Заряд положительный

Элементарный электрический заряд е — наименьший электрический заряд, положительный или отрицательный, равный размеру заряда электрона [72]. [c.233]

Полупроводники, в которых имеется избыток электронов проводимости относительно дырок, называются полупроводниками /г-типа, так как их проводимость в основном создается отрицательными носителями заряда. Полупроводники с избытком дырок называются полупроводниками р-типа в них носители зарядов положительные. [c.57]

ПОЛЯ ЭФФЕКТ — изменение проводимости о полупроводника при наложении злектрич. поля, перпендикулярного его поверхности. Если одной из обкладок плоскопараллельного конденсатора является полупроводник й-типа, а другой — металл, и если металл зарядить положительно, то полупроводник заряжается отрицательно, т. е. в его приповерхностном слое появляются избыточные электроны, к-рые вместе с электронами, находящимися в объёме полупроводника, будут участвовать в электропроводности, увеличивая её (за исключением электронов, захваченных на поверхностные уровни), ГГ. э. может быть как положительным, так и отрицательным. [c.56]

Ион-атомы, находящиеся на поверхности металла, гидратируются и переходят в виде катионов в раствор, а катионы из раствора осаждаются на поверхности металла. Скорости первого и второго процессов зависят соответственно от концентрации катионов в растворе. Если скорость первого процесса больше, чем второго, то в растворе у поверхности электродов появится избыточное количество катионов, и раствор зарядится положительно. При этом сама поверхность металла зарядится отрицательно за счет избыточных электронов, оставшихся после перехода в раствор части ион-атомов металла. [c.40]

Здесь следует напомнить, что суперпозиция решеток зарядов (положительных и отрицательных), смеш,енных на заданную длину,, но с одним и тем же к, может также давать частотные зависимости результируюш,его поля и дифракционной эффективности, отличаю-ш,иеся соответственно от /k и /k . Например, как следует из примеров, рассмотренных в разделе 1.2, при определенных условиях для диффузионного механизма Е k я ц k , а для дрейфового механизма г) не зависит от частоты при коротких длинах дрейфа. [c.36]

Как видно из (4.43), поле Е х, f) вблизи отрицательного электрода (х = 0) равно внешнему полю о и с увеличением расстояния от этого электрода уменьшается благодаря экранированию внешнего поля положительным зарядом. Положительный заряд накапливается в области кристалла, примыкающей к электроду, поскольку фотоэлектроны под воздействием внешнего поля покидают эту область, [c.67]

Как уже говорилось, изучение структуры нейтрона в последние годы привело к выводу, что он обладает в среднем взаимно компенсированным, распределенным в пространстве электрическим зарядом (положительным в центральной части и отрицательным на периферии), движение которого определяет магнитный момент нейтрона. [c.191]

Разность потенциалов на пластинах умножается на взятое с минусом увеличение заряда положительной пластины ( е). Выражению для работы можно придать и другой вид. Если обозначить площадь пластин (одинаковую) через расстояние между ними — через I, а объем диэлектрика — через V = то [c.82]

Условия горения дуги. Газы и пары при обычных температуре и давлении не проводят электрический ток. Электропроводными они становятся при наличии в них частиц, несущих электрические заряды (положительные и отрицательные). В обычном состоянии в воздухе имеется только незначительное число ионов и электронов. В отличие от воздуха в металлах всегда есть некоторое число свободных электронов, переносящих электрическую энергию и делающих их электропроводными. [c.43]

Столб дуги можно считать нейтральным, так как сум ма зарядов отрицательных частиц равна сумме зарядов положительных частиц. Столб дуги характерен образованием заряженных частиц и воссоединением заряженных частиц в нейтральные атомы (рекомбинация). Поток электронов через слой газов разрядного промежутка вызывает в основном упругие соударения с молекулами и атомами газа, вследствие чего создается весьма высокая температура. Возможна также и ионизация в результате неупругих соударений. [c.39]

Катионитовая селективная мембрана, как и катионит, содержит группы атомов с фиксированным отрицательным зарядом. Вследствие отталкивания этих атомов через мембрану не могут проходить анионы (хлорид, сульфат, нитрат, ОН-ионы), имеющие отрицательный заряд. Положительные катионы (натрий, калий, кальций, железо и др.), наоборот, входят в капиллярные поры катионитовой пленки и под действием электрического тока перемещаются к катоду. [c.136]

Если скорость первого процесса больше, чем скорость второго, то в рас-ч творе у поверхности электрода появится ч избыточное количество катионов и рас-Ь твор зарядится положительно. При этом сама поверхность металла зарядится отри- цательно за счет избыточных электронов, оставшихся после перехода в раствор части ион-атомов. [c.17]

Возникновение электрического тока в гальваническом элементе объясняется следующим. В растворе серной кислоты (электролите) молекулы вещества распадаются на части, которые называются ионами. Ионы каждого химического вещества несут определенный химический заряд положительный (катион) или отрицательный (анион). [c.50]

Все преобразования, которые мы проделывали выше, остаются в силе. Необходимо еще проделать дополнительные преобразования 5-матрицы в представление, соответствующее опыту. А именно, на опыте задается, что рассеивается мезон определенного знака заряда (положительный, отрицательный, нейтральный) на нуклоне в определенном состоянии по изотопическому спину (на протоне, нейтроне), т. е. в опыте мы имеем состояние, где заданы изотопические спины обеих [c.156]

В случае испытания полупроводника типа п в горячем конце, за счет затраты внешней тепловой энергии, будет освобождено большее число электронов, чем в холодном конце, и они начнут путем диффузии распространяться к холодному концу, где их в свободном состоянии было меньше. Вследствие ухода электронов горячий конец зарядится положительно, а холодный — отрицательно. [c.330]

В некоторых неорганических диэлектриках имеет место ионно-релаксационная поляризация. Она заключается в образовании пространственных поляризационных зарядов внутри диэлектрика за счет переброса электрическим полем неупруго связанных ионов, имеющих с соседними частицами данного тела ослабленные связи. Эти слабо св н-ные ионы отличаются от нормально связанных тем, что они способны совершать сильные тепловые колебания и даже перебрасываться тепловым полем из своих положений равновесия на сравнительно большие расстояния, превосходящие расстояния, соответствующие ионной поляризации смещения. В кристаллических телах ослабление связей ионов в решетке бывает как за счет различных примесей, так и за счет нарушений закономерного роста кристалла при его образовании, что может быть вызвано многими причинами. Слабо связанные ионы при наличии достаточной тепловой подвижности могут перебрасываться на значительные расстояния электрически.м полем, положительные — в сторону отрицательного электрода, отрицательные — в сторону положительного электрода. Особенностью этих ионов является то, что они не уходят далеко от первоначального своего местоположения, не становятся свободными , т. е. ионами электропроводности, определяющими ток утечки. На некоторых расстояниях происходит закрепление слабо связанных ионов с образованием пространственных зарядов положительных в зоне отрицательного [c.31]

То, что у полупроводника имеется два участка с разными температурами, вызывает перемещение свободных зарядов из нагретого участка в холодный. Так, если носителями тока являются электроны, то они, перемещаясь в холодный участок, зарядят его отрицательным электричеством. Нагретый участок полупроводника, потеряв часть электронов, зарядится положительно. В результате этого между нагретым и холодным участками полупроводника возникает термо-э. д. с. 0 явление, называемое термоэлектричеством, используется при создании термоэлементов и термогенераторов, которые способны превращать тепловую энергию непосредственно в электрическую. [c.96]

Молекула любого вещества состоит из отдельных частей (атомов или групп атомов, ионов), каждая из которых имеет определенный электрический заряд — положительный или отрицательный. Силы взаимодействия [c.93]

Рассмотрим атом, содержащий заряд +Ne, сосредоточенный в центре и окруженный наэлектризованной сферой с зарядом Ne, равномерно распределенным внутри сферы радиуса R. Через е обозначим фундаментальную единицу заряда, которую в этой статье мы принимаем равной 4,65-10- СГСЭо. Предположим, что даже по сравнению с расстоянием, не превышающим 10- см, центральный заряд, равно как и заряд альфа-частицы, может рассматриваться как точечный. Ниже будет показано, что основные выводы теории не зависят от того, будем ли мы считать центральный заряд положительным или отрицательным. Для удобства будем считать его положительным, Вопрос об устойчивости атома рассматриваемого строения нет надобности обсуждать на этом этапе, так как устойчивость, несомненно, зависит от тонкостей строения атома и от движения его заряженных составных частей. [c.442]

Изучение структуры нейтрона, предпринятое в последние годы (подробнее см. 84), позволило предположить, что нейтрон обладает взаимноскомпенсированным распределенным электрическим зарядом (положительным в центре и отрицательным на периферии), с существованием которого связано наличие у нейтрона магнитного момента. [c.283]

Поэто.му если берем при.месный полупроводник р-типа, верхняя грань образца относительно нижней зарядится положительно, а если ц-типа, то отрицательно. Надо принять во внимание, что при одном и том же направлении тока в образце (см. рис. 45) скорости дрейфа электронов и дырок направлены прямо противоположно. Дырки дрейфуют слева направо. Таким образом, сила Лоренца Рл =еУ( Н, где У — скорость дрейфа и для электронов, и для дырок (в случае полупроводника р-типа) будет направлена в направлении оси у. [c.135]

Электрическая прочность газа в однородном поле зависит от частоты приложенного напряжения. При частотах 50—100 Гц U p воздуха практически совпадает с U р на постоянном напряжении. При частоте 5-10 Гц оно уменьшается на 25 % от начального значения. Уменьшение вызвано искажением электрического поля между электродами положительным объемным зарядом (положительными ионами), образующимся в ходе ионизации. При такой частоте за время полупериода (10" с) положительный объемный заряд не успевает нейтрализоваться на катоде. В течение следующего полу-нериода, где электрическое поле, создаваемое приложенным напряжением, имеет противоположное направление, положительный объемный заряд усиливает электрическое поле, и это облег 1ает ионизацию, а поэтому и р снижается. При больших частотах продолжи- [c.174]

Вентильный фотоэффект. При облучении полупроводника, содержащего электронно-дырочный переход, помимо изменения проводимости нередко возникает разность потенциалов на электродах. Один из электродов, на который надаёт лучистый поток, должен быть полупрозрачным. Появление этой разности нотенциалов обязано так называемому вентильному- ютоэффекту. В результате поглощения лучистой энергии в полупроводнике образуются новые фотоэлектроны и фотодырки. Фотоэлектроны, оказываясь в зоне действия контактного поля, перебрасываются им в область/г. Аналогичные процессы переброса претерпевают дырки. В результате этого электрод на -области зарядится отрицательно, а прилегающий к дырочному полупроводнику электрод зарядится положительно. Таким образом, вентильный эффект можно рассматривать как появление избыточной концентрации электронов в -области и дырок в р-области, появившихся под воздействием лучистой энергии. Рост концентрации электронов в п-области и концентрации дырок во второй р-области будет постепенно замедляться, так как одновременно начнет увеличиваться создаваемое ими поле обратного направления, препятствующее переходу неосновных носи-, телей заряда через запорный слой в конце концов установится равновесная концентрация зарядов и соответствующая электродвижущая сила. На этом принципе основаны источники тока, непосредственно преобразующие энергию солнца или атомного ядра в энергию электрического тока — солнечные и атомные батареи., [c.180]

По методике, подробно описанной в статье [85], изучали дифференциальную емкость и сопротивление двойного слоя на поверхности деформируемого одноосным растяжением образца из стали Св-08 (отжиг в вакууме при 920°.С) в электролите 0,1-н. H2SO4. Результаты измерений приведены на рис. 31. Как видно из рисунка, деформация изменяет стационарный потенциал незначительно, тогда как потенциал незаряженной поверхности [86] смещается в сторону отрицательных величин, т. е. поверхность зарядилась положительным зарядом. В соответствии с теорией с ростом деформации сдвиг заряда поверхности в сторону положительных значений увеличивается, а затем несколько уменьшается из-за общего уменьшения механохимического эффекта. Аналогичные результаты получаются и в растворе НС1. Если измерять изменение заряда поверхности по ср-шкале Л. И. Антропова, т. е. по величине сдвига потенциала незаряженной поверхности ф , то можно сделать вывод, что деформация практически незаряженной поверхности (в недеформированном состоянии ф близко к фс.г> что согласуется с данными [86]) привела к возникновению положительного заряда, характеризующегося сдвигом Аф 102 [c.102]

Т. е. поверхность зарядилась положительным зарядом. В соответствии с теоретическим анализом с ростом деформации сдвиг заряда поверхности в сторону положительных значений проходит через максимум на стадии динамического возврата увеличивается, а затем несколько уменьшается подобно уменьшению механохн-мического эффекта. Аналогичные результаты получаются и в растворе H I. Если измерять изменение заряда поверхности по ср-шкале Л. И. Антропова, т. е. по величине сдвига потенциала незаряженной поверхности гр , то можно сделать вывод, что деформация практически незаряженной поверхности (в недеформированном состоянии ф близко к ф , что согласуется с данными работы [94]) привела к возникновению положительного заряда, характеризующегося сдвигом Аф порядка 0,1—0,16 В, что находится в соответствии с расчетным значением, полученным выше. [c.105]

На грани физики и химии в области электрохимии были сделаны в 80-х годах замечательные открытия, которые легли в основу физической химии в 1885—1887 гг. Сванте Аррениус создал теорию электролитической диссоциации (сильно разбавленных водных растворов) центральным понятием этой теории было понятие об ионе — электрозаряженном осколке молекулы растворенного вещества, несущем дискретный заряд — положительный (у катиона) или отрицательный (у аниона). [c.444]

ДЕИОНИЗАЦИЯ газа — исчезновение носителей свободного электрич. заряда (положительных и отрицательных ионов и электронов) из занимаемого газом объёма после прекращения электрич. разряда. К Д. приводят объёмная рекомбинация ионов и электронов, их диффузия к границам занимаемого объёма н рекомбинация нх на стенках, а также выход заряж. частиц из занимаемого объёма под действием внеш. электрич. поля. Время, необходимое для уменьшения концентрации носителей заряда в определ. число раз (напр., в 10 или в 10 раз от нач. концентрации), тгаз. временем Д, Оно является важной характеристикой газоразрядных п др. приборов, для работы к-рых существенно поддержание определ. степени иони.эации. Время Д. зависит от природы газа, геометрии занимаемого им объёма, наличия и изменения во времени внеш- электрич. поля, а также от распределения полей пространственных зарядов. [c.575]

ЭЛЕМЕНТАРНЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ЗАРЯД ( >)—наименьший электрич. заряд, положительный или отрицательный, равный величине заряда электрона с = 4,803250 (21 ) 10 од С ГСЭ = 1,602 892 (46) 10 Кл. Почти все элементарные частицы обладают электрич. зарядом +t> И.ЧИ е (или не заряжены), исключение составляю нек-рые резонансы с зарядом, кратным е (лапр., Д с зарядом 2е). Природа такого квантования электрич. заряда не ясна (об одном из возможных объяснений см. в ст. Магнитный монополь). В теории элементарных частиц предполагается, что кварки — ыементарные составляющие адронов — обладают дробным электрич. зарядом, кратным е/3 (см. Кварки). А. В. Ефремов. [c.608]

Относительно молекулярного механизма действия силикатов существуют следующие предположения. Как уже отмечалось, в растворах силикатов имеются отрицательно заряженные ионы или сложные коллоидные частицы, несущие отрицательный заряд. Положительно заряженные ионы железа, которые накапливаются в местах, где начинается коррозионный процесс, вступают во взаимодействие с ионами силиката, образуя ферросиликаты. Последние тут же осаждаются, замедляя анодный процесс. Последующая адсорбция коллоидных мицелл происходит уже на новых участках, где начинается коррозия, пока на металле не образуется сплошная защитная пленка. [c.186]

После проведения тренировочных зарядных циклов, а также после разряда батарею заряжают током установленной величины, принятым для нормального заряда данной батареи. При возвращении на зарядную станцию для заряда батарею проверяют на степень разряженно-сти. Для этого ее на 2—3 мин включают на постоянное сопротивление, которое различно для разных типов аккумуляторов. Заряд начинают при температуре электролита не выше -+-30°С (желательно при более низкой). Перед зарядом проверяют плотность контактов батареи, уровень электролита доводят до нормального, т. е. до высоты не менее 15 тилг и не более 30 мм над верхним краем пластин, и открывают крышки горловин. При включении на заряд положительный полюс батареи присоединяют к плюсу источника тока, отрицательный — к минусу. После этого батарею включают под напряже- [c.44]

Предположим для определенности, что эмиссия электроноз из катода совершается под влиянием электрического поля объемного заряда положительных ионов, как это принимается автоэлектронной теорией холодной дуги. Мы не будем здесь уточнять [c.191]

Рис. 24. Плотности электронного и ионного токов е И , В ЗЗВИСИ-мости от плотности суммарного тока у для холодного катода с работой выхода 2 зв. Электроны вырываются из катода полем, создаваемым избыточным пространственным зарядом положительных ионов (Вассераб [Л. 73]).

Объяснение обратного движения пятна искали в явлении испарения из катода положительных ионов, временно движущихся против электрического поля [Л. 1105] в смещении в прямом направлении пространственного заряда электронов относительно пространственного заряда положительных ионов, вследствие чего в обратном направлении остается нескомпенсирован-ный положительный пространственный заряд [Л. 106] [c.73]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...