах —в [218, 219], теория магнитного рассеяния нейтронов —в [220 — 223], теория неупругого рассеяния—в [224 — 229], некоторые экспериментальные результаты приведены в [230 — 234]. Данные, полученные в последние годы, сведены в обзорах 177, 235]. [c.843]

Если магнитный момент оболочки атома не равен нулю, то взаимодействие между магнитным моментом нейтрона и магнитным моментом атома приводит к дополнительному рассеянию, которое называют магнитным рассеянием. Изучение магнитного рассеяния нейтронов дает ценнейшие сведения о магнитной структуре вещества. [c.89]

Упругое и неупругое рассеяние нейтронов. В гл. 5 мы обсуждали вопрос об определении формы фононного спектра по данным неупругого рассеяния рентгеновских лучей и нейтронов. Картина рассеяния рентгеновских фотонов определяется пространственным распределением электронного заряда, т. е. лишь плотностью заряда, независимо от наличия или отсутствия намагниченности. Нейтроны же, распространяясь в кристалле, обнаруживают два аспекта своих свойств и волновой, и магнитный, поскольку обладают собственным магнитным моментом [c.560]

Рассеяние нейтронов в-вом принято классифицировать по след, признакам а) по изменению энергии нейтрона при рассеянии (упругое, неупругое рассеяния) б) по характеру вз-ствия нейтрона с рассеивающим центром (ядерное, магнитное рассеяния) в) по степени когерентности волн де Бройля, рассеянных от множества центров, образующих изучаемое в-во. В общем случае интенсивность суммарной рассеянной волны (достаточно малым объёмом в-ва) мож- но представить в виде двух слагаемых, [c.457]

Эффект от взаимодействия магнитных моментов нейтрона и электрона становится заметным только тогда, когда магнитные моменты всех электронов ориентированы одинаковым образом (в ферромагнетиках). В этом случае взаимодействие магнитных моментов нейтрона и электронов приводит к макроскопическому эффекту дополнительного рассеяния, изучение которого позволяет оценить магнитный момент нейтрона (см., 4, п. 5). [c.239]

Аз-за слабости неэлектромагнитного взаимодействия электронов с нуклонами, рассеяние электронов на ядрах практически полностью определяется электромагнитным взаимодействием, законы которого хорошо известны. Поэтому результаты опытов по рассеянию электронов на ядрах могут быть полностью обработаны теоретически, что позволяет получить распределение электрического заряда и магнитного момента в ядрах и протоне, а также (по разностному эффекту) в нейтроне. Разумеется все это верно в предположении, что основные положения электродинамики справедливы в рассматриваемой (очень малой) области расстояний между взаимодействующими частицами. [c.656]

Как мы уже указывали (гл. II, 4), спин нейтрона равен Va-Такое значение спина прекрасно согласуется с большим количеством опытных данных, таких, как величина и энергетическая зависимость сечения п — р-рассеяния (см. гл. V, 4), значения спинов и магнитных моментов ядер, особенно легких (гл. III, 4), изотопическая инвариантность ядерных сил (гл. V, 6) и т. д. Каждый из этих фактов в отдельности привлечением различных искусственных гипотез можно объяснить и с другим значением спина нейтрона (например, U). Но полная совокупность этих данных несомненно указывает на значение Va для спина. [c.531]

Из-за отсутствия у нейтронов электрич. заряда они глубоко проникают внутрь большинства материалов, что позволяет рассматривать их как достаточно прозрачные среды для распространения нейтронных волн. Большая часть нейтронно-оптич. явлений имеет аналогию с оптич. явлениями, несмотря на различную природу полей нейтронного и светового излучений. Световые волны описываются ур-ниями Максвелла, а нейтронная волна (нейтронная волновая ф-ция) подчиняется ур-нию Шрёдингера. Распространение волн в среде, согласно Гюйгенса принципу, связано с их рассеянием и доследующей интерференцией вторичных волн. В случае нейтронов рассеяние обусловлено гл. обр. их короткодействующим сильным взаимодействием с атомными ядрами, в случае световых волн — дальнодейст-вующим электромагнитным взаимодействием с электронами атомных оболочек. Наличие у нейтрона магн. момента приводит к взаимодействию с магн. моментами атомов, на чем основано т. н. магнитное рассеяние нейтронов, не имеющее аналогии в оптике. Неупругое рассеяние нейтронов можно сопоставить с комбинационным рассеянием света. В отличие от векторной световой волны, нейтронная волна является спинором. Поэтому все поляризац. явления в Н. о., связанные с наличием у нейтрона спина, существенно отличаются от оптических, хотя и здесь есть аналогии напр., поляризации нейтронов можно (в нек-ром приближении) сопоставить круговую поляризацию света. В Н. о. в нек-рых случаях имеет место двойное лучепреломление и дихроизм (см. ниже). [c.273]

Характерными признаками магнитного фазового перехода в состояние С. с. в пост. внеш. магн. иоле Н являются возникновение при T>Tf и малых Я намагниченности m и её рост при понижении темп-ры вплоть до Г/ наличие при Г = Tf резкого излома (быстро сглаживающегося с ростом Н) статнч. магн. восприимчивости X = дМ)дН (рис.), линейный ход магн. составляющей теплоёмкости С при низких Т и отсутствие особенности С при Т = Tf отсутствие брэгговских пиков в магнитном рассеянии нейтронов, критич. аамедлепие спиновой диффузии и др. При наблюдении перехода в фазу С. с. в переменном внеш. магн. поле с частотой со обнаруживается ряд необычных для др. магн. фаз явлений частотная зависимость (дисперсия) темп-ры замерзания Т , появление мнимой части динамич. вос-цриимчивости наличие долговременной (лога- [c.634]

Рис. 30.2. Зависимость числа нейтронов N, рассеянных на угол , (нейтронограммы) для МпРг в парамагнитном (Т = 295° К) и антиферромагнитном (Т = 23° К) состояниях [14]. Пики (100) и (201), запрещенные при ядерном рассеянии, разрешены при магнитном рассеянии и появляются при переходе в антиферромагнитное состояние.

Не очень большие различия в абсолютных значениях амплитуд позволяют проводить с помощью дифракции нейтронов определения структур с атомами, сильно различающимися по атомным номерам, например исследовать строение гидридов или карбидов тяжелых металлов, определять положение атомов водорода в соединениях тяжелых элементов. Другое применение дифракции нейтронов — это исследование соединений из атомов с близкими атомными номерами (например, сплав oNi с Z соответственно 27 и 28), которые практически неразличимы в рентгеновском или. электронографнческом эксперименте, но имеют разные амплитуды рассеяния нейтронов. Нейтронографически можно отличить, следовательно, случаи, когда указанные атомы в сплаве статистически замещают друг друга или когда они упорядоченно размещены по различным положениям. Наконец, нужно упомянуть и о так называемом магнитном рассеянии нейтронов, вызываемом атомами, электронная оболочка которых имеет магнитный момент. С помощью магнитного рассеяния исследуется ориентировка моментов в ферро- и антиферромагнитных материалах. [c.39]

При упорядоченном расположении спинов в решетке ядерное и магнитное рассеяния дают независимые вклады в дифракционные интенсивности при условии, что пучок нейтронов неполяри-зован [10], так что [c.145]

В нашем сообшении приводятся результаты рентгено-, ден-спто- п магнитометрических измерений, а также исследований электропроводности и магнитного рассеяния нейтронов для 12 поликристаллических силикогермаиидов марганца разного состава (O x l). Полученные соединения позволяют провести подробное изучение особенностей перехода от ферро- к антиферромагнетизму в системе Мпз Оез —MnsSis. [c.11]

Если пучок медленных нейтронов неиоляризован, то отсутствует интерференция между ядерным и магнитным рассеянием нейтронов от различных атомов, так что экспериментально из.меримое сеченне есть сумма сечений чисто ядерного и чисто магнитного рассеяния. При этом дифференциальное сечепие когерентного магнитного рассеяния в интервал телесного угла dQ, связанное с брэгговским отражением от плоскости (hkl), в случае ферромагнетика равно [c.62]

Фактор / в (-а), называемый магнитным амплитудным формфактором, описывает анизотропию магнитного рассеяния нейтронов, обусловленную тем, что размеры индивидуального рассеивателя (т. е. атома) по порядку величины соответствуют длине волны рассеиваемых нейтронов. См. Магнитное рассе.чние нейтронов и рис. 1 к этой статье. [c.62]

Если магнитная структура имеет элементарную ячейку, совпадающую с хим. элементарной ячейкой, то магнитное рассеяние нейтронов не приводит по сравнению со случае.м ядерного рассеяния к появлению дополнительных дифракц. максимумов. Однако в случае аитиферромагнегиков размеры магнитной элементарной ячейки могут в неск. раз превышать размеры хим. ячейки и тогда магнитное рассеяние нейтронов приводит к появлению дополнительных, магнитных дифракц. максимумов. [c.62]

МАГНИТНОЕ РАССЕЯНИЕ НЕЙТРОНОВ — рассеяние, обусловленное взаимодействие.м магнитного момента нейтрона с магнитными моментами электронных оболочек атомов среды. Проявляется прп прохождении медленных нейтронов в пара-, ферро-, tiieppu- и аптнферромагнитпых веществах и широко используется для исследования магнитной структур. этих веществ и для получения поляризованных нейтронных пучков (см. Магнитная нейтронография, Пол.чризация нейтронов). [c.71]

Если падающий пучок нейтронов неполяризован, то нет интерференции ядерного и магнитного рассеяния. В этом [c.72]

Э л е к т р о м а г н и т н о е взаимодействие. а) Взаимодействие магнитного момента И. с магнитными моментами электронных оболочек атомов проявляется существенно для Н., длина волны к-рых порядка или больше атомных размеров (энергия Я < 10 эв и в особенности тепловые Н.) широко используется для исследования магнитной структуры и динамики твердых тел (см. Магнитное рассеяние нейтронов. Магнитная нейтронография). Интерференция с ядерным рассеянием позволяет получать пучки поляризованных медленных нейтронов (см. Ноляриааци.я нешпронов). [c.381]

Наилучшей способностью к спиновому разделению нейтронов обладают ферромагнитные вещества, в к-рых магнитное рассеяние нейтронов является когерентным процессом. Поляризованные пучки медленных нейтронов впервые получили, пропуская нейтроны через намагнич. ферромагнетик [3]. В основе этого метода лежит интерференция ядерного и магнитного рассеяний. Сечения рас сеяния нейтронов в намагнич. ферромагнетике различны для двух спн- [c.146]

Рис. 6.18. Рентгеновская и нейтронная дифракционные картины магнетита при комнатной температуре [21]. Вклад магнитного рассеяния заметно проявляется в нейтронной дифракционной картине [особенно резчо для линии (111)]. Относительные интенсивности нейтрон-дифракционных линии весьма чувствительны к распределению по узлам электронных магнитных люментои ионов и Fe ". Значения интенсивностей, вычисленные для модели ферри-магнетика, предложенной Неелем, хорошо согласуются с наблюдаемыми ин-тснснвиостями

Как упоминалось выше, упругое магнитное рассеяние нейтронов позволяет установить магнитную структуру, подобно тому как упругое немагнитное рассеяние нейтронов позволяет определить пространственное расположение ионов. Аналогия распространяется и на случай неупругого рассеяния. Неупругое магнитное рассеяние нейтронов выявляет спектр спиновых волн, подобно тому как немагнитное неупругое рассеяние нейтронов позволяет найти фононный спектр. Таким образом, существуют односпинволновые пики в магнитной части [c.322]

ФАКТОР <есть причина, движущая сила какого-либо процесса, явления, определяющая его характер или отдельные его черты магнитного расщепления — множитель в формуле для расщепления уровней энергии, определяющий величину расщепления, выраженный в единицах магнетона Бора размагничивающий— коэффициент пропорциональности между напряженностью размагничивающего магнитного поля образца и его намагниченностью структурный—величина, характеризующая способность элементарной ячейки кристалла к когерентному рассеянию рентгеновского излучения, гамма-излучения и нейтронов в зависимости от внутреннего строения ячейки) ФЕРРИМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты ионов, входящих в его состав, образуют две или большее число подсистем (магнитных подрещеток) ФЕРРОМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты атомов или ионов самопроизвольно ориентированы параллельно друг другу ФИЛЬТРАЦИЯ—движение жидкости или газа через пористую среду ФЛУКТУАЦИЯ <есть случайное отклонение значения физической величины от ее среднего значения, обусловленное прерывностью материи и тепловым движением частиц абсолютная — величина, равная корню квадратному из квадратичной флуктуации квадратичная 01ли дисперсия) равна среднему значению квадрата отклонения величины от ее среднего значения относительная равна отношению абсолютной флуктуации к среднему значению физической величины) ФЛУОРЕСЦЕНЦИЯ — люминесценция, быстро затухающая после прекращения действия возбудителя свечения ФОРМУЛА (барометрическая — соотношение, определяющее зависимость давления или плотности газа от высоты в ноле силы тяжести Больнмаиа показывает связь между энтропией системы и термодинамической вероятностью ее состояния Вина устанавливает зависимость испускательной способности абсолютно черного тела от его частоты в третьей степени и неизвестной функции отношения частоты к температуре) [c.292]

Смотреть страницы где упоминается термин Нейтроны магнитное рассеяние : [c.68] [c.557] [c.67] [c.148] [c.62] [c.63] [c.71] [c.72] [c.72] [c.72] [c.72] [c.385] [c.401] [c.147] [c.841] [c.408] [c.78] [c.79] [c.158] [c.670] [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...