Энергия относительная

В твердой фазе внутренняя энергия почти полностью состоит нз колебательной энергии атомных частиц и потенциальной энергии, обусловленной силами притяжения между частицами. Потенциальная энергия относительно невелика, и межатомные расстояния малы. В этих условиях силы притяжения так велики, что частицы находятся в жесткой структуре, а кинетические энергии перемещения и вращения практически отсутствуют. [c.59]

Пример 4. Вычислить рассеянную энергию относительно теплоприемника с температурой Т , если 0,21 фунт-моля/(95,3 моля) Оа при температуре Т и давлении р смешиваются необратимо с 0,79 фунт-моля (359 молей) N2 при той же температуре Т и общем давлении р. Следует считать, что газы ведут себя как идеальные. [c.207]

Поток насыщенного пара при 220 °F (104,4 °С) впускается непосредственно в поток холодной воды при 60 °F (15,6 °С), чтобы повысить температуру воды до 160 °Р (71,1 С). Определить отношение массы пара к массе воды, изменение общей энтропии на фунт полученной смеси и рассеянную энергию относительно теплоприемника с температурой 60 °F (15,6 °С). [c.211]

Температура торможения Тt. Температура, которую имел бы воздух, если бы вся кинетическая энергия относительного движения воздуха и самолета была превращена в тепло за счет разгона воздуха до скорости самолета. [c.228]

Определить, при какой высоте Я круговой орбиты спутника его потенциальная энергия относительно поверхности планеты радиуса R равна его кинетической энергии. [c.389]

Заметим, что если тело совершает сложное движение, то его полная кинетическая энергия не равна в общем случае сумме кинетических энергий относительного и переносного движений. Так, в данном примере [c.304]

Так же выразится и потенциальная энергия растянутой пружины. Потенциальная энергия тела в поле тяжести. Материальная частица или тяжелое тело, поднятое на некоторую высоту, обладает потенциальной энергией, равной той работе, которую совершит сила тяжести при опускании тела до нулевого положения . Однако нулевое положение в поле силы тяжести не может быть так естественно определено, как в поле упругой силы. Для пружины и вообще в случаях упругих сил нулевым положением является то, при котором отсутствует деформация. Для тяжелого тела нулевым положением может быть уровень пола, уровень земли и т. д. Уровень, относительно которого отсчитывают потенциальную энергию тела, поднятого на некоторую высоту, может быть выбран совершенно условно. Но эта условность в выборе нулевого положения не сказывается на расчетах, так как в расчеты всегда входит не полная потенциальная энергия, а ее изменение. Нужно лишь отсчитывать потенциальную энергию относительно одного и того же уровня. Поэтому для определения потенциальной энергии тела в поле силы тяжести мы построим систему прямоугольных координатных осей, направив ось Oz вертикально вверх, но не будем пока уточнять положение начала отсчета и определим проекции силы тяжести [c.394]

Теорема 3.13.2. (О кинетической энергии относительного движения). Дифференциал кинетической энергии относительного движения равен работе абсолютной силы и переносной силы инерции на относительном действительном элементарном перемещении точки дг [c.275]

Доказательство. Чтобы получить закон изменения кинетической энергии относительного движения, умножим уравнение относительного движения теоремы 3.13.1 на вектор Уу и учтем, что [c.275]

Следствие 8.3.1. Кинетическая энергия относительного движения имеет вид [c.551]

Величина является кинетической энергией относительного движения системы относительно системы координат, движущейся поступательно вместе с ее центром масс, или кинетической энергией системы относительно центра масс. [c.295]

Здесь 7,.[ 11 Тг2 — кинетические энергии относительного движения системы в начальный и конечный моменты времени. Этим моментам времени соответствуют положения точек М ц и МЬ на относительных траекториях точек системы. [c.96]

Заметим, что пара может образоваться также и при прохождении электрона в поле ядра, если кинетическая энергия электрона превышает значение 2т с", или при столкновении двух электронов с кинетической энергией относительного движения большей 7т с . [c.37]

Кинетическая энергия относительного движения ядра-мишени и налетающей частицы [c.267]

Течение ядерной реакции зависит от энергии относительного движения (при покоящемся ядре Мд — от энергии налетающей частицы Например, эндотермическая ядерная реакция пой- [c.268]

Энергия относительного движения ядер может быть увеличена путем повышения температуры. Поэтому повышение температуры приводит к быстрому возрастанию вероятности туннельного сближения ядер Ai и Л2. Сущность ядерных реакций слияния в том и состоит, что оголенные атомные ядра за счет своей кинетической энергии при столкновении преодолевают потенциальный барьер и подходят друг к другу на такое близкое расстояние что под действием ядерных сил сцепления они сливаются в единую систему — новое, более сложное ядро. Поскольку необходимая для слияния ядер кинетическая энергия подводится к ним как тепловая энергия, то такие ядерные реакции и называются термоядерными реакциями слияния (синтеза). [c.325]

Рассмотрим, каковы должны быть основные характеристики этого процесса. Ясно, что обратный вылет из ядра нейтрона (не обязательно того же самого) возможен не только тогда, когда на нейтроне, находящемся вблизи от поверхности ядра, сконцентрируется вся его первоначальная энергия. Достаточно того, чтобы эта энергия превосходила энергию отделения (связи) нейтрона. Так как вероятность концентрации меньшей энергии относительно больше, то нейтроны малых энергий должны вылетать чаще. Другими словами, рассеяние должно быть неупругим. [c.348]

Этот результат можно понять, если предположить, что взаимодействие при высоких энергиях относительно мало для достаточно больших I. [c.528]

Каскадный гиперон (S) 603, 609 Квазистационарное состояние 331 Квазичастицы 589, 660 Кварки 692 Керн нуклона 532, 658 Кинетическая энергия относительная 219, 263 [c.716]

Зависимость сечений N—iV)-рассеяния от изотопического спина связана с относительной ролью во взаимодействии процесса перезарядки. При не слишком высоких энергиях, когда относительная роль перезарядки велика, зависимость от изотопического спина должна быть существенной. С ростом энергии относительное значение перезарядки падает, ввиду того что число каналов взаимодействия растет, а сечение ограничено (сравните аналогичную ситуацию для ядерных реакций, описанных в первом томе). В связи с этим зависимость сечений от изотопического спина сглаживается и исчезает. [c.85]

При ударе тел существенную роль играет физическая природа тел. Различают две фазы удара в течение первой фазы тела деформируются (сжимаются) до тех пор, пока скорость их сближения не обратится в нуль. Кинетическая энергия относительного движения тел переходит при этом в потенциальную энергию деформации, тепловую энергию, энергию звуковых колебаний и др. В течение второй фазы форма тел вследствие упругости восстанавливается. Потенциальная энергия деформации преобразуется вновь в кинетическую, и в конце второй фазы соприкосновение тел прекращается. [c.411]

Итак, энергия относительного движения двух взаимодействующих частиц совпадает с энергией движения одной частицы приведенной массы т в центральном внешнем поле с потенциальной энергией П(л). Скорость движения частицы с приведенной массой, очевидно, при этом равна У = Зг/с1/ . Таким образом, преимущество системы отсчета, связанной с центром масс частиц, состоит в том, что, используя ее, удается задачу о движении двух взаимодействующих частиц свести к задаче о движении одной частицы во внешнем центральном силовом поле. [c.124]

Весьма важно отметить, что высота Н геометрически изображает запас энергии (относительно избранной плоскости сравне-нения), приходящийся на единицу веса движущейся частицы жидкости. [c.57]

Для дальнейших исследований условимся вычислять удельную энергию относительно плоскости, проходящей через низшую точку живого сечения (2о=0). [c.155]

Критическая температура имеет весьма простое молекулярно-кинетическое истолкование. Так как объединение свободно движущихся молекул в каплю жидкости при сжижении газа происходит исключительно под действием сил взаимного притяжения, необходимо, чтобы максимальная энергия притяжения двух молекул, равная значению потенциальной энергии взаимодействия двух молекул в точке минимума кривой и (г), т. е. По. была по абсолютной величине не меньше средней кинетической энергии относительного движения двух молекул, равной в среднем кТ. Сжижение газа, т. е. переход вещества из газовой фазы в Жидкую, имеет место при температурах Т поэтому должно выполняться условие Цд кТк- [c.196]

При Т энергия относительного теплового движения молекул больше энергии притяжения молекул, и поэтому образование капель жидкости, а следовательно, и само существование двух фаз (жидкой и газообразной) невозможно. [c.196]

Эта особенность перегретых паров должна учитываться при составлении уравнения состояния их. Так как энергия связи молекул в группе больше средней кинетической энергии относительного движения молекул, то образовавшиеся в результате ассоциации группы должны быть сравнительно устойчивы и с достаточным основанием могут считаться как независимые частицы или молекулы газа, эквивалентные в кинетическом отношении одиночным или свободным молекулам. Рассматривая перегретый пар как совокупность свободных молекул и ассоциированных групп или комплексов, находящихся в термодинамическом равновесии, можно, воспользовавшись законами газовых смесей, компоненты которых взаимодействуют один с другим подобно химическим реагентам, получить уравнение состояния перегретых паров в виде [c.284]

В отношении величины gz это очевидно. Действительно, если частица жидкости массы т расположена на высоте z относительно некоторой плоскости и находится под действием сил тяжести, то способность ее совершить работу, т. е. ее потенциальная энергия относительно этой плоскости, равняется mgz будучи же поделена на массу частиц т, эта часть потенциальной [c.72]

Таким образом, гидростатический напор с энергетической точки зрения представляет собой удельную потенциальную энергию относительно выбранной плоскости сравнения. При этом часть удельной потенциальной энергии Za, создание которой связано с высотным положением точки А, называется удельной потенциальной энергией положения, а часть удельной потенциальной энергии h p , которая зависит от абсолютного давления в точке А, называется удельной потенциальной энергией давления. [c.42]

Энергия падающих пионов в эксперименте была постоянной и равной 1850 МэВ. Для каждого события измерялась суммарная энергия относительного движения всех трех пионов ). В результате для энергетического распределения в системе из трех пионов получился график, показанный на рис. 7.44 сплошной линией. [c.365]

Численные значения поступательных, вращательных, колебательных и электронных энергетических уровней, определенных по спектроскопическим данным или вычисленных с помощью квантовой механики, обычно выражают относительно самого низкого или основного уровня молекулы. Если такие значения используют для вычисления внутренней энергии, полученная внутренняя энергия представляет собой избыточную энергию относительно основного состояния системы, когда все частицы находятся на самом низком энергетическом уровне при температуое абсолютного нуля. Для процессов, в которых общее число частиц данных молекулярных объектов остается постоянным, изменения внутренней энергии могут быть вычислены без сведений об основном состоянии. Однако если число частиц данных молекулярных объектов изменяется, как в химической реакции, то для вычисления изменения внутренней энергии процесса должна быть известна разность между основными состояниями различных соединений. [c.115]

Если система частиц замкнута и в ней происходят процессы, связанные с изменением полной механической энергии, то из (4.57) следует, что АЕ = АЕ, т. е. приращение полной механической энергии относительно произвольной инерциальной системы отсчета равно приращению внутренней механической энергии. При этом кинетическая энергия, обусловленная движением системы частиц как целого, не меняется, ибо для замкнутой системы V = onst. [c.113]

Для ядерного взаимодействия имеет значение энергия относительного движения частиц и и совершенно несущественно, бомбардирует ли частица неподвижную частицу /И, или наоборот. Поэтому рассмотрение ядерцой реакции в системе центра тяжести оказывается более естественным и наглядным, чем в /,-си- [c.266]

Решение. В системе отсчета, в которой центр инерции обоих шаров покоится, энергия шаров до столкновения равна кинетической энергии относительно движения fivV2, где v — относительная скорость сталкивающихся шаров, а (1 = — их приведенная масса. В течение столкновения пол- [c.50]

Решение. По условию энергия относительного движения долж- [c.95]

Здесь Rj компоненты вектора R в неинерциальной системе отсчета. Учитывая соотношение andL/dan = (.ondLldo)n, получим обобщенную энергию относительного движения [c.231]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...