Момент компоненты

Е1з (6.50) при Тк = Тк > получаем взаимные корреляционные моменты компонент вектора Y(тк), характеризующие связь компонент между собой. В частно.м случае, когда компоненты векторов АР и АТ независимы, имеем [c.161]

Взаимные корреляционные моменты компонент вектора Zq условиям периодичности в общем случае не удовлетворяют, т. е. [c.65]

Моменты компонент тензора напряжений. Уравнения равновесия в объеме (1.5.6) позволяют записать 3N соотношений [c.45]

Задача об устойчивости тривиального решения и = О сводится к исследованию поведения во времени вторых и, может быть, первых моментов компонент вектора х х при заданных параметрах системы и воздействия. [c.137]

Написанными формулами при каждом конкретно выбранном Ф, удовлетворяющем уравнению (23.2.5), определяются перемещения, соответствующие некоторому напряженному состоянию круговой цилиндрической оболочки, не загруженной поверхностной нагрузкой. Формулы для усилий, моментов, компонент деформации и углов поворота, отвечающих выбранному Ф, могут быть выведены при помощи соотношений (23.1.2), (23.1.5) и двух последних равенств (23.1.1). Получающиеся при этом формулы очень громоздки, и мы их приводить не будем. [c.337]

Усилия, моменты, компоненты деформации и углы поворота можно выразить через перемещения (23.3.3), (23.3.4) по формулам 23.1, но результаты этих выкладок мы приводить не будем. [c.339]

Моменты компонент вектора плотности теплового потока [c.32]

Вводя моменты компонент вектора плотности теплового потока и температуры согласно формулам (1.76), имеем [c.32]

Моменты компонент тензора деформаций [c.35]

Применив операцию проектирования к равенству (1.96), получим следующее выражение для моментов компонент тензора деформаций [c.36]

Моменты компонент тензора напряжений [c.39]

Применив проекционный метод к равенству (1.108), получим следующее выражение для моментов компонент тензора напряжений [c.40]

ТЫ компонент тензора напряжений через моменты компонент [c.41]

Входящие D эти соотношения моменты компонент век- [c.43]

Моменты компонент тензора деформаций е и его первого [c.69]

Используя закон Фурье (1.93), (1.94) и закон Гука (1.114) — (1.115), выражаем моменты компонент вектора плотности теп- [c.72]

Моменты компонент тензора деформаций 8 и его первого инварианта 0 определяются через моменты составляющих век- [c.74]

Вследствие приложения нагрузки оболочка переместится в новое положение, отличающееся от недеформированного состояния на вектор Так как после деформирования оболочки ее метрика изменяется согласно формулам (4.24), (4.25), при подстановке найденных моментов компонент тензора на- [c.145]

В выражениях (4.28) — (4.35) звездочкой отмечены значения геометрических параметров и моментов компонент тензора напряжений, накопленные за весь процесс деформации. Величины без звездочек обозначают соответствующие приращения. При выводе зависимостей (4.28) — (4.35) считали, что толщина оболочки 2А остается неизменной в процессе деформации. [c.150]

Построение конечно-разностных уравнений в явном виде приводит к громоздким соотношениям, которые трудно представить в аналитической записи. Поскольку при формировании коэффициентов этих уравнений моменты компонент тензора напряжений последовательно [c.176]

Электрический вектор Е (/) падающей световой волны индуцирует на одной из молекул вещества дипольный момент, компоненты которого равны [c.319]

Компоненты аксиального вектора S равны площадям, ограниченным проекциями петли D на плоскости, перпендикулярные соответствующим координатнь(м осям тензор di естественно назвать тензором дислокационного момента. Компоненты тензора Gii являются однородными функциями первого порядка от координат X, у, 2 (см. С. 44). Поэтому из (27,11) видно, что щ со 1/г . Соответствующее же поле напряжений a f со 1//- . [c.154]

Усилия получаются из условий симметрии и равновесия. От заданной нагрузки эпюра М показана на рис. а). Она имеет угловые ординаты qab/A. Обобщенная сила, соот-ветству1рщая изменению угла между сторонами АВ и АС, представляет со-бою две равные и противоположные пары с единичными моментами. Компоненты этих пар равны соответственно /а и 1/й (рис. б)). Эпюра моментов от этой единичной нагрузки к задаче 7.45. по форме совпадает с эпюрой от нагрузки q, но ординаты уменьшены в qob раз. Искомое приращение угла [c.363]

Очевидно, что при заданном расположении кривошипов моменты сил второго порядка складываются алгебраически. Если обозначить амплитуды гармоник сил инерции первого порядка через Ai и второго порядка через А2, то согласно фиг. 54, д а.мпли-туда равнодействующего момента компонентов правого вращения равна [c.140]

По угл. зависимостям и характеру поляризации И. с. можно разбить на rpymibi, связанные с т. и. пол я-р н 3 а ц, моментами. Линейным преобразованием (разложением по неприводимым тензорам группы вращений) матрицу плотности можно привести к такому виду, в к-ром она распадается на ряд групп, пред-ставляювц1х тензоры разд. рангов, каждый нз к-рых преобразуется операцией вращения самостоятельно. Эти группы и составляют иоляризац. моменты. Компоненты этих моментов, перпендикулярные оси квантования, непосредственно связаны с когерентностью. [c.169]

Усилия, моменты, компоненты деформации и углы поворота с помощью соотношений 23.1 можно также без труда выразить через ряды вида (23.4.3). Формулы для коэффициентов этих рядов громоздки, и их приводить не будем. Заметим только, что величины Ut, S21, 5i2, H i, Нц и Ni будут при этом разложены в ряды по косинусам, а величины и , w, ТТ , Gi, G , — в ряды по синусам. Отсюда, между прочим, вытекает, что ряды для первой группы величин оказываются неполными — в них отсутствуют слагаемые, отвечающие m = 0. Это связано с тем, что для потенциальной функции Ф использовано разложение (23.4.1), в котором соответствующий член отсутствует. В дальнейшем считается, что пропорционально т, поэтому было бы бессмысленно начинать ряд для Ф с нулевого члена, но к разыскиваемому решению надо присоединить еще одно, в котором и , S i, S , Н , Я12, Ni являются функциями одного 9, а остальные перемещения, усилия и мом ты равны нулю. При помощи уравнений (23.1.7), положив в них X = Y = Z = = О, мы без труда найдем такое напряженное состояние. О)ответствующие перемещения будут [c.343]

Учитывая, что контравариаитиые компоненты метрического тензора g i определяются формулами (1.63), и удерживая в разложении Тейлора (1.64) четыре члена, получаем следующие выражения для моментов компонент вектора плотности теплового потока [c.33]

Вследствие того, что на каждом шаге процесса (4.10) изменение метрики flift срединной поверхности оболочки невелико, при построении дифференциала Фреше [- (n+i)—- (п)] пренебрегаем производпой от метрического тензора по параметру X. Тогда, вводя в рассмотрение накопленные значения геометрических параметров и моментов компонент тензора напряжений, представим статический аналог левой части равенства (4.10) в следующем виде [c.146]

OPERL Вычисляет коэффициенты при моментах компонент тензо- [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...