Спин нейтрона

Спины нейтрона и протона ib ядре дейтона не компенсируются, а складываются нейтрон и протон могут образовать связанную систему — дейтон—только при одинаковом направлении своих спинов . Ядра, состоящего. из нейтрона и протона с противоположно направленными спинами, не существует. Этот результат является следствием спиновой зависимости ядерных сил (подробнее см. 70, я. 2). [c.84]

Угловое распределение нейтрино было измерено при помощи установки, регистрирующей совпадения электронов и протонов, летящих Б определенном направлении (рис. 56). В таком опыте в соответствии с законом сохранения импульса нейтрино р-рас-пада вылетают вверх. Измерение числа совпадений при двух ориентациях спина нейтрона (вверх и вниз) привело к выражению [c.164]

Интересно отметить, что хорошее согласие формулы типа <70. 7) с опытом получается только в предположении, что спин нейтрона /2 (а не /а). [c.504]

Несколько упрощается при низких энергиях и зависимость сечения от спинов нейтрона и протона. Именно, при изотропном рассеянии не может проявиться нецентральная часть ядерных сил. Формально это видно хотя бы из того, что под действием ядерных сил орбитальный момент относительного движения перестает быть интегралом движения, в то время как при низких энергиях этот орбитальный момент равен нулю, т. е. сохраняется. Суммарный спин протона и нейтрона в этом случае равен полному моменту и тоже сохраняется. Поэтому полное сечение а может быть представлено в виде суммы двух слагаемых [c.177]

Под каждой частицей мы написали значение ее спина. Спин нейтрона равен V2, так что проекция полного момента в начальном состоянии для распада покоящегося нейтрона равна /2, т. е. является полуцелой. Проекция полного момента в конечном состоянии равна алгебраической сумме проекций орбитальных и спиновых моментов всех частиц. Но проекции всех орбитальных моментов — целые, поэтому проекция полного момента может быть полуцелой только при полуцелом спине антинейтрино. [c.246]

Как мы уже указывали (гл. II, 4), спин нейтрона равен Va-Такое значение спина прекрасно согласуется с большим количеством опытных данных, таких, как величина и энергетическая зависимость сечения п — р-рассеяния (см. гл. V, 4), значения спинов и магнитных моментов ядер, особенно легких (гл. III, 4), изотопическая инвариантность ядерных сил (гл. V, 6) и т. д. Каждый из этих фактов в отдельности привлечением различных искусственных гипотез можно объяснить и с другим значением спина нейтрона (например, U). Но полная совокупность этих данных несомненно указывает на значение Va для спина. [c.531]

Прямое измерение спина нейтрона было произведено, например, в опыте Раби (см. гЛ. И, 5). В этом же опыте был измерен также и магнитный момент нейтрона Цп, оказавшийся равным —1,91315 Хо, где — ядерный магнетон (см. гл. И, 5), [c.531]

Очевидно, что для полного описания рассеяния нейтронов на кристалле определенного элемента надо знать амплитуды рассеяния на всех стабильных изотопах как при параллельных, так и при антипараллельных спинах нейтрона и ядра. Однако обычно такая полная информация не требуется. Если изотопный состав элемента фиксирован (за некоторыми исключениями он постоянен не только в земной коре, но и во всех известных галактиках, гл. XII, 2) и если спины ядер и нейтронов ориентированы хаотично, то все нейтронно-оптические явления выражаются через две независимые величины когерентную амплитуду и некогерентную амплитуду а . Обе эти амплитуды получаются посредством осреднения амплитуд, соответствующих рассеянию на определенном изотопе с определенной ориентацией спинов. Полное сечение а рассеяния на N ядрах равно сумме сечений когерентного и некогерентного рассеяний [c.553]

При прохождении поперечно поляризов. нейтронов через вещество несохранение чётности приводит к вращению спина нейтрона вокруг направления его движения 8]. [c.337]

Так как ядерные силы зависят от взаимной ориентации спинов частиц, то введённый выше параметр имеет разные значения для двух возможных ориентаций спинов нейтрона и [c.9]

Протона, при этом оказывается, что только отрицательным значениям введённого параметра может отвечать связанное состояние системы нейтрон - - протон. Поэтому весьма важно выяснить, какой знак имеет этот параметр при параллельной и антипараллельной ориентации спинов нейтрона и протона. Теоретически на этот вопрос при современном состоянии теории ядерных сил ответить нельзя. [c.10]

Эта формула относится к определённой ориентации спинов нейтрона и протона. Поэтому можно сказать, что общая задача о рассеянии медленных нейтронов протонами сводится [c.22]

Заметим, что эта задача аналогична задаче об основном состоянии дейтрона более того, если спины нейтрона и протона параллельны, то величина а имеет одно и то же значение в обеих задачах. [c.23]

Формулы (3.8 ) определяют сечения рассеяния для обеих ориентаций спинов нейтрона и протона. [c.26]

Постоянные а и г<), естественно, зависят от взаимной ориентации спинов нейтрона и протона. Поэтому не только а, но и эффективный радиус действия ядерных сил Tq различен для состояний и в случае состояния величина [c.27]

Это обстоятельство является одним из убедительных соображений в пользу того, что спин нейтрона равен 1/2, а не 3/2. Действительно, если бы спин нейтрона был равен 3/2, то спин дейтона (1) получался бы как разность спипов нейтрона и протона и, следовательно, магнитный момент дейтона не удалось бы согласовать с магнитными моментами нуклонов. См. также 70 и. 2. [c.84]

Однако при сравнении спинов я магнитных моментов нейтрона и ядра бС 2, отличающегося от четно-четного ядра еС 2 одним добавочным нейтроном, наблюдается несоответствие. Спин ядра бС з совпадает со спином нейтрона, но их магнитные моменты отличаются не только по абсолютной величине, но и по знаку (0,7tiB и — 1,91 .1в соответственно). [c.85]

В 6 МЫ говорили о том, что Дейтон обладает положительным квадрупольным моментом. Это означает, что распределение электрического заряда в дейтоне несимметрично и может быть представлено вытянутым вдоль спина дейтона эллипсоидом вращения. Таким образом, направление спина в дейтоне связано с раопределением в нем заряда. Другими словами, должна существовать связь между опином дейтона и линией, проходящей через нейтрон и протон, т. е. ядерные силы долл<ны зависеть от взаимной ориентации суммарного спина нейтрона и протона и их оси (рис. [c.507]

Спектр нейтронов деления 377, 394 Спектроскопия нейтронная 329 Спивака и Сосновского опыт 163 Спин нейтрона 81, 84 Спин-орбитальное взаимодействие 193, 507, 530. 694 Спиральность 645 Спонтанное деление 371, 396, 425 Средняя длина свободного пробега 305 [c.719]

В 6 мы говорили о том, что дейтон обладает положительным квадрупольным моментом. Это означает, что распределение электрического заряда в дейтоне несимметрично и может быть представлено вытянутым вдоль спина дейтона эллипсоидом вращения. Таким образом, направление спина в дейтоне связано с распределением в нем заряда. Другими словами, должна существовать связь между спином дейтона и линией, проходящей через нейтрон и протон, т. е. ядерные силы должны зависеть от взаимной ориентации суммарного спина нейтрона и протона и их оси (рис. 21, случаю а соответствует более сильное взаимодействие, чем случаю б). Такилг образом, ядерные силы нельзя считать центральными силами, так как взаимодействие i п /. [c.47]

При переходе от микроскопического рассеяния нейтронов на отдельных ядрах к макроскопическому прохождению нейтронных волн в кристалле мы столкнемся еще с двумя осложняющими обстоятельствами, отсутствующими в случае рентгеновских лучей. Во-первых, если ядро обладает ненулевым спином, то амплитуда зависит от взаимной ориентации спинов нейтрона и ядра. Во-вторых, если в состав кристалла входит элемент, имеющий несколько стабильных изотопов, то амплитуда различна для разных изотопов, причем различие иногда наблюдается не только по величине, но даже по знаку, Так, например, амплитуда рассеяния нейтрона положительна для изотопа никеля 2sNi и отрицательна для изотопа [c.552]

Схема установки для проведения поляризац. анализа (сиин-сиектрометра) иредставлена на рис. 4. Неполяриз. пемонохроматич. пучок нейтронов 1 из ядерного реактора направляется на магн. кристалл 2, к-рый слу/кит одновременно монохроматором и поляризатором нейтронов. Кристалл 2 находится во внеш. поле М, к-рое, намагничивая его до насыщения, ориентирует маги, моменты атомов нужным образом и задаёт поляризацию первичного пучка нейтронов (см. выше). Для измерений при двух ориентациях вектора поляризации нейтронов (х= 1) используют радиочастотную катушку Н (флиппер), при включении к рой направление поляризации изменяется на противоположное (спин нейтрона при поглощении фотона изменяет направление на противоположное). Исследуемый образец 4 помещают между полюсами электромагнита, позволяющего ориентировать вектор рассеяния вдоль и поперёк поля М, т. е. магн. вклад в рассеяние нейтронов образцом можно ли- [c.657]

Неоднородность хим. состава среды, наличие грави-тац. II магн. членов в (5) приводят к зависимости п от координат. При этом, как и в оптике неоднородных сред, имеет место искривление лучей. Наличие двух знаков у последнего слагаемого в (5) соответствует двум возможным ориентациям спина нейтрона относительно Н. Различие показателя преломления для двух спиновых компонент приводит к магн. двойному лучепреломлению (рис. 1). Пучок нейтронов испытывает последовательно брэгговскую дифракцию на двух кристаллах 81. Расположенная между ними ферромагн. призма по-разному отклоняет нейтроны с ориентацией спина параллельно полю (О) и антипараллельно (ф). В ре- [c.274]

В силу песохранения чётности в ядерных взаимодействиях длина рассеяния нейтрона на ядрах может зависеть от ориентации спина нейтрона относительно его импульса. Это приводит к специфач. двойному лучепреломлению, к-рое может быть обнаружено до вращению плоскости поляризации нейтронов с поперечной [c.275]

Рассеяние нейтронной волны на одиночном ядре описывается с помощью т. н, амплитуды рассеяния Ь, имеющей смысл амплитуды сферич. волны, испускаемой ядром, если на него падает плоская возбуждающая волна единичной амплитуды. Амплитуда рассеяния зависит от массового числа ядра А, его заряда2, а также от относит, ориентации спинов нейтрона и ядра. Поэтому сумма сферич. волн, рассеянных ансамблем нетождеств. ядер, состоит из слагаемых с разл. амплитудами. В Н. с. важна усреднённая амплитуда (Ь), наз. когерентной амплитудой рассеяния. Усреднение амплитуд проводится по спиновым состояниям, изотопному и химическому составу ансамбля ядер, эквивалентных в структурном отношении. Среднеквадратичная флуктуация (Ь ) — (6) определяет интенсивность некогерентного рассеяния. Интенсивность когерентного рассеяния — дифракции нейтронов зависит от атомной структуры вещества, тогда как интенсивность некогерентного рассеяния к структуре нечувствительна. [c.284]

Впервые Н. ч. в я. наблюдалось в угл. распределении у-квантов, испускаемых при захвате поляризов. тепловых нейтронов ядром Сс1 Сб(п,у)1 Сс1[4], При сохранении чётности угл. распределение у-квангов 1Е(0) (0 — угол между импульсом у-кванта и направлением поляризации нейтронов) не должно зависеть от знака проекции спина нейтрона на импульс у-кванта и, следовательно, должно быть симметричным относительно направления поляризации нейтронов. На опыте была обнаружена асимметрия, описываемая ф-лой [c.336]

Как мы увидим далее, ядерныё силы зависят от взаимной ориентации спинов взаимодействующих частиц, причём в связанном состоянии спины нейтрона п протона имеют одинаковую ориентацию. [c.9]

Однвко надо иметь в виду следующее обстоятельство. Даже при центральном характере сил последние могут зависеть от взаимной ориентации спинов нейтрона и протона. Поэтому в принципе возможно существование двух 5-состояний дейтрона с параллельной и антипараллельной ориентацией спинов частиц. Эти состояния могут быть названы триплетным (суммарный спин частиц равен единице) и синглетным (суммарный спин частиц равен нулю). Экспериментальные исследования рассеяния медленных нейтронов в пара-и ортоводороде, а также данные по захвату нейтронов протонами приводят к однозначному заключению о том, что синглетное состояние в дейтроне не реализуется, т. е. не существует состояний дейтрона с противоположно ориентированными спинами частиц. [c.19]

Смотреть страницы где упоминается термин Спин нейтрона : [c.152] [c.164] [c.326] [c.506] [c.43] [c.46] [c.53] [c.158] [c.457] [c.657] [c.274] [c.284] [c.336] [c.70] [c.70] [c.71] [c.71] [c.72] [c.384] [c.384] [c.16] [c.19] [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...