Волновое линии

Для простоты пояснения примем, что рассматриваемые волны обладают небольшой крутизной. Используя для решения задачи о таких волнах теорию волн малой амплитуды (см. стр. 373), можем получить расчетную линию свободной поверхности воды в виде синусоиды, причем уровень покоя I—I и средняя волновая линия II-II будут в этом случае совпадать (см. линию /-/ на рис. 19-6). [c.615]

Необходимо, однако, учитывать, что в общем случае линия свободной поверхности воды при наличии волн оказывается отличной от синусоиды (см. ниже). В связи с этим в общем случае уровень покоя не совпадает со средней волновой линией, причем узлы, показанные на рис. 19-6, отсутствуют точки же пересечения профиля волн с уровнем покоя перемещаются то вправо, то влево при этом линии а —а, б б, в —в, г —г, проведенные через вершины к подошвам волны, по-прежнему остаются неподвижными. [c.616]

С тем, чтобы более наглядно представить кинематическую модель Герстнера, обратимся к рис. 19-10, на котором изображены две схемы схема а, отвечающая некоторому моменту времени t = и схема б — некоторому моменту времени t = + At- На этих схемах показаны средние волновые линии II — II (т. е. линии центров орбит поверхностных частиц), а также круговые орбиты, по которым вращаются поверхностные частицы т (mj, Шг,. ..). [c.618]

Эпюры волнового давления. Представим на рис. 19-11 свободную поверхность воды и две вертикали W—W и W"—W". По-прежнему уровень покоя и среднюю волновую линию представим соответственно линиями 1—1 и 11-11. [c.619]

Трохоида или волновая линия (фиг. 112) представляет собой укороченную циклоиду. Построение кривой ведут в следующем порядке. [c.48]

Наглядным примером распространения волны являются хорошо известные всем волны, идущие по поверхности жидкости. Волны, идущие по поверхности воды от брошенного камня, называются круговыми. Если какое-либо тело, например поплавок, совершает гармонические колебания с какой-то частотой, то от него будут распространяться круговые регулярные волны. Здесь горбы и впадины волны кругами распространяются по поверхности воды (рис. 391) волновая линия в этом случае, очевидно, будет окружностью. [c.472]

Колебания и волны. Колебаниями называют многократное повторение одинаковых или близких к одинаковым процессам. Процесс распространения колебаний в среде именуют волновым. Линию, указывающую направление распространения волны, называют лучом, а границу, определяющую колеблющиеся частицы от частиц среды, еще не начавших колебаться, - фронтом волны. [c.282]

Усиление ветра с высотой, по необходимости, должно быть сопровождаемо более или менее сильным вращательным движением во всей массе воздуха, потому что немыслимо, чтобы слои воздуха различных скоростей двигались бы один над другим прямолинейно и чтобы трение, происходящее даже при непрерывном возрастании скоростей ветра по высоте, не оказывало влияния на их взаимные направления движения стремление к вращательному движению должно иметь последствием то, что траектория частиц воздуха должна иметь вид циклоидальных волновых линий, которые, благодаря неровностям земной поверхности, вблизи ее будут неправильны и представлять правильный характер лишь в более продолжительные периоды. [c.122]

Для ответа на первый вопрос мы проводим вертикальную линию на расстоянии ж от начала координат. Точки пересечения этой вертикали с наклонными волновыми линиями сразу показывают моменты, когда в данную точку приходят те или иные волны. Мы можем либо построить график изменения потенциала в данной точке, либо записать результат аналитически. Например, вот что будет происходить па левой стенке [c.297]

Для ответа на второй вопрос мы должны провести на сетке горизонтальную линию, отстоящую па т от начала. Эта линия является своеобразной итоговой чертой для получения потенциала в данной точке в данный момент мы должны сложить все волны, лежащие выше этой черты. Точки пересечения волновых линий с итоговой чертой обозначают мгновенное положение фронтов [c.297]

Представим на рис. 19-4 плоские (двухмерные) регулярные волны. На этом чертеже показано 1—1 — уров е н ъ п о к о я, т. е. свободная поверхность воды при отсутствии волнения //—// — так называемая средняя волновая линия —высота волны как [c.549]

Средняя волновая линия 549 Статика жидкости 24 Степень затопления прыжка 403 [c.588]

Мей Дж. Волновые ультразвуковые линии задержки. [c.273]

В заключение покажем, исходя из лучевых поверхностей в одноосных кристаллах, что двум лучам со скоростями ys и vs, идущим по одному и тому же направлению соответствуют два не параллельных между собой плоских фронта со скоростями распространения v n и vh и с нормалями Ni и С этой целью направим из некоторой точки О кристалла (рис. 10.12) луч света Si,2- Очевидно, что в этом направлении луч распространяется с двумя различными скоростями v s и Vs. Если учесть, что плоскости, касательные к лучевой поверхности в точке пересечения ее с лучом, являются плоскостями волнового фронта и скорости по нормали перпендикулярны этим плоскостям и что, кроме того, нормаль и луч для обыкновенного луча направлены вдоль одной линии, го, проведя нормали к поверхностям I и II, получим =/= vh- Аналогичным образом убедимся, что двум параллельным фронтам волны с нормалью Л 1,2 и со скоростями распространения v n и v соответствуют два луча Si и со скоростями v s ф й. образующие некоторый угол между собой (рис. 10.12). Чтобы найти направление луча S,, нужно провести касательную к эллипсоидальной поверхности (пло- [c.260]

Узлов линии — см. Линии узлов Уравнение волновое 275 [c.345]

Волновая поверхность и луч. Поверхность, на которой все точки колеблются в одинаковой фазе, называется волновой поверхностью или волновым фронтом. Линия, перпендикулярная волновой поверхности, называется лучом. Распространение волн происходит по направлению луча. [c.224]

Если выполнено это условие, то можно ввести понятие о лучах как о линиях, касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением распространения волны, и можно говорить о распространении звука вдоль лучей, отвлекаясь при этом от его волновой природы. Изучение законов распространения звука в таких случаях составляет предмет геометрической акустики. Можно сказать, что геометрическая акустика соответствует предельному случаю малых длин волн, >0. [c.365]

Общие законы волнового движения относятся в одинаковой степени как к продольным, так и к поперечным волнам. Поэтому очень многие явления имеют место для тех и других волн. В одном отнощении, однако, поперечные волны отличаются важной особенностью. Продольные колебания симметричны относительно линии распространения, т. е. действие их на любой воспринимающий прибор не изменяется, если сам прибор будет поворачиваться вокруг направления распространения. При поперечных же волнах действия волн на прибор различны и зависят от того, в какой плоскости, проходящей через линию распространения, происходит поперечное колебание. На рис. 2.7 показаны некоторые из возможных направлений колебаний для поперечной волны, идущей от чертежа к наблюдателю. [c.42]

При графическом решении этой задачи волновой фронт разделяется на элементы в виде маленьких прямоугольников, получающихся от раз-, бивки поверхности отверстия рядом линий, параллельных той и другой стороне прямоугольника. Направление дифрагировавшего луча определяется следующим образом. Через направление первоначального распространения луча проведем две плоскости, параллельные сторонам прямоугольника / и й соответственно. Тогда направление дифрагировавшего луча будет характеризоваться углами ф и ф между его проекциями на указанные плоскости и направлением первоначального, распространения. Направления, удовлетворяю- [c.182]

Действительно, данные о распределении энергии импульса по частотам, доставленные такой идеальной спектрограммой, позволили бы воспроизвести только коэффициенты отдельных элементов ряда (интеграла), на которые согласно теореме Фурье можно разложить импульс, ибо интенсивность отдельной спектральной линии определяется соответствующим коэффициентом разложения. Однако форма импульса зависит не только от значения этих коэффициентов, но также и от соотношения фаз отдельных его компонент. Поэтому импульсы самой разнообразной формы могут соответствовать одним и тем же значениям коэффициентов Фурье и, следовательно, давать одно и то же спектральное разложение. Таким образом, задача о разложении данного волнового импульса в спектр при помощи заданного аппарата решается однозначно. Воспроизведение же исходного импульса по его спектру, даже полученному с помощью прибора бесконечной разрешающей силы, остается неопределенной задачей. [c.220]

Понятие светового луча можно получить из рассмотрения реального светового пучка в однородной среде, из которого при помощи одной или последовательности диафрагм с отверстиями выделяется узкий параллельный пучок. Чем меньше диаметр этих отверстий, тем уже выделяемый пучок, и в пределе, переходя к отверстиям сколь угодно малым, можно казалось бы получить световой луч как прямую линию. Мы знаем, однако, что подобный процесс выделения сколь угодно узкого пучка (луча) невозможен вследствие явления дифракции. Неизбежное угловое расширение реального светового пучка, пропущенного через диафрагму диаметра О, определяется углом дифракции ф к/О (направление на 1-й минимум, см. 39). Только в предельном случае, когда = О, подобное расширение не имело бы места, и можно было бы говорить о луче как о геометрической линии, направление которой определяет направление распространения световой энергии. Таким образом, световой луч есть абстрактное математическое понятие, а не физический образ, и геометрическая оптика есть лишь предельный случай реальной волновой оптики, соответствующий исчезающе малой длине световой волны. [c.272]

Из электромагнитной теории света вытекает непосредственно, что световые волны поперечны. Действительно, вся совокупность законов электромагнетизма и электромагнитной индукции, краткое математическое выражение которой заключено в уравнениях теории Максвелла, приводит к выводу, что изменение во времени электрической напряженности Е сопровождается появлением переменного магнитного поля Н, направленного перпендикулярно к вектору Е, и обратно. Такое переменное электромагнитное поле не остается неподвижным в пространстве, а распространяется со скоростью света вдоль линии, перпендикулярной к векторам и //, образуя электромагнитные, в частности световые, волны. Таким образом, три вектора Е, Н ц скорость распространения волнового фронта о взаимно перпендикулярны и составляют правовинтовую систему т. е. электромагнитная волна поперечна ). [c.370]

Чтобы записать вклад произвольной диаграммы, введем следующую систему обозначений. 6 общем случае диаграмма состоит из (К + 1) связных частей или компонент, которые могут быть как соединены, так и не соединены между собой волновыми линиями. Одна из этих частей содержит вершину, соединяющую частицы г и / эту часть обозначим буквой S, а остальные части пронумеруем римскими хщфрами I, II, III, К (фиг. 14.3.3). [c.141]

Ясно, что для описания ферромагнетика при Г < Гс необходимо, с одной стороны, отбросить все диаграммы с разрозненными блоками, а с другой стороны, провести ужирнение линий, представляющих спиновые функции Грина /1С (сОп), так что жирные линии будут представлять функции Грина (3.25) спиновых волн. В результате возникает диаграммная техника со спин-волновыми линиями, которые содержат вершины типа а, б, в и 5, показанные на [c.41]

За исходный параметр геометрического расчета передач в 1ут-рсннего и внешнего деформирования принимается величина максимальной относительной деформации гибкого колеса Wfjr,. Уравнение д 1я определения расчетного числа зубьев условпоТо колеса в1> водится на основе уравнения срединной линии деформированного гибкого колеса (см. Шувалов С. А., Волков А. Д. Деформация гибкого зубчатого колеса волновой передачи двумя дисками, Известия вузов. № 10, 1974) [c.431]

Пусть найдено решение некоторой задачи (рис. 3.9). Выберем произвольную характеристику первого семейства qt и линию тока ij, лежащие в треугольнике abh. Будем считать характеристику it и точку j, лежащую на характеристике bh, заданными. На характерйстике второго семейства jt выполняются все необходимые условия экстремума. Действительно, на jt выполняются уравнения 2.11), (2.15), (2.28)-(2.30), поскольку jt есть часть характеристики bh, в точке t, как отмечалось в 3.2.4, выполняется условие (2.34), а в точке j — условие (2.24). Выполнены и прочие условия, поскольку треугольник ijt является частью треугольника abh, в котором построено течение. Следовательно, если величины X, yj, Х , для отрезка линии тока ij считать заданными вместе с характеристикой it, то контур ij обладает минимальным волновым сопротивлением. [c.84]

Линии MqB, МуВ, М В и т. д. распололсены в плоскости чертежа. Такое деление волнового фронта в какой-то степени подобно делению поверхности Земли меридианами на иояса. Очевидно, в отличие от деления меридианами в нашем случае MoMi> [c.133]

О, лежит Б основе геометрической (лучевой) оптики. Под лучами Б геометрической оптике понимаются линии, вдоль которых переносится световая энергия. Луч можно представить себе как бесконечно тонкий пучок света, исходящий из отверстия исчезающе малых размеров . В однородной изотропной среде световые лучи представляют собой прямые ЛИНИ , перпенд1п<улярные волновым поверхностям. [c.166]

Если в силу каких-либо причин волновая поверхность обладает различной кривизной в разных сечениях, то тогда и возникнет астигматизм. Известно, что два сечения, обладающие минимальной и максимальной кривизной, взаимно перпендикулярны. Это и объясняет появление фокальных линий аа и ЬЬ на рис. 6.59, заменивщих стигматический фокус. Для того чтобы астигматизм не возникал, нужно, чтобы при всех преобразованиях пучок света оставался гомоцентрическим. Этого добиться трудно, так как при любом преломлении (даже на идеально плоской границе) гомоцентричность пучка нарушается. Возникнет астигматизм наклонных пучков. Следовательно, неизбежен астигматизм и при использовании призмы, на преломляющую поверхность которой свет всегда падает наклонно. [c.329]

Рассмотрим сначала простейший случай голограммы плоской волны, когда опорная волна также плоская (ср. 58). В этих условиях слои почернения фотоэмульсии, отвечающие точкам синфазного сложения световых колебаний, располагаются параллельно биссектрисе угла между волновыми векторами ко и к опорной и предметной волн, причем расстояние между соседними слоями равно й = Я./281п /2б (см. упражнение 267). На рис. 11.13, а слои почернений условно обозначены сплошными линиями и изображены в сильно увеличенном масштабе. [c.262]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...