Заряд в электромагнитном поле

Пример. На точечный электрический заряд в электромагнитном поле действует сила Лоренца [c.80]

В этой главе мы попытаемся обобщить результаты первой главы на случай движущегося тела, движение которого непрямолинейно и неравномерно. Переменное движение предполагает существование силового поля, которому это движущееся тело подчинено. Современное состояние наших знаний предполагает существование двух видов таких полей поля тяготения и электромагнитного поля. Общая теория относительности считает, что поле тяготения является искривлением пространства-времени. В настоящей статье мы будем систематически отбрасывать все касающееся тяготения, оставляя за собой право вернуться к этому в другой работе. Таким образом, в настоящий момент силовое поле будет для нас электромагнитным полем и динамика переменного движения будет изучать движение тела, имеющего электрический заряд в электромагнитном поле. [c.652]

Таким образом, канонические уравнения Гамильтона применимы к задаче движения заряда в электромагнитном поле, но, в отличие от динамики, Н уже не является однородной квадратичной функцией моментов, даже в нерелятивистском приближении. [c.857]

Пример 1. Сила Лоренца, действующая на заряд в электромагнитном поле, обобщенно потенциальна. Более подробно, [c.109]

Электричество - совокупность явлений, связанных с существованием, движением и взаимодействием электрических зарядов в электромагнитном поле. Сколько электрических величин доступны в настоящее время измерениям [c.29]

Возможность (хотя бы и локально) моделировать силы инерции силами гравитационного поля (и построение теорий на основе гипотезы об их эквивалентности) указывает на конструктивный характер данной точки зрения. Приведём ещё одно наблюдение, состоящее в том, что переносная сила инерции и сила инерции Кориолиса (эйлеровы силы инерции) могут моделироваться силой инерции Лоренца. На точечный электрический заряд в электромагнитном поле действует сила Лоренца [53] [c.39]

Теория движения заряда в электромагнитных полях имеет большое значение в современной физике она играет важную роль в исследованиях плазмы, в ускорительной технике, в астрофизике и т. д. [c.51]

Пайти эффективную потенциальную энергию заряда в электромагнитном поле бегущей поперечно-электрической волны ТЕю- [c.239]

Представить уравнения движения заряда в электромагнитном поле в пространстве координат (ж, и ) и импульсов [c.521]

Движение заряда в электромагнитном поле. В этом случае уравнение (5.1) принимает согласно (3.1) вид [c.37]

Лекция 32. Заряд в электромагнитном поле [c.357]

Пример 37. Примером силы, имеющей обобщенный потенциал является сила Лоренца, действующая на точечный заряд в электромагнитном поле ") [c.117]

Пример 1. На движущийся в электромагнитном поле точечный заряд действует лоренцева сила. Проекции этой силы на оси X, у, 2 декартовой системы координат равны ) [c.159]

Два разноименных заряда, энергия взаимодействия которых /(rj, Г2) =- -(Гз—ri) движутся в электромагнитном поле, задаваемом 4-потенциалом [c.102]

Уравнение движения точки с массой т, несущей электрический заряд е, в электромагнитном поле с электрическим вектором Е и магнитным вектором Н пмеет вид [c.102]

Можно было бы предположить, что ограничение, которое накладывает уравнение (3.14) на вид функциональной зависимости компонент Q , является слишком сильным для того, чтобы оно могло служить какой-либо полезной цели. Однако в действительности при этом охватывается чрезвычайно важный случай движения заряженных частиц в электромагнитном поле. В векторном обозначении сила, действующая на частицу с зарядом е, дается (при использовании гауссовых единиц) формулой Лоренца [c.31]

Рассматривая во второй главе этот вопрос в более общем случае тела, имеющего электрический заряд и перемещающегося с переменной скоростью в электромагнитном поле, мы показали, что по нашим представлениям принцип наименьшего действия в форме Мопертюи и принцип согласования фаз Ферма весьма вероятно могут быть двумя аспектами одного и того же закона это привело нас к пониманию истолкования квантового соотношения, определяющего скорость фазовой волны в электромагнитном поле. Конечно, идея, что за движением материальной точки всегда скрывается распространение волны, должна быть изучена и дополнена, но если удастся найти для нее совершенно удовлетворительную форму, то она представит собой синтез большой рациональной красоты. [c.666]

Заряд q помещен в электромагнитное поле оно характеризуется двумя векторными полями напряженностью электрического поля Е(г, t) и индукцией магнитного поля В (г, t). Сила Лоренца имеет вид (v —скорость заряда, с —величина скорости света) [c.25]

Может случиться, что во внешних телах, ограничиваюш,их термодинамическую систему, находятся электрические заряды. Эти заряды создадут электромагнитное поле, которое будет действовать на термодинамическую систему, вызывая в ней электрическую и магнитную поляризацию, токи и т. д. Термодинамическое равновесие в подобных случаях возможно только тогда, когда внешние заряды или неподвижны, или движутся стационарно, так что в каждом месте все время находится неизменный заряд, движуш,ийся с неизменной скоростью. Внешние условия определяются распределением в пространстве статических зарядов и стационарных токов и, конечно, положением стенок сосудов и других тел, ограничиваюш,их термодинамическую систему. [c.147]

Пример 127. Рассмотрим в качестве примера движение частицы массы т с электрическим зарядом е в электромагнитном поле, считая вектор Е( х, у, г) напряженностью электрического поля, а вектор Н(Ях, И у, Нг) напряженностью магнитного поля. [c.494]

Напомним кратко уравнения Максвелла и их физическое содержание. Электромагнитное поле в вакууме в любой момент времени I определяется заданием в каждой точке г двух векторов напряженности Е (г, I) электрического поля и индукции В (г, <) магнитного поля. Через векторы" Е и В выражается сила Р, действующая в электромагнитном поле на пробный заряд Q, движущийся со скоростью V [c.12]

В конце 20-х годов начала разрабатываться квантовая теория излучения, выросшая затем в квантовую электродинамику (КЭД) — последовательную теорию электромагнитных процессов, взаимодействия электрических зарядов и электромагнитного поля. [c.80]

О лоренцовой силе торможения . К рассматриваемой проблеме относится также вопрос о самодействии . Это понятие вводится в аксиоматике работы [117]. Известен и важный пример из физики [53] (см. также [98], задача 5.20) при движении материальной точки с электрическим зарядом в электромагнитном поле происходит потеря энергии. Эту потерю энергии описывают с помощью лоренцовой силы торможения, пропорциональной ускорению второго порядка (производной по времени от ускорения точки), с учётом которой уравнение движения имеет вид [c.45]

Ввиду чрезвычайной сложности структуры катодного пятка и происходящих в нем изменений было бы бесполез но пытаться описать то и другое во всех деталях. Задача теории состоит в том, чтобы выделить наиболее существенные черты рассматриваемого явления и описать основные закономерности поведения катодного пятна. Этой цели отвечает предлагаемая ниже упрощенная динамическая модель пятна. При построении этой модели. мы будем различать в катодном пятне и его отдельных ячейках два противоположных начала. Активным началом в смьгсле его роли в Перестройке пятна являются связанные друг с другом практически безынерционные электрические процессы, а именно эмиссия электронов катодом, ионизация металлического пара в ионизационном пространстве и перемещение зарядов в электромагнитном поле. Именно изменения в этих процессах и связанных с ними областях вызывают перестройку катодного пятна. Напротив, роль пассивного начала в перестройке пятна играюг инерционные процессы нагревания и испарения катода. Являясь конечным этапом перестройки, изменения этих процессов ограни, чивают скорость перестройки пятна. Наиболее чувствительным индикатором изменений в области активного начала могут слу- [c.200]

Движение заряженной материальной точки в электромагнитном поле. Выше говорилось, что этот случай типичен-для квазиреля-тивистских движений. Сила Лоренца, действующая на точечный заряд в электромагнитном поле, принадлежит к обобщенно-потен-циальным силам, а функция Лагранжа, соответствующая ей и инвариантная по отношению к преобразованиям Галилея, написана ранее в виде [c.288]

Как известно, на рубеже XIX—XX вв. вокруг новейших открытий в физике развернулась острая философская борьба. Подробный анализ этой борьбы выходит за рамки темы истории развития техники, однако следует все же подчеркнуть, что, в то время как философы-идеалисты и физические идеалисты всячески пытались изобразить новейшие достижения физики в качестве доводов против материализма, люди практики — работники производства, инженеры, лаборанты — видели в них новые свойства и новые формы материального движения, которыми они пользовались на деле. Так, В. И. Ленин писал Движение тел превращается в природе в движение того, что не есть тело с постоянной массой, в движение того, что есть неведомый заряд неведомого электричества в неведомом эфире (в электромагнитном поле.— Б. /Г.), — эта диалектика материальных превращений, проделываемых в лаборатории и на заводе, служит в глазах идеалиста... подтверждением не материалистической диалектики, а доводом против материализма... И далее Электричество объявляется сотрудником идеализма... Всякий физик и всякий инженер знает, что электричество есть (материальное) движение, но никто не знает толком, что тут движется,— следовательно, заключает идеалистический философ,— можно надуть философски необразованных людей соблазнительно- экономным предложением давайте мыслить движение без материи...ь Читателей, которых интересует философская сторона новейшей революции в естествознании, мы отсылаем к специальной литературе по этим вопросам, а сейчас обратимся к истории учения об электромагнетизме в конце XIX в. [c.443]

Ускорение пучка осуществляется системой многоэлектронных линз. Потери ионов, обусловленные существованием объемного электрического заряда, создают дополнительные проблемы и при конструировании систем формирования ионных пучков высокой интенсивности. Чаще всего в таких установках применяют двух- и трехэлектродные линзы для создания одно- и двухзазорного ускорения [125]. В сильноточных установках ионного легирования широко используют магнитные квадрупольные линзы, способные компенсировать расширение пучка под действием пространственного заряда. Для обработки больших площадей необходимо либо расфокусировать пучок, либо обеспечить его сканирование. Расфокусировка приводит к неоднородности потока, и на практике чаще используют сканирование пучка. Разработаны различные системы сканирования электростатическое, электромагнитное, механическое сканирование, комбинированные системы. Если к монохроматичности пучка не предъявляется жестких требований, то эффективное сканирование в электромагнитном поле можно обеспечить, модулируя по энергии вытягиваемый из источника пучок ионов [109]. В связи с упоминавшимся пространственным зарядом в сильноточных установках для сканирования часто применяют механические системы пучок ионов неподвижен или сканирует лишь в одной плоскости, а равномерность облучения обеспечивается перемещением обрабатываемой детали. [c.87]

Для электрона в периодическом поле кривая E k) изображается участками разорванной параболы с искривленными концами (рис. 2.1). Эффективная масса электрона определяется отклонением кривизны этой кривой р= 72уз7ТО кривизны параболы. В середине разрешенных зон кривизны обеих кривых совпадают. Наибольшие различия радиусов кривизны наблюдаются вблизи дна и потолка каждой зоны, т. е. вблизи областей возникновения энергетических разрывов, вследствие брэгговских отражений электронных волн. Знак кривизны для состояний вблизи дна зоны такой же, как и для свободного электрона (положительный), тогда как для потолка зоны знак кривизны меняется и она становится отрицательной. Это значит, что эффективная масса становится отрицательной. Заряженные частицы с отрицательной эффективной массой в электромагнитных полях двигаются, как частицы с зарядами противоположного знака. Электроны в кристаллах, занимающие верхние энергетические уровни в не полностью заполненных зонах, двигаются, как положительно заряженные частицы. Этот квантовомеханический вывод объясняет положительное значение постоянной Холла в некоторых металлах и электронных полупроводниках. По абсолютной величине отношение т /т для электронов может быть больше и меньше единицы. В палладии, например, т 1т = 43. В висмуте имеются группы элек- [c.53]

Во всех рассмотренных выше разделах классической физики объектом исследования являлась материя в форме вещества. Другой формой материи, в исследовании которой физика достигла больших успехов, является ее полевая форма. Электрические и магнитные явления открыты очень давно, но теория этих явлений развивалась сравнительно медленно, и лишь в 60-х годах XIX столетия была завершена созданием теории Максвелла. После этого были открыты электромагнитные волны, которые существуют независимо от породивших их зарядов и токов. Это явилось экспериментальным доказательством самостоятельного существования электромагнитного поля и обосновало представление об электромагнитном поле как о форме существования материи. Движение этой формы материи описывается уравнениями Максвелла. Они представляют закон движения электромагнитного поля и описывают его порождение движущимися зарядами. Действие электромагнитного поля на заряды, носителями которых является материя в корпускулярной форме, описывается силой Лоренца. Основными понятиями, на которых основываются уравнения Максвелла, являются напряженность и индукция электромагнитного поля в точках пространства, изменяющиеся с течением времени, электромагнитное поле, порожденное зарядом, движущимся аналогично материальной точке по определенной траектории, и действующее на заряд. Это показывает, что теория, основанная на уравнениях Максвелла, относится к классической физике. Она является релятивистски инвариантной теорией и полностью относится к релятивистской классической физике. [c.346]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...