Сильные магнитные поля

Рассмотрим явления, происходящие при термической обработке в магнитном поле. Как известно, процесс перехода сплава из парамагнитного состояния в ферромагнитное (в точке Кюри) заключается в возникновении в нем областей спонтанного намагничивания. Если в это время на сплав подействовать сильным магнитным полем, то в микрообъемах сплава произойдет пластическое деформирование, вызванное поворотом этих областей, стремящихся ориентироваться вдоль силовых линий внешнего магнитного поля. [c.546]

Для температурного интервала от 1 до 280 К опубликованы таблицы термо-э.д.с. термопар N1—Сг/Аи—0,02 ат.% Ре и N1— Сг/Ап—0,07 ат.% Ре [50]. В очень сильных магнитных полях, -больше 8 Тл, рекомендуется использовать термопару типа Е. При температурах ниже 1 К различие между термо-э.д.с. сплавов N1—Сг и Аи—Ре становится очень малым. Если, однако, заменить электрод из сплава N1—Сг сверхпроводником, например ниобием, для которого термо-э.д.с. точно равна нулю, то можно получить термопару для измерения температур до 0,05 К. [c.295]

Источники магнитного поля. В качестве источников магнитного поля можно использовать импульсные магниты, сверхпроводящие магниты, постоянные магниты и электромагниты. Импульсные магниты позволяют получать сильные магнитные поля (до 2-10 Э), но относительная точность в этом случае меньше, чем при использовании постоянных магнитов. Удобство сверхпроводящих магнитов заключается в возможности получения достаточно сильных магнитных полей (до 50 кЭ) при небольших габаритах магнита. Однако такие магниты сложны в эксплуатации и для их работы необходима температура жидкого гелия. Поэтому наиболее целесообразно при- [c.302]

В отсутствие внешнего магнитного поля хаотическое расположение молекул создает макроскопическую изотропность среды. Наложение достаточно сильного магнитного поля, воздействующего на магнитные моменты молекул, ориентирует их определенным образом относительно этого поля, превращая среду в анизотропную. При прохождении света через такую среду возникает двойное лучепреломление, причем магнитное поле направлено перпендикулярно к направлению распространения света. Схема опыта по наблюдению двойного лучепреломления в магнитном поле аналогична схеме опыта по наблюдению эффекта Керра (см. рис. 19.2). [c.70]

Изменение сопротивления под действием магнитного поля зависит от отношения 1/R, и это прямо говорит о том, что наибольший аффект может быть достигнут двумя способами. Во-первых, путем использования очень сильных магнитных полей, при которых R становится малым. Этим путем впервые пошел Капица [111—114], который в Кавендишской лаборатории в Кембридже при замыкании накоротко, или точнее на катушку, весьма ма- [c.200]

Во-вторых, при помещении тонкого образца в магнитное попе наблюдается более сложное проявление масштабного эффекта, которое было уже упомянуто ранее. В этом случае в рассмотрение дополнительно вводится радиус R орбиты электрона в магнитном попе и задача сводится к исследованию геометрического (и потому классического) соотношения между В, I и а. При этом удается получить сведения не только относительно I, но также и относительно орбиты R, а следовательно, и об импульсе свободных электронов. В тех случаях, когда нет необходимости пользоваться чрезвычайно тонкими образцами металла и прилагать очень сильные магнитные поля, исследования масштабного эффекта следует производить при низких температурах, чтобы достигнуть возможно большей длины свободного пробега электронов. [c.204]

Эффект Холла. Камерлинг-Оннес и Хоф [87 J первыми пытались наблюдать э. д. с. Холла в сверхпроводящем олове и свинце. Их эксперимент не дал результатов, поскольку они просто наблюдали эффект в нормальном металле в очень сильных магнитных полях. Недавно Льюис [111] показал, что э. д. с. Холла в сверхпроводящем ванадии значительно менее ее величины в нормальном металле. Как указывает Вардан (гл. IX, п. 9), имеются убедительные теоретические обоснования того, что в сверхпроводнике не может возникнуть э. д. с. Холла. [c.650]

Изучение переходов в тонких пленках или других образцах малых размеров могло бы оказаться хорошей проверкой для теории, использующей концепцию параметра упорядочения, например теории Гортера и Казимира. Если размеры образца достаточно малы, то параметр упорядочения ш не будет меняться вдоль образца, хотя в случае, когда образец помещен в сильное магнитное поле, его величина может заметно отличаться от соответствующего равновесного значения в нулевом поле Полная свободная энергия во внешнем ноле Яд складывается пз свободной энергии в поле, равном нулю, и магнитной энергии [c.742]

При больших значениях числа Гартмана (На>3) ШНа 1, поэтому в случае сильного магнитного поля формула (ИЗ) принимает следующий вид [c.212]

При низкой температуре молекулярные магниты устанавливаются в сильном магнитном поле, как показано на рис. 23, а, т. е. приходят в состояние с наименьшей энергией (или, как говорят, в системе заняты преимущественно более низкие энергетические уровни). При сообщении системе магнитов энергии (приводящей к увеличению ее температуры) уже не все магниты ориентируются по напряженности поля, и чем большую энергию получает система, тем более беспорядочным будет распределение магнитов. Наступает такой момент, когда беспорядочность становится полной — система полностью утрачивает намагниченность. Это соответствует температуре Т= + со, характеризующей равномерное распределение частиц по всем энергетическим уровням (рис. 23,6). Продолжая сообщать энергию системе, можно достигнуть того, что элементарные магниты ориентируются против напряженности внешнего поля (рис. 23, в) так, что возникает преимущественная заселенность верхних энергетических уровней (инверсная заселенность уровней). В этом состоянии внутренняя энергия системы больше, чем при бесконечно высокой температуре, и, следовательно, система имеет отрицательную температуру. [c.139]

Применим уравнения Эренфеста (12.11) к переходу проводника из нормального состояния п в сверхпроводящее состояние s при отсутствии магнитного поля. Как известно, такие превращения осуществляются у некоторых проводников при определенной температуре Т . Сверхпроводимость можно разрушить, если наложить достаточно сильное магнитное поле Н . [c.239]

При низкой температуре молекулярные магниты устанавливаются в сильном магнитном поле, как показано на рис. 15, а, т. е. приходят в состояние с наименьшей энергией (или, как говорят, в системе заняты преимущественно более низкие энергетические уровни). При сообщении системе магнитов энергии (приводящем к увеличению ее температуры) уже не все магниты ориентируются по напряженности поля, и чем большую энергию получает система, тем более беспорядочным будет распределение магнитов. Наступает такой момент, когда беспорядочность становится полной — система полностью утрачивает намагниченность. Это соответст- [c.115]

Специфические свойства проявляются в плазме, если на нее действует сильное магнитное поле. Эти особенности плазмы определяются дальнодействующим характером электрических сил взаимодействия между составляющими ее частицами. Так, в газе в случае сил притяжения потенциал межмолекулярных сил ф (г) пропорционален 1/г (где г — расстояние между молекулами), то потенциал взаимодействия между частицами плазмы подчиняется закону Кулона il3 (г) 1/г, что приводит к длительному взаимодействию на больших расстояниях. [c.229]

Рис. 27.7. Кривые намагничивания гексагонального кристалла Со в сильных магнитных полях при различных температурах Я , Н — внутреннее и внешнее магнитные поля, с — гексагональная ось [94]

Рис. 27.8. Кривые намагничивания кристалла Ni в сильных магнитных полях при различных температурах, Но Hi — индукция внутреннего магнитного поля [94]

Поведение ГМЭ и ТМЭ существенно различается (качественно и количественно) в областях слабого и сильного магнитных полей. Граница между этими областями определяется безразмерной величиной шт, где Ф = еВ1(т с) — циклотронная частота вращения электрона с эффективной массой т х — время между актами рассеяния. [c.737]

Характерным для сложного эффекта Зеемана является расщепление линий в магнитном поле на большое число компонент, причем расщепление переменно и равно рациональной дроби от нормального зеемановского расщепления. Сложный эффект Зеемана наблюдается в не очень сильном магнитном поле. [c.252]

Сильным магнитным полем считается такое поле, энергия взаимодействия с которым магнитного момента атома больше энергии спин-орбитального взаимодействия. В результате спин-орбитальная связь разрывается. Явление разрыва спин-орбитальной связи в сильном магнитном поле называется эффектом Пашена Бака. Линии излучения расщепляются на три линии с величиной расщепления, равной нормальному зеемановскому расщеплению, т. е. в результате эффекта Пашена Бака сложный эффект Зеемана превращается в простой. [c.253]

В результате получается, что уровень в сильном магнитном поле расщепляется на шесть подуровней. Так как L= О, то расщепление уровня 5 происходит лишь вследствие ориентировки спинового магнитного момента, т. е. на два подуровня. [c.254]

Несмотря на свои отличные во многих отношениях характеристики, германиевые термометры сопротивления мало пригодны для использования в сильных магнитных полях. Магни-торезистиБНЫй эффект у них велик (рис. 5.48) и сильно зависит от ориентации (рис. 5.49). Эти термометры не рекомендуется использовать в полях с напряженностью выше 2,5 Тл при любой температуре. [c.253]

Этот термометр является одним из. тучших приборов для использования в сильных магнитных полях при низких температурах. Зависимость его показаний от магнитных полей очень мала вплоть до самых мощных полей [76]. Чтобы получать наилучшие результаты с термометрами этого типа, необходимо охлаждать их от комнатной температуры контролируе- [c.255]

На рис. 20-10 изображен Ц[1кл МГД установки в Ts-диаграмме. Компрессор сжимает воздух в процессе 1-2. Затем воздух подогревается в регенераторе (до точки d процесс 2-d). В камере сгорания происходит дальнейший нагрев рабочего тела до 2930—3030° С (точка Л). Пл. dSekd соответствует теплоте, выделившейся при сгорании топлива. Образовавшиеся газы из камеры вытекают в канал генератора электрического тока, проходя через сильное магнитное поле. За каналом генератора температура рабочего тела падает до значения в точке 4. В идеальном МГД генераторе [c.327]

Аналогично возникновению двойного лучепреломления в электрическом поле возможно также и создание искусственной анизотропии под действием магнитного поля. Если анизотропные молекулы обладают дополнительно постоянным мдгнитным моментом (парамагнитное тело), подобно тому, как молекулы, будучи анизотропными, обладают постоянным электрическим моментом, то их поведение под действием магнитного поля должно представлять аналогию с явлением, наблюдаемым в электрическом поле. В отсутствие внешнего магнитного поля хаотическое расположение молекул обеспечивает макроскопическую изотропию среды, несмотря на анизотропию отдельных молекул. Наложение достаточно сильного магнитного поля, воздействующего на магнитные моменты молекул, ориентирует их определенным образом относительно этого внешнего поля. Ориентация анизотропных молекул сообщает всей среде свойства анизотропии, которые можно наблюдать обычным способом. Действительно, удалось обнаружить возникковенпе двойного лучепреломления под действием сильного магнитного поля, направлен- [c.536]

В 1896 г. Зееману удалось обнаружить слабое изменение частоты спектральных линий под действием внешнего магнитного поля. Экспериментальная установка Зеемана в принципе соответствовала последней установке Фарадея, но применение более сильного магнитного поля и спектрального прибора с высоким разрешением позволило обнаружить эффект. Расщепление спектральных линий в сильных магнитных полях ] олучило название эффекта Зеемана. Кроме наблюдения за изменением частоты спектральных линий Зееман измерил поляризацию этих линий, что сыграло очень важную роль при разработке теории эффекта, которую выполнил Лоренц. На основе классической электронной теории это расщепление было объ- [c.102]

Грюнейзен и Аденштедт [103] наблюдали термомагнитный эффект при нодородных температурах на монокристаллах вольфрама и бериллия, а также у меди, серебра и платины. Они нашли, что относительное увеличение теплового сопротивления AW/J-V , вообще говоря, несколько меньше, чем увеличение электрического сопротивления. Соответственно при увеличении поля величина у./с7 увеличивалась. Этот эффект вначале был отнесен за счет решеточной компоненты, однако наличие его в сильных магнитных полях говорит об его электронном характере. Таким образом, мы осуществили качественную проверку соотношения (18.126). В слабых полях а в сильных ДН увеличивается более медленно (линейно). Никаких призна1 ов насыщения обнаружено не было, [c.279]

Теплонроводност , в сильных магнитных полях, экстраполяция для решеточной компопепты. [c.310]

Таким образом, нижний предел значения сопротивления цепи можно получить из величины верхнего предела для времени исчезновения возбужденного тока. Это и послужило основой ряда экспериментов, проделанных Камер-линг-Оннесом с катушками и кольцами. В своих первых работах [85] он использовал катушку с большим числом витков тонкой свинцовой проволоки, начало и конец которой спаивались так, что получалась замкнутая сверхпроводящая цепь. Катушка охлаждалась ниже точки перехода в сильном магнитном поле, после чего поле выключалось. Наведенный при этом полный ток создавал около катушкп магнитное поле, которое измерялось но отклонению стрелкр компаса, помещенной вне криостата ). Всякое изменение величины наведенного тока должно было вызывать соответствующее изменение в величине отклонения стрелки. Однако фактически этого не наблюдалось—ток оставался неизменным столь длительное время, что Камерлинг-Онпес назвал его незатухающим. [c.616]

Когда свободный эЛёкТрбнйый газ помещен в сильное магнитное поле (электроны в нем между двумя столкноне- [c.147]

Закону Кюри подчиняются газы, молекулы которых имеют постоянные магнитные моменты (J (Nj, NO), пары щелочных металлов, разбавленные жидкие растворы парамагнитных солей редкоземельных элементов и некоторые парамагни1ные соли в кристаллическом состоянии. В сильных магнитных полях и при низких температурах закон Кюри не выполняется. [c.297]

В 1951 г. Паундом и Парселлом при изучении ядерных спинов чистых кристаллов фтористого лития Ы Р было обнаружено, что при сложном воздействии сильного магнитного поля и высокочастотного импульса изменение направления магнитного поля не приводит к мгновенной переориентации (повороту) ядерных спинов и большинство их оказывается ориентированными против поля, т. е. возникает такое распределение по энергетическим уровням, когда на уровне с большей энергией число спинов больше, чем на уровне с меньшей энергией. В таком состоянии ядерные спины пребывают в течение времени, существенно превышающего время [c.639]

Магнитотвердые материалы. К магнитотвердым относятся материалы, которые намагничиваются до насыщения и перемагничиваются в сравнительно сильных магнитных полях напряженностью /У 10 - 10 А/м. Магнитотвердые материалы характеризуются высокими значениями коэрцитивной силы Не, остаточной индукции В, и максимальной плотности магнитной энергии ВН) тал на участке В., — Нсв размагничивания петли гистерезиса (рис. 27.1). [c.615]

Рис. 27.6. Кривые намагничивания кристалла Fe в сильных магнитных полях при различных температурах. Намагниченности вдоль осей [100], [110] и [111] различаются здесь менее чем на 0,05%. Кривые проведены по средним значениям этих намагниченностей ioHi — индукция внутреннего магнитного поля [94]

Магнитные характеристики eAIj см. в [58, с. 74—75], результаты измерения намагниченности в сильных магнитных полях представлены а [98J. [c.690]

Условие (йт>1 определяет область сильных магнитных полей, где асимптотики ГМЭ и ТМЭ определяются [c.737]

Во многих многозонныл металлах в сильном магнитном поле становится возможным переход электронов на ПФ из одной зоны проводимости в соседнюю — так называемый магнитный пробой. Это приводит к новым траекториям и, таким образом, существенно влияет на гальваномагнитные эффекты. [c.738]

Сильное поле. Сложный эффект Зеемана наблюдается в слабом магнитном поле, когда энергия взаимодействия магнитного момента атома с магнитным полем меньше энергии спин-орбитального взаимодействия. Если индукция магнитного поля достаточно велика, то энергия взаимодействия магнитного момента с магнитным полем становится больше энергии спин-орбитального взаимодействия, благодаря чему связь между орби-гальным и спиновым моментами разрывается. Спиновый магнитный момент и орбитальный магнитный момент атома начинают самостоятельно взаимодействовать с магнитным полем, т. е. каждый из них самостоятельно прецессирует вокруг направления индукции магнитного поля (рис. 84). Явление разрыва спин-орби-тальной связи в сильном магнитном поле называется эффектом Пашена-Бака. [c.252]

В качестве примера рассмотрим расщепление в сильном магнитном поле уровней S и Р атома натрия, которое для слабого поля и юбражено на рис. 83. Расщепление этих уровней в сильном магнитном поле показано на рис. 85. Прежде всего заметим, что из-за разрыва спин-орбитальной связи нельзя говорить о полном моменте атома. Благодаря этому уровень Рц2 уже не отличается от уровня поскольку оба они теперь характеризуются одинаково как уровни с одним и тем же значением L= 1 и незаниси- [c.253]

Следовательно, в сильном магнитном поле линии излучения расщепляются на три линии с расщеплением, равным нормальному зеемановскому ращеплению, т. е. наблюдается простой эффект Зеемана. Другими словами [c.254]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...