Электроны атомные

По известным значениям энергии, тока ускоренных электронов, атомного номера мишени и данным рис. 15.3 опреде- [c.237]

Однако рассеяние заряженных частиц на электронах атомной оболочки часто сопровождается ионизацией атомов, приводит к потерям энергии и торможению частицы. При столкновении нуклонов или я-мезонов с нуклонами, как увидим ниже (гл. IX), возможно рождение новых частиц, изменение структуры и состояния сталкивающихся частиц. Такие процессы называются неупругим рассеянием или неупругими столкновениями. [c.27]

И. Бор обратил внимание на то, что соударения падающих частиц с ядром существенным образом отличаются, например, от соударения электрона с атомными системами. Электроны атомной оболочки образуют довольно рыхлую систему. И когда внешний электрон пролетает через электронную оболочку атома, то он [c.273]

Масса ядра равна разности между массой атома и суммой масс Z электронов атомной оболочки (с точностью до энергии связи этих электронов). [c.29]

При возбуждении электронов атомного остатка возникают так называемые смещенные термы. У алюминия наиболее глубоким из них является квартетный терм Р, принадлежащий конфи- [c.63]

В сдвиге линий проявляется только часть смещения уровней, обусловленная оптическим электроном. Сдвиг уровней, связанный с электронами атомного остатка, при переходах оптического электрона остается неизменным и поэтому не может быть экспериментально зарегистрирован. Исходя из этого, при расчете сдвига уровней из наблюдаемого сдвига линий его обычно полагают равным нулю. [c.72]

Пусть имеется система элементарных магнитов (например, электронные, атомные или ядерные магнитные моменты) во внешнем магнитном поле Н. Согласно квантовой механике, положение этих элементарных магнитов в поле Н квантуется, т. е. угол между направлениями магнитного момента и напряженности Я поля может принимать только определенные значения. В случае спиновых магнитных моментов этот угол имеет только два значения О и 180°. Оба эти положения спина являются одинаково устойчивыми, хотя для магнитной стрелки компаса [c.138]

В круг р-распадных явлений входит также электронный захват (часто называемый также К-захватом), при котором ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из /С-оболочки, чем и объясняется происхождение второго термина), испуская нейтрино. При этом, как и в позитронном распаде, один из протонов превращается в нейтрон [c.230]

Ядро, находящееся в возбужденном состоянии, может перейти в основное состояние не только путем испускания v-кванта, но и посредством передачи энергии возбуждения одному из электронов атомной оболочки. Такой процесс носит название внутренней конверсии. Внутренняя конверсия — процесс, конкурирующий с у-излучением. [c.264]

Перейдем к механизму явления внутренней конверсии. Ядро испускает у-квант, который тут же поглощается электроном атомной оболочки, получающим всю энергию кванта. Интересная особенность этого процесса состоит в том, что он в основном происходит за счет виртуальных, а не реальных квантов. Виртуальным называется квант, у которого нарушено правильное соотношение между энергией Е и импульсом k, т. е. у которого Е Ф k. Возможность существования таких квантов допускается соотношением неопределенностей такие кванты могут существовать, но лишь короткое время и на небольших расстояниях от их источника (см. гл. VII, 5). Возникает вопрос, как отличить, являются ли кванты, ответственные за внутреннюю конверсию, виртуальными или реальными, поскольку энергия и импульс этого кванта не измеряются. Отличие проявится в том, что если внутренняя конверсия происходит только 840 за счет виртуальных квантов, то интенсивность ядерного v-излучения не изменится после того, как ядра лишатся своих электронов. Другими словами, внутренняя конверсия через виртуальные кванты — процесс, не кон- о курирующий с 7-распадом, а параллельный " ему. Технически наблюдение v-излучения [c.265]

Из-за своей электрической нейтральности нейтрон обычно практически не взаимодействует с электронами атомных оболочек (об одном важном исключении см. ниже 5, п. 7). Поэтому атомные характеристики среды не играют никакой роли в распространении нейтронов в веществе. Это чисто ядерный процесс. При столкновении с ядром нейтрон может а) поглотиться, б) рассеяться и в) размножиться ). Размножение нейтронов, конечно, может происходить только в веществах, содержащих делящиеся изотопы, такие, как Размножение нейтронов в макроскопических масштабах [c.545]

С другой стороны, нейтрон по своим физическим свойствам сильно отличается от Y-кванта. Поэтому нейтронная оптика имеет ряд совершенно своеобразных черт. Отличие нейтронной оптики от обычной обусловлено следующими основными причинами. Во-первых, электромагнитное излучение взаимодействует с электронами атомных оболочек, а нейтроны в основном взаимодействуют с ядрами (важное исключение будет рассмотрено в п. 7), Возникающие в связи с этим особенности будут рассмотрены в пп. 3, 4. Во-вторых, нейтрон имеет большую массу покоя, в то время как масса покоя фотона равна нулю. На волновом языке это означает, что у нейтронов связь частоты с длиной волны и скорость распространения волн совершенно иные, чем у электромагнитного излучения. Именно, для нейтронов [c.550]

Существует четыре вида упругой поляризации электронная, атомная, ионная и дипольная. В релаксационной поляризации различают дипольную, ионную и электронную разновидности и выделяют отдельно группу процессов, тесно связанных с электропроводностью и получивших название объемной поляризации. [c.146]

Внутренняя энергия тела U представляет собой энергию, обусловленную движением и силами взаимодействия частиц рабочего тела (молекул, атомов, электронов, атомных ядер), и, следовательно, равна сумме кинетической и потенциальной энергий этих частиц. Отсюда следует, что для реальных рабочих тел внутренняя энергия является функцией основных термодинамических параметров состояния т. е. и = f (р, v), и = (р(р, Т) и и = v /(ii, Г). Для идеальных газов потенциальная энергия мельчайших частиц рабочего тела равна нулю и, следовательно, внутренняя энергия их равна кинетической энергии, которая, в свою очередь, является функцией только температуры. Отсюда следует, что внутренняя энергия идеального газа есть функция температуры, т. е. и = j (Т). Молекулярно-кинетическая теория вещества дает для идеального газа следующую конкретную зависимость внутренней энергии одного киломоля от температуры [c.12]

Предположим, по-прежнему, что часть электронов, входящих в состав атомного остова, можно в среднем заменить поверхностным отрицательным зарядом, расположенным на сфере радиуса р. Предположим, далее, что остальные электроны атомного остова располагаются настолько тесно к ядру, что их можно рассматривать вместе с ядром, как точечный заряд - -Zie, расположенный в центре сферы радиуса р. Тогда, отвлекаясь от поляризации атомного остова внешним электроном, можно заключить при г > р внешний электрон движется [c.47]

Из сказанного видно, что точное значение энергии стационарного состояния атомной системы не может быть получено без учета лэмбовского сдвига. Последний находит свое объяснение лишь в квантовой электродинамике Согласно представлениям современной квантовой электродинамики, существуют так называемые нулевые" колебания электромагнитного поля. Электроны атомной системы взаимодействуют с этими нулевыми колебаниями, что ведет к добавочной энергии bW . Для S-состояний водорода и сходных с ним ионов [c.154]

Рисунок 14.5 схематически иллюстрирует другой тип взаимодействия фотонного излучения с веществом — фотоэлектрический эффект, при котором фотон полностью передает свою энергию одному из электронов атомной оболочки. В результате этот электрон отрывается от атома и образуется ионная пара. При этом для замещения выбывшего электрона происходит один или несколько переходов электронов с других энергетических уровней атомной обо- [c.337]

Комптоновское рассеяние (эффект -Комптона) характеризуется сохранением энергии и момента количества движения при столкновении фотона с электроном атомной оболочки. Энергия и момент количества движения фотона выражаются через длину волны фотонного излучения следующим образом [c.337]

Радиоактивность — это спонтанное превращение атомного ядра с одновременным испусканием элементарных частиц или фотонов энергии. В некоторых случах превращение происходит путем захвата ядром одного из электронов атомной оболочки. Радиоактивность (или радиоактивный распад) обычно обозначается по типу испускаемых элементарных частиц. В табл. 5.1 [c.108]

ГИБРИДИЗАЦИЯ Атомных орбиталей выравнивание длин хим. связей и валентных углов при образовании хим. связей валентными s-, р-, d- и т. д. электронами (атомными орбиталями) одного атома. Г. а. о. описывает возбуждённые состояния атома в хим. соединении. [c.453]

При столкновении бета-излучения с электронами атомных оболочек часть энергии, потерянной первичной частицей, передается электрону, что вызывает ионизацию атома. Это явление обычно используется для регистрации бета-излучений. [c.9]

Атомное поле иона впервые было вычислено методом самосогласованного поля Хартри. Результаты этого вычисления затем были использованы для расчета типа зон Бриллюэна. Теория, таким образом, достаточно фундаментальна и использует только данные о массе и заряде электрона, атомном номере и типе кристаллической структуры. [c.30]

Коэффициенты Са и сь характеризуют долю участия каждой из -атомных орбит. Волновые функции вида (1.27) описывают движение как валентных электронов, так и электронов атомных остовов. В последнем случае надо принять для остова атома а Са—1, Сб = 0, а для остова атома Ь Са = 0, Сь=1. [c.24]

Для полностью однократно ионизованной плазмы а, -> 1, а для слабоионизованиоп плазмы а, 1. Как показывает анализ, при а, 10 подвиж1тость электронов в плазме определяется в основном электронно-атомными столкновениями. Такая плазма называется слабоионизованнон, п ее свойства определяются химической природой газа. [c.389]

Простой характер спектра натрия, как мы видели, можно объяснить, если предположить, что его наиболее внешний электрон движется на сравнительно больших расстояниях от остальных электронов, составляющих симметричный и сравнительно компактный атомный остов. Следовательно, восьми электронам атомного остова натрия, не входящим в состав одноквантовой оболочки, приходится приписать п — 2. Эти восемь электронов составляют двухквантовую оболочку, отличающуюся симметрией. Естественно предположить, что заполнение двухквантовой оболочки электронами, начиная [c.52]

Вероятность столкновения частицы (например, нейтрона) с атомным ядром зависит от площади мишени, то есть от поперечного сечения ядра. Однако при определении вероятности возникновения ядерной реакции следует учитывать, что атомное ядро представляет собой специфический источник ядерных и электрических сил, и поэтому имеет смысл говорить об эффективном поперечном ядерном сечении, которое, конечно, зависит от различных свойств данного ядра. Далее мы эту величину будем называть просто ядерным сечением, помНя, естественно, что оно не является собственно поперечным сечением атомного ядра. Величина ядерного сечения зависит и от свойств элементарных частиц, участвующих в ядерной реакции. Поскольку радиус действия электрических сил теоретически бесконечен, то, следовательно, для заряженных частиц, таких, как протоны и электроны, атомное ядро, благодаря своему положительному заряду, будет иметь ядерноё сечение, отлич ное от того, которое характерно для случая взаимодействия ядра с нейтроном, так как сфера действия ядерных сил не превышает см. Величине ядерного сечения присущи и другие зависимости от энергии пролетающей частицы, от конкретного типа ядерной реакции. Так, например, нейтрон может различным способом взаимодействовать с ядром урана он способен вызвать расщепление ядра, но может и просто быть захвачен ядром (без последующего расщепления). Для каждого из этих случаев существуют различные ядерные сечения, то есть имеются различные вероятности возникновения каждого из этих ядерных взаимодействий. [c.73]

При исследовании процессов, протекающих в условиях высоких температур, различают температуру отдельных частиц ("электронную, атомную, ионную) и температуру различных степеней свободы (трансляционную и ротационную), а также температуры ионизации и возбуждения. Под каждой из этих температур понимается температура, которой обладал бы одноатомный газ, со средггей кинетической энергией его молекул, равной средней кинетической энергии соответствующих частиц, а также степеней свободы или средней энергии соответ ствующих состояний ионизации или возбуждения, [c.6]

Развитие получает также мюонная химия сложных атомов. Напр., при захвате р на орбиту мезоатомов неона ц аргона образуются мезоатомы соответственно с электронными оболочками атомов фтора и хлора. Взаимодействие спинов мюона и нераспаренного электрона атомных оболочек этих галогенов приводит к тому, что в магн. поле их суммарный магн. момент прецессирует с частотой мюония. Наблюдение этой прецессии позволяет измерять абс. скорости реакций атомов фтора, хлора ы т. д. [c.93]

Однако на заключит, стадиях эволюции звёзд плотность вещества в их центр, областях сильно возрастает и электронный газ становится вырожденным (см. Вырожденный газ). Энергия вырожденных электронов достигает такой величины, что они уже могут, несмотря на энергетич. барьер, захватываться атомными ядрами. Начинаются процессы т. н. обратного бета-распада, посредством к-рых протоны превращаются внутри атомных ядер в нейтроны. Именно этот процесс множеств, захвата электронов атомными ядрами, соп-ровождаюпщйся испусканием нейтрино V, наз. н е й-тронизацией. [c.270]

Из-за отсутствия у нейтронов электрич. заряда они глубоко проникают внутрь большинства материалов, что позволяет рассматривать их как достаточно прозрачные среды для распространения нейтронных волн. Большая часть нейтронно-оптич. явлений имеет аналогию с оптич. явлениями, несмотря на различную природу полей нейтронного и светового излучений. Световые волны описываются ур-ниями Максвелла, а нейтронная волна (нейтронная волновая ф-ция) подчиняется ур-нию Шрёдингера. Распространение волн в среде, согласно Гюйгенса принципу, связано с их рассеянием и доследующей интерференцией вторичных волн. В случае нейтронов рассеяние обусловлено гл. обр. их короткодействующим сильным взаимодействием с атомными ядрами, в случае световых волн — дальнодейст-вующим электромагнитным взаимодействием с электронами атомных оболочек. Наличие у нейтрона магн. момента приводит к взаимодействию с магн. моментами атомов, на чем основано т. н. магнитное рассеяние нейтронов, не имеющее аналогии в оптике. Неупругое рассеяние нейтронов можно сопоставить с комбинационным рассеянием света. В отличие от векторной световой волны, нейтронная волна является спинором. Поэтому все поляризац. явления в Н. о., связанные с наличием у нейтрона спина, существенно отличаются от оптических, хотя и здесь есть аналогии напр., поляризации нейтронов можно (в нек-ром приближении) сопоставить круговую поляризацию света. В Н. о. в нек-рых случаях имеет место двойное лучепреломление и дихроизм (см. ниже). [c.273]

ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКИЙ ПОТЕНЦИАЛ—аналог химического потенциала для систем, содержащих заряж. частицы (ионы, электроны, дырки) характеризует состояние к.-л. заряж. компонента i в фазе а при определ. внеш. условиях (темп-ре, давлении, хим. составе фазы и электрич. поле). По определению, Э. п. = (й<3/йп )7-,р, , где G—значение Гиббса энергии, учитывающее наличи гтек-трич. поля в фазе а я,—число молей компонента i в этой фазе. Э, п. можно определить также как умноженную на Аеогадро постоянную работу переноса заряж. частицы i из бесконечно удалённой точки с нулевым потенциалом внутрь фазы а. Во мн. случаях Э. п. формально разбивают на два слагаемых, характеризующих хим. и электрич. составляющие такой работы (1 = ц -1-7, ф, где ц — хим. потенциал частицы в фазе а г,- — заряд частицы с учётом знака, F—Фарадея постоянная, ф —электрич. потенциал. ЭЛЕКТРОЙДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ—ядерные превращения, идущие при рассеянии электронов атомными ядрами. Согласно представлениям квантовой электродинамики, рассеяние электронов на нуклоне происходит путём обмена виртуальными у-квантами. В большинстве случаев достаточно ограничиться обменом одним у-квантом. Отличие виртуальных у-квантов от реальных состоит в том, что для последних имеет место однозначная связь между переданной нуклону энергией Лео и импульсом р. Для виртуальных у-квантов такое равенство не имеет места, что позволяет при рассеянии электронов варьировать независимо каждую кинематич. переменную. [c.595]

Э. с. электрона в атомах и ионах определяется его взаимодействием с ядром и электронами атомного остатка (атомного остова). Э. с. электронов внеш. атомных оболочек систем, находящихся в основном состоянии, совпадает с энергией ионизации, а для избыточного электрона от-рицат. ионов характеризует сродство к электрону. Э. с, электронов внутр. оболочек растёт по мере приближеши оболочки к ядру, что связано с влиянием не скомпенсированного др. электронами атомной системы кулонов-ского поля ядра. Напр., Э. с. электронов разных оболочек нейтрального атома Mg, имеющего электронную конфигурацию l.T 2j 2p 3i , составляют (в эВ) 7,65 (35 — оболочка), 54(2 j), 92(2. ) и 1308(b). [c.614]

Измерение электромагнитных моментов ядер в возбуждённых состояниях. Для этого развиты методы, основанные на наблюдении прецессии ядерного спина за счёт сверхтонкого взаимодействия магн. дипольного момента ядра с внеш. магн. полем или электрич. квадрупольного момента с градиентом злектрич. поля, создаваемого внешними по отношению к ядру полями, напр, внутрикристал-лическим полем. Для состояний с временами жизни более 10 с частота прецессии может быть измерена методами возмущённых угл. распределений у-квантов и угл. корреляций. По частоте прецессии может быть определён соответств. ядерный момент, если внеш. поле известно из независимого эксперимента. С др. стороны, ядра с известными магн. дипольными и электрич. квадрупольными моментами изомерных состояний интенсивно используются как зонды в кондснсир. средах для определения действую-П1ИХ на эти ядра электрич. и магн, полей, создаваемых электронами атомных оболочек, и их зависимости от внеш. параметров (темп-ры, давления и .др,). [c.658]

На рис. 6.5 приведена упрощенная схема энергетических уровней Не и Ne. Уровни Не обозначены в соответствии с приближением связи Рассела — Сандерса, где первая цифра указывает также главное квантовое число данного уровня. Таким образом, состояние 1 5 отвечает случаю, когда оба электрона Не находятся в состоянии Is с противоположно направленными спинами. Состояния 2 5 и 2 5 отвечают ситуации, когда один из двух электронов заброшен в состояние 2s и его спин соответственно параллелен или антипараллелен спину другого электрона. Атомное число неона равно 10, и в основном состоянии его десять электронов образуют конфигурацию s 2s 2p . Показанные на рисунке возбужденные состояния соответствуют ситуациям, в которых один из 2р-электронов заброшен в возбужденное s-состояние (3s, 4s и 5s) или возбужденное р-состояние (Зр и 4р). [c.345]

Используя для электронов атомов в объемноцентри-рованной кубической решетке приближение сильной связи и предполагая при этом, что s-функции могут быть взяты в качестве электронных атомных волновых функций (атомных орбиталей), показать, что энергетические поверхности такой системы при й = 0 имеют сферическую симметрию. Определить эффективную массу у края зоны (вблизи к — О). [c.76]

Существует расхождение между теоретически рассчитанной и экспериментально измеряемой величиной V z- Это расхождение в некоторой мере связано и с тем, что в расчет не принималась поляризация диэлектрика, но главным образом с тем, что не учитывался эффект поляризации электронов атомного остова в усиленном электрическом поле, создаваемом ядрами, —так называемый антиэкранирующий эффект Стернхеймера [20]. [c.274]

Валентные углы равны 60° для металлических связей в плотных кубических и гексагональных структурах, 70,5° между восьмью металлическими связями вдоль <111> в ОЦК структурах и 90° между шестью ковалентными а-связями в ОЦК решетках К2 = 6). Последние связи — одинарные а-типа, а все металлические связи — резонансного типа, в которых участвуют валентные электроны, приходящиеся на одну связь. Важную роль в формировании кристаллической структуры металлов играют внешние электроны атомных остовов. Число и симметрия спиноворасщепленных р (а )-орбиталей обусловливают ОЦК координацию атомов и возникновение ковалентных связей в направлениях <100>. Отсутствие спинового расщепления р ( )-оболочек означает сферическую симметрию такой невозбужденной оболочки, приводящую к плотной упаковке. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...