Плоская струя

Эмпирическое значение угла раствора плоской струи — примерно такое же, как у круглой струи (2а 25 ). [c.216]

Рис. 7.6. Сравнение теоретических профилей скорости на краю плоской струи С опытными данными Рейхардта

Опыты, проведенные при значениях и = 0,03 300, показывают, что для осесимметричных струй можно принять Ргт = 0,7 -j--н 0,8, а для плоских струй Ргг = 0,5. [c.370]

Рис. 7.8. Профиль избыточной температуры в основном участке плоской струи (Рг = 0,5)

Результаты соответствующих расчетов изображены на рис. 7.11 для плоской струи ( = 0) и на рис. 7.12 для осесимметричной (/ = 1). Как видим, полученные зависимости являются прямыми линиями при m < 1 и мало отличаются от прямых при m>i. Опыты показывают, что при неравномерных полях [c.383]

Согласно (52) и (53) в плоской струе (/ = 0) 4го = 0,316 и в осесимметричной струе (/ = 1) Лго = 0,134. Таким образом, [c.387]

Для осесимметричной и плоской струй соответственно [c.392]

Пусть плоская струя жидкости вытекает в газовое пространство из отверстия или сопла площадью Sq со скоростью и встречает на своем пути преграду в виде криволинейной цилиндрической стенки (рис. 6.37). Струя делится этой стенкой на две неравные части и сходит с нее со скоростями и v , направления которых предполагают совпадающими с соответствующими касательными к стенке. Чтобы определить эти скорости, выделим вдоль поверхности струи элементарную струйку и запишем уравнение Бернулли для сечений 0-0 и /-/, не учитывая силы сопротивления и тяжести [c.184]

Обычно используют упрощенную схему, полагая длину переходного участка равной нулю и считая, что в сечении х = начинается основной участок, целиком состоящий из струйного пограничного слоя, в котором скорость изменяется от и на оси до нуля на достаточном удалении от нее. Осевая скорость и на основном участке убывает от значения Ug до нуля на бесконечности. На рис. 9.8 приведены профили скоростей для плоской струи, вытекающей из прямоугольного отверстия размером 0,03 X Х0,65 м каждая кривая на рисунке соответствует фиксированному расстоянию X от выходного отверстия. Можно видеть, что ядро с равномерным распределением скоростей исчезает уже на 378 [c.378]

Приведенная схема движения качественно воспроизводит структуру течения плоской струи, вытекающей из широкого щелевого отверстия, или течения в меридиональной плоскости круглой струи. [c.379]

Для начального участка плоской струи распределение скорости вне ядра течения, т. е. в струйном пограничном слое, можно получить и на основе уравнений (9.35). Для практических расчетов можно воспользоваться зависимостью Шлихтинга в форме [c.385]

Использование полуэмпирических теорий, в том числе новой теории Прандтля, примененной выше для плоской струи, позволяет получить решение также и для осесимметричной струи-источника. Приведем основные данные о турбулентных плоских и осесимметричных струях, необходимых для их практического расчета (подробное изложение см. в работах [5, 25]). Все данные относятся к равномерному распределению скоростей на срезе сопла. Структура приводимых зависимостей обосновывается теорией, а значения постоянных определены на основе многочисленных опытов. [c.386]

Плоская струя (см. рис. 9.7). Для определения скорости на оси струи в пределах основного участка служит равенство (9.31), которое можно переписать в виде [c.386]

Установим закономерность изменения расхода плоской струи. Для начального участка [c.387]

Пусть плоская струя жидкости вытекает в газовое простран- [c.198]

Рис. 5.1.11. Схема к расчету параметров взаимодействия сверхзвуковых потока и плоской струи

Таким образом, если обозначить ширину плоской струи буквой Ь и радиус границы круглой струи—г р, то соответствующие безразмерные профили скоростей можно представить в виде [c.351]

В ТО время как для плоской струи оно равно [c.352]

Это означает, что скорость на оси круглой струи обратно пропорциональна расстоянию от полюса, в то время как для плоской струи она обратно пропорциональна корню квадратному из того же расстояния. Следовательно, скорость на оси круглой струи затухает быстрее, чем на оси плоской струи. [c.353]

Плоская струя. На рис. 8.7 представлены экспериментальные зависимости числа Нуссельта Nu,, от координаты h для различных чисел Рейнольдса Re в окрестности критической точки (линии растекания) при натекании плоской струи по нормали на пластину.. [c.171]

Рис. 8.7. Теплообмен в окрестности критиче-ской точки при натекании плоской струи нормально на неограниченную пластину

Ордината h) плоской струи —64 ООО ( —скорость на срезе сопла = 20,о мм — /, диаметр среза сопла) [c.172]

Плоская струя. На рис. 32.7 подставлены экспериментальные зависимости числа Нуссельта Nuo от координаты h для различных [c.395]

Профиль скорости основного участка свободной затопленной струи (см. рис. 1.46). может быть описан приближенной фор.мулой (1.20). Отсюда соответственно для осеси.м.метричной и плоской струи [c.72]

На тот же рисунок нанесена кривая скорости в пограничном слое начального участка затопленной плоской струи, полученная в опытах Альбертсона и др. И в этом случае профиль скорости является универсальным, но несколько отличается от такового для основного участка. [c.364]

Рис. 94. Взаимодействие свободной незатопленной плоской струи с пре> градой

Обычно используют упрощенную схему, полагая длину переходного участка равной нулю и считая, что в сечении х = начинается основной участок, целиком состоящий из струйного пограничного слоя, в котором скорость изменяется ут значения и на оси до нуля на достаточном удалении от нее. Осевая скорость на основном участке убывает от значения до нуля на бесконечности. На рис. 198 приведены профили скоростей для плоской струи, вытекающей из прямоугольного отверстия размером 0,03x0,65 м каждая кривая на рисунке соответствует фиксированному расстоянию от выходного отверстия. Можно видеть, что ядро с равномерным распределением скоростей исчезает уже на расстоянии 0,2 м. На рис. 199 показан профиль скоростей на основном участке, построенный в безразмерных переменных и и = у1уа , где Уо.5 — расстояние от оси, на котором скорость равна половине максимальной. [c.416]

Юдаев Б. Н., Дахно В. Н. Влияние турбулентности на теплообмен при взаимодействии плоской струи с преградой при различных углах встречи. Труды IV Всесоюзного совещания но тепло- и массопереносу. Минск, 1972, т. I, ч. И, с. 282-286. [c.315]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...