Движение вблизи прямолинейное

Относительный покой и относительное движение вблизи поверхности Земли. Земля не является инерциальной системой отсчета. так как по отношению к звездам она совершает вращение вокруг своей оси и движется непрямолинейно вокруг Солнца. Однако последнее движение для промежутков времени, много меньших одного года, мало отличается от равномерного и прямолинейного. Поэтому мы рассмотрим только влияние суточного вращения Земли вокруг ее [c.442]

Еще в своей первой работе (1907) Е. Л. Николаи показывает, что выигрыш в объеме (весе) при сжатии колонны наивыгоднейшего очертания мал по сравнению с колоннами конического, эллиптического и параболического очертаний. В магистерской диссертации Николаи (1916) дается решение проблемы упругого равновесия стержня двоякой кривизны. Наиболее важные результаты Николаи получил после Октябрьской революции. В его классических работах по устойчивости прямолинейной формы равновесия сжатого и скрученного стержня (1928, 1929) показано, что при неконсервативности действуюш,их сил статический метод определения критических нагрузок непригоден и что в этом случае следует рассматривать характер малых движений вблизи положения равновесия. [c.258]

На каждое материальное тело, находящееся вблизи земной поверхности, действует сила, называемая силой тяжести. Если это тело свободно падает на Землю, то (по отношению к системе отсчета, неразрывно связанной с Землей) оно совершает прямолинейное равноускоренное движение по вертикали с ускорением g, а если оно покоится по отношению к Земле, лежит на Земле или подвешено на нити, то оно давит на опору или натягивает нить с силой, называемой весом тела. Но Земля движется вместе с находящейся на ней системой отсчета. Поэтому равноускоренное прямолинейное движение падающего на Землю тела, так же как и покой подвешенного тела, является относительным. В действительности же, по отношению к инерциальной системе отсчета, или по отношению к системе отсчета, совершающей круговое поступательное движение вместе с центром Земли (см. рис. 38, а), картина иная. Падающее [c.133]

Рассмотрим две задачи Циолковского прямолинейное движение точки переменной массы под действием только одной реактивной силы, и вертикальное движение точки вблизи Земли в однородном поле силы тяжести. Эти задачи впервые рассматривались К. Э. Циолковским. [c.512]

Слой жидкости вблизи стенки, где распределение продольных пульсаций и произведение продольных и поперечных пульсаций резко отличается от движения в основном потоке, можно назвать пристеночным. Внешняя граница пристеночного слоя четко определяется указанным изломом. Грубо его толщина бпр может быть найдена по профилю осредненных скоростей, где прямолинейный участок вблизи стенки переходит в криволинейный (рис. 96, а). При малой шероховатости турбулентная вязкость е, определяемая по формуле (189), в пристеночном слое близка к молекулярной вязкости ц при большой шероховатости числовое значение е увеличивается, что и определяет квадратичный закон сопротивления. В промежуточной области имеют значение оба фактора вязкостное трение и трение, обусловленное турбулентными пульсациями. Схематически течение вблизи стенки по И. К. Никитину при малой и большой [c.166]

Резюме. Движение произвольной механической системы вблизи положения устойчивого равновесия удобно изучать с помощью пространства конфигураций. В этом случае пространство евклидово, а переменные qi служат в нем прямолинейными координатами. Главные оси квадратичной формы потенциальной энергии определяют п взаимно ортогональных направлений в пространстве конфигураций, которые могут быть выбраны в качестве осей естественной системы координат. С-точка совершает гармонические колебания вдоль этих направлений с частотами, меняющимися от одной оси к другой. Амплитуды и фазы этих колебаний, называемых нормальными , произвольны и зависят от начальных условий. Произвольное движение системы является суперпозицией нормальных колебаний. В результате такого движения С-точка описывает фигуры Лиссажу в пространстве конфигураций. Для устойчивости равновесия требуется, чтобы корни характеристического уравнения были положительны, так как в противном случае нарушается колебательный характер движения. [c.189]

Корпускулярная теория света встречается в данном случае с большими трудностями. Уже со времен Ньютона известно, что проходящие вблизи края экрана световые лучи не остаются прямолинейными и что некоторые из них проникают в область геометрической тени. Ньютон приписывал это отклонение влиянию некоторых сил, которые якобы действуют со стороны края экрана на световые корпускулы. Мне кажется, что это явление заслуживает, очевидно, более общего объяснения. Так как, по-видимому, между движением тел и распространением волн существует глубокая связь и так как лучи фазовых волн могут теперь рассматриваться как траектории (возможные траектории) квантов энергии, мы склонны отказаться от принципа инерции и утверждаем Движущееся тело всегда должно следовать за лучом своей фазовой волны. При распространении волны форма поверхностей равной фазы будет непрерывно изменяться, и тело всегда будет двигаться, согласно нашему утверждению, по общему перпендикуляру двух бесконечно близких поверхностей. [c.636]

В каждой движущейся области разрушения структуры энергия передается от основного (прямолинейного) движения к вращательному, и каждая область разрушения может рассматриваться просто как движущийся генератор вихрей, расположенный вблизи границы подслоя. Непрерывная потеря кинетической энергии пря- [c.301]

Износ круговых направляющих (деталей с круговым движением) может быть относительно небольшим, если их трущиеся поверхности имеют соответствующую форму, а смазка является достаточно обильной. При соблюдении этих условий между трущимися поверхностями может возникать полужидкостное, а в отдельных случаях — жидкостное трение. В прямолинейных направляющих полужидкостное трение может возникать только в средней части хода, а вблизи точек возврата, в результате уменьшения скорости движения до нуля, возникает полусухое трение. [c.205]

Поле скоростей будет стационарным, или не изменяющимся, во времени, если в равенства (3) время I не входит. В более общем случае поле может быть нестационарным, зависящим от времени. Обтекание одного и того же тела будет стационарным или нестационарным в зависимости от того, в какой системе координат течение рассматривать. Так, поле скоростей, возникающее при поступательном, прямолинейном и равномерном движении корабля по отношению к покоящейся вдали от него воде, будет стационарным, если рассматривать движение воды по отношению к координатной системе, жестко связанной с кораблем, и нестационарным, если движение относить к неподвижной координатной системе, связанной с берегом. Действительно, при прохождении корабля вблизи данной точки скорость воды в этой точке будет возникать и увеличиваться при приближении корабля и уменьшаться после его прохождения. [c.32]

Рассматривая обтекание крыла конечного размаха как равномерное, поступательное и прямолинейное его движение со скоростью С/оо в покоящейся на бесконечности жидкости, естественно назвать составляющую R , направленную в сторону, противоположную движению тела, сопротивлением крыла, а составляющую Ry, перпендикулярную к направлению движения и несущей линии, подъемной силой. Вместе с тем, отмечая вихревую природу сопротивления, представляющего часть подъемной силы в потоке, скошенном вблизи несущей линии, благодаря индуктивному действию вихревой пелены, это сопротивление называют индуктивным сопротивлением. [c.308]

Таким образом, для поддержания равномерного и прямолинейного движения объекта вблизи закрепления необходимо приложить переменную по величине и направлению внешнюю силу Рис. 6.25. Продольная реакция пластины R. Как показывает анализ, ее [c.286]

Так, например, Аристотель считал, что вблизи поверхности земли тяжелые тела падают быстрее, а легкие медленнее, даже если не принимать во внимание силу сопротивления воздуха. Сравнивая теоретические скорости падения тяжелого тела данной формы в воздухе и воде, он утверждал, что скорость в воде будет во столько раз меньше, во сколько раз плотность воды больше плотности воздуха, Классифицируя механические движения, Аристотель делил их на прямолинейные и криволинейные. Криволинейные движения, по Аристотелю, являются более совершенными. Самой совершенной кривой у древних геометров считалась окружность. Аристотель заключает, что планеты, будучи созданием совершеннейшего существа — бога, обязаны двигаться по самым совершенным траекториям, т. е. по окружностям. Аристотель считал, что для поддержания прямолинейного и равномерного движения материального тела необходимо приложение постоянной силы. В природе не может существовать пустоты, учил Аристотель, так же как и действия на расстоянии. [c.54]

Нри распространении пары плоских струй или плоской струи вблизи экрана возникают условия, при которых траектория струи отклоняется от прямолинейной. Искривление траектории происходит под действием перепада давления, который возникает между областями потенциального движения среды, расположенными в свободной части пространства и в той его части, которая ограничена экраном (расположена между струями в случае пары струй). С обеих сторон в турбулентную струю втекает жидкость, но скорость втекания раз- [c.303]

Обычно устойчивость диска исследуется на основе линеаризованных уравнений малых колебаний вблизи невозмущенного движения, прямолинейного или в более общем случае кругового. Однако, поскольку диск представляет собою консервативную систему, корни характеристического уравнения при этом оказываются либо действительными (и тогда движение диска неустойчиво), либо чисто мнимыми сопряженными. В последнем случае обычно считают движение устойчивым. Однако такой вывод является незаконным. В самом деле, если мы изучаем движение диска как движение консервативной неголономной системы, последний случай является так называемым сомнительным случаем Ляпунова и поэтому требует дальнейшего исследования. [c.61]

Усиление ветра с высотой, по необходимости, должно быть сопровождаемо более или менее сильным вращательным движением во всей массе воздуха, потому что немыслимо, чтобы слои воздуха различных скоростей двигались бы один над другим прямолинейно и чтобы трение, происходящее даже при непрерывном возрастании скоростей ветра по высоте, не оказывало влияния на их взаимные направления движения стремление к вращательному движению должно иметь последствием то, что траектория частиц воздуха должна иметь вид циклоидальных волновых линий, которые, благодаря неровностям земной поверхности, вблизи ее будут неправильны и представлять правильный характер лишь в более продолжительные периоды. [c.122]

В такой подвеске с каждой стороны автомобиля установлено по одному поперечному рычагу, имеющему поворотную опору вблизи оси автомобиля. В случае использования подвески для ведомых колес точки поворота правого и левого рычагов могут быть близко сдвинуты одна к другой и расположены низко. В результате полученной при этом большой длины рычагов удается получить изменение колеи, приемлемое для задних колес для передних это изменение остается слишком большим (рис. 3.8.2). Когда колеса ведущие, центрально расположенная главная передача обусловливает необходимость большего расстояния между центрами поворота (рис. 3.8.3), в связи с чем центр крена М поднимается и возникает сравнительно большое изменение колеи, как видно на рис. 3.8.1, а и 3.8.1, б. К этому надо добавить, что во время движения на повороте кузов автомобиля отжимается наружной полуосью вверх, а колесо наклоняется в сторону положительного развала, вследствие чего возможность передачи шиной боковых сил снижается (рис. 3.8.4). Чем больше положительный развал колес при прямолинейном движении и чем больше жесткость задней подвески автомобиля при разноименном ходе, тем раньше возникает этот эффект во время движения на повороте. След- [c.229]

Создавалось впечатление, что среди рассматриваемых частиц нет таких, о которых с уверенностью можно было бы сказать, что их движение прямолинейно. В то же время более быстрые частицы могли рассматриваться как очень 1медленные. Иногда оказывалось, что группа таких более быстрых частиц претерпевала неожиданно большие боковые отклонения, и тогда замечалось, что медленно движущиеся частицы также стремятся, правда незначительно, изменить свое направление. Далее, наблюдалось, что две или больше медленных частиц, часто далеко расположенных друг от друга, одновременно меняли направление. Это явление можно объяснить тем, что вынужденное ускоренное движение основного потока увлекает за собой поверхностный слой. Дальнейшее доказательство, что турбулентный поток жидкости вблизи поверхности связан с перемещением относительно больших масс, было получено в опытах с вращающимся объективом, который описывается ниже. [c.123]

Н. Е. Жуковский причиной возникновения вторичного течения воды считает поворот вихревых нитей, увлекаемых течением. На прямолинейном участке канала жидкость завихривается трением о дно. Образующиеся вихревь е нити перпендикулярны к линиям тока и параллельны дну канала (трение жидкости о боковые стсрши канала в это.ч рассуждении во внимание не принимается). На повороте концы вихревых нитей движутся быстрее на ВЕЯпуклой стороне канала, чем па вогнутой, и перестают быть перпендикулярными к линиям тока Указанный перекос вихрей и вызывает появление вторичного винтового движения, при котором частицы жидкости, находящиеся вблизи дна канала, движутся по направлению к выпуклому берегу, а частицы вблизи поверхности — к вогнутому. [c.432]

Выше обычно принималось, что индуцированная вихрями скорость протекания постоянна по диску или в крайнем случае изменяется линейно. Однако в действительности поле индуктивных скоростей весьма неоднородно, ибо условия постоянства скорости (постоянная циркуляция и очень большое число лопастей) ) для реального винта не выполняются. Распределение индуктивных скоростей определяется в основном дискретными концевыми виxpямI , сходящими с лопастей. При работе винта спиралевидные концевые вихри проходят в непосредственной близости от диска винта, периодически оказываясь вблизи лопастей. В частности, как на режиме висения, так и при полете вперед каждая лопасть близко подходит к концевому вихрю, сошедшему с предыдущей лопасти. Как уже отмечалось в разд. 10.8.1, скорость вращения в прямолинейном диффундирующем вихре по удалении от его центра сначала растет, а затем падает, причем максимум скорости имеет место на расстоянии, равном радиусу ядра вихря. Таким образом, концевые вихревые жгуты создают в зоне движения лопастей крайне неоднородное поле скоростей. [c.652]

Обращает на себя внимание и тот ф т, что после циклического нагружения кроме образования розеток вблизи отпечатков микротвердости наблюдается и образование отдельных выделений, локализованных на слоях ростовой неоднородности кристалла, аналогично рис. 110, б. При этом слоевая неоднородность проявляется наиболее рельефно именно после нагружения кристалла (рис. 147, а, см. также рис. 145, б). Это указывает на то, что в данном случае, так же как и в предыдущих экспериментах (см. п.7.2 и 7.3), имеет место диффузионный механизм микропластичности, проявлению которого особенно способствует циклический вид нагружения. На проявление этого механизма указьшает также рис. 147,из рассмотрения которого видно, что дислокационные лучи не прямолинейны и меняют постепенно направление движения по мере удаления от царапины. Следовательно, в данном случае также имеет место неконсервативное движение (переползание) дислокаций под действием осмотических сил. Только в отличие от п.7.2 здесь в процессе нагружения растяжением в кристалле возникает недосьццение по вакансиям и они засасываются с поверхности в НК, а при [c.240]

Переходное излучение возникает при равномерном и прямолинейном движении источника возмущений, не обладающего собственной частотой, в неоднородной среде или вблизи такой среды [6.16]. Впервые этот эффект был описан В.Л. Гинзбургом и И.М. Франком [6.17], ко-торые проанализировали излучение электромагнитных волн, возни кающее при пересечении заряженной частицей границы раздела вакуум-идеальный проводник. Уже из первых работ, посвященных переходному излучению, стало очевидно, что данный эффект является общефизическим , т.е. имеет место для волн различной физической природы. Вследствие этого, наряду с интенсивными исследо ваниями переходного излучения электромагнитных волн, начиная с 1962 г., начали появляться работы по переходному излучению звука 6.20]. К настоящему времени переходному излучению волн посвящено огромное количество статей, несколько обзоров [6.15, 6.28], в 1984 г. вышла монография [6.16], достаточно полно осветившая переходное излучение в классической электродинамике. Настоящая глава посвящена переходному излучению упругих волн, возбуждаемых движущимися по неоднородным упругим системам механическими объектами. Наглядным примером такой системы является железнодо рожный путь. Колеса поезда, прижатые силой тяжести к рельсам, возбуждают в пути упругие волны. Упругие волны возбуждает и движущийся пантограф (токосъемник) поезда, взаимодействующий с проводами системы токосъема. Здесь излучение обусловлено наличием в подвеске зажимов, фиксаторов, воздушных стрелок и т.п. [c.231]

Скольжение дислокаций, контролируемое термоактивируемым процессом преодоления барьеров Пайерлса, хорошо изучено в экспериментах с постоянной скоростью деформации, проводимых при низких температурах в металлах с объемно центрированной кубической решеткой. Макроскопический предел упругости отвечает не зависящему от температуры напряжению, при котором начинается движение прямолинейных и сидячих винтовых дислокаций [109]. Были предложены две эквивалентные интерпретации изменения макроскопического предела упругости с температурой при помощи механизма двойных изломов [152] либо при помощи следующей модели строения ядра дислокации [372]. Предполагается, что ядро винтовой дислокации размыто одновременно на нескольких потенциальных плоскостях скольжения вблизи оси дислокации [214]. Полосы дефектов упаковки препятствуют скольжению во всех плоскостях, кроме их собственных. В результате дислокация оказывается блокированной до тех пор, пока достаточно высокое напряжение в сочетании с тепловым возбуждением не приведет к ее локальному стягиванию и образованию двойного излома [Ш]. Этот процесс можно рассматривать как непрерывное поперечное скольжение, при котором скольжение в каждой плоскости ограничивается расстоянием до следующей потенциальной ямы. Затем весь процесс повторяется, начинаясь на той же или, возможно, другой плоскости (в этом заключается механизм, по-видимому, некристаллографического, карандашного скольжения ). [c.118]

НО задача эта очень трудная. Ввиду трудности задачи в трех намерениях мы предлагаем здесь решение анало-гично11 задачи в двух измерениях, которую ставим так исследовать движение прямолинейного вихревого шнура вблизи острия погруженного в жидкость клина, причем острие клина направлено параллельно оси вихревого шнура. [c.655]

Рассмотрим сначала наиболее простой случай, когда во всех точках потока скорость имеет одно и то же направление. Такое Движение имеет место, например, при обтекании бесконечно длинной плоской пластинки вдоль ее плоскости (фиг. 176). Если бы жидкость была идеальной, то при обтекании такой пластинки поток бы.ч бы прямолинейно-поступательным, т. е. скорость была бы одинаковой во всех точках не только по паправлению, но и по величине. Частицы жидкости скользили бы при этом вдо.ль пластинки, не испытывая торможения. В случае же вязкой жидкости распределение скоростей будет иметь вид, изображенный на фиг. 176. Частицы жидкости вблизи пластинки затормо кены, а те частицы, которые находятся непосредственно на поверхности пласткпки, вследствие наличия сил сцепления между ними и пластинкой, как бы прилипают к ней, и скорость пх раина пулю. При удалении от поверхности пластинки по нормали те нс11 сглорость весьма быстро т о - [c.436]

Экспериментальные исследования параметров воздушных потоков Vi—Уб нами выполнены на двухроликовой ленточно-шли-фовальной установке к токарно-винторезному станку модели 1К62. Скорость ленты варьировалась дискретно сменой шкивов на электродвигателе и составляла 15 30 45 и 60 м/с. Микроманометром марки ММН-240 определяли полное и статистическое давление в воздушном потоке по ширине ленты в зависимости от ее скорости и высоты над абразивной поверхностью ленты в двух сечениях. Сечение 1—1 принято для прямолинейного участка движения ленты, сечение 2—2 — для вращательного движения ленты на ролике установки. Для замеров вблизи абразивной поверхности ленты использовали самодельную трубку Пито с наружным диаметром 3 мм, внутренним — 2 мм. [c.195]

Пример 2. Движение тел Солнечной системы в неподвижной системе координат. Пренебрегая притяжением далеких звезд, нашу Солнечную систему можно считать изолированной, т. е. считать, что на тела Солнечной системы действуют только внутренние силы. По второму следствию теоремы о движении центра масс центр масс Солнечной системы, расположенный вблизи центра Солнца, находится в покое или двигается прямолинейно и рав- номерно. Наблюдения показывают, что он перемещается со скоростью 20 км/сек к некоторой точке небесной сферы, расположенной вблизи звезды Веги и называемой апексом. Таким образом, движение планет Солнечной системы является сложным их траектории относительно системы отсчета, связанной с центром масс Солнечной системы, — эллипсы (если пренебречь силами взаимного тяготения планет), а траектории относительно далеких звезд — пространственнее эллиптические спирали. [c.186]

До недавнего времени при расчете пограничных слоев ограничивались почти исключительно случаями плоского и осесимметричного течений. Осесимметричная задача в известной мере сходна с плоской задачей, поскольку и в той и в другой заданное потенциальное течение зависит только от одной координаты, а обе составляющие скорости в пограничном слое — только от двух координат. В трехмерной задаче потенциальное течение, существующее за пределами пограничного слоя, зависит уже от двух координат на поверхности стенки, а скорость течения в пограничном слое имеет все три составляющие, которые в самом общем случае зависят от всех трех координат. Примерами таких трехмерных течений в пограничном слое, являющихся одновременно точными решениями уравнений Навье — Стокса, могут служить течение вблизи диска, вращающегося в покоящейся жидкости ( 2 главы V), и вращательное движение жидкости над неподвижным основанием ( 1 настоящей главы). Если линии тока трехмерного потенциального течения прямолинейны, но сходятся или расходятся, то по сравнению со случаем плоского потенциального течения получается в. основном только изменение толщины пограничного слоя. Если же линии тока потенциального течения искривлены, то, кроме продольного перепада давления, в течении имеется также поперечный перепад давления. Давление в потенциальном течении, как мы знаем, передается без изменений в пограничный слой. Следовательно, наличие поперечного перепада давления в потенциальном течении должно проявлять себя в пограничном слое в виде вторичных течений. В самом деле, в то время как вне пограничного слоя поперечный перепад давления уравновешивается центробежной силой, внутри пограничного слоя это равновесие нарушается, так как здесь центробежная сила вследствие уменьшения скорости становится меньше в результате возникает перенос жидкости внутрь, т. е. по направлению к вогнутой стороне линий тока потенциального течения. С примером такого явления мы уже познакомились при рассмотрении вращательного движения жидкости над наподвижпым основанием там в пограничном слое происходил радиальный перенос жидкости по направлению к оси вращения. [c.241]

Велика заслуга Эйлера в разъяснении вопроса о природе сопротивления жидкостей движущимся в них телах. В 1744 г. в Трактате о равновесии и движении жидкостей Даламбер (1717—1783) высказал утверждение, что тела, двигаясь поступательно, прямолинейно и равномерно в жидкости, не должны при этом испытывать с ее стороны сопротивления, так как давления в лобовой части уравновешиваются давлениями вблизи кормы. Это противоречащее опыту утверждение получило название парадокса Даламбера. Сам Даламбер не дал строгой постановки и доказательства этого утверждения, Странный парадокс, объяснение которого предоставляю математикам , — писал Даламбер. Эйлер разъяснил сущность этого парадокса в 1745 г. в примечаниях к Новым началам артиллерии Робинса, показав, что причина сопротивления лежит в отличии обтекания тел реальной жидкостью от соответствующих теоретических схем безотрывного обтекания тел идеальной жидкостью. Если некоторые люди увлекутся и будут думать, — говорит Эйлер, — что можно продвигать тело через жидкость, не встречая сопротивления, так как сила, с которой жидкость действует на переднюю часть тела, будет уничтожаться действием такой же силы на заднюю часть, что не имеет места при течении действительных жидкостей, то такой вывод будет неправилен . [c.20]

Дело значительно усложняется тем, что при некоторых режимах на входе в двигатель (рис. 34) возникает так называемая отошедшая головная волна, представляющая собой располагающуюся вблизи лобовой части обтекаемого тела ударную волну, имеющую, вообще говоря, криволинейную форму, ио обладающую вблизи точку разветЕления потока прямолинейным участком, который с достаточной степенью приближения можно рассматривать как прямой скачок. Наличие такого рода скачка на входе резко уменьшало бы к. п. д. двигателя, как об этом можно заключить из следующей грубой оценки. Обозначим через Vi > ai а — скорость звука на данной высоте Н полета) скорость летательного аппарата. Давление в набегающем потоке пусть будет pi, давление в камере горения КГ на рисунке) р[. Предполагая сначала процесс протекания воздуха сквозь камеру горения изэнтропическим, будем пренебрегать малой по сравнению со скоростью набегающего потока скоростью движения воздуха в камере. Тогда получим [c.164]

II. Элементы режущего инструмента — орудия по механич. обработке древесины, действие к-рого основано на принципе делимости древесины. Конструкция режущего инструмента определяется следующими элементами резцами, корпусом инструмента, элементами и местами для направления движения стружки, элементами для установки и закрепления инструмента. Р е в е ц — часть режущего инструмента, ограниченная гранями заточки, имеющими лезвия по линиям пересечения граней. В схематическом виде резец представляет собой клин, щеки которого — грани заточки, а линия пересечения их — лезвие. Грань заточки резца, или просто грань резца, не всегда имеет плоскую форму, присущую граням геометрич. тела, и наавание (грань) присваивается ей условно. Расположение грани заточки резца определяется пространственным углом между плоскостью элементарно-малого участка грани вблизи лезвия и элементарно-малого участка обработанной резцом поверхности древесины у того же участка лезвия резца. Грань резца, наиболее близко расположенная к обработанной резцом поверхности, называется задней гранью. Грань резца, соприкасающаяся с отделяемой резцом стружкой, называется передней гранью резца, или просто передней гранью угол между задней гранью и обработанной рез цом поверхностью — углом наклона резца, или задним углом, и обозначается буквой а. Угол между передней и задней гранями нааывается углом заострения резца и обозначается буквой /3. Угол между передней гранью и нормалью с обработанной резцом поверхностью называется передним углом и обозначается буквой у. Угол между передней гранью и обработанной резцом поверхностью — углом резания и обозначается буквой .Лезвие — линия пересечения граней заточки резца, может иметь различную форму в зависимости от количества и формы образующих его граней. Простым лезвием называется лезвие, образованное двумя гранями заточки. Оно м. б. прямолинейным, а также и криволинейным. Лезвие, образованное пересечением трех и более граней заточки резца, имеющее форму сопряженной линии, называется сопряженным, илу сложным, лезвием. Понятие о лезвии как о нек-рой линии м. б. только при идеально остром резце. Однако таких резцов в природе не м. б., ив действительности лезвие представляет собой нек-рую поверхность взаимного перехода граней заточки резца, что можно проследить при просмотре лезвия любого режущего инструмента под микроскопом. Корпус инструмента — часть инстру- [c.98]

Б. К а н а л ы судоходные, а) К. внутреннего судоходства. Обходные и деривационные К. Обходные К., обычно проходящие вблизи рек и озер в их пойменных грунтах, стремятся направить т. о., чтобы они по возможности <5ез извилин кратчайшим путем соединяли намеченные пункты водного пути. Осуществляя К. возможно длинными прямыми участками, следует иметь в виду, что направление этих длинных прямых участков не должно совпадать с направлением господствующих в данной местности ветров во избежание сгона воды к одному концу К. Кроме того следует согласовывать направление К. с направлением течения весенних вод, оберегая его дамбы и откосы от размыва и сечение от занесения наносами при проходе весенних вод. Несмотря на то, что грунты долин рек и котловин озер обычно бывают сильно водопроницаемы, вследствие чего удержание воды на нужной отметке в К., проходящем в таких грунтах, требует часто особых мероприятий, трассирование К. по верхним частям долин и котловин, удаленным от реки или озера, являющееся более рациональным в отношении грунтовых условий и затопления, невыгодно вследствие увеличения длины и извилистости К., ухудшения условий его питания и необходимости в значительно большем количестве искусственных сооружений. При трассировании судоходных К. требование минимального количества земляных работ по изложенным соображениям отходит на задний план. Приозерные обходные К. естественно не м. б. выдержаны прямолинейными, а своим направлением в общем следуют очертанию того берега озера, по к-рому проходят. Если для поддерншния в К. требуемой судоходством глубины нехватает воды или наблюдающиеся в К. скорости течения вызывают затруднения при движении судов, то К. приходится делать шлюзованным. К устройству шлюзованных К. приходится прибегать в тех случаях, когда обходный К. встречает на своем пути большую возвышенность (или понижение), пересечение к-рой открытой выемкой потребовало бы слишком больших работ. При шлюзованном К. стремятся сделать отдельные бьефы возможно большей длины. Для того чтобы сделать К. недоступным для весенних вод и ледохода, его огораживают незатопляемыми дамбами и при входе в К. сооружают предохранительную разборчатую плотину. Криволинейные участки К. очерчивают по дуге круга с радиусом не менее ше- [c.427]

Территория предприятия, производственные помещения и размещение оборудования должны удовлетворять требованиям безопасности. Каждый человек, находящийся на территории предприятия, обязан выполнять общепринятые правила безопасности труда. Территория промышленного предприятия должна быть ровной. Различные углубления, канавы, траншеи, необходимые для проведения строительных или ремонтных работ, должны быть плотно закрыты, а в случае необходимости надежно ограждены. Дороги и проходы на территории предприятия должны быть, как правило, прямолинейными, а их ширина должна отвечать интенсивности движения. На переходах, переездах должны быть установлены шлагбаумы, светофоры, звуковая сигнализация и предупредительные надписи. В местах особо интенсивного железнодорожного движения и на основных потоках движения людей нужно сооружать мосты-переходы над рельсовыми путями или тоннели. Места движения людей, транспорта и работ должны быть хорошо освещены. Транспорные средства на территории предприятия должны двигаться с невысокой скоростью. На территории предприятия нужно строго соблюдать следующие правила ходить только по пешеходным и переходным дорожкам, не переходить железнодорожные пути и дороги вблизи приближающегося транспорта, не пролезать под вагонами, стоящими на путях, а также не прыгать на ходу в вагоны или на платформы. Если на территории предприятия работает экскаватор или подъемные краны, запрещается стоять или ходить под ковшом или поднятым грузом. [c.429]

Это можно сделать следующим образом. Пусть теларз и рз движутся с очень большими скоростями и около = О проходят близко друг от друга в районе точки Q (рис. 7). Их относительное движение при этом гиперболическое, и при подходящим образом подобранных скоростях и прицельном расстоянии угол между асимптотами гиперболы можно сделать достаточно большим и фиксированным. После сближения движение тех же тел останется почти прямолинейным, по направление его изменится (только вблизи точки гиперболы по-настоящему кривы , вдали от этой точки они почти совпадают со своими асимптотами). Теперь предположим, что начальная скорость тела рх задана так, что она почти равна скорости р2 после сближения. Тогда при i < О ско- [c.46]

Задачи о движении N точечных вихрей и, в частности, их стационарных конфигураций имеют важные для приложений аналогии в небесной механике, физике сверхтекучего гелия и в математической биологии. Изучение движения небольшого числа точечных вихрей вблизи простейших форм границ (например, прямолинейной или круговой) дает представления о влиянии геометрически более сложных границ на природу порядка и хаоса в динамике вихрей. Результаты исследований эволюции конечного числа вихрей, первоначально равномерно расположенных на концентрических окружностях, оказыватся полезными для анализа характеристик дорожек Кармана, что, с другой стороны, позволяет изучать процессы вихреобразо-вания за плохообтекаемыми телами. [c.11]

В главе 44 изложены основы теории пассивного движения кос-мического аппарата в окрестности прямолинейной точки либрации 2 системы Земля—Луна. Сначала дается подробный вывод уравнений движения в виде, удобном для применения асимптотических методов исследования, приводятся оценки сил, действующих на космический аппарат, и находятся амплитуды вынужденных колебаний космического аппарата вблизи обусловленных гравита- [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...