Расстояние прицельное

Рассеяния угол — см. Угол рассеяния Расстояние прицельное 133 [c.344]

Угол рассеяния и его связь Асимптоты гипербол, по которым мо-с прицельным расстоянием двигаться различные электроны, [c.159]

Так как начальное направление скорости электрона соответствует углу ф = 0, то угол ф, определяемый последним равенством, есть угол между начальным и конечным направлениями скорости электрона. Этот угол называют углом расстояния, а расстояние h — прицельным расстоянием электрона. [c.160]

Прицельный параметр —это расстояние между прямой, вдоль которой направлен имиульс налетающей частицы, и частицей, с которой происходит столкновение . [c.120]

Частица 1 массы ni налетает на частицу 2 массы mj, имея вдали от частицы 2 кинетическую энергию Го и прицельный параметр / — плечо вектора импульса относительно частицы 2 (рис. 5,24). Заряд каждой частицы равен q. Найти наименьшее расстояние, на которое сблизятся частицы, если 1) 2) nii сравнимо [c.163]

Или прицельным расстоянием. [Прим. ред.) 7 [c.195]

Последнее равенство дает выражение отклонения частицы через Ь и прицельное расстояние р ). В качестве иллюстрации ниже приводится таблица, показывающая углы отклонения ф при различных значениях р/Ь [c.444]

Вероятность т вхождения в атом с прицельным расстоянием р составит [c.444]

Вероятность же dm прохождения в интервале прицельных расстояний от р до р + tip. будет равна [c.444]

V в направлении оси Ох. Обозначим через S энергию этой частицы, через т массу электрона, через NZ число электронов в 1 Л4 , через Z порядковый номер элемента, через Ь минимальное расстояние электрона от траектории пролетающей частицы, называемое прицельным параметром. Опишем круговой цилиндр радиусом, равным прицельному расстоянию Ь, с осью, совпадающей с траекторией частицы, таким образом, чтобы боковая поверхность цилиндра проходила через точку, в которой находится электрон (рис. 1). Будем принимать, что взаимодействие-столкновение частицы с атомным электроном не оказывает существенного влияния на траекторию пролетающей частицы, а координаты, электрона заметно не изменяются за время взаимодействия-столкновения, т. е. если Л [c.18]

До сих пор неявно предполагалось, что изучается взаимодействие частиц с ядром при их лобовом соударении. В классической механике о таком движении говорят, что оно характеризуется параметром удара, или прицельным расстоянием, равным нулю. В квантовой механике такое движение частиц описывается волновой функцией, характеризуемой орбитальным числом / = 0. [c.435]

Так как в этих случаях потенциальная энергия частицы положительна, а кинетическая энергия ее движения не может быть отрицательной, то полная энергия частицы тоже всегда положительна. Это значит, что движение заряженной частицы, как показано в 38, происходит по гиперболической траектории (рис. 94). Точка В соответствует наибольшему сближению частицы с центром О поля. Расстояние р, на котором частица прошла бы мимо центра О, если бы силовое поле отсутствовало, называют прицельным расстоянием. Угол характеризующий отклонение частицы от первоначального направления ее движения, называют углом рассеяния Угол рассеяния совпадает с углом, который образуют между собой асимптоты гиперболической траектории, и зависит, в частности, от прицельного расстояния. [c.125]

Если смотреть сверху на шарик, катящийся по холму, то увидим, что он движется почти по гиперболической траектории (рис. 96). Если прицельное расстояние р = 0, т. е. шарик катится прямо к центру холма, то, достигнув высоты, на которой его потенциальная энергия равна его первоначальной кинетической энергии, он изменит направление своего движения на обратное и возвратится почти [c.125]

Это и есть формула, выражающая зависимость между прицельным расстоянием частицы и углом ее рассеяния. [c.127]

Если вдали от центра рассеивающего поля плотность пучка одинакова по всему сечению, то такой пучок называют однородным. Рассмотрим, например, однородный пучок а-частиц, проходящий мимо ядра атома. Прицельные расстояния у частиц в пучке будут неодинаковы, поэтому углы их рассеяния тоже различны. [c.127]

Здесь знак минус показывает на то, что для увеличения угла рассеяния нужно уменьшить прицельное расстояние, и наоборот. Это уравнение часто записывают без знака минус, имея в виду только абсолютное значение pdp, т. е. [c.128]

Это уравнение может быть выведено и широко используется для описания однокомпонентных систем с дальнодействующим (например, кулоновским) взаимодействием. Физически это связано с тем, что каждая молекула ( частица ) вследствие дальнодействия взаимодействует одновременно с большим числом других молекул ( среда ), причем по той же причине доминирующую роль в их взаимодействии играют так называемые дальние столкновения (большие прицельные расстояния), при которых скорость рассеиваемых молекул почти не меняется и углы столкновения малы. На основе последнего предположения можно вывести уравнение Фоккера—Планка, например из кинетического уравнения Больцмана (несмотря на то, что первое предположение без второго не соответствует самому уравнению Больцмана (приближение парных столкновений)). [c.60]

В эксперименте мы не можем измерить прицельное расстояние Ь при единичном рассеянии на угол 0. Поэтому необходимо перейти к статистическим характеристикам рассеяния. Дифференциальное поперечное сечение da упругого рассеяния в угол между 0 и 0 -I- d0 определяется в соответствии с формулой (7.1), как отношение числа частиц diV , рассеянных в угол между 0 и 0 -Ь d0, к потоку падающих частиц N [c.82]

Для протекания реакций при низких энергиях большое значение имеет закон сохранения момента количества движения. Существенность этого закона коренится в том, что орбитальный момент относительного движения двух частиц может принимать только дискретные значения, равные (в единицах h) I = О, 1, 2,. .. Эта дискретность приводит к тому, что при низких энергиях и при ограниченном радиусе действия сил (а ограниченность радиуса действия ядерных сил следует уже из опытов Резерфорда) (см. гл. И, 1) реакция возможна лишь при значениях I, не превышающих некоторого небольшого числа. Оценку этого предельного числа проще всего получить из следующего полуклассического рассмотрения в духе квантовых орбит Бора (рис. 4.1). Момент hi налетающей на ядро частицы равен рЬ, где р — импульс частицы, а Ь — ее прицельный параметр, т. е. наименьшее расстояние, на которое приблизилась бы к частице-мишени налетающая частица, двигаясь по прямой. Реакция может произойти лишь в том случае, если Ь не [c.120]

Полное сечение упругого рассеяния при наличии заряда формально бесконечно, поскольку кулоновские силы имеют бесконечный радиус действия. На практике, конечно, величина сечения ограничена экранирующим действием электронных оболочек, а также тем, что при очень больших прицельных расстояниях угол рассеяния становится пренебрежимо малым. [c.131]

Очевидно, что первые два допущения становятся несправедливыми при очень малых параметрах столкновения, а последнее допущение, наоборот, при очень больших. В рамках этих трех допущений величина ионизационных потерь рассчитывается следующим образом. Сначала вычислим потерю энергии частицей при столкновении с одним электроном. Прицельное расстояние [c.434]

Мы закончим этот параграф вопросом о рассеянии частиц в поле центральной силы. То обстоятельство, что это поле зачастую создается другой частицей, означает лишь то, что мы должны вместо массы свободной частицы всюду вводить приведенную массу. Изучая рассеяние частиц, интересуются не столько фактическим процессом рассеяния, происходящим тогда, когда рассеиваемая частица находится вблизи рассеивающей частицы, сколько конечным результатом процесса рассеяния. Иначе говоря, мы заинтересованы в таких величинах, как поперечник (или сечение) рассеяния, или же вероятность того, что рассеяние произойдет на некоторый определенный угол. Начальные условия задаются энергией и моментом импульса падающих (рассеиваемых) частиц. Пусть v будет скоростью налетающих частиц на бесконечности, и пусть прицельное расстояние, т. е. кратчайшее расстояние, на котором падающая частица прошла бы около рассеивающего центра, если бы он не изменял ее движения, будет равно р (см. рис. 6). Выражая энергию и момент импульса через о и р, [c.29]

Рис. 6. Рассеяние в поле отталкивающей центральной силы. Через обозначено расстояние до точки максимального приближения р — прицельный параметр 6s —угол рассеяния.

Парный характер взаимодействия. При столкновениях между атомами сравнительно высоких энергий (порядка килоэлектронвольт и выше) расстояние их наибольшего сближения значительно меньше межатомного расстояния в твердом теле, в то время как средние длины свободных пробегов таких атомов превышают межатомное расстояние. Это и позволяет рассматривать процесс взаимодействия быстрых атомов со средой как последовательность парных столкновений. Отклонения от этого допущения происходят, во-первых, в случае далеких столкновений. Эти столкновения происходят при больших прицельных расстояниях, и во взаимодействие [c.22]

То = тОда/2 И кинетический момент Ko tnVasp. В последнем выражении р —расстояние от центра до направления скорости Uoo (его иногда называют прицельным расстоянием). [c.93]

Рис. в.21. Движение протона в кулоновском поле тяжелого ядра. Траектория представляет собой гиперболу (см. гл. 9). Наименьшее расгтояние протона до ядра равно я. Параметр удара (прицельное расстояние) Ь представляет собой длину перпендикуляра, опущенного из точки, в которой находится ядро, на направление первоначального участка [c.195]

Зная заряд ядра, скорость движения н массу а-частиц, из формулы (III.2) можно определить также прицельное расстояние Ь, соответствующее различным углам отклоиеиия 0. Так, например, при пропускании пучка а-частиц, испускаемых препаратом радия [c.81]

Очевидно, только те частицы пучка имеют угол рассеяния в этих пределах, у которых прицельные расстояния находятся в интервале от р до р-г-Зр (см. заштрихованное на рис. 98 кольцо). Площадь такого кольца равна 2лрЗр и, так как частицы в пучке распределены равномерно, то можно утверждать, что поток частиц с1Л/, отклоненных на угол в пределах от й до Зй, будет [c.127]

Решение. Условие падения частиц на сферическое тело можно представить неравенством Гти.<Я, где Тт1п — бл11жа11шая к центру сферы точка траектории частицы. Тогда наибольшее значение прицельного расстояния, при которо.м еще возможно падение частиц, определится условием Гт1 = 7 . Уравнение (34.4) в данном случае примет вид [c.129]

Из (14.5) следует, что все частицы, прицельные расстояния которых заключены между Ь и Ь + db, будут рассеяны в угол между 0 и 0 — d0. Число частиц с прицельными расстояниями между Ь к Ь db равно числу частиц, падающих на кольцевую площадь радиусом Ь и шириной db dN = N-2nhdb. (14.7) [c.82]

Рассмотрим теперь область применимости допущения б) о неподвижности электрона в течение всего столкновения. Из (8.10) видно, что в рамках этого допущения при достаточно малом прицельном параметре электрону передавалась бы сколь угодно боль-ша я энергия. На самом деле, однако, даже при лобовом столкновении частица, движущаяся со скоростью и, может передать электрону скорость не более 2v и тем самым энергию, не превышающую 2mv . (Действительно, в системе покоя частицы электрон в лучшем случае может отскочить от нее, как от абсолютно упругой стенки, т. е. изменить скорость на 2у.) Поэтому наше рассмотрение заведомо перестанет быть справедливым при Ьс b min, где bmin — такое прицельное расстояние, при котором из формулы (8.10) получается значение 2v для скорости электрона [c.437]

II ОР. Посколысу силовое поле moj е-кулы /п считает я сферически-симметричным, линии АР, ОР, 0N лежат в одной плоскости Q. Можно видеть, что столкновение пел-ностью определено, если помимо относительной скорости gpa заданы два геометрических параметра — прицельное расстояние й и угол е между линией пересечения плоскостей Z и Q произвольным направлением в плоскости Z. Введем единичный вектор к, направленный, как показано на рис. 1.5.1, вдоль ОЛ. Заметим, что линия центров ОЛ (соединяющая центры молекул в момент наибольшего сближенкя) является биссектрисой угла РОМ. Тогда модуль и напрг в-ление gpa определяются векторами к и gp [c.16]

Фотографирование структуры производится с помощью микрофотонасадки МФН-1 Максимальное увеличение оптической системы 350-кратное. Для освещения поверхности образца при высоких температурах применяются ртутные лампы типа ДРШ-100. Перемещением тубуса с помощью зубчатого устройства объектив устанавливается над образцом на требуемом рабочем расстоянии. Оптическая ось объектива и ось индентора смещены на определенный угол, что позволяет попеременно подводить объектив и индентор к исследуемому участку на поверхности образца. Путем перемещения оптической системы микровинтовым устройством 31 с нониусной шкалой в горизонтальных направляющих троектории движения осей индентора и объектива при повороте вокруг оси I—/ совмещаются. Угол поворота системы фиксируется вилкообразным регулируемым упором 32, установленным на крышке камеры. Таким образом достигается прицельное внедрение индентора в выбранную зону на поверхности образца. [c.69]

Д. р. э.— макс. прицельный параметр, на к-ром происходит кулоновское взаимодействие при парных столкновениях заряж. частиц в плазме. Т. к. вследствие дебасвской экранировки злектрич. поле кулонов-ского взаимодействия на расстояниях убывает экспо-зюнциально, то в тех случаях, когда заряж. частица имеет прицельный параметр больше го, фактически никакого рассеяния при столкновениях заряж. частиц не происходит. На расстояниях, больших по сравнению с Д. р. 3., взаимодействие носит коллективны характер, т. е. осуществляется через самосогласованные электрич. и магн. поля, создаваемые ансамблем заряж. частиц. Для того, чтобы такое взаимодействие было эффективным, необходимо, чтобы число частиц в дебаевской сфере (т. н. параметр идеальности =пг о) было существенно больше единицы >1. Такую плазму называют идеальной. Если 1, то в такой плазме ср. 91[Сргпл кулоновского взаимодействия соседних заряж. частиц сравнима или даже больше их кинетич энергии теплового движения. Ур-ние состояния такой плазмы весьма сложно (см. Неидеальная плазма). [c.572]

При высоких энергиях и малых прицельных параметрах ядра сталкивающихся частиц сближаются на расстояния, меньшие радиусов злектроиных орбит, и их взаимодействие описывается кулопонским потенциалом. При низких энергиях существенно экранирование ядер электронами и потенциал взаимодействия [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...