Гидродинамический момент

При обтекании цилиндрического тела произвольного профиля плоским потенциальным потоком силовое воздействие потока на тело сводится в общем случае не только к силе Жуковского, но и к некоторому гидродинамическому моменту. Сила Жуковского при этом является результирующей элементарных сил давления, распределенных по поверхности тела, или главным вектором сил давления, а момент этой силы — главным моментом. [c.231]

Сила сопротивления, подъемная сила и продольный гидродинамический момент кавитирующего профиля зависят от разности гидродинамических давлений, действующих на профиль. Следовательно, [c.104]

Момент, развиваемый испытуемым двигателе.м, или переданный на вал исследуемого редуктора целиком уравновешивается гидродинамическим моментом =/sQw возникающим на роторе гидротормоза, и моментом от инерционных сил, обус ловленных массой ротора. Поэтому можно записать [c.78]

Параметр Ly иногда определяют по гидродинамической силе Р и гидродинамическому моменту М при свободных затухающих колебаниях жидкости в баке. Для этого находят их амплитудные значения Pq и A/q, соответствующие одному и тому же моменту времени [c.374]

Аналогично, гидродинамические моменты относительно О, действующие на частицу вследствие поступательного и вращательного движений, равны соответственно [c.187]

При помощи (5.4.1) и (5.4.2) можно получить закон преобразования трансляционного тензора при переходе от одной точки к другой. Если То и Тр —гидродинамические моменты относительно точек О и Р соответственно для частицы, участвующей как в поступательном, так и во вращательном движениях, то [c.200]

Удобно ссылаться на главные оси диадика Ся как на главные оси сопряжения. Эти оси взаимно перпендикулярны и обладают следующим свойством если тело удерживается от поступательного или вращательного движения, но допускается обтекание его жидкостью параллельно главной оси сопряжения, то гидродинамический момент, действующий на тело, будет параллелен вектору скорости набегающего потока. Обратно, если тело вращается относительно оси, проходящей через i , так, что вектор о> параллелен главной оси сопряжения, и если R находится в состоянии покоя по отношению к жидкости на бесконечности, то [c.203]

Как будет подробно рассмотрено в разд. 5.5, существует класс тел, для которых вследствие геометрической симметрии Сд = 0. В таких случаях, как это следует из (5.4.17), поступательное и вращательное движения не связаны и центр реакции совпадает с центром гидродинамических напряжений . Последний играет такую же роль, что и центр масс в динамике твердого тела, в том смысле, что гидродинамическая сила зависит только от мгновенной поступательной скорости R, а гидродинамический момент (относительно R) зависит только от мгновенной угловой скорости. Для таких тел закон преобразования Й (5.4.10) сводится к виду [c.204]

При движении тела в вязкой жидкости под действием внешней силы на него действует, вообще говоря, гидродинамический момент. В общем случае невозможно выбрать точку приложения силы так, чтобы момент относительно нее был равен нулю, и тем самым предотвратить тело от вращения при его поступательном движении ). Однако для тел, для которых Сд = О, такой точкой будет центр реакции. Действительно, как видно из (5.4.176), на такое тело, движущееся поступательно, при любой его ориентации не будет действовать гидродинамический момент относительно R. Следовательно, если линия действия массовых сил (например, силы тяжести), действующих на частицу, проходит через R, то внешний момент относительно этой точки будет равен нулю и при этом частица не будет стремиться повернуться относительно R. Возможные типы поведения таких частиц существенно проще типов движения любого другого класса частиц. [c.223]

В этом разделе рассматриваются эффекты первого порядка, вызванные близостью стенок, на гидродинамический момент, действующий на вращающееся тело. [c.398]

Пусть теперь jT гидродинамический момент относительно 0 , действующий на /с-ю частицу со стороны жидкости вследствие поступательного движения /-й частицы, генерирующего поле [c.470]

Далее, если на частицу не действуют внешние пары или если частицы достаточно малы (т. е. обладают практически нулевым моментом инерции), то и гидродинамический момент обращается в нуль, т. е. [c.505]

Обтекание осесимметричных тел. Формулы для определения лобового сопротивления, подъемной силы, гидродинамического момента и угла атаки. Пусть тело обладает осью симметрии. Тогда в случае движения, в процессе которого ось симметрии не покидает заданной плоскости, согласно теоремам статики абсолютно твердого тела, система гидродинамических сил воздействия жидкости на тело может быть приведена к равнодействующей [5]. Как принято [3], точка пересечения оси симметрии с линией действия этой равнодействующей называется центром давления. Центр давления, вообще говоря, не совпадает с центром масс тела. [c.28]

Как установлено в предыдущем разделе, оптимальное движение цилиндра в зависимости от его относительного удлинения и заданных терминальных условий осуществляется либо с сохранением вертикальной ориентации и с постоянной скоростью, либо в режиме скольжения. Сразу следует отметить, что в обоих случаях на цилиндр со стороны среды действует лишь лобовое сопротивление, поскольку подъемная сила и гидродинамический момент равны нулю. Действительно, в первом случае воздействие жидкости на цилиндр происходит [c.121]

Гидродинамический момент совершает работу MqS P- [c.135]

Величина Мти — вклад в мощность гидродинамического момента. В итоге, работа V( ), затрачиваемая гидродинамическими силами к моменту I, есть решение задачи Коши [c.150]

Генерируемые таким образом возмущения создают пульсирующий гидродинамический момент как на валу генерирующего [c.62]

Все величины J содержат из гидродинамических величин только давление. В величинах J2, Jз, при /< = О легко видеть интегралы сил давления на поверхность Я в направлении осей х, у, г соответственно. Величины Ji, Jg, JlQ представляют собой интегралы моментов сил давления на поверхность Я при ft = О относительно осей г, у, х соответственно. [c.28]

S. Совокупность сил гидродинамического давления, действующих на S при неподвижности тела в жидкости, приводится к главному вектору R и главному моменту М [c.253]

Сферическое ядро в результате деформации превращается в эллипсоид вращения, способный вращаться вокруг оси, перпендикулярной к оси его симметрии. Однако в отличие от твердого тела вращение атомного ядра рассматривается гидродинамически, поэтому момент инерции ядра оказывается меньше момента инерции твердого тела такой же массы и формы. Обобщенная модель позволяет дать качественное объяснение изменения квадру-польных моментов ядер с изменением Z я N = А —Z (см. рис. 28) и хорошо объясняет структуру первых возбужденных состояний четно-четных ядер с достаточно большим А. Расположение энергетических уровней таких ядер соответствует правилу интер- [c.199]

Подставляя (96) в левую часть равенства (95), получим второе уравнение Эйлера, т. е. уравнение моментов количества движения в гидродинамической форме [c.46]

На этапе произошло значительное число столкновений, в малых объемах молекулярной системы установилось локальное равновесие и для описания ее состояния не требуется даже знания одночастичной функции состояния х, t), а достаточно знать только такие локальные макроскопические параметры, как пространственная плотность числа частиц п(х, t), макроскопическая скорость газа и(х, и локальная температура Т(х, I), которые являются различного рода моментами функции х, t) по скоростям. Этот этап эволюции неравновесной системы называется гидродинамическим. Исследование свойств системы на этом этапе составляет содержание неравновесной термодинамики. [c.101]

Обратимся к рассмотрению гидродинамической стадии эволюции неравновесного газа, когда его состояние характеризуется первыми моментами функции распределения (8.1) — (8.3). Преобразуем входящие в уравнения (8.12) и (8.13) выражения средних величин, представляя скорость отдельной молекулы в виде суммы двух слагаемых [c.138]

Аналогичные дополнения должны быть сделаны к формуле для крутящего момента, так как при принятом определении давления уравнение (2.3.3) дает только гидродинамический момент. Выталкивающий момент необходимо в общем случае прибавлять для того, чтобы получить полный момент, действующий на тело со сто роны окружающей жидкости. Еслигоб есть радиус-вектор, направленный из О к центру В действия на тело выталкивающей силы, то выталкивающий момент, с которым жидкость воздействует на толо, равен [c.47]

Центр гидродинамических напряжений играет фундаментальную роль в теории некосых тел. Не только гидродинамический момент относительно этой точки равен нулю при чисто поступательном движении такого тела в той же мере верно и обратное утверждение. А именно некосое тело, вращающееся в неподвижной жидкости относительно любой оси, проходящей через эту точку, не [c.224]

Однозвенный транспортный манипулятор со сосредоточенными массами. Ниже исследуется случай, когда носитель и манипулятор с грузом допускают моделирование однородными твердыми телами шарообразной формы, совершаюгцими поступательные движения. Тогда в силу свойства центральной симметрии центры гидродинамического давления и инерции совпадают и для носителя и самого манипулятора. В результате в уравнениях движения ОТМ и уравнении для работы, совершаемой над ОТМ гидродинамическими силами, исчезают гидродинамические моменты и подъемные силы, так что [c.155]

Г ид1)опередачи разделяют иа гидродинамические муфты (гидромуфты), которые передают мощность, не изменяя момента, и гидродинамические трансформаторы (гидротрансформаторы), способные изменять персда]5аемын момент. [c.240]

Гидравлические тормоза гидродинамического действии обеспечивают устойчивую работу и достаточно долговечны, но воспринимают момент, нропорциональ-ный квадрату частоты вращения, и потому при небольпгих частотах вращения - воспринимают малые моменты. [c.477]

Коэффициенты сопротивления были измерены для разных значений р/рр и Ы2а. Шмидель [688] исследовал движение диска, а Фэйдж и Йохансен — плохо обтекаемые тела [208]. Стоксово сопротивление (малые числа Рейнольдса) частиц произвольной формы изучалось Бреннером [72], который рассмотрел гидродинамические силы и крутящий момент, определенные экспериментально при поступательном и вращательном движении твердой частицы в жидкости, находящейся на бесконечности в состоянии покоя. Подробное рассмотрение обтекания тел при низких числах Рейнольдса дается в книге [309]. В работе [.382] измерены сопротивления свободно падающих цилиндров и конусов. [c.36]

Отсюда ожидаемая величина скорости, приобретаемой твердой частицей в результате смещения в полоячение у при условии, что э.лемент жидкости находится в полоя енни х, есть не что иное, как лагранжева скорость жидкости [V (О, )]х, умноженная на эйлеров коэффициент корреляции (у х) [230]. Поскольку уравнение (2.96) касается только свойств вторых моментов гидродинамических полей случайных переменных, то приемлемы допущения о гауссовом распределении [168]. Турбу.тентное поле течения Ячидкости считается изотропным, поэтому коэффициент корреляции является функцией только радиального расстояния от элемента жидкости в положении х. Кроме того, случайные переменные считаются стационарными. [c.70]

Муфты скольжения — передают вращающий момент только при отставании ведомого вала от ведущего (при скольжении), обеспечивают плавный разгон машины и облегчают работу двигателя при пуске (пусковые гидродинамические и электроиндукционные асинхронные муфты) позволяют изменять угловую скорость ведомого вала яя счет скольжения (порошковые электромагнитные и электроиидук-ционные асинхронные муфты). [c.449]

Д.11Я торможения вращающегося в жидкости Tejra, пмеш1цего момент ипер-](ии 1 и угловую скорость вращения б) используется гидродинамический тормоз, представляющий собой стержень АВ, поворачивающийся вокруг оси, перпендикулярной оси вращения, и выходянщй [c.128]

Пространство между ротором и кожухом заполнено гидродинамической средой, например газом. Если цептр Oj ротора совпадает с центром О кожуха, то трение о газ вызовет только тормозящий момент, который не скажется на положении оси ротора. Покажем, что при смещении [c.207]

Гидродинамическая аналогия приводит к заключению, что в выступающих углах поперечного сечения скручиваемых стержней касательные напряжения обращаются в нуль, а во входящих углах оно становится теоретически бесконечно больщим, т. е. даже малый крутящий момент может вызвать там явление текучести металла или появление трещины, если материал хрупкий. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...