Момент импульса в внутренний

Возможность или невозможность микросостояния определяется при этом теми внешними условиями, в которых система находится. Для изолированной системы все сводится, в сущности, к единственному требованию постоянства ее внутренней энергии возможными (и потому равноправными) оказываются те микросостояния, которые соответствуют заданной величине внутренней энергии, а невозможными—все остальные. Сохранение же, например, нулевого значения полного импульса системы (или полного момента импульса) в системе отсчета, связанной с ее центром масс, по существу, автоматически обеспечивается хаотичностью движения. [c.14]

Можно показать, что принцип сохранения момента импульса предполагает, что тензор напряжений симметричен, т. е. Т = Т . Это утверждение справедливо в так называемом неполярном случае, т. е. в случае отсутствия объемно-распределенных пар и внутренних моментов напряжений. [c.46]

Автор [196] на основе математического описания гидродинамики закрученного потока и прямого сравнения полей осевых и вращательных скоростей показал, что кинематическое подобие внутренних закрученных потоков определяется двумя безразмерными параметрами. Интефальный параметр Ф характеризует отношение окружного момента импульса к осевому импульсу в произвольном сечении в масштабе линейного размера канала г, [c.9]

Из опытных данных, которые подробно рассматриваются в т. IV, известно, что элементарные частицы обладают внутренним моментом импульса Уц. м- Внутренний момент импульса обычно называется спином момента импульса. Спин момента импульса элементарных частиц обозначается символом S и измеряется в единицах, равных [c.201]

Внутренние силы не могут изменить общего момента импульса, а могут лишь вызвать обмен моментами импульсов между различными точками системы. В незамкнутой системе общий момент импульса [c.306]

Действительно, при включении тока статор и ротор начинают вращаться в разные стороны (рис. 205, а) с одинаковой скоростью (если их моменты инерции одинаковы). Если задержать рукой статор, то вращается только ротор (рис. 205, б). Если же задержать рукой ротор, то вращается только статор в противоположном направлении (рис. 205, й). Величина и направление общего момента импульса зависят от величины и направления тех моментов внешних сил, которые приложены к мотору. Поэтому в первом случае общий момент импульса равен нулю (внешний момент отсутствует), а во втором п третьем — моменты импульса противоположны по направлению (моменты сил, действующих со стороны руки, во втором и третьем случаях противоположны по направлению). Внутренние силы во всех случаях остаются одни и те же. [c.423]

Спин электрона. Таким образом, в физике впервые пришли к необходимости приписать электрону внутреннюю степень свободы. В дальнейшем был открыт ряд других явлений, для объяснения которых оказалось необходимым предположить наличие у электрона внутренней степени свободы. Пришлось допустить, что электрон обладает собственным механическим моментом импульса, называемым спином электрона. Кроме спина электрон также обладает магнитным моментом. [c.202]

Механическая система называется замкнутой, если она не подвержена воздействию внешних сил и в ней действуют только внутренние силы . Закон движения центра тяжести и закон площадей становятся в этом случае законами сохранения импульса и момента импульса. Первый из этих законов содержит 2-3, второй 3 постоянных интегрирования. Далее, имеет место закон сохранения энергии, содержащий одну постоянную. Таким образом, всего имеется [c.107]

Нажмем слегка на внутреннее кольцо в направления сверху вниз. Это кольцо не будет опускаться, но внешнее кольцо начинает вращаться так, что ось фигуры маховичка отклоняется вперед или назад (в горизонтальной плоскости), в зависимости от положения точки, в которой мы произвели давление. Вместо того, чтобы оказывать давление на внутреннее кольцо, можно односторонне нагрузить его небольшим грузом. Тогда волчок будет совершать регулярную прецессию до тех пор, пока его момент импульса будет достаточно велик, причем ось фигуры во время прецессии волчка будет оставаться горизонтальной. [c.199]

При давлении на внутреннее кольцо момент М направлен горизонтально параллельно оси вращения внутреннего кольца. Момент импульса N на рис. 47 направлен вправо или влево, так что момент М отклоняет его в боковом направлении. Таким образом, если мы вправе [c.200]

При давлении на внешнее кольцо момент М направлен вертикально. Момент импульса, первоначально направленный горизонтально (вправо или влево), отклоняется, таким образом, вверх или вниз. Тем самым объяснено (при том же допущении, что и в п. 1) вращение внутреннего кольца. При очень сильном ударе по внешнему кольцу наше допущение относительно того, что ось фигуры волчка следует за направлением вектора момента импульса, оказывается лишь приближенно правильным в этом случае и возникает упомянутое выше коническое маятникообразное движение, которое характеризуется небольшим расхождением между осью фигуры и вектором момента импульса волчка. [c.201]

Катящийся колесный стан железнодорожного вагона представляет собой гироскоп, момент импульса которого при быстром движении поезда может стать весьма значительным. Для того, чтобы при прохождении поезда по криволинейному пути отклонять упомянутый момент в положение, отвечающее нормали к кривой, необходим, согласно уравнению (27.1), вращающий момент М, направленный в сторону движения поезда. Так как такого момента М нет, то в качестве гироскопического эффекта возникает противоположный момент, прижимающий колесный стан к наружному рельсу и отрывающий его от внутреннего рельса. Этот момент складывается с моментом центробежной силы относительно направления движения поезда (для уменьшения влияния центробежного момента придают наружному рельсу при укладке пути некоторое превышение над внутренним). Оба момента пропорциональны mv(jj где V — скорость движения поезда, uj — угловая скорость на кривой величина т в нашем случае является массой колесного стана, приведенной к окружностям колес, а в выражении центробежной силы — общей массой вагона, приходящейся на колесный стан. Таким образом, рассматриваемый гироскопический момент очень мал по сравнению с моментом центробежной силы его можно было бы учесть незначительным дополнительным превышением наружного рельса над внутренним. [c.207]

Сумма моментов импульсов внутренних сил в правую часть (17.21) не вошла, так как она равна нулю. [c.385]

Доказательство этого свойства проводится совершенно аналогично тому, как это было сделано для главного момента внутренних сил в 7.3. Если обозначить сумму моментов импульсов всех ударных сил через ЪЬ, то будем иметь [c.385]

Второй аспект связан с дискретизацией по пространству, точнее со структурой пространства Н. Оно должно быть в некотором смысле достаточно представительным для того, чтобы не возникало внутренних источников (стоков) имнульса и момента импульса. [c.152]

На рис. 59 показано распространение волн радиальных и окружных напряжений по толщине сечения цилиндра г = Ь/Я (вблизи правого торца). Как видно, влияние вязкости уже в первые моменты времени приводит к уменьшению амплитуды радиальных напряжений более чем в 4 раза, окружных — более чем в 3 раза в полимере и в 2 раза в стали. Если внешний слой (полимер) считается упругим, то ситуация получается близкой к отражению волны от абсолютно жесткой преграды, при этом в сталь проходит волна сжатия с удвоенной амплитудой. Затем, отразившись от свободной внутренней поверхности, она преобразуется в волну растяжения, сохраняя при этом свое максимальное значение, которое может привести к отколу, расслаиванию и т. п. разрушениям. При учете реальных свойств полимера волна значительно сглаживается и на внутренний слой действует нагрузка, аналогичная квазистатической, что особенно наглядно видно по эпюре Оф. При уменьшении длины импульса влияние вязкости на ее амплитуду возрастало. В частности, расчеты показали, что при уменьшении длительности импульса в 5 раз приблизительно на столько же падает амплитуда волны сжатия в материале. Полученные результаты расчетов свидетельствуют о целесообразности применения вязкоупругих материалов в качестве демпфирующих ударную нагрузку слоев. [c.204]

Основные тензорные поля в расчете на единицу массы, которые появляются в чистой механике сплошных сред, — это скорость V и спин 9 . Последнее в общем случае состоит из двух частей внутреннего спина и так называемого орбитального -спина, который есть не что иное, как момент импульса среды в расчете на единицу массы т. е. [c.102]

Но это еще не все в XIX столетии было обнаружено, что при действии электрического поля на заряженное тело, пространственно неоднородного электрического поля на поляризующееся тело и пространственно неоднородного магнитного поля на намагниченное тело в нем возникает плотность массовых сил. Кроме того, на электрический диполь, помещенный в электрическое поле (например, между обкладками конденсатора), и на магнитный диполь (стрелка компаса), находящийся в магнитном поле (между полюсами магнита или в магнитном поле Земли), действует момент сил, пока диполь не приобретает определенную ориентацию. Наконец, открытия в молекулярной физике и квантовой механике в XX столетии показывают, что некоторым материальным телам можно приписать плотность спина (внутренний момент импульса), который проявляется в макроскопически наблюдаемых эффектах. Поэтому естественно рассмотреть следующие общие уравнения, описывающие среды в электромагнитных полях, которые заменяют уравнения (2.4.20), (2.4.21), (2.4.24), (2.4.26) и (2.8.10) [c.158]

В наиболее распространенных случаях нет ориентированного мелкомасштабного вращения фаз, и можно принять Mi = О, Hi == О, Z/j = О (когда на фазы не действуют мелкомасштабные внешние моменты), Dji = О (нет обмена мелкомасштабным моментом импульса). В этих случаях уравнение внутреннего момента выполняется тол дественно, и его не нужно привлекать для анализа. [c.82]

В технологических процессах интерес представляет случай дисперсной смеси с частицами из ферромагнитного материала в магнитном поле, которое оказывает непосредственное моментное воздействие лишь на частицы (2-я фаза). Это приводит к их ориентированному мелкомасштабному враш,ению (Mj =5 0) с угловой скоростью 2, кинематически независимой от поля их осреднен-ных скоростей v . Вращение частиц за счет сил трения передается и несущ,ей фазе и приводит к мелкомасштабному с характерным линейным размером, равным размеру частиц, ориентированному вращению несущей жидкости М =7 0), Если магнитное поле не оказывает непосредственного воздействия на несущую фазу, т. е. она остается неполярной, то тензор напряжения в ней будет симметричным, а во второй фазе— несимметричным, причем его несимметрическая часть определяется воздействием внешнего магнитного поля на частицы. Симметричность тензора напряжений несущей фазы вытекает из симметричности тензора микронапряжений o l и совпадения среднеповерхностпых и среднеобъемных величин, что в свою очередь вытекает из регулярности этих величин. Несмотря на эти допущения, уравнения импульса и внутреннего момента несущей фазы могут быть приведены к некоторому виду, где, как и для дисперсной фазы, фигурирует несимметричный тензор поверхностных сил aji (см. 1,6 гл. 3). [c.83]

Показатель п, определяющий интенсивность закрутки приосе-вого вынужденного вихря, находят из численного анализа распределения исходного окружного момента количества движения (122, 137, 140, 142, 143, 147]. Уравнение момента импульса для индивидуального объема сплошной среды в классическом случае (т. е. без учета внутренних моментов импульса и распределения массовых и поверхностных пар) [122] (рис. 4.9) [c.201]

В [16] для анализа сложных систем использованы подходы феноменологической термомеханики. Последняя отличается от феноменологической термодинамики своими постулатами. Термодинамика располагает лишь одним инвариантом движения - внутренней энергией, которая в соответствии с первым началом термодинамики при любых параметрах изолированной макросистемы остается постоянной в феноменологической термомеханике для такого типа систем неизменными остаются не один, а три меры движения - энергия, и.мпульс и момент импульса. Это позволяет во многих случаях осуществлять более детальный чем в макротермодинамике анализ свойств макросистемы. [c.12]

Выясним, какая величина определяет изменение момента импульса системы. Для этого продифференцируем (5.11) по времени dL/d/=2iLi/d/. В предыдущем параграфе было показано, что производная dLi/dt равна моменту всех сил, действующих на i-ю частицу. Представим этот момент в виде суммы моментов внутренних и внешних сил, т. е. М/ + М . Тогда [c.139]

Парамагнетизм обнаруживают атомы, имеющие неспаренные спины или нескомпепсированиый момент импульса, т. е. атомы с нечетным числом электронов или с частично заполненной внутренней оболочкой. Характер заполнения электронных оболочек определяется правилами Хунда. Согласно этим правилам, спины электронов в оболочке всегда складываются друг с другом так, чтобы дать максимально возможные значения момента импульса и магнитного момента. [c.328]

К замкнутой системе твердых тел, так же как к замкнутой системе материальных точек, могут быть применены законы сохранения импульса и момента импульса. При суммировании уравнений движения и уравнений моментов внутренние силы, действующие между отдельными твердыми телами, исключаются (в силу третьего закона Ньютона). Поэтому, если на систему твердых тел не действуют внешние силы, то ее общий импульс остается постоянным. Точно так >ке, если сумма моментов всех внешних сил равна нулю, ю общий момент импульса системы твердых тел остается 1ЮСтоянным, Применение закона сохранения импульса к системе твердых тел ла т, по существу, то же самое, что н в случае системы материальных точек, — jaKOH движегни) центра тяжести системы тел. [c.421]

Наоборот, в случае торможения на задние колеса (на рис. 215 — правые) их роль становится существенной, но зато не играют роли ведущие колеса (обычно торможение происходит при выключенном двигателе). Возникает вопрос, как внутренние силы, действующие между колесами и тормозной колодкой, могут уменьшить момент импульса этих колес, а значит, и всей системы в целом. Как и в случае тро-гания с места, при торможении возникают моменты внешних сил, обусловленные изменеиием давления со стороны рельсов при торможении увеличивается давление на передние (на рис. 215 — левые) колеса. [c.434]

К кривошипу 1 приложен движущий момент а к кривошипу 4 — момент сил сопротивления Мс. При вращении кривошипа 1 за один оборот звена 3 относительно звена 4 происходит полный цикл передачи движения, причем в силу особых свойств механизма имиульсатора момент передается от кривошипа 1 к кривошипу 4 знакопеременными импульсами в одной половине цикла импульс момента увеличивает скорость звена 4,, а в другой — уменьшает. В той части цикла, в которой скорость звена увеличивается, включается автолог, связанный с маховиком ведомого вала, и тогда звено 4 приобретает дополнительную массу маховика и вовлекает в движение все звенья, связанные с ведомым валом при этом преодолевается сопротивление ведомого вала. В это время внутренняя обойма другого автолога свободно вращается, и механизм работает как пятизвенный с двумя степенями свободы. [c.159]

Как хорошо известно, в основе действия постоянных магнитов, и магнитных сердечников, изготовленных из кристаллических металлических сплавов и химических соединений, лежит явление ферромагнетизма. Прежде всего необходимо отметить, что источником магнетизма является наличие магнитного момента, возникающего благодаря собственному спиновому моменту импульса электрона. Вещества, способные к сильному намагничиванию, именуемые в дальнейшем магнетиками, можно подразделить на так называемые ферромагнетики и ферримагнетики. В ферромагнетиках все магнитные моменты атомов параллельны друг другу, в фер-римагнетиках магнитные моменты атомов антипараллельны и имеют различную величину, так что суммарный момент отличек от нуля. Основной причиной возникновения ферромагнитного состояния спонтанного намагничивания в таких веществах является внутренняя структура их атомов . [c.122]

В результате теплового контакта плазмы разряда с жидкостью происходит ее разогрев и испарение с образованием газового пузыря. Давление газа в пузыре достигает (10—100)-10 Па, по окончании импульса разряда оно резко падает до значений ниже атмосферного. Резкое падение давления над расплавленным перегретым металлом ведет к выбросу его из лунки в виде капель жидкой фазы при температурах ниже температуры кипения металла. Жидкие микропорции металла в виде капель выбрасываются во внутреннюю полость схлопывающегося пузыря на его стенки. В результате соприкосновения с рабочей жидкостью продукты эрозии застывают в виде гранул шарообразной формы. При схлопывании пузыря продукты эрозии выталкиваются из межэлектродного зазора ударными волнами вместе с окружающей их жидкостью. Этот процесс происходит во время пауз между электрическими импульсами. В этот момент межэлектродггый зазор должен полностью очиститься от продуктов эрозии электродов, а рабочая жидкость — полностью восстановить электрическую прочность, обеспечивающую постоянство напряжения пробоя и зазора при обработке. [c.598]

Особой проблемой являлась проблема синхронизации. Призма полного внутреннего отражения, обеспечивавшая модуляцию добротности, вращалась с частотой 24 000 об/мин, а импульс поджига лампы накачки поступал с частотой 1 Гц. Совпадение импульса поджига с моментом включения добротности резонатора обеспечивалось специальным датчиком, контролировавшим положение призмы полного внутреннего отражения. Чтобы в течение одного импульса накачки высвечивался только один импульс лазерного излучения, в резонатор вводилась оптическая ячейка с раствором криптоцианина. Она препятствовала генерации лазерных импульсов в начале и в конце импульса накачки. Коэффициент полезного действия лазера относительно энергии накачки составлял около 0,1%. [c.187]

Внутренние силы, как и в случае произвольной системы материальных точек, невлияют на движение центра масс и не могут изменить момент импульса тела. [c.38]

Полностью обратимое поведение намагниченности, описываемое таким способом, связано с предположением о наличии свободных спинов, сделанным в гл. II. В реальном образце на спины действуют внутренние магнитные поля, возникающие в результате связей с соседними едерными спинами или с электронными спинами, если вещество не является идеально диамагнитным. Кроме того, на квадрупольные моменты ядер действуют локальные электрические поля. В жидкостях все эти поля хаотически и быстро изменяются вследствие броуновского движения молекул. В гл.VIII будет показано, при каких вполне общих условиях влияние этих полей вызывает необратимое экспоненциальное затухание поперечной намагниченности с постоянной времени Т - Считая, что эти условия удовлетворяются, рассмотрим последовательность опытов, каждый из которых начинается с поворота равновесной ядерной намагниченности Мо 90°-импуль-сом, за которым через время т, различное в каждом опыте, следует 180°-им-пульс. Амплитуда эха, наблюдаемого в момент времени 2т, должна быть пропорциональна ехр (—2т/Гг) что может быть использовано для операционного определения и измерения времени релаксации Гг- Этот метод (метод А) [31 отнимает много времени, так как между каждым измерением должно проходить время, в несколько раз большее Г чтобы ядерная намагниченность вновь успела достигнуть своего равновесного значения Мо- Другой метод (метод В) [3] состоит в наблюдении после Ш°-импульса в момент г = О амплитуд f n) эха в моменты времени 2т, 4т,. . ., 2лт,. . при наложении 180°-импульсов в моменты временит, Зт,..(2ге—1)т,. . . [c.58]

Естественно возникает вопрос, каково происхождение магнетизма, Ответ на этот вопрос зависит от того, как далеко мы углубляемся в физику магнетизма. Стандартный ответ гласит, что магнетизм происходит от магнитного момента вращательного движения заряженных частиц и что электроны — элементарные частицы с наибольшим вкладом в магнетизм. Кроме обычного орбитального движения вокруг некоторого центра электрон имеет внутренний момент импульса, называемый спином. Последнее является чисто квантовомеханическим свойством. Квантовая механика необходима для микроскопической формулировки магнетизма по существу дела. Это видно хотя бы из того факта, что само существование устойчивых микротоков в рамках чисто классической механики невозможно см. знаменитую теорему Ван Лёвена в книге [Van Vle k, 1932]. Другими словами, магнетизм неотделим от квантовой механики чисто классическая система в тепловом равновесии не может иметь магнитного момента даже в магнитном поле если постоянную Планка устремить к нулю, то магнетизм пропадает во всей Вселенной [c.38]

О выборе величин, входящих в эту таблицу, нужно сделат несколько замечаний. Внешняя объемная сила f (например, сила тяжести) предполагается непрерывной на поверхности ст(/), Мы предполагаем, что нет ни внутреннего спина, так что Ф в уравнении импульсов состоит только из орбитального момента импульса г X V, ни поверхностных пар, так что электрические квадрупольные моменты, эффекты электричества и ферри-магнетизма выбрасываются. Рассмотрение, например, эффектов ферромагнетизма требует другой формулировки, которая будет дана в гл. 6. Приток тепла за счет излучения, например по закону Стефана — Больцмана, может быть включен как в вектор потока тепла я, так и в вектор Пойнтинга, входящий в уравнение для да . Мы предпочитаем включить этот приток тепла за счет излучения в член р/г, исключив, тем самым, из электромагнитных членов в балансном уравнении для энергии электромагнитные величины, связанные с этим типом излучения. Поэтому электромагнитные поля не содержат высокочастотных компонент, существующих при излучении тепла. Однако некоторые авторы включают эту часть излучения в я. Наконец, надо сказать, что, за исключением обсуждавшегося слагаемого в р/г, как объемные, так и поверхностные электромагнитные источники энтропии считаются отсутствующими. [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...