Поляризация электромагнитной волны

Если амплитуда, частота, фаза, направление распространения и поляризация электромагнитной волны постоянны или изменяются, но не хаотически, а упорядоченно, по определенному закону, то такая волна когерентна. Строго монохроматичная волна всегда когерентна, а взаимная когерентность двух не- [c.117]

Однако опыт показывает, что если не применять специальных приспособлений, то в оптических экспериментах практически всегда мы имеем дело с неполяризованным светом. Почему и как нарушается поляризация электромагнитной волны, рассказано ниже. [c.29]

Указаны возможные виды поляризации электромагнитной волны. [c.31]

Поляризация электромагнитных волн. [c.33]

Поляризация электромагнитных волн определяется поведением вектора напряженности электрического поля волны, который всегда перпендикулярен лучу. При линейной поляризации конец вектора напряженности с началом на луче в фиксированный момент времени при перемещении по лучу описывает синусоиду на плоскости, в которой лежат луч и вектор напряженности. Эта плоскость называется плоскостью колебаний вектора напряженности электрического поля. Плоскостью поляризации называется плоскость (в которой колеблется вектор магнитной индукции волны), перпендикулярная плоскости колебаний вектора напряженности электрического ПОЛЯ. Однако плоскость поляризации в этом смысле в настоящее время практически не используется и поля- [c.33]

Поляризационный метод контроля основан на том явлении, что электромагнитное поле является полем взаимосвязанных векторных величин — напряженности электрического Е и магнитного Н полей, т. е. электромагнитное поле обладает поляризацией. Понятие поляризации электромагнитной волны непосредственно связано с векторным характером уравнений Максвелла, описывающих процессы распространения волн в пространстве. Для данного момента времени в каждой точке среды векторы Е и Н фиксированы. Однако их положение может изменяться под воздействием внешних условий, вызывающих изменение свойств пространства, расположенного между приемником и излучателем. [c.135]

Понятие поляризации вещества в электрическом поле не имеет ничего общего с поляризацией электромагнитных волн. [c.73]

Информацию о влажности содержат амплитуда, фаза и угол поворота плоскости поляризации электромагнитной волны, как отраженной, так и прошедшей через влажный материал. [c.448]

Горы, сильно пересеченная местность, преломление вдоль берега, непосредственная близость к телеграфным и телефонным проводам и к линиям высокого напряжения, некоторые метеорологические явления — все это может дать место отклонениям пеленга, причем в нек-рых случаях эти девиации объясняются тем, что условия местности вызывают искажение плоскости поляризации электромагнитной волны. Желательно пеленгатор располагать на открытой в радиусе 50—100 м площадке. Большая статистика, накопившаяся по вопросу пеленгации днем средних и длинных волн, дает для основных систем П. примерно одинаковую цифру точности средняя ошибка/ 1°. [c.35]

Глава 8. Поляризация. Эта глава посвящена изучению поляризации электромагнитных волн и волн в пружинах . Особое внимание уделено физической связи между частичной поляризацией и когерентностью. [c.14]

Однако в этом параграфе для определенности речь будет идти только о поляризации электромагнитных волн. [c.40]

ПОЛЯРИЗАЦИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН 43 [c.43]

Другое слагаемое, как видно, обусловлено возникновением переменной поляризации с частотой 2ы и с амплитудой, прямо пропорциональной произведению интенсивности падающего света на нелинейную восприимчивость Приведенный в колебание с такой частотой электрон станет источником излучения электромагнитной волны с частотой, в два раза превышающей частоты падающего света [c.392]

Прежде всего надо найти диапазон возможного изменения длины волны (или частоты), т. е. изучить шкалу электромагнитных волн (рис. 1), определив более точно расплывчатое понятие короткие электромагнитные волны". Однако для одних характеристик радиации (например, поляризации) значительное изменение длины волны не приводит к качественным нарушениям, тогда как для других физических явлений (дифракция и интерференция) выбор исследуемой области длин волн часто бывает критичен. Таким образом, выделение узкой области (от 0,4 до [c.9]

Пусть приемник радиации представляет определенным образом ориентированный рупор, соединенный с кристаллическим детектором и волноводом. Такая система пропускает электромагнитную волну с вполне определенным направлением колебаний (с линейной поляризацией). При повороте излучателя относительно приемника на угол п/2 мы будем наблюдать полное исчезновение сигнала. Этот опыт иллюстрирует излучение передатчиком линейно поляризованной электромагнитной волны (если бы излуче- [c.22]

Рассмотрим теперь поляризацию свободных электромагнитных волн, которую можно получить из уравнений Максвелла. Проведем простые выкладки, используя уже выведенные упрощения. [c.24]

Теперь необходимо более подробно исследовать эти свойства электромагнитных волн. Этими основными характеристиками служат наличие плоского фронта, монохроматичность и существование определенной поляризации излучения. Разберем их последовательно, уделяя особое внимание вопросу о том, в какой степени такую абстракцию можно реализовать на опыте. [c.31]

Рассмотрение формул Френеля показывает, что компоненты (Ei)n и ( i)j по-разному изменяются с увеличением угла ф1. Во-первых, сразу видно, что если щ + ц>2 я/2, то tg (ф1 f фа) -> > и, следовательно, ц =0. Вместе с тем коэффициент отражения не обращается в нуль при + Ф2 = ti/2, так как знаменатель выражения (2.11) з1п(ф1 + фз) 1. Таким образом, получается, что при некотором значении угла падения от границы раздела отразится только электромагнитная волна с вполне определенной поляризацией. Волна, в которой колебания вектора Е параллельны плоскости падения, вообще не отразится при (ф1 + фг) = п/2. Вектор Е в отраженной волне (при фх + ф2 = тт/2) будет колебаться перпендикулярно плоскости падения. В учебниках по оптике часто употребляют несколько иную терминологию. Так, например, в данном случае говорят, что отраженный свет поляризован в плоскости падения. Отсюда видно, что плоскость поляризации света соответствует плоскости, перпендикулярной направлению колебаний вектора Е. [c.85]

Мы уже использовали подобную формулу при решении частной задачи — исследовании нормального падения электромагнитной волны на границу раздела. В данном случае не имеет смысла говорить о II и Никакого изменения поляризации не про исходит, и обе компоненты вектора Е отражаются одинаково. [c.87]

В предшествующих главах были подробно обсуждены многообразные свойства света, указывающие на волновую природу его (интерференция, дифракция) и позволяющие установить поперечный характер световых волн (поляризация). Попутно не раз отмечалось, что световые волны представляют собой электромагнитные волны. В дальнейшем мы встретим многочисленные и разнообразные доказательства электромагнитной природы световых волн. [c.400]

До сих пор речь шла об энергетической стороне вопроса. Как подчеркивалось в 211, электромагнитные волны, возникающие в результате вынужденных переходов, когерентны с волной, вызывающей эти переходы. В частности, если поле, взаимодействующее с атомами, представляет собой плоскую монохроматическую волну, то и вынужденно испущенные фотоны образуют также плоскую монохроматическую волну с той же частотой, поляризацией, фазой и с тем же направлением распространения. В результате вынужденного испускания (равно как и поглощения) изменяется только амплитуда падающей волны. [c.775]

Вернемся теперь к выявлению тех ограничений, которые связаны с введенными вьипе упрощениями в постановке задачи. Выше уже указывалось, что закрепление направления колебаний векторов Е и Н соответствует переходу от эллиптической к линейной поляризации электромагнитной волны. Постановка одномерной задачи [Е = плоских волн, в этом случае излучению с плоским волновым фронтом соответствует в оптике параллельный пучок лучей. Отклонимся от вопроса о том, сколь реально экспериментальное осуществление плоской волны, и исследуем подробнее ее свойства. [c.28]

Из уравнений (1-1) следует, что изменение векторов Ё и Н происходит в направлениях, нормальных к направлению распространения волны s, в связи с чем электромагнитные волны являются поперечнымп. Если ориентация векторов электрической и магнитной напряженностей в распространяющейся волне подчинена определенному закону и характеризуется пространст-венно-временной упорядоченностью, то такая волна носит названпе поляризованной, а отмеченное ее свойство называется поляризацией. Электромагнитные волны, у которых электрический и магнитный векторы хаотически меняют свое направление и их ориентация равновероятна для всевозможных направлений, называются естественными (неполяризованными). [c.14]

Опишем основные соотношения, связывающие дифракционные и поляризационные характеристики решетки. Положим, что электрический вектор падающего поля составляет угол 45° с образующими решетки, что обеспечивает равенство амплитуд ортогональных компонент на входе решетки, а при соответствующих ее параметрах — и на выходе. Как известно [284]. в линейном базисе поляризация электромагнитной волны полностью описывается фазором этой пол1 ы [c.198]

Линейную поляризацию электромагнитных волн легко продемонстрировать простыми опытами в микроволновом диапазоне. Источник (клистронный генератор) через волновод прямоугольного сечения с присоединенным к нему пирамидальным рупором (рис. 1.3) излучает электромагнитную волну линейной поляризации. Приемник состоит из такого же рупора и волновода, внутри которого перпенди- [c.19]

Практически удобно описывать состояние поляризации электромагнитных волн не с помощью векторов электрического или магнитного поля, а с помощью некоторых статистических параметров, представляющих собой таадратичные и билинейные комбинации относительно компонент Е. Наибольшее распространение получили так называемые параметры Стокса, введенные Стоксом (1852 г.) при исследованиях поляризованного света и подробно обсужденные при решении задач оптики дисперсных сред в работах [5, 6] [c.10]

До сих пор мы не учитывали никаких поляризационных эффектов, что оправдано только для акустических волн. Для электромагнитных волн такое описание может служить лишь некоторым приближением. В данном разделе мы дадим обшую формулировку теории переноса электромагнитных волн с учетом поляризации. Электромагнитные волны в случайно-неоднородных средах фактически всегда являются частично поляризованными, поскольку даже для линейно-поляризованной надаюшей волны [c.183]

Эксперименты по циклотронному резонансу в полупроводниках при использовании циркулярно поляризованного электромагнитного излучения позволили установить (см. гл. 11), что дырки и электроны вращаются в магнитном поле в противоположных направлениях, как и следовало ожидать для зарядов противоположного знака. Кроме того, было установлено, что прн одном направлеиии круговой поляризации электромагнитные волны поглощаются электронами, а при обратном—дырками. [c.343]

Согласно [44] конические апертуры обладают неустойчивостью поляризации электромагнитной волны. Этого недостатка лишен рупор с полуконической апертурой. При этом металлическая подложка (нижняя часть апертуры) обеспечивает стабилизацию поляризации ЭМВ. Поле в полурупорной апертуре в силу зеркального принципа по структуре совпадает с половиной поля основной волны. Кроме того, структура поля в раскрыве (рис. 3.9, б) говорит о том, что полуконические апертуры могут служить источником какЕ -, так и//-мод, ибо вектор Е в раскрыве имеет составляющие по осям хяу. [c.157]

Мазер — квантовый усилитель, в котором происходит згсиление приходящей электромагнитной волны в результате ее взаимодействия с веществом, способным испускать кванты электромагнитной энергии, обладающей частотой, фазой, поляризацией и направлением распространения такими же, какими обладает приходящая волна [9]. [c.148]

Дуализм свойств света. При исследовании законов фотоэффекта в опытах по наблюдению рассеяния фотонов на электронах обнаруживается квантовая, корпускулярная природа света. Но вместе с тем свет обнаруживает способность к дифрагсции, интерференции, преломлению, отражению, дисперсии, поляризации и все эти явления полностью объясняются на основе представлений о свете как электромагнитной волне. [c.304]

Ниже показано, что основные оптические свойства метЕшлов могут быть рассмотрены в рамках развиваемой здесь феноменологической теории. Но прежде всего выясним специфичность этой задачи. Большинство металлов, как известно, характеризуется высоким коэффициентом отражения. Кроме того, даже в тонком слое металла излучение очень сильно поглощается. Опыт показывает также, что при отражении электромагнитной волны от металлической поверхности наблюдается эллиптическая поляризация излучения, отсутствующая лишь при нормальном падении. [c.100]

Первоначальная цель опытов Вавилова и Черенкова сводилась к изучению люминесценции растворов различных веществ под действием у-излучения. Было замечено, что в этих условиях опыта сами растворители (вода, бензол и др.) испускают слабое свечение, характеризующееся особыми свойствами (направленность и поляризация излучения, сконцентрированного в некоем конусе), отличающими ого от обычной люминесценции. Было выяснено, что фактически свечение вызывается не у-излучением, а сопутствующими ему быстрыми р-электронами. При истолковании эффекта удалось установить, что он имеет м сто лишь в том случае, когда и — скорость электронов (в более поздних опытах использовались протоны, ускоренные в синхро4)азотроне рис. 4.23) больше фазовой скорости электромагнитной волны в исследуемом веществе. Таким образом наблюдалась аналогия явления из газовой динамики — снаряд обгоняет созданную им волну давления. [c.172]

Фотону следует прищгсать определенные внутренние ) степени свободы, связанные с его спином, равным единице. В соответствии с тремя (2s + 1) возможными ориентациями nntia, при которых = О, + 1, следовало бы ожидать, что фотон может находиться в трех различных состояниях с разной поляризацией. Однако условие поперечности электромагнитных волн ограничивает число Бозмож1чЫх проекций спина липп двумя 1, которые соот- [c.254]

Из формулы для дифференциального сечения, которую мы не приводим из-за ее сложности, следует, что электроны, освобождающиеся при фотоэффекте, распределены симметрично (по закону os ф) относительно направления электрического вектора Е падающей электромагнитной волны (рис. 82, а). Для неполяризованного излучения (или при круговой поляризации) это приводит к такому угловому распределению, которое пол> -чается вращением рис. 82, а вокруг направления распространения фотонов (пунктирная кривая на рисунке). Из рисунка видно, что электроны могут иметь отрицательную величину проекции импульса на направление распространения фотонов. Очевидно, что это не противоречит закону сохранения импульса, так как фотоэффект идет на электроне, связанном с атомом, который уносит дополнительный импульс. [c.243]

Здесь О, ф — сферические углы вектора к. Заметим, что при Х = = 0 соотмошенпя (2) совпадают с дисперсионными уравнениями для плоской электромагнитной волны в анизотропном кристалле [13]. В этом случае U(,i) — векторы, поляризации. При е=ез (а= -=2G) векторы Щп) совпадают с ортами сферической системы координат. Общее решение (1) x = AmHu os(V +o,J. Столбцами матр щы Дт,1 = и, ( ) являются собственные векторы, которые удовлетворяют условиям нормировки [c.147]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...