Вектор объемного

Теорема Эйлера. Сумма главных векторов объемных и поверхностных сил, а также векторов секундных количеств движения жидкости, протекающей через два сечения трубы, равна нулю, если векторы секундных количеств движения направить внутрь выделенного сечениями объема [c.181]

Рассмотрим составляющие главного вектора внешних сил. Выделим главный вектор объемных сил Гм, т.е. сил, действующих на материальные точки, находящиеся внутри объема V, и обусловленных воздействием объектов, расположенных вне объема (гравитационные, электрические, магнитные силы, силы инерции и т.п.). Обозначим Коб — главный вектор сил, обусловленных действием ограничивающей объем V оболочки на материальные точки, находящиеся внутри объема и непосредственно примыкающие к этой оболочке, в тех случаях, когда оболочка не будет абсолютно проницаемой. Примем, что другие силы отсутствуют. Тогда, очевидно, [c.406]

Теорема 5.3.2. (Формула Эйлера). Пусть поток материальных точек через объем V стационарен. Тогда суммарная сила воздействия точек, расположенных внутри объема V, на его оболочку равна сумме главного вектора объемных си.а и дополнительной силы [c.407]

При установившемся движении жидкости векторная сумма потока количества движения через трубку тока, главного вектора объемных сил и главного вектора поверхностных сил равна нулю. [c.53]

Пусть й — произвольная часть тела, находящегося в равновесии, а 5 — ограничивающая ее поверхность. Проекция главного вектора объемных сил на ось х равна [c.197]

Пусть Sii — кинематически возможные малые перемещения Q — вектор объемных сил, отнесенных к объему V, занятому телом Р — вектор внешних поверхностных сил, приложенных к границе S объема V zx — напряжения в теле. Возможным перемещениям бгг = but + W соответствуют деформации [c.189]

Здесь Fi — заданный вектор объемных сил, и, — вектор перемещений, р — плотность (не обязательно однородная). Соответственно граничные условия преобразуются к виду [c.141]

Здесь f,g, - векторы объемных сил, поверхностных нагрузок и перемещений V - вектор внешней нормали к поверхности тела индекс (i, [c.142]

Теорема количеств движения для жидкости (теорема Эйлера). Главные векторы объемных и поверхностных сил и векторы количеств движения массы жидкости, протекающей в единицу времени через входное сечение трубы и с обратным знаком через [c.398]

При сложном напряженном состоянии равнопрочными считаются детали, у которых максимальные эквивалентные напряжения одинаковы во всех сечениях вдоль продольной оси. Под эквивалентными понимаются напряжения, векторы которых представляют сумму векторов объемных напряженных состояний (растяжения, изгиба или кручения) в соответствии с той или иной теорией прочности. Например, при одновременном действии изгиба и кручения, согласно энергетической теории прочности, эквивалентное напряжение определяется зависимостью [c.92]

При наличии в потоке жидкости турбулентных вихрей вектор объемных сил можно положить равным сумме сил тяжести и центробежных сил, возникающих в потоке, [c.162]

Векторы объемной и поверхностной нагрузки [c.256]

F — заданный вектор объемных сил. [c.276]

Вектор массовой силы связан с вектором объемной сипы со- [c.161]

Примем в дальнейшем основной закон осреднения по массе (60) для главного вектора объемных сил F, удельных внутренней энергии U и кинетической энергии а также для полной энергии Е — U К. Тогда будем иметь следующие формулы аддитивности по массе для этих величин [c.70]

Значение отдельных членов в правой стороне этого равенства становится ясным, если сопоставить его с уравнением баланса энергии (47). Последний член определяет суммарный перенос полных энергий компонент (фаз) диффузионными потоками. Вспоминая определение (62) скорости диффузии а также принятые определения средних значений плотности р, главного вектора объемных сил F и тензора напряжений Р смеси [(69) и (70)], будем иметь [c.74]

Обратимся теперь к главному вектору внешних сил / внеш-Будем различать главный вектор объемных сил / обп,ем. т. е. сил, действующих на находящиеся внутри объема W точки и обусловленных воздействием материи, расположенной вне этого объема (например, через гравитационные, магнитные и т. п. поля), и главный вектор оболочки сил, обусловленных действием ограничивающей объем W оболочки на частицы материи, находящиеся внутри объема и непссредственно примыкающие к этой оболочке, в тех случаях, когда оболочка не является абсолютно проницаемой. Таким образом, [c.113]

Главные векторы объемных и поверхностных сил, приложе.ч-ных к конечным объемам т пли к конечным площадям поверхностей о, определяют су.чмирозанием элементарных объемных [c.105]

Главные векторы объемных и поверхностных сил вместе с векторами секундных количеств двшкения жидкости, протекающих через два каких-нибудь сечения трубы и направленных внутрь выделенного объема, образуют замкнутый многоугольник, т. е. геометрическая сумма их равна нулю (рис. 284). [c.145]

Задачу о внедрении тела в среду решаем при следующих предположениях а) вектор объемных сил F = 0 б) движение частиц среды в области возмущений потенциальное v = grad p, где ф — потенциал скоростей в) девиатор напряжений (Од) среды мал по сравнению со средним напряжением (Da) < о = — р г) среда является пластическим газом р = onst. [c.180]

Векторы объемной п новерхностной нагрузки [c.557]

Рассматриваемое неоднородное анизотропное упругое тело. чанимает объем V, ограниченный поверхностью S с внешней нормалью п. Всюду в объеме V задан вектор объемных сил F, а на поверхности S заданы некоторые компоненты вектора поверхностных сил (напряжений) / и дополнительные компоненты вектора перемещений и. Будем различать статические и геометрические граничные условия, смотря по тому, будут ли они касаться поверхностных сил или перемещений. Краткие сведения и пояснения по используемой тензорной форме записи уравнений и функционалов см. в Приложении 2. [c.50]

Здесь вектор перемещений и-Ujej, вектор объемной нагрузки X = Xie,, а ё, - единичные орты. Буссинеском получен общий интеграл уравнений Ляме. Будем искать решение уравнений (п.6.5) в виде [82] [c.183]

Здесь o/i — компоненты вектора объемной силы , отнесенные к объему в отсчетной конфигурации (например, силы веса) — компоненты вектора условных напряжений Коши St — ч 1сть поверхности ограничивающей область °V, на которой заданы компоненты вектора условных напряжений Коши t+Atj — компоненты к-й сосредоточенной силы (к = 1,К, К — общее число узлов, в которых действуют сосредоточенные нагрузки) — компоненты вектора перемещения узловой точки, в которой действует к-я сосредоточенная сила. [c.161]

Величина grad р j по соображениям, изложенным в И, может рассматриваться как отнесенный к единице массы главный вектор сил давлений в данной точке, или вектор объемного действия этих сил. Таким образом, функция давления 0, удовлетворяюш,ая равенству (126), представляет потенциал объемного действия сил давления. [c.87]

Упражнение 2.3. Показать, что для задачи Жрд вектор объемных псевдосил [c.203]

Смотреть страницы где упоминается термин Вектор объемного : [c.137] [c.53] [c.120] [c.551] [c.42] [c.284] [c.11] [c.84] [c.34] [c.257] [c.461] [c.88] [c.174] [c.23] [c.25] [c.23] [c.25] [c.12] [c.108] [c.324] [c.101] [c.586] [c.10] [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...