Плотность поляризации

Формула (18.9) также не вполне точная. Отмеченное возрастание роли далеких столкновений при высоких скоростях частицы приводит к необходимости учитывать эффект поляризации атомов среды, находящихся между пролетающей частицей и рассматриваемым атомом (эффект плотности). Поляризация [c.208]

Благодаря возможности изгибать волноводы в любых плоскостях (изгиб в плоскостях Е или Н) можно создавать приборы, обеспечивающие проведение контроля в труднодоступных местах. Для достижения хорошего согласования изгибов с волноводным трактом необходимо, чтобы радиус закругления изгиба был равен или больше 2Хв, Это справедливо и для так называемых скруток, т. е. волноводных элементов, обеспечивающих поворот плотности поляризации на 45 или 90 плоскости. [c.214]

Мы рассмотрели физическое содержание гипотезы подобия и некоторые ее следствия на примере магнитной системы. Однако важнейшей чертой современного развития этой теории является ее универсальность применимость ее к весьма широкому классу физических систем. Помимо жидких и магнитных систем можно указать на фазовые переходы в сегнетоэлектриках, упорядочивающихся сплавах, жидком гелии, сверхпроводниках. Общей чертой всех этих систем является возможность введения локального параметра порядка <р(г). Таким параметром может являться разность плотностей жидкости и пара, плотность намагничения и плотность поляризации в магнетиках и сегнетоэлектриках, локальное значение параметра Nао аь сплавах и т. д. Этот параметр может рассматриваться как некое классическое поле — поле упорядочения, подобное звуковому или электромагнитному, причем в каждой точке пространства это поле флуктуирует. [c.447]

Электромагнитные процессы, описываемые феноменологической электродинамикой (42), также нуждаются во введении определяющих соотношений. Эти определяющие соотношения связывают между собой векторы электрической напряженности Е, плотности поляризации Р, магнитной напряженности Н, плотности [c.648]

Пусть полубесконечный диэлектрик в области 2 О, соприкасающийся с вакуумом, существующим в области г > О, характеризуется плотностью поляризации Р(г, /), содержащей как линейную, так и нелинейную части. Нелинейная поляризация определяется нелинейной поляризуемостью единичной ячейки (см. [6]). Пусть нелинейная поляризация 1-й ячейки равна Г ). Если мы имеем N ячеек в единице объема, то плотность нелинейной поляризации равна Р (г, t) = г). В самом общем случае при наличии падающего поля Е г, t) полное электрическое поле в какой-либо точке г среды может быть записано в виде [c.373]

Сравнивая (27.15) с макроскопическим уравнением Максвелла 21 А), можно заметить, что эти два уравнения согласуются между собой, если плотность поляризации определена следующим образом [c.162]

Таким образом, если дипольный момент каждой ячейки существенно меняется лишь на макроскопических расстояниях, то справедливо макроскопическое уравнение Максвелла (27.4), в котором плотность поляризации Р (г) определяется как дипольный момент элементарной ячейки, расположенной вблизи точки г, деленный на равновесный объем этой ячейки 2). [c.162]

Чтобы применять макроскопическую электростатику, необходимо располагать теорией, позволяющей установить связь между плотностью поляризации Р и макроскопическим электрическим полем Е. Поскольку каждый ион имеет микроскопические размеры, его смещение и деформация определяются силой, [c.163]

В дальнейшем мы будем применять соотношение (27.25) только к таким неравновесным конфигурациям кристалла, для которых изменения при переходе от одной ячейки к другой пренебрежимо малы на расстояниях порядка размера ближней области ). В таких случаях Е а г° г) представляет собой макроскопическое поле, создаваемое однородно поляризованной средой, заполняющей весь объем ближней области. Если выбрать в качестве этой области сферу, величину такого поля легко найти с помощью уравнений электростатики (см. задачу 1) повсюду в однородно поляризованной сфере макроскопическое поле равно Е = —4лР/3, где Р — плотность поляризации. Следовательно, если ближняя область представляет собой сферу и плотность поляризации Р в ней практически Постоянна, то равенство (27.25) приобретает вид [c.164]

В продольной оптической моде (отличная от нуля) плотность поляризации Р параллельна вектору к, поэтому условие (27.63) сводится к условию равенства нулю индукции В. Это согласуется с соотношением (27.59) лишь в том случае, если [c.171]

С другой стороны, в поперечной оптической моде (отличная от нуля) плотность поляризации Р перпендикулярна вектору к, что согласуется с условием [c.171]

Ячейки на фиг. а и б не удовлетворяют такому критерию, их вклад в плотность поляризации компенсируется вкладом заряженных поверхностных ячеек. Ячейка на фиг. в, не являющаяся примитивной, приводит к незаряженным ячейкам на поверхности. Она не обладает дипольным моментом. [c.178]

Кристаллы, естественные (примитивные) элементарные ячейки которых обладают отличным от нуля дипольным моментом ро, называются пироэлектриками ). В равновесии полный дипольный момент идеального пироэлектрического кристалла равен произведению ро на число ячеек в кристалле ), и поэтому даже в отсутствие внешнего поля плотность поляризации повсюду в кристалле равна Р = Ро/ . Отсюда непосредственно следуют жесткие ограничения на тип точечной группы симметрии пироэлектрического кристалла, поскольку операции симметрии должны сохранять все свойства кристалла и, в частности, направление вектора Р. Поэтому единственная возможная поворотная ось должна быть параллельной вектору Р кроме того, не должно существовать зеркальных плоскостей, перпендикулярных такой оси. Это исключает все точечные группы (см. табл. 7.3), кроме и п = 2, 3, 4, 6), а также и Из табл. 7.3 видно, что только указанные точечные группы допускают размещение в узлах решетки ориентированных объектов (например, стрелок) [c.179]

Плотность поляризации II 158 Плотность потока тепла I 255 Плотность уровней (в /с-пространстве) I 48, 143 [c.404]

Как будет показано в дальнейшем (см. с. 269), уравнение такого вида может быть получено для линейной зависимости электродных поляризаций от плотности коррозионного тока, а для более сложной зависимости уравнения имеют более сложный вид. [c.194]

Линейная зависимость электрохимической поляризации от плотности тока при малых значениях последней была впервые установлена А. С. Савельевым (1845 г.). [c.195]

При плотностях тока, больших, чем примерно 10 А/м , анодная поляризация может быть представлена логарифмическим уравнением (участок AB на рис. 137) [c.195]

Логарифмическая зависимость электрохимической поляризации от плотности тока при достаточно больших значениях последней была впервые установлена Тафелем для катодного процесса разряда водородных ионов (1900 г.), и уравнение подобного типа называют уравнением Тафеля или тафелевским. [c.196]

Очень большая замедленность анодной реакции ионизации металла имеет место при возникновении анодной пассивности (см. с. 305). Анодная поляризация металлов в определенных условиях может облегчать переход металлов в пассивное состояние (образование на металле первичных фазовых или адсорбционных защитных пленок), что сопровождается резким торможением анодного процесса с соответствующим самопроизвольным падением плотности тока и значительным смещением потенциала электрода в положительную сторону (участок BE на рис. 137) до значений, достаточных для протекания нового анодного процесса, обычно выделения кислорода [участок EF кривой (Ко,)обр DEF на рис. 137]. Значение этого вида анодной поляризации рассчитать нельзя и его берут обычно из опытных данных. [c.197]

Концентрационная поляризация всегда имеет место при электрохимических электродных процессах, увеличивая значение поляризации данного процесса на меньшую или большую величину (AV > ДУэ = х), а часто (при высоких, близких к 1д плотностях тока) определяет суммарную скорость процесса диффузионный контроль процесса). [c.212]

Рис. 148. Зависимость концентрационной поляризации от плотности тока

Зависимость этого вида поляризации от плотности тока дается уравнением (423) [c.236]

Зависимость ионной концентрационной поляризации от катодной плотности тока может быть выражена уравнением (423) [c.259]

При очень малых плотностях коррозионного тока (при линейной зависимости поляризации от плотности тока) для приближенных расчетов, учитывая уравнения (356), (357), (401) и (402), можно принять [c.268]

При больших плотностях тока (при логарифмической зависимости поляризации от плотности тока) для приближенных расчетов можно, например, принять [c.269]

Для графического расчета скорости и характеристик электрохимического коррозионного процесса используют поляризационные кривые Va = = / (t a) — кривую анодной поляризации анодных участков корродирующего металла и = / ( к) — кривую катодной поляризации катодных участков корродирующего металла (так называемые идеальные поляризационные кривые). Для расчета опытные данные этих кривых для известных суммарных площадей анодных и катодных участков корродирующего металла пересчитывают в зависимости = f ( ) и = / (/). Такой пересчет необходим потому, что у корродирующего металла суммарные площади анодных и катодных участков (в общих случаях) не равны, и поэтому плотности тока на анодных и катодных участках также не равны, в то время как сила коррозионного тока общая и для анодного, и для катодного процесса [c.271]

Если предположить отсутствие поляризации анодных участков, т. е. Al a = О (неограниченная анодная поверхность), и приблизительное постоянство плотности тока в различных точках включения, то для включений дискообразной формы, находящихся на большом расстоянии (по сравнению с диаметром диска) друг от друга, дифференциальное уравнение Лапласа [c.275]

Таким образом, вычерчивая реальные кривые коррозионной диаграммы в координатах V = / (Ig /) и экстраполируя их линейные участки, можно получить идеальные кривые (пунктирные линии на рис. 192) для области, где реальные кривые сильно отклоняются от идеальных. Эта линейная экстраполяция возможна до областей плотности тока (и соответствующего ей тока), где логарифмическая зависимость электродных поляризаций от плотности тока переходит в линейную зависимость, которая в координатах V = / (Ig /) дает кривую, направленную к соответствующему значению при 1 = 0 (или Ig I = —эо). [c.285]

Если исключить на время проблемы шумов и ширины полосы и ограничиться случаем идеально монохроматического лазера, то нетрудно найти представление для оператора плотности луча лазера. Поле излучения связано с электрическим дипольными векторами всех атомов активной среды лазера. Эти атомы имеют поляризацию, которая осциллирует вместе с полем и в то же время излучает в него энергию. Если активную среду рассматривать как целое, то она имеет осциллирующую плотность поляризации в макроскопическом масштабе, т. е. все соседние атомы дают одинаковый вклад в полную плотность поляризации. Так как производная плотности поляризации по времени есть распределение тока, то можно считать, что поле излучается осциллирующими токами. Когда лазер работает в режиме генерации, распределение тока известно оно имеет классическую величину. Далее, если лазер, как мы предположили, идеально стабилизирован, то ток просто [c.157]

Среди диэлектриков, используемых в электронных компонентах, видное место занимают ионные неполярные твердые диэлектрики и в особенности ионные кристаллы, такие, как галогены щелочных металлов (например, Na l, Nal, Li l, LiBr,. ..). Ионные неполярные диэлектрики в общем случае содержат более одного вида атомов, но не имеют постоянных диполей и проявляют как ионную, так и электронную поляризуемость. Что касается их структуры, то для нее характерно регулярное трехмерное чередование положительных и отрицательных ионов поэтому кристалл в целом не имеет дипольного момента. Однако во внешнем электрическом поле решетка из положительных ионов смещается относительно решетки из отрицательных ионов, что приводит к ионной поляризации. Кроме того, оба типа ионов проявляют электронную поляризацию, так что полная плотность поляризации представляется в виде суммы поляризаций от этих двух вкладов [c.29]

Макроскопические выражения будут получены при помощи классической процедуры осреднения Лоренца (по пространству), примененной к нерелятивистской системе из связанных точечных зарядов, находящихся внутри микроэлемента АУ. Считается, что на каждый заряд действует сила Лоренца. Гипотезы, выдвинутые в 3.2, предполагаются верными. Считается, что макроскопические значения, которые дает процедура пространственного осреднения, являются достаточно гладкими функциями координат и времени, как это обычно имеет место в физике сплошных сред, кроме, быть может, некоторых сингуляр-лых поверхностей и линий. Показывается, что макроскопические полевые величины, например плотности поляризации и намаг- [c.178]

Плотность поляризации П 158 Плотность потока тепла 1255 Плотность уровней (в к-пространстве) 148, 143 Плотность уровней (фононных) П 92—94 в модели Дебая II93 [c.428]

При выводе выражения (27.18) мы воспользовались тем, что полный заряд элементарной ячейки 2 № равен нулю. Мы пренебрегли также дополнительным членом y,de (d), дающим дипольный момент элементарной ячейки в недеформврованном кристалле. В большинстве кристаллов этот член обращается в нуль при всяком достаточно естественном выборе элементарной ячейки. Если он все же оказывается отличрым от нуля, то кристалл обладает определенной плотностью поляризации даже в равновесии, в отсутствие деформирующих сил или внешних электрических полей. Подобные кристаллы действительно существуют и называются пироэлектриками. Мы обсудим их позднее в этой главе там же будет пояснено, что означает достаточно естественный выбор элементарной ячейки (см. стр. 178). [c.162]

В макроскопическом расчете появляется одно усложнение, не влияющее существенно на наши рассуждения, в которых поле Е (г) считается известным. Если внутренние поле и поляризация создаются заданным внешним полем Е , в которое помещен образец, то для нахождения макроскопического поля Е в глубине образца требуется решить еще задачу макроскопической электростатики. Это связано с тем, что скачок плотности поляризации Р у поверхности образца действует подобно связанному поверхностному заряду и дает дополнительный вклад в величину макроскопического поля в глубине образца. Для некоторых образцов простой формы, помещенных в постоянные внешние поля, наведенная поляризация Р и макроскопическое полеЕ в глубине образца также оказываются постоянными и параллельными полю Е . Тогда можно записать Е = Е — Л Р, где коэффициент деполяризации N зависит от геометрии образца. Наиболее важным элементарным примером служит сфера, для которой N = 4я/3. Рассмотрение для произвольного эллипсоида (в котором поляризация Р не обязательно параллельна полю Е) можно найти в статье Стонера [2]. [Аналогичное явление существует в магнетиках. Поэтому коэффициент N называют размагничивающим фактором.— Прим. ред. [c.164]

В длинноволновой (к 0) оптической моде противоположно заряженные ионы в каждой из элементарных ячеек испытывают противоположно направленные vIeщeния, что приводит к появлению отличной от нуля плотности поляризации Р. С этой плотностью поляризации в общем случав связаны макроскопические электрическое поле Е и электрическая индукция В, удовлетворяющие соотношению [c.170]

В однородных диэлектриках электрическое поле волны вызывает поляризацию молекул среды. Простейшая модель диэлектрика — совокупность нейтральных молекул. В нейтральных молекулах заряды электронов точно компенсируют заряды ядер, причем для большинства диэлектриков центры отрипательных н положительных зарядов совпадают. В этом случае в отсутствие электромагнитного поля молекулы не обладают дипольным моментом. Под действием поля волны происходит смещение электронов (ионы при этом можно считать неподвижными, поскольку их масса велика по сравнению с массой электронов) и каждая молекула поляризуется — приобретает дипольный момент р = ег. Если диэлектрик однороден и в единице объема содержится N одинаковых молекул, то вектор объемной плотности поляризации равен Р = Мр. [c.66]

Кинетику электродных процессов, в том числе и электродных процессов электрохимической коррозии металлов, принято изображать в виде поляризационных кривых, представляющих собой графическое изображение измеренной с помощью описанной в ч. III методики зависимости потенциалов электродов V от плотности тока i = I/S, т. е. V = f i). На рис. 136 приведены кривые анодной и катодной поляризации металла, характеризующие его поведение в качестве анода и катода коррозионного элемента. Степень наклона кривых характеризует большую (крутой ход) или малую (пологий ход) затруд- [c.194]

Если кривые (VkUp и (Уа)обр на рис. 183 — это кривые катодной и соответственно анодной поляризации материалов катодной и анодной фаз металла, а измеренный потенциал корродирующего гетерогенного металла равен V , то точки пересечения горизонтали, проведенной на уровне этого потенциала с катодной и анодной поляризационными кривыми дают плотности тока на катодной и анодной t a фазах. [c.273]

Реальные экспериментальные) поляризационные кривые, по-лучаемые при анодной поляризации анодной фазы = f (UE, emn и катодной поляризации катодной фазы Ук = / (Опнгши. заметно отличаются от идеальных кривых анодной и катодной поляризации, представленных на рис. 137 и 159, а получаемые при анодной и катодной поляризации металла, состояш,его из анодной и катодной фазы, совсем не совпадают с идеальными поляризационными кривыми в большом интервале плотностей тока. Это различие обусловлено наличием эффекта саморастворения (корро- [c.282]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...