Взаимодействие электромагнитное

Длительное скольжение во фрикционных муфтах привело бы к большому износу поверхностей трения. Поэтому в случаях необходимости длительного скольжения применяют муфты, основанные на использовании в качестве передаточного звена жидкости (гидродинамические муфты) или на использовании сил магнитного взаимодействия (электромагнитные вихревые муфты скольжения). [c.459]

Действительно, уменьшение излучательной способности будет не беспредельно и, достигнув определенной величины, вновь начнет возрастать. Об этом свидетельствуют многие экспериментальные данные по степени черноты, полученные в зависимости от температуры для ряда тугоплавких соединений. Объяснение такого рода дает классическая электродинамика, рассматривающая излучение как результат взаимодействия электромагнитной волны с веществом. Если сообщить металлу и диэлектрику одинаковое количество тепловой энергии, то в металле энергия расходуется на возбуждение электронов и, следовательно, ведет к росту интенсивности излучения в диэлектрике часть энергии идет на изменение величины дипольного момента, т. е. наблюдается относительное уменьшение излучательной способности. Такой [c.66]

Заметим, что закон Кулона (2.9) перестает выполняться точно, если заряды движутся. Электрическое взаимодействие движущихся зарядов оказывается сложным образом зависящим от их движения. Одну из частей этого взаимодействия, обусловленную движением, называют магнитной силой (отсюда и другое название данного взаимодействия —электромагнитное). При малых (нерелятивистских) скоростях магнитная сила составляет пренебрежимо малую часть электрического взаимодействия и оно с высокой степенью точности описывается законом [c.44]

Нетрудно заметить, что эффект светового давления должен наблюдаться при отражении электромагнитных волн от любого вещества или их поглощении в облучаемом образце. Действительно, при всех изменениях светового потока должна возникать дополнительная сила, которую можно интерпретировать как давление света. Если исходить из наличия в веществе заряженных частиц (электронов), то мы вправе предположить, что при взаимодействии электромагнитной волны с веществом, приводящем к отражению или поглощению части светового потока, электрическая компонента электромагнитного поля будет раскачивать электрон с силой qE, сообщая ему скорость v. Другая составляющая электромагнитного поля (И) будет воздействовать на движущийся заряд с силой Лоренца Af q [vH]/ . Усреднение за период колебаний приводит к тому, что эффективное действие на движущийся заряд оказывает только эта составляющая силы Лоренца, которая много меньше (и << с) раскачивающей электрон силы [c.108]

Сложная задача взаимодействия электромагнитного поля с веществом может решаться методами как классической, так и квантовой физики. Следует учитывать, что при использовании гармонического осциллятора в качестве модели излучающего атома результаты квантовой и классической теории дисперсии совпадают При применении другой модели (например, атома водорода, где нужно учитывать кулоновское взаимодействие, а не квазиупругую силу) результаты квантового и классического описания будут существенно различны. В последующем изложении, проводимом в приближении классической физики, фак- [c.138]

Этот вопрос был подробно рассмотрен М. Борном (1915), который показал, что описанный выше эффект можно объяснить, если учесть взаимодействие электромагнитного поля с веществом -у V -W W в пределах одной молекулы. При пост- [c.158]

Закон сохранения изотопического спина имеет место при сильных взаимодействиях. Электромагнитные взаимодействия сохраняют лишь Т,, но не сохраняют Т. Слабые взаимодействия не сохраняют ни Т , ни Т. [c.358]

Комплексные величины е и п характеризуют взаимодействия электромагнитной волны с веществом, в котором световая энергия частично поглощается. [c.305]

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ С ВЕЩЕСТВОМ [c.3]

Взаимодействие электромагнитной волны с веществом [c.5]

Задача взаимодействия электромагнитного поля с веществом может решаться как методами классической, так и методами квантовой физики. Мы не будем рассматривать квантовую теорию дисперсии, а познакомимся более детально с основами электронной теории дисперсии. [c.89]

Коэффициенты Эйнштейна А21, В21, бы могут быть точно рассчитаны лишь при полном знании законов взаимодействия электромагнитного поля с атомами. Однако входящие в выражение (24.22) отношения этих коэффициентов могут быть определены из простых общих соображений [c.144]

В основе работы оптического квантового генератора лежат следующие процессы взаимодействия электромагнитной волны с веществом спонтанное и вынужденное испускание и поглощение. [c.267]

При взаимодействии электромагнитного излучения с веществом наблюдаются явления, свидетельствующие о дискретном характере взаимодействия, когда обмен энергией и импульсом между полем излучения и веществом осуществляется порциями излучения, называемыми квантами или фотонами. Понятие фотона не связано с представлением о концентрации энергии и импульса кванта в малом пространственном объеме, который можно обозначить словом корпускула . Однако дискретный характер взаимодействия становится наглядным при использовании представления о корпускуле и связанных с ней понятий. [c.17]

Электроядерными называются процессы, в которых электромагнитное взаимодействие проявляется при бомбардировке ядер заряженными частицами. В этом случае, однако, может иметь место конкуренция между процессами, идущими с участием и без участия электромагнитного поля. Так, если бомбардирующими частицами являются а-частицы, то они будут, вообще говоря, взаимодействовать с ядрами посредством как чисто ядерных, так и кулоновских сил. Какое из этих взаимодействий будет преобладающим, зависит от энергии Е частицы и заряда Z ядра. Ядерные силы очень интенсивны, но являются короткодействующими и эффективными практически только внутри ядра. Кулоновские силы — гораздо более слабые, но зато действуют на очень больших расстояниях от ядра, Поэтому при высоких энергиях а-частицы свободно подходят к ядру и вступают в интенсивное ядерное взаимодействие. Электромагнитные силы в этом случае играют ничтожную роль. При низких [c.160]

Приведенные в этом пункте свойства взаимодействия электромагнитного излучения с ограниченными в пространстве физическими системами имеют общий характер и в равной степени применимы к молекулам, атомам, ядрам и элементарным частицам. [c.164]

Рассмотрим деформируемую сплошную среду в электромагнитном поле в общем случае их взаимодействия (электромагнитное поле вызывает деформацию среды и, наоборот, деформирование среды генерирует электромагнитное поле). Соотношение электромагнитного поля характеризуется векторами напряженности электрического поля Е, электрической индукции D, напряженности магнитного поля И, магнитной индукции В (В = ЦоН, Цо — коэффициент магнитной проницаемости) и вектором плотности тока J. [c.66]

Седов Л. И., О пондеромоторных силах взаимодействия электромагнитного ноля II ускоренно движущегося материального континуума с учетом конечности деформаций, ПММ, т. 29, вып. 1, 1965. [c.561]

Ферриты, применяемые в технике сверхвысоких частот, имея весьма высокое удельное сопротивление и низкие значения tg и tg бд, представляют собой прозрачную для электромагнитных волн среду. Взаимодействие электромагнитной волны со спинами электронов феррита вызывает ряд эффектов. На практике используются эффект Фарадея и ферромагнитный резонанс. [c.251]

В результате взаимодействия электромагнитной волны с участком изделия (образцом) в линии передачи устанавливается стоячая волна, амплитуда и фаза которой изменяются в процессе отверждения и нагревания образца. Эти изменения регистрируются зондами и на двухкоординатном самописце. Преимущество данной схемы заключается в возможности учета мешающего влияния температурных изменений в контролируемой среде. Для этого на индикаторе записывают два семейства параметрических кривых (при фиксировании одного из параметров) с определенным шагом. Полученные семейства кривых пересекаются под некоторым углом, образуя криволинейную сетку координат для определения параметров Р (степень отверждения) и Т (температура). По градуированным кривым определяют не только окончание отверждения, но и полученную при этом степень отверждения. [c.263]

Законы преломления и отражения, определяя направления отраженного и преломленного лучей, не дают никаких сведений об интенсивностях и фазах. Задачу определения интенсивностей и фаз отраженного и преломленного лучей можно решить, исходя из взаимодействия электромагнитной волны со средой. Согласно электронной теории, под действием электрического поля падающей волны электроны среды приводятся в колебания в такт с возбуждающим полем — световой волной. Колеблющийся электрон при этом излучает электромагнитные волны с частотой, равной частоте возбуждающего поля. Излученные таким образом волны называются вторичными. Вторичные Bojnibi оказываются когерентными как с первичной волной, так и мемаду собой. В результате взаимной интерференции происходит гашение световых волн во всех направлениях, кроме двух — в направлениях преломленного и отраженного лучей. В принципе можно, решая задачу интерференции, определить направления распространения, интенсивности и фазы обоих лучей. Однако решение ее, хотя и привело бы к результатам, согласующимся с опытными данными, представляется довольно сложным. Эту же задачу можно решить более простым путем,- используя систему уравнений Максвелла. [c.45]

В заключение стоит указать, что и по поляризации излучение лазера отличается от излучения обычных источников света. Физика процессов в лазере связана не со случайным началом колебаний (спонтаяное излучение , а с некочорыми более сложными явлениями, обусловленными взаимодействием электромагнитного излучения и атомных систем. Такое вынужденное излучение (это понятие было введено Эйнп1тейном еще в 1916 г. см, гл. 8) должно характеризоваться вполне определенной поляризацией. При работе со специально изготовленными лазерами, у которых окна разрядной трубки перпендикулярны ее оси, можно наблюдать, как чер( з определенное время At один вид. . .тлиптической поляризации переходит в другой. Но обычно окна разрядной трубки, находящейся внутри резонатора, располагают под некоторым углом к ее оптической оси (угол Брюстера), что (см. гл. 2) [c.37]

Примерно половина этой энергии излучается и столько же идет на повышение температуры вещества [43]. Сжатие сопровождается нагревом вещества до громадных температур. При этом состояние вещества качественно меняется. С атомов срываются электронные оболочки, происходит разрушение ядер атомов и составляющих ядра частиц. Законы, которыми описывается динамика этого сверхплотного и раскаленного кослшческого сгустка, принципиально отличны от ньютоновских. С ростом температуры растут скорости частиц сгустка, растет и гравитационное взаимодействие между ними. При энергиях сталкивающихся электронов порядка 10 ГэВ (1 Гэв = 10 эВ) величины гравитационного взаимодействия, электромагнитного, сильного и слабого, примерно равны друг другу. Гравитационное взаимодействие становится по- настоящему сильным. Это уже совсем иная, неньютоновская, физика, раскрывающая новые грани исследования гравитационной постоянной. К рассмотрению этих вопросов мы вернемся после изучения физической сущности новых фундаментальных постоянных. [c.62]

Протон является адроном. Кроме сильного взаимодействия он также участвует во всех других фун-даментальньк взаимодействиях электромагнитном, слабом и гравитационном. Он относится к классу барионов его барионный заряд B—I. [c.227]

В действнте.пьности всякое реальное тело состоит из атомов. Атомы, в свою очередь, состоят из электронов н ядер, заряды которых кратны заряду электрона и противоположны ему по знаку, и поэтому тело можно рассматривать как систему зарядов, взаимодействующих посредством создаваемых ими электромагнитных микрополей, а так называемое непосредственное соприкосновение тел, по существу, сводится к взаимодействию электромагнитных микроиолеп. [c.30]

Двухуровневый атом. Наиболее простая ситуация при взаимодействии электромагнитного излучения с атомом возникает тогда, когда можно считать, ч го излучение влияег лишь на два состояния атома, а его влияние на остальные состояния пренебрежимо мало. Ясно, что возможность такого подхода обусловливае 1ся как свойст вами энергетического спек тра и состояний атома, так и свойствами излучения. Для этого необходимо, чтобы излучение было достаточно когерентным, ширина линий излучения была достаточно малой и, кроме того, центральная частота (О линии излучения находилась в резонансе с частотой квантового перехода между соответствующими энергетическими уровнями, т. е. выполнялось условие ю = Ej — [c.257]

В начале этого параграфа мы говорили, что в квантовую электродинамику можно наряду с электронами и позитронами включить еще положительный и отрицательный мюоны. Удивительным свойством мюона является его полное сходство с электроном во всех свойствах, кроме массы. Обе частицы электрически заряжены и имеют спин половина. Обе частицы не подвержены сильным взаимодействиям. Электромагнитное взаимодействие для обеих частиц совершенно одинаково вплоть до таких тонких деталей, как, скажем, поправка (7.95) к магнитному моменту (но, конечно, в выражение для магнетона Бора у каждой частицы входит своя масса). Забегая вперед, скажем, что и в отношении слабых взаимодействий электрон и мюон ведут себя совершенно одинаково. И то, что в слабых взаимодействиях мюон распадается на электрон (см. (7.50)), а не наоборот, получается только потому, что мюон тяжелее электрона. Почему в природе существуют две частицы, так сильно различающиеся по массе и столь сходные во всех остальных отношениях Это, пожалуй, один из самых загадочных вопросов физики элементарных частиц. Что же касается практического участия мюонов в квантовоэлектродинамических процессах, то оно в общем-то невелико из-за большой массы мюона. Если явления с виртуальными электронами разыгрываются в области HIm , то явления с виртуальными мезонами ограничиваются областью, размеры которой в двести раз меньше. Поэтому сечение процессов с участием виртуальных мюонов (комптон-эффект, рождение пар и т. д.) на 4—5 порядков меньше соответствующих электронных сечений. Например, сечение комптон-эффекта уменьшается в 200 = 4-10 раз из-за того, что в знаменателе формулы для г1 (см. (7.85)) стоит квадрат массы. Кроме того, про- [c.341]

Концентрация тока в определенных зонах поверхности проводников в резу.аьтате взаимодействия электромагнитных полей всех п])оводппков с током, входящих в систему, называется эффектом [c.50]

Отверждение связующего протекает по механизму полимеризации или поликонденсации. Качество отверждения изделий из армированных пластиков оценивается степенью отверждения. При отверждении связующее переходит из вязкотекучего в твердое стеклообразное состояние. Механизм взаимодействия электромагнитной волны в процессе отверждения определяется подвижностью полярных звеньев и ее влиянием на е и tgfi среды сшивание молекул при отверждении связующего уменьшает подвижность полярных звеньев, что приводит к су-шественному изменению их диэлектрических свойств. [c.262]

Для выяснения этих вопросов рассмотрим более подробно задачу о взаимодействии электромагнитного излучения с простейшей квантовой системой, обладающей только двумя энергетическими уровнями — основным и возбужденным Е - Обозначим общее число частиц в системе через п. В состоянии термодинамического равновесия часть частиц (п,) будет располагаться на нижнем уровне, другая часть (пг) — на верхнем. В соответствии с распределением Больцмана ехр (—EJkT), ехр (—EzIkT) отношение [c.333]

Микрорадиоволновой (СВЧ) метод. Применение данных методов основано на изучении параметров распространения и взаимодействия электромагнитных волн СВЧ-диапазона, который лежит в пределах 10 —10 Гц, т. е. в области миллиметровых и субмиллиметровых волн и примыкает к инфракрасному диапазону слева и дециметровому и УКВ — справа. Данные методы получили широкое распространение при дефектоскопии, структуро-метрии, толщинометрии и контроле напряженного состояния конструкций [3, 11, 41]. Метод эффективно используется при определении таких физических параметров материалов, как диэлек- [c.94]

В исходном положении включен ток в катушке электромагнита 3, якорь 4 притянут к нему, контакты 5 разомкнуты. При включении электриче- KOIO тока в обмотке электромагнита 1 алюминиевый диск 2 поворачивается под влиянием взаимодействия электромагнитных полей, создаваемых электромагнитом 1 и токами, индуктируемыми в диске 2. Вращение диска 2 передается посредством зубчатых колес 6 к7 валику 9, на котором жестко укреплен якорь 4. Отрыв якоря 4 от электромагнита 3 и включение контактов 5 при включении электрического тока в обмотке электромагнита / произойдут не мгновенно, а с определенной выдержкой времени, зависящей от свойств электромагнитов и 3, жесткости пружин 8, 10, 11 и от тормозного момента, создаваемого электромагнитным демпфером, представляющим собой постоянный магнит 12, между полюсами которого находится диск 2. Тормозной момент этого демпфера обусловлен взаимодействием магнитного поля постоянного магнита 12 и электромагнитного поля, создаваемого токами, индуктированными в диске 2. [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...