Лоренц—Лоренца формула

Существует тесная связь между газовой термометрией, основанной на определении диэлектрической проницаемости, и газовой термометрией, основанной на определении коэффициента преломления. Для высоких частот в уравнении (3.90) вместо Вт можно записать п , где п — коэффициент преломления. Получившееся выражение иногда называют формулой Лоренц—Лоренца [c.133]

Ланде фактор 124 Леннарда-Джонса потенциал 79, 82 Лоренц—Лоренца формула 133 [c.444]

Следовательно, обобщенный потенциал для силы Лоренца определяется формулой (4.75). [c.118]

Пример 64. Исследовать движение материальной точки в магнитном силовом ноле под действием силы Лоренца, определяемой формулой [c.222]

Тепловые напряжения сжатия в наружных волокнах стержня поршня определяются по Лоренцу по формуле [c.291]

В лабораторной системе координат, в соответствии с преобразованиями Лоренца (см. формулу (2.4)), концы векторов импульса рассеявшихся частиц р и р2 образуют эллипс с полуосями а = 7р и 6 = р. [c.90]

Формула Лорентца-Лоренца 717. Формула Пика 54. [c.467]

Если бы теории относительности не существовало и мы вместо формул преобразования координат Лоренца воспользовались формулами Галилея [c.189]

Выберем начала систем отсчета совпадающими в начальные моменты времени, так что х = у = г = t = О при х = у = г = = / = О, и ориентируем их так, чтобы скорость V была направлена вдоль оси Ох. В этом случае преобразования Лоренца даются формулами [c.41]

Формулы (14.12), (14.15) были получены в предположении, что среда достаточно разреженная и взаимовлиянием поляризованных частиц можно пренебречь. В конденсированных средах (жидкости, твердые тела) локальное поле, действующее на рассматриваемый атом, обусловлено не только полем световой волны, по и соседними атомами. Г. Лоренц и Л. Лоренц показали, что в этом случае справедливо соотношение (формула Лоренц—Лоренца) [c.231]

Пример 14.3. Водород при О С и давлении 760 мм рт. ст. имеет плотность 0,0000896 г см а его показатель преломления равен 1,000138. Плотность жидкого водорода равна 0,068 г см Считая, что формула Лоренц—Лоренца применима к этому случаю и используя понятие удельной рефракции, определите показатель преломления жидкого водорода. [c.232]

ЛОРЕНЦ — ЛОРЕНЦА ФОРМУЛА, заключающееся в том, что произве- [c.352]

Формула Лоренца — Лорентца. Во всех рассмотренных нами случаях вместо действующего на электрон поля Е бралось внешнее поле Е, т. е. не было учтено влияние окружающих молекул, [c.276]

Формула (11.27) была получена почти одновременно независимо друг от друга Лоренцем и Лорентцем и называется формулой Лоренца — Лорентца. [c.277]

Чтобы судить о длине э гого стержня, наблюдатель в системе 2 должен измерить его начало и конец в один и тот же момент своего времени t. Учитывая преобразования Лоренца (171.47), в формулу для определения z вместо t введем t. Тогда [c.282]

Формулы (6.3), (6.6), (6.6 ) и (6.7) называют преобразованиями Лоренца. Они играют фундаментальную роль в теории относительности. По этим формулам осуществляется преобразование координат и времени любого события при переходе от одной инерциаль-ной системы отсчета к другой. [c.192]

Далее, из преобразований Лоренца видно, что при V> подкоренные выражения становятся отрицательными и формулы теряют физический смысл. Это соответствует тому факту, что движение тел со скоростью, большей скорости света в вакууме, невозможно. Нельзя даже пользоваться системой отсчета, движущейся со скоростью V= при этом подкоренные выражения обращаются в нуль и формулы также теряют физический смысл. Это значит, что, например, с фотоном, движущимся со скоростью с, принципиально не может быть связана система отсчета. Или иначе не существует такой системы отсчета, в которой фотон был бы неподвижным. [c.193]

Воспользуемся с этой целью преобразованиями Лоренца для времени. Так как процесс происходит в точке с фиксированной координатой х /( -системы, то наиболее удобно использовать формулы (6.9) [c.197]

Изобразим на этой диаграмме оси Ох и Ох /Г -системы. Мировую линию начала отсчета 7( -системы получим, положив в преобразованиях Лоренца (6.8) х = 0. Тогда x=Vt=f>x, где iP=V/ . Это есть уравнение прямой, которая составляет с осью От угол д, определяемый формулой tg д=р. Полученная прямая — мировая линия — представляет собой совокупность всех событий, происходящих в начале отсчета K -системы, т. е. ось От. [c.201]

Таким образом, если ранее Е и Н рассматривали как равноправные компоненты электромагнитной волны, то при исследовании воздействия электромагнитной волны на вещество можно установить различие между ними. Это, впрочем, понятно, так как физический процесс подобного рода сводится к воздействию поля на элементарные заряды (в первую очередь свободные и связанные электроны). Такое воздействие количественно описывается формулой Лоренца f = сЕ +(e/ j[vH]. Обычно v с и второе слагаемое в формуле мало. Поэтому вектор Е и отвечает за движение электрических зарядов под действием электромагнитного поля. Тем самым подводится база под довольно неопределенное понятие светового вектора , которым часто пользуются при описании оптических явлений. Можно считать вектор Е таким световым вектором , ясно отдавая себе отчет в том, что в старой волновой теории смысл этого понятия был совсем иным. [c.79]

ФОРМУЛЫ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ФОЙГТА - ЛОРЕНЦА [c.517]

При использовании соотношения (21.14) следует учитывать, что оно применимо лишь при выполнении предположения об отсутствии взаимодействия между излучающими электронами, что справедливо для разреженных газов и веществ, в которых концентрация излучающих центров достаточно мала. При большой плотности вещества это предположение неверно. Тогда кроме внешнего поля Е необходимо учитывать еще и электрическое поле, создаваемое в той точке, где находится электрон, всеми остальными электрическими зарядами (так называемое поле Лоренца). Учет этого поля, как известно (см. 16.1), приводит к формуле Клаузиуса — Моссотти (16.6). Если в формуле Клаузиуса — Моссотти заменить г = п , то получим формулу Лоренц — Лоренца (16.11), которую в нашем случае можно переписать в виде [c.93]

Выражение (21.18) называется удельной рефракцией. Согласно формуле Лоренц — Лоренца удельная рефракция г не зависит от плотности вещества. Действительно, для многих веществ удельная рефракция остается практически постоянной даже при переходе вещества из парообразного состояния в жидкое, т. е. при изменении плотности в щироком интервале. Например, при переходе воды из парообразного состояния в жидкое (изменение плотности в 1200 раз) рефракция остается постоянной с точностью до 2—3 % При уменьщении давления исследуемого газа его показатель преломления п стремится к единице (т. е. п - -2 2>) и выражение (21.17) переходить (21.12). [c.94]

ЛОРЕНЦА - ЛОРЕНЦА ФОРМУЛА связывает показатель преломления п вещества с электронной поляризуемостью ЭЛ составляющих его частиц (атомов, ионов, молекул). Установлена в 1880 X. А. Лоренцем и независимо от него Л. Лоренцем (L, Lorenz). Л. — Л. ф. имеет вид [c.611]

Лоренц (ЬогеШг) Хендрик Антон (1853-1928) — известный нидерландский физик-теоретик. Окончил Лейденский университет (1872 г.). Научные труды относятся к областям электродинамики, термодинамики, статистической механики, оптики, квантовой теории, атомной физики и др. Создал классическую электронную теорию вещества, базирующуюся на анализе движения дискретных зарядов, и на основе ее, в частности, вывел зависимость диэлектрической проницаемости от плотности диэлектрика (формула Лоренца-Лоренца), дал выражение для силы, действую1цей на движущийся в электромагнитном поле заряд (сила Лоренца), развил теорию дисперсии света. Предсказал явление расщепления спектральных линий в сильном магнитном поле (Нобелевская премия (совместно с П. Зееманом) в 1902 г.). Создал электродинамику движущихся сред. Вывел в 1904 г. формулы, связывающие между собой пространственные координаты и моменты времени одного и того же события в разных инерциальных системах отсчета (преобразование Лоренца). Впервые получил зависимость массы электрона от скорости. Своими работами подготовил переход к квантовой механике и теории относительности. Ряд исследований по кинетической теории газов, кинетике твердых тел, электронной тео рии металлов (1904 г.). [c.261]

П. п. связан выражением п — У Абс. П. п. среды определяется поляризуемостью составляющих её ч-ц (см. Клаузиуса — Моссотти формула, Лоренц — Лоренца формула. Рефракция молекулярная), а также структурой среды и её агрегатным состоянием. Для сред, обладающих оптической анизотропией (естественной или индуцированной), П. п. зависит от направления распространения излучения и состояния его поляризации (см. Поляризация света). Типичными анизотропными средами являются мн. кристаллы (см. Кристаллооптика). Среды, поглощающие излучение, описывают комплексным П. п. /г=дг(1+гх), где член, содержащий только п, соответствует направленному пропускания, а х = kkjAn харак- [c.584]

Волькенштейн М. В., Молекулы и их строение, М.—Л., 1955 И о ф-ф е Б. В., Рефрактометрические методы химии, 2 изд., Л., 1974. См. также лит. при ст. Лоренц — Лоренца формула- В. А. Зубков. РЕФРАКЦИЯ СВЕТА, в широком смысле — то же, что преломление света, т. е. изменение направления световых лучей при изменении показателя преломления п среды, через к-рую эти лучп проходят. Чаще термином Р. с. пользуются при описании распространения оптич. излучения в средах с плавно меняющимся п от точки к точке (траектории лучей света в таких средах — плавно искривляющиеся линии), а термином преломление чаще называют резкое изменение направления лучей на границе раздела двух однородных сред с разными п. В атмосферной оптике, очковой оптике и оптике глаза традиционно используют именно термин рефракция . [c.648]

Удельная рефракция. Для данного вещества е, т, Шр = onst) при определенной длине волны (со = onst) формула Лоренца — Лорентца принимает вид [c.277]

При проверке соотношения (4.8) следует учитывать, что предположение об отсутствии взаимодействия между излучающими электронами справедливо лишь при исследовании разреженных газов, а также ряда веществ, в которых концентрация излучающих центров достаточно мала. При большой плотности вещества наше предположение неверно. В этом случае кроме внешнего поля Е нужно учесть еще электрическое поле, создаваемое в той точке, где находится электрон, всеми остальными электрическими зарядами. Такое рассмотрение ( а именно учет поля Лоренца ), как известно, приводит к своеобразной зависимости диэлектрической проницаемости от свойств среды (формула Клаузиуса — Мосоти). Учитывая, что г. == и проводя совер шенно аналогичные рассуждения, легко получить следующее со- [c.143]

При изучении явления следует иметь в виду, что в данном случае, как и в предыдущих задачах, нужно рассчитать действие электромагнитной волны на излучающий электрон. При изучении дисперсии вещества учитывалось лишь действие вектора Е, так как в формуле Лоренца f = ( Е f [vH] второй член в и с раз меньше первого. Но при истолковании эффекта Фарадея необходимо учесть действие внешнего поля Нвнеш> которое во много раз больше напряженности магнитного поля электромагнитной волны. Следовательно, [vHeHeml пренебречь уже нельзя. [c.162]

Нами кратко рассматривается возиикновеипе специальной теории относительности А. Эйнштейна н предлагается аналитическое описание этой теории посредством введения особого инварианта, имеющего простой геометрический смысл. Выводятся формулы Фойгта — Лоренца преобразования координат как следствий существования упомянутого инварианта. [c.515]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...