Поляризуемость электронная

Вклад рассматриваемого вида поляризации в значение е может быть весьма значительным даже при не слишком высокой концентрации дефектов. Это обусловлено высокой поляризуемостью электронов, слабосвязанных с дефектами. [c.288]

Электронная поляризация представляет собой упругое смещение и деформацию электронных оболочек атомов и ионов. Поляризуемость электрона характеризуется смещением электронных оболочек атома и равна э = см , где г — радиус атома. Это смещение имеет порядок г = (10- Mf = 10-- см [c.6]

Предположим, что в результате упругой деформации кристалла в нем создана область с повышенной плотностью и, следовательно, с повышенной поляризуемостью. Электрон проводимости будет притягиваться к месту с повышенной поляризуемостью. Таким образом, область уплотнения действует на электрон проводимости как потенциальная яма, которая вследствие инерционности смещений атомов не успевает следить за движением электрона. [c.224]

Первый член в формуле для поляризуемости (4.43а) связан с внутризонными переходами валентных электронов, два последующие члена — с межзонными переходами, а последний представляет собой статическую поляризуемость электронов внутренних оболочек. [c.233]

Здесь величины N и т суть соответственно концентра ция и эффективная масса электронов проводимости (опять имеется в виду изотропный случай). Второй член в правой части равенства (4.46) описывает поляризуемость электронов проводимости. Здесь фигурирует,эф фективная масса электрона m , так как, согласно нашему предположению, вклад в поляризуемость дают только внутризонные переходы. Третий член в правой части (4.46) есть статическая поляризуемость валентных электронов. Таким образом, длинноволновые плазменные колебания осущ,ествляются на частоте [c.235]

В пределе больших длин волн величины Б1(кш), найденные по формулам (4.51) и (4.46), совпадают. Влияние конечной температуры сказывается только в квадратичном по к члене в поляризуемости электронов проводимости. Однако в противоположность случаю Т = 0 величина Е2 здесь отлична от нуля и равна [c.236]

Введенная здесь поляризуемость электронного газа, вычисленная в рамках RPA, определяется равенством [c.313]

Коэффициенты называются поляризуемостями. Электронная поляризуемость ае- /- (0), где /(0)—безразмерная плотность абсолютной величины заряда в центре электронного облака f(r = 0). Ионная поляризуемость а , как показано, имеет количественные характеристики, аналогичные электронной. Перед обсуждением ориентационной поляризации нужно указать на следующее различие молекул. Молекулы бывают полярные и неполярные в соответствии с тем, имеют они или нет постоянный дипольный момент. При наличии электрического поля на полярные молекулы действует момент сил, который стремится ориентировать их вдоль поля. Это и есть эффект ориентационной поляризации. В противоположность этому на неполярные молекулы не действует ориентирующий момент сил, но поле может придать им ионную поляризацию. [c.27]

Итак, показатель преломления среды определяется через оптическую поляризуемость атома (поляризуемость, обусловленную полем световой волны), и, таким образом, задача дисперсии — нахождение зависимости п от X — сводится к нахождению вида зависимости оптической поляризуемости от длины волны (или от частоты, так как ы = 2пс/1, где с— скорость света). Поскольку поляризуемость связана со смещением электрона г из положения равновесия, задача дисперсии сводится к нахождению г из уравнения движения электрона. [c.270]

Непосредственное сопоставление данных этой таблицы с обычными значениями электропроводности (см. (141.2)) не дает удовлетворительного результата, что, впрочем, не является неожиданным. Формулы (141.2) исходят из представления о металле как о системе, электроны которой могут считаться свободными (электроны проводимости) оптические же явления, относящиеся к области сравнительно высоких частот (видимый и ультрафиолетовый свет), зависят заметным образом от влияния связанных электронов (электронов поляризуемости), как об этом несколько подробнее будет сказано [c.493]

Опыт показывает, что эти формулы правильно передают зависимость от длины волны только в области малых частот (инфракрасные лучи). В видимой же и ультрафиолетовой областях для всех металлов (за исключением ртути) обнаруживаются заметные отступления. Таким образом, для более высоких частот оптические свойства металлов нельзя объяснить только свойствами свободных электронов, и необходимо учесть также влияние связанных электронов (электронов поляризуемости), роль которых становится особенно заметной для частот, близких к собственным частотам атомов. Учет электронов поляризуемости дает добавочные члены, соответствующие собственным частотам ю, . Окончательно получим [c.562]

Перечисленные выше причины изменения показателя преломления связаны с воздействием поля световой волны на концентрацию и ориентацию молекул, т. е. на ее внешние степени свободы. Рассмотрим теперь влияние поля на поляризуемость молекулы. При выяснении этого вопроса будем исходить из простой классической модели, подробно обсужденной в 156. Согласно этой модели, поляризация среды определяется смещением х электронов из их положений равновесия, причем [c.835]

Отметим, прежде всего, что вынужденные колебания электрона описываются набором гармонических функции с частотами /со (/ = = О, 1, 2, 3,. ..), кратными частоте вынуждающей силы, т. е. частоте поля. Оптические явления, обусловленные кратными гармониками в смещении электрона, будут рассмотрены в следующих параграфах. Здесь же следует обратить внимание на изменение поляризуемости молекулы по отношению к колебаниям с частотой со. Из выражения (235.7) можно увидеть, что эта поляризуемость равна [c.836]

Индуцированный дипольный момент пропорционален напряженности поля. Коэффициент пропорциональности между Р и Е обычно обозначают и называют электронной поляризуемостью. Из (S.IB ) следует, что [c.278]

Видим, что электронная поляризуемость атома определяется его радиусом. [c.279]

Интересно сравнить экспериментальные значения ае с вычисленными по формуле (8.23). Рассмотрим, например, поляризуемость атомов аргона. Экспериментальное значение ае для этого газа равно 1,83-10- ° Ф-м . Атомный радиус аргона -=1,91Х м. Подставляя это значение в (8.23), находим ае=7Х Х10- Ф-м=. Вычисленное значение ае, конечно, больше наблюдаемого на опыте. Тем не менее одинаковый порядок этих двух величин дает основание считать рассматриваемую картину явления электронной поляризации в общих чертах правильной. Строгий квантово-механический расчет дает результат, по порядку величины совпадающий с (8.23). [c.279]

Формула (8.23) неприменима для сложных атомов. Однако ясно, что поляризуемость таких атомов также должна сильно возрастать с увеличением радиуса электронных оболочек, поскольку связь между ядром и электроном при этом уменьшается. Наиболее слабо связаны с ядром валентные электроны, поэтому они испытывают под действием поля наибольшее смещение. [c.279]

Для многих диэлектриков (ионные кристаллы, аморфные вещества) важно знать электронную поляризуемость ионов. Поляри- [c.279]

Ионная поляризуемость молекулы определяется практически кубом радиуса иона и, следовательно, по порядку величины она близка к электронной поляризуемости атомов и ионов. [c.281]

Важным отличием тепловой поляризации от упругой является сильная зависимость поляризуемости от температуры. Из изложенного выше следует, что при тепловом характере поляризации индуцированный внешним полем дипольный момент определяется не только напряженностью электрического поля, но и интенсивностью теплового движения частиц, участвующих в поляризации. Такими частицами являются диполи, ионы и электроны. В соответствии с этим различают дипольную тепловую, ионную тепловую и электронную тепловую поляризации. [c.283]

Если для расчета электронной тепловой поляризации пользоваться классическими представлениями, то результаты будут примерно такими же, как в случае ионной тепловой поляризации. Ясно, однако, что при описании движения электронов в кристаллах пренебрегать квантовыми эффектами нельзя. Необходимо учитывать, что эффективная масса электронов в кристалле сильно отличается от массы свободного электрона, что электроны в твердом теле подчиняются статистике Ферми —Дирака и т. д. Точные расчеты поляризуемости в этом случае достаточно сложны. [c.288]

Рис. 8.10. Зависимость е от частоты v стот (10 10 Гц) диэлектрическая проницаемость Бопт обусловлена только электронной упругой поляризуемостью. При столь высоких частотах из-за инерционности никакие другие механизмы поляризации не успевают установиться. В полях с частотами выше 10 —10 Гц поляризация уже невозможна и е==1.

Ясно, что изучая зависимость диэлектрической проницаемости от частоты, можно экспериментально выделить вклады различных видов поляризуемости. Так, например, вклад электронной упругой поляризации может быть найден путем измерения г на оптиче- [c.294]

Из уравнения (8.66а) могут быть найдены электронные поляризуемости атомов и ионов. [c.295]

Процесс поляризации (индукция дипольного момента) осуществляется и в каждой отдельной молекуле. Под действием внешнего поля в молекуле возникает дипольный момент р, который пропорционален напряженности поля Е р = аЕ, где а—поляризуемость, характеризующая свойства молекулы и непосредственно связанная с размером ее электронного облака. Поляризуемость определяет смещение электронной оболочки молекулы под действием электрического поля, т. е. объем, который может занять эта оболочка, поэтому поляризуемость имеет размерность объема (см ). [c.4]

Критический рост концентрации свободных носителей заряда и температурный гистсрезис при переходе из диэлектрической фазы в маталлическую мо-Г 1 быть, 67,ЯС СБЫ п молели экситонного диэлектрика. Как было показано Моттом, электронный спектр кристалла с небольшим перекрытием двух зон подобен полуметаллу, что способствует локализации электронно-дырочных пар в виде экситонов. Их образование в кристаллической решетке повышает поляризуемость, электронная составляющая которой пропорциональна кубу рассто-Я1 ия электрона от положительного заряда. С изменением поляризуемости изменяется и фонониый спектр кристалла, поскольку возрастает его диэлектрическая проницаемость. [c.117]

Он принимает также, что комплексная поляризуемость электронов в / -центрах может быть представлена соответствующей функщ1ей поляризуемости для отдельной линии поглощения, а именно [c.692]

Что касается поправок первого типа, то расчет с применением методов квантовой теории поля показывает, что выражение (5.42) правильно описывает реакцию электронного газа с точностью до членов порядка (m/Ai) / . При этом, Однако, вместо 4ланРА(к(о) следует взять величину 4ла(ки). Последняя представляет собой точную поляризуемость электронного газа с учетом как влияния периодического потенциала ионов, так и отличия точной поляризуемости свободных электронов от результата RPA [10]. [c.316]

Анизотропия среды может обусловливаться как анизотропией составляющих ее частиц, так и характером их взаимного расположения. При этом изотропная среда может быть построена из анизотропных частиц, а анизотропная среда — из частиц изотропных равным образом возможны и иные комбинации. Так, нетрудно видеть, что, например, молекула водорода Н.2 анизотропна, т. е. свойства ее вдоль линии, соединяющей оба атома водорода, отличны от свойств в направлении, перпендикулярном к осевой линии поляризуемость молекулы, т. е. смещение электрона под влиянием заданной электрической силы, вдоль оси иная, чем перпендикулярно к ней. Тем не менее, водородный газ не обнаруживает эни ютропных свойств вследствие беспорядочности ориентаций водородных молекул усредненные свойства газа оказываются идентичными по всем направлениям. Если же подобные анизотропные молекулы ориентируются определенным образом, то и вещество в целом обнаруживает анизотропию. [c.496]

Изменения в поляризуемости могут наступить, если меняется конфигурация отдельных частей (атомов), составляющих молекулу, что всегда имеет место при колебаниях атомов., входящих в состав молекулы. Перемещения атомов при таких колебаниях могут вести к изменению внутреннего поля молекулы, ]зоздействующего на электроны, смещение которых под действием света и определяет [c.604]

Поскольку электроны в металле обладают значительными скоростями, поляризация решетки не является статической. Возникающая при движении электрона поляризация зависит от того, насколько быстро решетка хможет откликаться на поляризующее воздействие электрона. Существенным является время, в течение которого в решетке атомных остовов может произойти сдвиг. Другими словами, поляризуемость решетки зависит от частоты собственных колебаний атомов. [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...