Магнитное поле продольное

Для плазмы, находящейся в магнитном поле, вводят две температуры, соответствующие движению плазмы вдоль и поперек магнитного поля, продольную и поперечную. [c.230]

В этом параграфе мы рассмотрим обобщения задачи об устойчивости движения в вертикальном слое, учитывающие наличие одного из двух факторов — продольного градиента температуры или магнитного поля. Продольный градиент температуры или поперечное магнитное поле (в случае проводящей жидкости) существенно влияют на интенсивность движения и профиль скорости, а также на развитие возмущений. Поэтому эти факторы оказывают значительное влияние и на устойчивость движения. [c.337]

Из приведенного вычисления следует, что катодная область дуги, действительно, может представлять собой плазменный шнур, сжатый собственным полем. Но тогда заслуживает серьезного внимания версия об электродинамической природе неустойчивости дуги, особенно ввиду обнаруженного стабилизирующего действия магнитного поля. В данном случае легко наметить путь проверки указанной возможности. Он состоит в сравнении действия на дугу продольного и поперечного магнитных полей. Для измерений продолжительности существования дуги в поперечном поле было применено устройство катода, описанное подробно в одной из следующих глав (см., рис. 90). На этом катоде катодное пятно совершало в поперечном поле упорядоченное движение по замкнутой траектории. При этом также было установлено увеличение продолжительности существования дуги с ростом напряженности поля., С целью сравнения стабилизирующего действия на дугу продольного и поперечного полей на рис. 50 построены кривые зависимости значений тока, соответствующих продолжительности горения разряда около 10 сек, от напряженностей магнитного поля продольной и поперечной ориентации. Изохрона, изображенная сплошной кривой, относится к условиям дуги, подвергнутой действию продольного поля. Пунктирной кривой пред- [c.149]

Как во всяком проводнике с током, вокруг дуги образуется магнитное поле. Продольная составляющая этого поля придаёт потоку заряженных частиц вращение — вращает дугу. Поперечное магнитное поле может отклонять дугу от нормального направления (рис. П1.15, а). Влияние собственного магнитного поля на дугу в зависимости от места подключения тока к свариваемому изделию показано на рис. И1. 15, б. [c.113]

Наконец, поскольку мы не имеем в виду вычислять независящие от магнитного поля продольные кинетические коэффициенты (оц, Х , Т1 ), то можно считать все термодинамические величины плазмы зависящими лишь от координат в плоскости, перпендикулярной направлению В. Обозначив оператор. дифференцирования в этой плоскости посредством Vx> напишем, таким образом, кинетическое уравнение в виде [c.298]

В этом ускорителе используется переменное магнитное поле, продольная компонента которого индуцирует в проводнике, не имеющем контактов с диэлектрическими стенками цилиндрической формы, азимутальный ток / . При взаимодействии этого тока с радиальной компонентой магнитного поля возникает магнитная сила действующая на проводник вдоль оси системы. Если при этом рельеф магнитного поля В , Bj) перемещается вдоль оси, увлекая за собой проводник, который движется вместе с бегущей магнитной волной подобно акваплану, то ему можно сообщить достаточно большую скорость. [c.46]

Рис. 3. Обзор магнитного поля продольной трещины глубиной 2,5 мм

Трубы к трубной решетке (рис. 65, в) также приваривают дугой, перемещаемой под влиянием совместного взаимодействия продольного магнитного поля и магнитного поля дуги. Анодное пятно дуги находится на вольфрамовом электроде. Скорость перемещения дуги по кромке трубы достигает нескольких метров в секунду, и зрительно создается впечатление горения одной конусной дуги. [c.82]

Для сжатия дуги также иногда применяют продольное магнитное поле, ось которого совпадает с осью сто.лба дуги. Сжатый в области oH.ua столб дуги сохраняет свои поперечные размеры на значительном удалении от него, до расстояния 15—20 мм. [c.151]

На дугу также оказывает влияние продольное магнитное поле соленоида, параллельное оси столба дуги и электрическому полю. Такое магнитное поле не оказывает никакого действия на заряженные части- у цы, движущиеся в направлении электрического поля, но на заряженные частицы, перемещающиеся в поперечном направлении этого поля, оно оказывает заметное влияние. Так как температура центральной части столба дуги выше периферийной, то диффузия частиц начинается в направлении меньшей температуры по радиусу. [c.13]

При движении в радиальном направлении заряженные частицы пересекают магнитное поле, которое, взаимодействуя с ними, создает силу F" (рис. 5), действующую на частицы перпендикулярно к магнитному полю. В результате частицы столба дуги будут вращаться по окружности. Но, кроме того, на них действует и продольное электрическое поле, под действием которого частицы перемещаются по вертикали в направлении силы F. Таким образом, совместное действие продольного магнитного и электрического полей заставляет заряженные частицы двигаться по спирали под действием результирующей силы F. Возникающая при этом центростремительная сила стягивает столб к вертикальной оси. [c.13]

Рис. 5. Схема действия сил на ион в сварочной дуге при наличии продольного магнитного поля

Соленоид (d = 400-г-500 мм из провода сечением 25 мм, число витков не менее 20) для создания продольного магнитного поля. [c.14]

Опыт 4, Изучить влияние продольного магнитного поля соленоида на сварочную дугу (постоянный ток прямой полярности). [c.16]

При сварке под флюсом магнитное дутье обычно мало. Однако при сварке продольных швов труб из-за значительной ферромагнитной массы и замкнутого контура трубы возникает поперечное магнитное поле, сдувающее дугу вдоль трубы. Изменяя токоподвод или наклон электрода, можно ликвидировать отрицательное влияние дутья. [c.83]

Внешнее магнитное поле по отношению к оси столба дуги может быть либо продольным, либо поперечным. Все промежуточные случаи могут быть сведены к этим двум. [c.83]

Продольное поле. При наложении продольного поля направления магнитного и электрического полей совпадают, поэтому на дрейфовое движение заряженных частиц магнитное поле влиять не будет. Однако электроны и ионы обладают еще тепловой скоростью хаотического движения и скоростью амбиполярной диффузии. [c.84]

В 1846 г. Фарадей обнаружил вращение плоскости поляризации, возникающее под действием продольного магнитного поля в так называемых оптически неактивных веществах — веществах, не способных вращать плоскость поляризации в отсутствие внешнего воздействия. Под впечатлением этого явления Фарадей записал в своем дневнике Мне, наконец, удалось намагнитить и наэлектризовать луч света и осветить магнитную силовую линию . Безусловно, эта фраза Фарадея не должна вводить в заблуждение, так как в действительности никакое намагничивание светового луча и освещение магнитной силовой линии не имеет места. Как увидим дальше, роль магнит[юго поля заключается в том, что оно, действуя на вещество, изменяет его оптические свойства, приводящие к так называемому явлению Фарадея — вращению плоскости поляризации. [c.292]

Прибор магнетронного типа с продольным взаимодействием — прибор, в котором замедление электромагнитной волны происходит в осевом направлении, а кольцевое магнитное поле образуется током, проходящим по центральному проводу, являющемуся отрицательным электродом. [c.151]

В рамках излагаемой теории можно исчерпывающе истолковать классические эксперименты Фарадея, впервые наблюдавшего вращение плоскости поляризации в оптически неактивном веществе, помещенном в продольное магнитное поле. Рассмотрим основные результаты таких экспериментов и объясним их с позиций электронной теории. [c.160]

Схема опыта Фарадея по вращению плоскости поляризации в продольном магнитном поле [c.161]

Напомним, что исходную линейно поляризованную волну всегда можно разложить на две распространяющиеся в том же направлении циркулярно поляризованные волны (по правому и левому кругам). В этом и заключается физический смысл проведенной математической операции — перехода от вещественных уравнений (4.37) к комплексному уравнению (4.38). Если в результате решения уравнения (4.38) окажется, что показатели преломления для двух циркулярно поляризованных волн не одинаковы ( пр Плев)> то будет доказано наличие поворота плоскости поляризации суммарной волны, получающейся в результате сложения двух циркулярно поляризованных волн после прохождения ими в веществе некоторого пути I при наличии продольного внешнего магнитного поля / внеш О [c.163]

Теоретический смысл этих явлений легко понять. Под действием магнитного поля меняются собственные периоды колебания атомов и, следовательно, положение линий поглощения. Наблюдения в продольном направлении показывают, что собственные частоты, соответствующие правому и левому вращению, смещаются в разные стороны. Этим обстоятельством устанавливается связь между явлением Зеемана и явлением Фарадея. Так как показатель преломления зависит от близости частоты исследуемой волны к собственным частотам вещества (кривая дисперсии), то, следовательно, под действием магнитного поля изменяется и показатель преломления, причем различно для волн данной частоты, поляризованных по правому и левому кругу. [c.629]

Кривая А-образец в поперечном магнитном поле. Кривая f-образец в продольном магнитном поле. [c.203]

Наблюдение проводилось вдоль магнитного поля (продольный эффект) и поперек него (поперечный эффект). Было установлено, что спектральная линня, имеющая в отсутспзне магнитного поля частоту со (рис. 12.5, а), расщепляется на две линии (дублет) с частотами со — Асо и со + Лы (рис. 12.5, г) при наблюдении вдоль магнитного поля (первая линня поляризована по левому кругу, вторая — по правому) и на три линии (рис. 12.5, f) при наблюдении перпеидикулярпо магнитному полю с частотам со — Асо и <о л со + Дсо (крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля, а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля). Величина смещения Дсо пропорциональна напряженности внешнего магнитного поля (высота линий иа рисунке соответствует интенсивности спектральных линий). [c.293]

Рис. 2. Обзор магнитного поля продольной трещинь глубиной 1,2 мм

Как нлияет на дугу посторонние поперечное и продольное магнитные поля [c.19]

В обычных сварочных дугах при атмосферном давлении наибольшее влияние продольное магнитное поле оказывает на диффузионную составляющую скорости ионов и электронов. Скорость диффузии их направлена по радиусу от центра дуги к периферии, где температура и концентрация меньше (рис. 2,39). В связи с тем что скорости диффузии в квазинейтральном столбе дуги равны Ve Vi, а масса те< .гт, импульсы, передаваемые нейтральным частицам от ионов, будут в тысячи раз больше, чем от электронов. Поэтому плазма столба дуги придет во вращательное движение, соответствующее движению в магнитном поле ионов. Столб дуги будет вращаться против часовой стрелки. [c.84]

Наблюдение эффекта Фарадея. Схема опыта, предназначенная для наблюдения эффекта Фарадея, представлена на рис. 12.10. Исследуемое оптически неактивЕюе вещество, помещенное внутрь катушки, расположено между двумя скрещенными николямн. При выключенной катугпке луч света не проходит через скрещенные призмы. Если подключить катушку к источнику тока, то возникает продольное магнитное поле, в результате чего через скрещенные призмы проходят лучи спета. Поворотом одного из николей на определепный угол вокруг оси луча, совпадающей с направлением [c.300]

В этой главе рассмотрено действие поля световой волны на движение заряженных частиц, связанных в атоме квази ругими силами. Решение данной задачи позволит понять разнообразные физические явления, истолкование которых невозможно с позиций классической электромагнитной теории света. Так, например, кроме подробно рассмотренной дисперсии вещества, привлечение электронной теории позволяет рассмотреть основы нелинейной оптики, своеобразное свечение ряда веществ при возбуждении их частицами, скорость которых удовлетворяет соотношению и > с/п, количественно исследовать вращемие плоскости поляризации в веществе, помеп енном в продольное магнитное поле, а также решить ряд других актуальных задач. [c.135]

Таким образом, выясняется еще один круг проблем, которые должны быть решены при рассмотрении электронных явлений. К сказанному следует добавить, что при этом удается также количественно описать вращение плоскости поляризащ1и электромагнитной волны в продольном магнитном поле и др угие физические явления. [c.138]

При включении электрического тока внутри катушки возникает продольное магнитное поле и на экране наблюдается светлое пятно — свет от внешнего источника S проходит через скрещенные поляризаторы. Вращением анализатора Р2 можно убедиться, что в данном случае действительно плоскость поляризации поворачивается на некоторый угол ср. При повороте анализатора на угол ф свет не проходит через систему. Угол ф пропорционален напряженности магнитного поля Явнеш и пути света I в исследуемом веществе [c.161]

Это более общее выражение оказывается в некоторых случаях удобным для определения постоянной Верде. Так, если известно dnjdoj, то при вычислении р не нужна оценка частоты собственных колебаний упруго связанного электрона fUQ В частности, выражение (4.5) пригодно для описания Езращения плоскости поляризации при наложении продольного магнитного поля па вещество, электроны которого можно считать свободными [c.165]

Получим этот результат из представлений электронной теории, а затем используем его для изучения изменения показателя преломления вблизи спектральной линии, расщепившейся на две компоненты в продольном магнитном поле. Это позволит истолковать эффект вращения плоскости поляризации вблизи линии поглощения. Хотя нас интересует расщепление линии поглощения, рассмотрим более простой случай — расщепление линии испускания. Рассчитаем, как изменится частота колебаний ш упруго связанного электрона при действии на него магнитного поля Явнеш. направленного вдоль оси Z. Положим Е = О, так как будет рассчитываться лишь изменение движения электрона при наложении внешнего магнитного поля [c.166]

Аналогично расщепляется линия поглощения при прохождении света сквозь исследуемое вещество в направлении линий напряженности внещнего магнитного поля. Это позволяет установить, как изменяется разность показателей преломления ( лев — пр). определяющая угол вращения плоскости поляризации вблизи расщепленной в продольном магнитном по.те линии поглощения. Проще всего провести такую оценку графически. Для этого воспользуемся графиком изменения показателя преломления вблизи линии поглощения (см.рис. 4.6). Сместив этот график вправо и влево на получим две дисперсион- [c.167]

Результаты, получаемые для простых спектральных линий, например некоторых линий Н, 2п, Сб, сводятся к следующему. Линия, имеющая в отсутствие магнитного поля частоту V, в магнитном поле представляется при продольном наблюдении в виде дублета с частотами V — Ам и V + Av, причем первая линия поляризована по левому кругу, вторая — по правому при поперечном наблюдении получается триплет с частотами V + Ду, V и V — Лv, причем крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля (а-компоненты), а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля (л-компонента). Величина смещения Ау пропорциональна напряженности магнитного поля. Наконец, по интенсивности я-компо-нента в два раза сильнее, чем каждая из о-компбнент, равных между собой циркулярно-поляризованные компоненты при продольном эффекте по интенсивности совпадают с я-компонентой при поперечном. [c.622]

Для определения знака магнитного момента нейтрона между анализатором А и поляризатором Я был помеш,ен соленоид С (рис. 21), создаюш,ий слабое постоянное продольное магнитное поле. Под действием этого поля возникает прецессия магнитных диполей нейтронов, направление которой определяется знаком магнитного момента и устанавливается поворотом анализатора. [c.79]

Спектральная линия, имеющая в отсутствие магнитного поля частоту V (рис. 22.2,6), в магнитном поле при поперечном наблюдении представляется в виде трех линий (триплет) с частотами V—Лv, V и v + Дv (рис. 22.2, в). Первая и третья линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны к направлению магнитного поля (ст-компонепты), а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля (я-ком-понента). При продольном наблюдении эффекта получаются две компоненты (дублет) с частотами V—Av и v- -Дv, причем первая линия поляризована по левому кругу, а вторая — по правому (рис. 22.2, г). Величина смещения Дv пропорциональна напряженности магнитного поля. Интенсивность я- и а-компонент разная. Наиболее интенсивной является я-компопента, интенсивность которой в 2 раза превосходит интенсивность каждой из а-компонент, равных между собой. [c.103]

В продольном эффекте компоненты, поляризованные по кругу, по интенсивности совпадают с я-компонентой поперечного эффекта. Снятие магнитного поля снимает и расщепление, атом излучает по любому направлению одну и ту же интенсивность, причем спектральная линия неполяризована. [c.103]

Данные для медп заимствованы из работы Олсена кривая J соответствует поперечному магнитному полю кривая 2 — продольному. Пунктигмая часть 3 у кривой для натрия является экстраполяцией лннейБЮй зависимости от [c.199]

Влияние магнитного поля ). Наложе-нпе магнитного поля, вообще говоря, увеличивает как электрическое, так и тепловое сопротивления, причем увеличение зависит от на-нрапления поля относительно тока (электрического или теплового). Относительное увеличение тем больше, чем нпл е температура (или чем меньше соиротивление в нулевом поле) в поперечных полях оно больше, чем в продольных. Кроме того, у многовалентных металлов это увеличение больше, чем у одновалентных. Хотя упомянутые общие черты качественно могут быть объяснены, тем не менее весьма желательно количественное исследование, так как модель свободных электронов не объясняет гальваномагнитных эффектов. В этом случае нужна более сложная модель. [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...