Колебания спектр

Спектр частот периодических колебаний (спектр частот) — совокупность частот гармоник периодических колебаний. [c.142]

Форма, длительность и амплитуда излучаемого (зондирующего) импульса определяются его спектром. Ударный генератор во взаимодействии с колебательным контуром (в который входит пьезоэлемент) вырабатывает быстро затухающий импульс синусоидальных электрических колебаний. Спектр этого импульса существенно искажается при трансформации преобразователем электрических колебаний в акустические и обратно, прохождении через контактные слои преобразователь — изделие, распространении в изделии, отражении от дефекта и усилении приемным трактом дефектоскопа. Наименьшие искажения претерпевает радиочастотный колоколообразный импульс, но генераторы для их возбуждения в дефектоскопах применяются редко. [c.241]

При испытаниях с возбуждением достаточно высоких форм колебаний спектр собственных частот может оказаться совсем плотным , т. е. интервалы мевду последовательными собственными частотами могут быть достаточно малы. Это означает, что в данном диапазоне частот чисто дискретная структура модели не отражает действительность. Расчетная модель, до известного предела частот, может быть построена как сочетание системы из конечного числа дискретных масс и упругих элементов, комбинируемых из конечных элементов сплошного типа, имеющих распределенную по объему массу. [c.18]

Однородные внутренние задачи колебания. Спектр собственных ча- стот. в предыдущих параграфах были построены тензоры Грина для внутренних задач 0(/ )(л , у й = 1, 3,. . ., 7, и 0(2) (д , у Шо). [c.437]

Метод фазового контраста основан на том, что, как показывает анализ, фаза световых колебаний нулевого спектрального максимума (т. е. прямо прошедшего света) отличается от фазы колебаний спектра первого порядка (т. е. света, дифрагированного объектом) на я/2. Представим его векторной диаграммой (рис. 14). Вектор [c.27]

Ранее для наблюдения таких объектов применяли дифференциальное окрашивание препаратов, после чего малоконтрастные прозрачные объекты превращаются в поглощающие (контрастные) или разноцветные. Но, во-первых, далеко не все детали объектов могут быть окрашены в разные цвета во-вторых, дифференциальное окрашивание малопригодно при изучении живых объектов. Используя наличие разности в показателях преломления объекта и среды, голландский физик Цернике (1935 г.) разработал новый метод — метод фазового контраста, который позволил сделать видимыми такие прозрачные объекты, как описанные выше [35]. Метод фазового контраста основан на том, что фаза световых колебаний нулевого спектрального максимума (т. е. прямо прошедшего света), как показывает анализ, отличается от фазы колебаний спектра первого порядка (т. е. света, дифрагированного объектом) на я/2. [c.25]

Расчет выпуска газов из цилиндра. Спектр выпуска характеризует цилиндр две как источник акустических колебаний. Спектр определяет требования, которые следует предъявлять к частотной характеристике заглушающей системы для удовлетворения требований, предъявляемых к шуму выпуска автомобиля. [c.313]

Основой для оценки колебательных явлений дисков является изучение полного спектра собственных частот и форм колебаний. Спектр собственных частот и форм колебаний — это всевозможные виды и формы колебаний дисков, которые могут возникнуть в рабочих условиях под воздействием различных причин. [c.322]

В помещениях малого объема (- У<Я, где Я — длина волны возбуждающего колебания) спектр собственных частот имеет ди- [c.109]

Для того чтобы вычислить сумму состояний, нужно иметь сведения, относящиеся к энергетическим уровням молекул в системе. Данные по термическим энергетическим уровням вращения и колебания могут быть получены из рамановских, инфракрасных и ультрафиолетовых спектров. Ультрафиолетовый спектр и спектр рентгеновских лучей дают сведения об электронных энергетических уровнях. Так как спектроскопическое определение энергетических уровней исключительно точно, то предпочитают эти данные. Для некоторых классов соединений, в частности углеводородов, такие данные используют для вычисления термодинамических функций в известных температурных пределах. [c.114]

Выражение (10.2) может быть представлено графически в функции времени (рис. 10.3, а) или в виде амплитудно-частотной характеристики— частотного спектра (рис. 10.3,6). Время, в течение которого совершается одно полное колебание материальной точки, называется периодом Т. Частота и период связаны соотношением T 2nf(s)o. Частотный спектр представляется одной составляющей амплитуды на данной частоте. Такой спектр называется еще дискретным или линейным, К числу примеров колебательных систем, находящихся под действием гармонических сил, можно отнести вибрации несбалансированного ротора, поршневых машин, неуравновешенных рычажных механизмов и др. [c.269]

Под спектром в оптике понимают совокупность частот (дискретную или сплошную) монохроматических колебаний, которыми можно представить свет какого-либо источника. Графически спектр изображают как распределение интенсивности излучения по частотам [c.37]

Введение. Излучение атомов часто моделируют в виде набора обрывков гармонических волн, называемых цугами (см. рис. 2.4). Длительность цуга обратно пропорциональна ширине спектра частот излучаемых атомом. К такому выводу мы также пришли, разлагая затухающее колебание осциллятора (непериодическое колебание) в интеграл Фурье. Представляет интерес проанализировать разложение Фурье некоторых сложных колебаний конкретного вида, которые могут встречаться в различных оптических явлениях. [c.41]

Частота собственного колебания электрона (так называемая резонансная частота) для свободных атомов обычно лежит за коротковолновой частью видимой области — в ультрафиолетовой области спектра. Поэтому поглощением в видимой области можно пренебречь. В этом случае (при 7 = 0), как следует из [c.273]

Как известно, кристаллы являются системами с большим числом степеней свободы, спектр колебаний которых охватывает широкий диапазон частот от Unj, slO с до u j,,=10 с Низкочастотная часть этого спектра простирается в акустическую область, а высокочастотная - в инфракрасную область. В теории теплоемкости Дебая (1912 г.) кристалл рассматривается как сплошное изотропное твердое тело. Распространение волн в однородной среде описывается волновым уравнением [c.198]

Это означает, что С и Q для сплошного стержня инвариантны к частоте колебаний. Борн и Карман (1912 г.) решили задачу об упругих колебаниях кристалла с учетом периодической дискретной структуры кристалла. Существенное отличие спектра колебаний по Борну и Карману от спектра Дебая заключается в дисперсии скорости распространения упругих волн в дискретной среде. [c.199]

Теорию колебаний одномерной цепочки можно обобщить на трехмерный случай, что позволяет определить функцию распределения частот спектра колебаний атомной решетки. [c.200]

Использование ИК - спектрометрии, как известно, позволяет устанавливать связи между структурами молекул и их спектрами, так как последние являются отражениями процессов энергетических переходов, главным образом для колеба ельных уровней основного состояния молекул. Если при осциллирующем колебании такой молекулы изменяется распределение электрического заряда, и она представляет собой колеблющийся диполь, то такие колебания активны в ИК - спектре [25]. Чем больше атомов в молекуле, тем сложнее перераспределение энергии по связям, вовлеченным в колебания. [c.214]

Ультракороткие волны (УКВ) представляют чрезвычайный интерес для решения многих важнейших технических задач. Это связано с тем, что для передачи энергии и получения направленного излучения выгодно увеличивать частоту колебаний (см. 1.5). Революция в технике УКВ" произошла в 1930 — 1940 гг., и теперь устройства, на которых были проведены знаменитые опыты Герца, Попова и др., представляют лишь исторический интерес. Основной недостаток передатчика Герца — это затухание колебаний и большая ширина спектра излучаемых частот. В современных генераторах УКВ (клистронах и магнетронах) взаимодействие электронного пучка и волн, возникающих в резонаторе, происходит по-иному, что позволяет поднять верхнюю границу частот (v 30 ГГц) и резко увеличить мощность сигнала, достигающего иногда десятков миллионов ватт в им пульсе. Положительными свойствами подобных излучателей являются высокая монохроматичность электромагнитной волны (излучается строго определенная частота) и крутой фронт временных характеристик сигнала. В качестве приемника УКВ-излучения обычно используют вибратор или объемный резонатор с кристаллическим детектором, имеющим резко нелинейные свойства, с последующим усилением низкочастотного сигнала. [c.10]

Без преувеличения можно сказать, что вся теория колебаний родилась и существует для борьбы с резонансом. Для того чтобы спасти от резонанса и, следовательно, разрушения техническую конструкцию, нужно все возможные частоты возбуждающих колебаний (спектр частот возбуждающих колебаний) отодвинуть возможно дальше от полосы, которую занимают все б частот собственных колебаний (спектр частот собственных колебаний). Покажем на нашей модельке некоторые пути борьбы с резонансом. [c.84]

В отличие от внутрипакетных тангенциальных колебаний спектры внутрипакетных крутильных колебаний имеют весьма широкие интервалы. Поэтому для этих колебаний необходимо определить весь спектр частот, соответствующих всем формам внутрипакетных крутильных колебаний каждого тона. [c.182]

Форма, длительность и амплитуда излучаемого зондирующего) импульса определяется его спектром. Ударный генератор во взаимодействии с колебательным контуром (в который входит пьезоэлемент) вырабатьша-ет быстрозатухающий импульс синусоидальных электрических колебаний. Спектр этого импульса сушественно искажается при трансформации преобразователем электрических колебаний в акустические и обратно, про- [c.243]

Это ур-пие хорошо согласуется с экспериментом и ])е-зультатами строгой теории, рассматривающей С. как трехмерное упругое тело. Из (5) для j, получается выражешм, совпадающее с (4) при низких частотах, а при высоких частотах стремится к величине, примерно равной скорости поверхностных волн Рэлея (см. Рэлея волны). Ограниченный С. обладает бесконечным набором собственных частот и собственных колебаний. Спектр собственных частот зависит от условий закрепления С., длины его I, плотности р, площади сечения jfi и упругого сопротивления по отношению к данному тину колебаний. В случае продольных и крутильных колебаний собственные частоты являются целыми кратными основной частоты, т. е. образуют гармонич. ряд. Нанр., для продольных колебаний свободного с. Шп = E p-nnjl, и= 1, 2, 3,... В случае изгибных колебаний собственные частоты не образуют гармонич. ряда напр, для С., заделанного на концах, = (а /Z-) УEJjpF, где = 4,73 Oj = 7,85,... [c.82]

Свет, как известно, представляет собой электромагнитные колебания, распространяющиеся в пустоте со скоростью 300 000 км в секунду. К электромагнитным колебаниям относятся не только световые колебания, но и космические, гамма-, рентгеновые лучц и радиоволны. Все эти электромагнитные колебания, спектры которых представлены па рис. 2-1, отличаются друг от друга лишь длиной волны. [c.58]

Этот сигнал формируется из широкополосного шума с равномерным спектром путем его суммации с тем же шумом, но задержанным во времени на интервал М. Огибающая спектра суммарного сигнала будет уже не постоянной, а синусоидальной, с максимумами, 1)азделенными но оси частот на величину, обратную величине временной задержки суммируемых сигналов. Если складываемые сигналы имеют равные амплитуды, то глубина модуляции спектра их суммы будет составлять 100 % при уменьшении амплитуды одной 113 компонент размах колебаний спектра уменьшается. Если задер-исанный и незадержанный сигналы складываются в фазе, спектр будет иметь первый максимум на нулевой частоте, при противофазной же суммации в нуле будет минимум, а начальный максимум возникнет па частоте, обратной удвоенной величине задержки (рис. 44, А, Б). [c.97]

Сравним гистограмму распределения по диаметру капель аэрозоля (рис. 6), образующегося при распылении воды акустическими колебаниями малой амплитуды (амплитуда колебаний поверхности преобразователя 4=4 мк), частоты 21 кгц, с гистограммой распределения (рис. 8), найденной из анализа аэрозоля, образующегося при распылении воды акустическими колебаниями той же частоты, но в режиме больших амплитуд (Л=25 мк) [21]. Очевидно, что с возрастанием амплитуды колебаний спектр диаметров капель заметно расширяется и вместе с максимумом смещается в сторону больших значений диаметра. Аналогичным образом, с увеличением амплитуды колебаний изменяются гистограммы распределения по диаметру капель аэрозоля, образованного распылением легкого жидкого топлива акустическими колебаниями частоты 20,6 кгц [21]. Как полагают Штамм и Польман [21], описанная эволюция гистограмм, вызванная переходом к распылению в режиме больших амплитуд [c.344]

На рис. 45 приведена зависимость от /, построенная с помощью выражения (47). С возрастанием амплитуды колебаний спектр диаметров капель заметно расширяется и вместе с максимумом смещается в сторону больших значений диаметра. В первом приближении нормально-логариф-мическая функция может быть использована для описания распределения капель аэрозоля по диаметрам. Чтобы сообщать рабочей поверхности [c.386]

В Казанском научном центре РАН разработан способ тепловолнового воздействия на пласты с высоковязкими нефтями и битумами с созданием в пластах упругих колебаний, спектр которых содержит частоты, близкие к доминантным [151]. [c.41]

Воздух, заполняющий помещение, имеет определенную упругость и массу, оказывает сопротивление распространяющейся в нем звуковой волне. С позиции волновой теории воздушный объем закрытого помещения рассматривается как сложная многорезонансная колебательная система с распределенными параметрами. При воздействии сигнала, излучаемого источником звука, в воздушном объеме помещения возбуждаются собственные колебания. Спектр собственных частот достаточно просто рассчитать лишь для помещений простых геометрических форм. Например, для помещений прямоугольной формы (с идеально жесткими отражающими поверхностями) длиной /, шириной Ь и высотой Л собственные частоты [c.109]

Напомним сначала о процессах в линейной системе. Если на нее одновременно действует несколько гармонических сил с частотами О. (/ = 1, 2,...), то в этой системе возникают вынужденные колебания, спектр которых состоит из тех же частот ибо хорошо известно, что вынуж-денн1 1е колебания линейной системы - это суперпозиция (линейная комбинация) таких вынужденных колебаний, которые установились бы в системе при действии каждой отдельной возмущающей силы частотой Принципиально иная ситуация возникает в нелинейных системах в спектре вынужденных колебаний содержатся частоты не только но и [c.284]

Основной вклад в энергетический спектр вносят НЧ колебания, монотонный рост которых с увеличением ц до 0,9—0,95 сопровождается в дальнейшем скачкообразным увеличением их амплитуды на порядок с максимальным ее значением при ц = 1. Скачок амплитуды колебаний приводит к резкому возрастанию гидродинамического сопротивления трубы на 8-10%. Высокоча- [c.119]

Анализ процесса ВЧ неустойчивости показал, что при АР< 110 кПа 50 кПа и находится на уровне турбулентного шума. При повышении АР происходит скачкообразное увеличение в 40 раз с частотой= 17,45 кГц и/, 2 2,35 кГц. Увеличение АР П.О 140 кПа приводит ко второму скачку (в 4 раза) роста амплитуды колебаний. При этом имеется только одна составляющая с 12,65 кГц (рис. 3.16) [94]. Введение спрямляюшей крестовины значительно усложняет спектр пульсаций и на режиме 1 = 1 появляется много субгармоник. [c.121]

Аэродинамическая картина течения в камере вихревого нагревателя характеризуется комплексом специфических свойств, наиболее полно удовлетворяющих требованиям качественной смесеподготовки большая объемная плотность кинетической энергии, мощные акустические колебания, высокая интенсивность турбулентности, ориентированная в радиальном направлении, рециркуляционные зоны, организация локализованных областей повышенной температуры. При критическом перепаде давления реализуются режимы работы, при которых параметры факела практически не зависят от слабых возмущений среды, в которую происходит истечение. Поле центробежных сил и характерная особенность течения обеспечивают качественное конвек-тивно-пленочное охлаждение корпусных элементов вихревой горелки. Широкий спектр возможного использования вихревых го-релочных устройств показан на рис. 7.1. [c.307]

Вопрос об излучательной способности твердого тела можно свести к исследованию его колебательного спектра, так как, с одной стороны, разрещенные переходы между дискретными, колебательными уровнями соответствуют интересующим нас частотам, т. е. частотам, лежащим в инфракрасной области, с другой стороны, излучение, обусловленное колебаниями решетки, также лежит в инфракрасной области [27—28]. [c.43]

Нами рассматриваются неметаллические материалы, имеющие температуру плавления более 1600°С. Эти материалы представляют софй согласно [31] кристаллические структуры, которые Можно представить в виде множества структурных единиц причем взаимодействие внутри такой единицы значительно сильнее, чем между ними. Поэтому сложные соединения, состоящие из нескольких сортов атомов, разбивают на структурные ком плексы и рассматривают взаимодействие внутри полу ченных комплексов, причем структурная группа должна быть симметричной. Последнее требование хорощо со гласуется с опытами по исследованию инфракрасньп спектров поглощения при частотах до 1000 см [32] Действительно, колебания симметричных комплексов цо добны колебаниям молекулы идеального газа такой же симметрии. Следовательно, симметричный комплекс мож но рассматривать как молекулу, состоящую из двух разных или одинаковых ядер, связь в которой осуществляется исключительно за счет взаимодействия валентных электронов обоих атомов. [c.51]

Отмечая эти точки на частотной характеристике (рис. VI.20) и вспоминая о наличии полосы пропускания, благодаря чему практически оказывается необходимым рассмотреть лишь конечное (и обычно небольшое) число таких точек, мы можем для каждой из этих точек определить модуль частотной характеристики и ее аргумент и, подставив их в формулу (73), найти вынужденное колебание. Этот ряд можно изобразить графически, откладывая в точках О, Q, 2Q,. .. оси Q значения амплитуд гармоник Ak и соответствующих сдвигов фаз ф (рис. VI.21). Такой график называется линейчатым спектром воздействия. Аналогично возникающее в результате вынужденное движение также представимо рядом Фурье и изображается своим линейчатым спектром. Частотная характеристика W (02) в этом случае играет роль оператора, преобразующего линейчатый спектр возмущающей силы в линейчатый спектр вынужденного движения. [c.251]

Точность измерения скорости света определяется в этом случае, во-первых, тем, насколько стабилен данный источник, и, во-вторых, тем, с какой точностью удается измерить частоту и длину волны излучения. Источниками электромагнитного излучения, наиболее удовлетворяющими этим требованиям, являются лазеры. Измерение длины В0Л1ГЫ , основанное на явлении интерференции света, производится с ошибкой, не превышающей величину порядка 10 , Измерение частоты излучения основано на технике нелинейного преобразования частоты. Используемый прибор (например, полупроводниковый диод), приняв синусоидальное колебание некоторой частоты, дает на выходе колебания более высокой частоты — удвоенной, утроенной и т. д. Этот метод с помощью нелинейного элемента излучс1П1Я кратной частоты позволяет измерять частоту излучения лазера и сравнивать его с частотами, измеренным прежде. Согласно результатам изме-рени , в1> пол 1ен ЫМ этим методом в 1972 г., скорость света в вакууме равна (299792456,2 1,1) м/с. Новые методы разработки нелинейных фотодиодов, испо.и.зусмых для смещения частот светового диапазона спектра, позволят в будущем увеличить точность лазерных измерений скорости света. [c.418]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...