Точка наблюдения

Все вершины треугольника перемещаем по дугам окружностей, которыми определяются горизонтальные плоскости движения этих точек. След N h может быть смещенным следом плоскости Nh За точку наблюдения принята точка сс. Следом плоскости движения этой точки является S i- центром вращения является точка оо радиус вращения ос, о с. Натуральная величина радиуса вращения представляется горизонтальной его проекцией ос. [c.84]

Рассмотрим идеализированный случай — излучение точечного источника в однородной изотропной среде. Точечным называется источник, размерами которого можно пренебречь по сравнению с расстоянием до точки наблюдения. Световая энергия в рассматриваемом случае будет распространяться гга прямым линиям, исходящим из точечного источника поверхность волны, распространяющейся о г точечного источника в однородной изотропной среде, будет сферической. [c.10]

Как известно из курса электричества, колеблющийся диполь является источником сферической электромагнитной волны, векторы напряженности которой на больших расстояниях от источника , в так называемый волновой зоне, равны по величине и взаимно перпендикулярны. В этом легко можно убедиться , если воспользоваться сферической системой координат. Положим, что радиус-вектор R, проведенный из точки О в точку наблюдения М, составляет угол О с направлением дипольного момента р (рис. 2.5). Решая волновое уравнение для волновой зоны, можно получить следующие выражения для (t) и Н (t) [c.30]

Согласно принципу Гюйгенса — Френеля, каждый участок светящейся поверхности (волнового фронта) рассматривается как центр вторичного источника. Возмущение, исходящее от некоторого участка Асту вблизи точки Му, описывается в точке наблюдения В выражением [c.119]

Если между источником S и точкой наблюдения В находится непрозрачный экран, то во всех точках экрана амплитуда вторичных волн равна нулю. Если же между S и точкой В находится непрозрачный экран с отверстием, то вспомогательная поверхность выбирается такой, чтобы непрозрачная часть экрана совпадала с соответствующей частью поверхности сг. Часть поверхности а, соответствующая отверстию на экране, выбирается той и [и иной формы Б зависимости от конкретного случая. Амплитуды колебания в этой части сохраняются такими же, как и при отсутствии экрана. [c.120]

Согласно этому методу, фронт волны (светящаяся поверхность) делится на кольцевые зоны с центром в (точка пересечения прямой линии SB со вспомогательной поверхностью а) так, чтобы прямые, соединяющие края кольцевых зон с точкой наблюдения В, отличались на Я/2 (рис. 6.1), т. е. [c.120]

Зависимость числа зон Френеля от радиуса отверстия и от взаимного расположения источника, экрана с отверстием и точки наблюдения. Займемся анализом формулы (6.11). Пусть в отверстии непрозрачного экрана укладывается только одна зона Френеля. Если радиус отверстия постепенно увеличивать, то число действующих ЗОИ Френеля в точке В будет непрерывно увеличиваться, принимая последовательно четные и нечетные значения. В результате такого изменения радиуса отверстия результирующая интенсивность (она прямо пропорциональна квадрату результирующей амплитуды Е ) в точке В будет периодически [согласно формуле [c.123]

ТО, как следует из (6.13а), / >1. При небольшом перемещении точки наблюдения вдоль линии S3, вследствие того что о/) foi/2, изменения интенсивности не происходит. Это может иметь место в том случае, если свет распространяется прямолинейно от S к В. Следовательно, при го к соблюдаются законы так называе- [c.124]

Если площадь круглого отверстия на непрозрачном экране выбрана такой, что при определенных условиях в нем укладывается только первая зона Френеля, то в точке наблюдения интенсивность будет в четыре раза больше, чем соответствующая интенсивность нри полностью открытом фронте. [c.126]

Первый член в (6.14) равен нулю для точки В, расположенной непосредственно под краем экрана Э . Результирующая амплитуда для этой точки выражается линией OF,. При перемещении точки В по экрану вправо (в сторону и дальше) число действующих зон с правой стороны остается бесконечным, а слева появляются новые действующие зоны [вклад первого члена в (6.14) увеличивается]. Это соответствует перемещению по спирали влево от точки О. Например, если перемещению точки В в положение В соответствует точка на спирали, то амплитуда в точке Bj выражается через FiF . Аналогично, перемещению точки наблюдения влево в область геометрической тени полуплоскости (в сторону В[ и дальше) соответствует перемещение точки по спирали вправо от точки О. Если перемещению точки наблюдения в В, соответствует точка на спирали, то амплитуда в точке выразится через E2F+. Бесконечно удаленной вправо на экране точке наблюдения соответствует амплитуда F F,.. Условно эту амплитуду, а также соответствующую интенсивность примем равной единице F+F- 1). [c.134]

Учитывая непрерывность силовых линий, можно поле изобразить так, как показано на рис. 1,20. Изломы на линиях между сферами г = с (t — At) г = t характеризуют поле излучения, распространяющегося со скоростью с от источника. Рассмотрим одну из линий напряженности этого поля, проходящую через точку наблюдения О на расстоянии г от начала координат (рис. 1.21). Направление на О составляет угол 9 с осью 2. Из рис. 1.21 легко найти отношение поперечной и продольной компонент поля в изломе [c.57]

Представим другой опыт. Предположим, что площадь круглого отверстия выбрана так, что при данных aj и 09 она равна площади первой зоны Френеля. Начнем перемещать точку наблюдения Р вдоль линии, соединяющей ее с источником, наблюдая периодическое изменение интенсивности света. Оно происходит потому, что в зависимости от расстояния + 02 открывается одна, две зоны Френеля и т.д. Столь подробное обсуждение этог о возможного эксперимента проведено для того, чтобы читатель уяснил, что размер зоны Френеля достаточно сложно зависит от ai, 02 и А. При варьировании одной из этих величин (в данном случае увеличении 02) изменяется число зон Френеля, умещающихся на выбранном круглом отверстии, что приводит к периодическому изменению интенсивности света в точке Р. [c.259]

Так как расстояние от системы зарядов (ядра) до точки наблюдения велико по сравнению с размерами системы (г > г , то можно R разложить в ряд по степеням гЧг и, ограничиваясь первыми двумя членами разложения, получить [c.251]

Для определения интенсивности излучения достаточно рассмотреть звуковое поле на расстояниях, больших по сравнению с длиной волны Я (в волновой зоне ), эти расстояния велики и по сравнению с линейными размерами источника — турбулентной области ). Множитель XjR в подынтегральном выражении в этой зоне мох<но заменить множителем 1/г и вынести его из-под знака интеграла (г — расстояние точки наблюдения до начала координат, выбранного где-либо внутри источника) тем самым мы пренебрегаем членами, убывающими быстрее, чем 1/г, которые все равно не дают вклада в интенсивность уходящих на бесконечность волн. Таким образом. [c.407]

Здесь R = (г — г ) — радиус-вектор от элемента й (в точке г ) к точке наблюдения деформации (точка г) v = WR — единичный вектор в этом направлении. Подставив эти выражения в (27,10) и произведя под интегралом требуемые дифференцирования, получим после вычисления [c.158]

Поперечность световых волн можно принять во внимание, если возмущения, которые фигурировали в предыдущем рассмотрении, представить в виде векторов 1, 5 а, перпендикулярных к направлению распространения интерферирующих волн. Результирующее возмущение 5 в точке наблюдения запишется как [c.87]

Пусть две волны из точечных источников 5 , 8 приходят в точку наблюдения Л4 (рис. 4.17). Обозначим через (/), а 1 + х) и Ф1 (0. Ф2 ( + "г) амплитуды и фазы интерферирующих волн в точке Л4. В аргументах амплитуд и фаз отражен тот факт, что волны [c.94]

Язык ИРИС предназначен для вывода графической информации из ЭВМ БЭСМ-6 на внешние устройства (графопостроитель или дисплей). Основой языка ИРИС является язык ОРОЕ. Геометрические операции в языке ИРИС сводятся к действиям рисующего маркера. Маркер представляет собой перо , с которым жестко связана подвижная система координат. Ось направлена по оси пера , кончик пера — в начале координат. Основные геометрические операторы следующие РИСОВАТЬ, ВРАЩАТЬ, ПИСАТЬ ТЕКСТ, ИЗМЕНИТЬ МАСШТАБ, БАЗИРОВАТЬ, ИЗМЕНИТЬ ТОЧКУ НАБЛЮДЕНИЯ. [c.165]

Как уже отмечалось, реальные источники света не излучают строго монохроматические волны. Это связано с тем, что излучения атомов должны затухать из-за потери энергии на излучение. Кроме того, если даже отдельные атомы источника излучали бы идеально монохроматические волиы в покоящемся (относительно наблюдателя) состоянии, то наличие непрерывного хаотического движения атомов приводит к хаотической модуляции колебаний вследствие эффекта Допплера — атомы, приближающиеся к точке наблюдения и удаляющиеся от нее, посылают к точке наблюдения разные ча- [c.70]

Сложение двух распространяющихся навстречу друг другу световых волн. Рапсе мы ознакомились с разными методами получения когерентных волн. Во всех случаях две интерферирующие волны направлялись к точке наблюдения почти в одном нанранле-нии. Теперь рассмотрим частный случай, когда две когерентные волны с одинаковыми амплитудами распространяются в противоположных направлениях. [c.96]

Рассмотрим монохроматическую световую волну длиной Я, распространяющуюся в однородной среде из источника S в некоторую точку наблюдения В. В общем случае можно окружить источник замкнутой поверхностью произйолыюй формы. Для npo TOTiii пусть это будет сферическая поверхность радиуса R (рис. 6.1). [c.119]

При свободном распространении света (между источником S и точкой В нет никакого иренятстзия), когда ие происходит ограничения фронта волны, / оо и о, ->0. Тогда Eo==Euil2, т. е. при полностью открытом фронте амплитуда суммарного колебания в точке наблюдения В равна половине амплитуды колебания, создаваемого только первой зоной площадью Аа п/ Я,. [c.123]

Как следует из (6.11), результирующая амплитуда в точке наблюдения определяется не только амплитудой колебания первой действующей зоиы, но также амплитудой последней зоны. В зависимости от общего числа зон слияние последней зоны может быть либо заметным, либо таким малым, что им можно пренебречь. Так как при / I амплитудой послед[1ей зоны можно пренебречь, то представляет интерес выясршт ,, при каких условиях это будет иметь место. [c.124]

Если каждую зону Френеля разбить на бесконечное большое число элементарных зон, то ломаные линии превратятся в дугу и каждой зоне Френеля будет соответствовать одна полуокружность. В результате при учете влияния всех зон получится спираль с фокусом в точке N (рис. 6.6, б). Угол, которь ш составляет результирующий вектор сданным направлением, соответствует фазе результирующего колебания в точке наблюдения. Построенная таким образом векторная диаграмма позволяет определить амплитуду и фазу результирующего колебания для произвольного числа действующих зон Френеля. Например, если открыта половина первой зоны, то результирующая амплитуда будет изображаться вектором ОК- Аналогично, ONi, ОN2, ON3, ONi, ON , ON будут соответствовать [c.129]

Этот метод включает I) определение угловото распределения излучения источников на видимых из точки наблюдения стенках канала и 2) расчет методом прямой видимости плотности потока излучения в точке детектирования от эквивалентных источников, распределенных на стенках неоднородности. [c.141]

Различие в скоростях распространения света при одинаковых значениях пройденных путей долмаю приводить к тому, что в лучах 1 и 2, приходящих н точку наблюдения е, колебания ite будут совпадать по фазе. Раакость хода лучей можно определить по наблюдению интерференции световых волн, соответствующих лучам 1 п 2. [c.282]

Заметим, что в точке наблюдения, находящейся на расстоянии г от источника, поле излучения в некоторый момент времени t оказалось зависимым от ускорения заряда в предшествующий момент времени t t — r/ . Обобщая нолученный результат на случай произвольного нерелятивистского движения заряда q в малой окрестности начала координат с ускорением a(t). можно для поля излучения в момент времени t в точке наблюдения на расстоянии г написать следующее выражение [c.58]

Если источник удаляется от наблюдателя, то угол 0 между его скоростью н направлением приходящей в точку наблюдения волной заключен в пределах л/2 <С 0 я, так что os О <С 0. Из (68,5) следует, таким образом, что если нсточнич движется, удаляясь от наблюдателя, то частота слышимого наблюдателем звука уменьшается (по сравнению с соо). [c.371]

Обозначая координаты точки наблюдения посредством х, у, а координаты переменной точки в области интегрирования посредством г), мы молгем. следовательно, в рассматриваемом случае замеиить do в общей формуле (72,5) на [c.387]

Путем простого подсчета легко убедиться в том, что время п )обега вдоль пути QB P (рис. 46) меньше, чем время пробега по пути QAP, ведущему в ту же точку наблюдения Р. Это значит, что звуковой сигнал из источника Q доходит до точки на- [c.389]

Интегралы в правых частях равенств получаются из контурных интегралов в левой стороне применением теоремы Стокса, согласно которой преобразование осуществляется заменой dl -> [di -V ] (где — д1дт ) поскольку подынтегральное выражение зависит только от разности г — г, это преобразование эквивалентно замене dV - — [df -Vl (где V = dldr). Введем также телесный угол Q, под которым петля D видна из точки наблюдения, согласно определению [c.159]

В соответствии с определением предыдущего параграфа мы говорим об интерференции волн, когда при их совместном действии не происходит суммирования интенсивностей. Условием интерференции волн одной и той же чяетоты яв.ляется их когерентность, т е. сохранение неизменной разности фаз за время, достаточное для наб (У0Деа.ИЯ,3 частности, монохроматические волны, т. е. вол ньГ, пор6ж даемые гармоническими колебаниями, когерентны и могут интерферировать (если, конечно, они имеют одинаковый период). Способность когерентных волн к интерференции означает, что в любой точке, которой достигнут эти волны, имеют место когерентные колебания, которые будут интерферировать. Мы будем для простоты предполагать, что обе волны одинаково линейно поляризованы. Результат интерференции определяется разностью фаз интерферирующих волн в месте наблюдения, а эта последняя зависит от начальной разности фаз волн, а также от разности расстояний, отделяющих точку наблюдения от источников каждой из волн. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...