Поворот, точка

При принятом расположении оси поверхности вращения горизонтальная проекция производящей линии не изменяет своего вида при всех положениях производящей линии, а углы поворота точек производящей линии проецируются на горизонтальную плоскость в натуральную величину. [c.173]

Решение. В отличие от задач 283 и 285 в данной задаче ось для поворота точки ие задается оговаривается лишь то, что эта ось должна быть перпендикулярна к [1л. Н. Однако нельзя взять любую прямую, перпендикулярную к пл. Н, и принять ее за ось, пригодную для решения этой задачи. [c.225]

Прямая I называется осью винтовой линии или поверхности. Расстояние от точки А до оси называют радиусом г винтовой линии. Представим себе, что точка А движется по цилиндру радиуса г и высотой Р. Разделим на виде сверху один оборот на 12 равных частей и отметим в этих частях положение точки цифрами, начиная с нуля. Высоту Р подъёма так же разделим на 12 равных частей. При повороте точки в положение 11 на горизонтальной проекции её фронтальная проекция переместится в положение Ь. И так для каждого положения. Соединив плавной кривой все фиксированные положения точки А, получим фронтальную проекцию её траектории, а горизонтальной проекцией будет окружность. [c.167]

Если ось вращения расположить перпендикулярно к плоскости проекций, то траектория вращения точки на эту плоскость спроецируется окружностью, а угол поворота точки будет проецироваться натуральным углом. [c.47]

На рис. 101, б осуществлен поворот точки А вокруг фронтально прое- [c.99]

Плоскость а однозначно определяется также тремя точками 1, 2 и А. Так как точки 1 и 2 принадлежат фронтали f, которая принята за ось вращен№[, то они не меняют своего положения в процессе преобразования. Поэтому, чтобы задать новое положение плоскости ai достаточно осуществить поворот только одной точки А. Ниже приводится последовательность геометрических построений, которые необходимо выполнить для поворота точки А [c.56]

Вращение точки А на чертеже относительно оси МЛ, перпендикулярной плоскости Я, показано на рисунке 5.9. Плоскость вращения параллельна плоскости Я и на фронтальной проекции изображена следом Горизонтальная проекция о центра вращения О совпадает с проекцией тп оси, а горизонтальная проекция оа радиуса вращения ОА является его натуральной величиной. Поворот точки А на рисунке 5.9 произведен на угол (р против часовой стрелки так, чтобы в новом положении точки с проекциями а,, й, радиус вращения был параллелен плоскости V. При вращении точки вокруг вертикальной оси ее горизонтальная проекция перемещается по окружности, а фронтальная проекция — параллельно оси х перпендикулярно оси вращения. [c.62]

Это уравнение позволяет найти положение тела в любой момент времени и является уравнением вращения тела вокруг неподвижной оси. Так как положение тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, определяется одной величиной — углом поворота, то это тело по определению имеет одну степень свободы. [c.121]

Триклинная система. Триклинная симметрия (классы l и i) не накладывает никаких ограничений на компоненты тензора а выбор системы координат с точки зрения симметрии вполне произволен. При этом отличны от нуля и независимы все 21 модуль упругости. Произвольность выбора системы координат позволяет, однако, наложить на компоненты тензора дополнительные условия. Поскольку ориентация системы координат относительно тела определяется тремя величинами (углами поворота), то таких условий может быть три можно, например, три из компонент считать равными нулю. Тогда независимыми величинами, характеризующими упругие свойства кристалла, будут 18 отличных от нуля модулей и 3 угла, определяющих ориентацию осей в кристалле. [c.52]

При этом сначала сложим все силы, направленные в одну сторону их равнодействующую обозначим через Т , равнодействующая сил, направленных в противоположную сторону, пусть будет R2 Величина каждой из этих равнодействующих равна сумме величин слагаемых, а направления совпадают с направлением слагаемых сил. При повороте точка приложения равнодействующей каждой из двух сил, которые мы последовательно складываем, не изменит своего положения на отрезке, соединяющем точки приложения слагаемых сил, так как положение указанной точки зависит только от отношения величин слагаемых сил и не изменяется при перемене их направления. Поэтому при повороте не изменится положение точек С[ и Сг приложения равнодействующих и R2, а следовательно, и [c.89]

Так как требуется определить взаимный угол поворота, то можно считать, что-при Е=0 10=0, поэтому i = 0. [c.287]

Треугольник АОВ совмещается с треугольником А]ОВ путем поворота на угол ф вокруг точки О, называемой центром конечного поворота. Точка О есть след оси конечного поворота, перпендикулярной основной плоскости. Таким образом, отрезок АВ, определяющий плоскопараллельное движение тела, перемещается в любое новое положение путем одного вращения вокруг оси конечного поворота. Теорема доказана. [c.116]

Условие равновесия узла О удовлетворяется. Для проведения деформационной проверки построим эпюру моментов от действия найденных Х1 = 3 7 кН и Х2 = 38,8 кН, а также эпюру от единичного момента М=1, приложенного в точке В основной схемы (рис. 15.3.6, б). Перемножая эпюры моментов от действия только внешней нагрузки (рис. 15.3.7, а) и от действия найденных неизвестных Х] = 30,7 кН и Х2 = 38,8 кН (рис. 15.3.9, а) на эпюру от действия единичного момента (рис. 15.3.9, б), найдем угол поворота точки В, заведомо равный нулю, так как рама в точке В имеет жесткую заделку. [c.272]

В результате переносного и относительного движений точка М за малый промежуток времени переместится из точки Ао в точку В. Такое перемещение можно рассматривать как поворот точки М вокруг оси О на угол [c.16]

Если индексом 1 обозначим параметры потока перед поворотом, а индексом 2 — в области после завершения поворота, то, очевидно, Ml < Мз. Так как вершина угла О есть источник возмущений, то углы наклона линий возмущения, проходящих через вершину О, К векторам скорости до и после поворота будут определиться еле дующими соотношениями [c.194]

При нервом повороте точка тела, имевшая первоначально радиус-вектор г, переходит в положение, определяемое г, а при втором повороте — в положение, определяемое при этом [c.115]

Таким образом, если известны либо усилия и моменты в двух сечениях стержня, либо перемещения и повороты, то можно найти по указанной выше схеме все функции, описывающие напряженно-деформированное состояние стержня. [c.206]

Pty, Ply, Р зу, Miy, Miy, М зу) положительны, если векторы, их изображающие, действуя в сечении / на участок стержня (/, 4- 1), направлены в сторону положительных значений на параллельных им осях Xi, Xj, Хз ( 1,у+1, 2,/+11 laj+i)- Имеется в виду, что если смотреть на конец вектора, изображающего момент или угол поворота, то сам момент или угол поворота направлен против часовой стрелки. [c.356]

Для восстановления заданной плоскости необходимо ее повернуть в обратном направлении на угол 6. При обратном повороте точки 6i6i и 5i5i перемещаются в горизонтальных плоскостях и занимают искомые положения 66 и 55 высшей и низшей точек линии пересечения. [c.213]

Решение. Заданная косая винтовая поверхность имеет ось, параллельную оси OiOi- В указанном на чертеже положении поворот точки А происходит в пл. У (рис. 268, б), параллельной пл. Н и пересекающей данную поверхность по дуге спирали i Архимеда. Строим горизонт, проекцию этой дуги, проводя для нахождения точек 3 и 6 плоскости Р, и Pj через ось гговерхности. Они пересекают поверхность по ее образующим 1—2 и 4—5. Находим точки 3 и 6 в пересечении следа с 1 [c.223]

При повороте точки Л и S враща-ются в плоскостях Р ч Q, перпендикулярных искомой оси СМ 1рис.б) ответа). Прямая СМ равноудалена как от точек А и Ai, так и от В и В,. Поэтому она определяется как линия пересечения плоскостей S и R, проходящих соответственно через середины отрезков /4/4, и ВВ, (рис. в) ответа) перпендикулярно к ним. [c.345]

Для реализации тако1о поворота ось вращения i нужно выбрать ГЕерпендикулярно [шо-скости П . На черт. 139 и 140 ось i проведена через точку А ( а, которая при вращении прямой будет неподвижна. Что касается любой другой точки S(ff( а), то она и ее горизонтальная проекция опишут дуги окружности. Угол поворота точки В определяется условием [iep-пепдикулярности новой проекции д] прямой а к линии проекционной связи. В результате ia-кого поворота на плоскость FIj без искажения проецируется и отрезок АВ и уюл Ф, который прямая а составляет с плоскостью П . [c.63]

Для того чтобы получить векторное параметрическое уравнение винтовых линий, выразим координаты произвольной точки М этих линий через у1ловой параметр V, характеризующий поворот точки вокруг оси (черт, 189). [c.84]

Для примера выполним поворот точки А вокруг прямой I на некоторый угол 00 по направлению, противоположному движению часовой стрелки (если смотреть на плоскость П1 сверху, рис. 100, б). Для этого проводим на поле П1 окружность с центром в точке 1= ц и радиусом A . Затем откладываем угол А С1А1= со, учитывая указанное направление вращения. Получаем горизонтальную проекцию А нового положения точки А. Фронтальная проекция Л2 нового положения точки А определится на проекции Гг плоскости Г, в которой происходит вращение точки А. [c.99]

Имя вставляемого блока указывается в поле Name (Имя ). Следует учесть, что при указании коэффициента масштабирования может быть задано число или точка. При указании коэффициента масштабирования по оси Y по умолчанию принимается значение, равное масштабу но оси X. Если коэффициент масштабирования задан со знаком минус, то осугцсствляется зеркальное отображение. При указании угла поворота точка включения является цснт )ом поворота. Если для [c.233]

Второй поворот, приводящий треугольник в положение, параллельное плоскости Н, производим вокруг оси вращения, перпендикулярной плоскости V (положение оси также не указано). Фронтальная проекция при втором повороте сохраняет вид и величину, полученные после первого поворота. Точки Т , 5i и l перемещаются в плоскостях, параллельных плоскости V. Проекции ai, bi, i находятся на горизонтальных линиях связи i7ifl2, b bi, С Сг. Проекция aibi j представляет собой натуральную величину данного треугольника. [c.64]

Поскольку величины Е и р являются функциями угла поворота, то за расчетное положение кулачка нужно брать то, пр котором отношение б, , р имеет максима льное зиачет е. [c.300]

Если по оси абсцисс отложить углы поиорота мотыля, а по оси ординат — величины Ра, соответствующие этим углам поворота, то, соединив концы ординат, получим кривую I (рис. 203), которая характеризует изменение касательного давления и соответствующего усилия за цикл работы двигателя. Наибольшего значения max касательное давление достигает при повороте мотыля примерно на 385°, что соответствует наибольшему давлению в цилиндре. [c.195]

Для определения вертикальной реакции Уд заделки разрешим балке АС поступательное перемещение по вертикали. Шарнир С балки при этом переместится по вертикали на величину 5S = 58д. Второй шарнир балки -D-может перемещаться только по горизонтали. При плоском движении балки D положение оси ее поворота (точка Р) па.ходится на пересечении пер-17ендикуляров к возможным скоростям точек С и D. Балка D повернется на угол5ф1И 5(pi 6S / P. Составим уравнение работ. [c.153]

За одни оборот оси точка А оказывается попеременно то в растянутой зоне, то в сжатой (рис. 2,124, в). При повороте на угол л/2 напряжения возрастают от нуля до Ощах, затем падают до нуля. При дальнейшем повороте точка оказывается в зоне сжатия. Численное значение напряжений сжатия возрастает до значения, обозначенного на рис. 2.134, г, Ошт, а затем снова падают до нуля. При каждом новом обороте оси из.мененпе напряжений в любой ее точке повторяется. [c.329]

Классическая точка поворота — точка, разделяющая классически достут1ую и классически недоступную области одномерного движения системы. [c.268]

Условия равновесия выдерживаются. Так как статическая проверка полностью не гарантирует правильности решения задачи, проводим деформационную проверку решения. Определим какое-либо перемещение, заведомо равное нулю, например угол поворота точки С. Для этого возьмем новую основную систему рамы (рис. 15.3.5). Приложим в точке С единичный момент М=1 и построим от него единичную эпюру моментов. Угол поворота в точке С найдем, если перемножим окончательную эпюру моментов рамы (рис. 15.3.3, г) на эпюру от единичного момента. Для облегчения решения можно перемножать эпюру моментов рамы только от заданной нагрузки (рис. 15.3.2,г), а затем только от найденных лишних неизвестных Х1 = ЗкН и Х2=14кН (рис. 15.3.3, <3) на эпюру от единичного момента. Результат проверки от этого не изменится, так как наложение этих эпюр одной на другую, как отмечалось ранее, дает окончательную эпюру моментов. [c.268]

Затем подсчитываем скорость полета 1 1 = 1/2(4 — СрТх) = 3534 м/с и соответствующее число М = Ух1ах= 11,03. Так как угол скачка 9е и угол поворота той части потока за скачком уплотнения, которая претерпела полное торможение [c.129]

Соотношения (13.1) есть следствие того, что плоскопараллельное движение может быть представлено в виде поступательного движения полюса — точки А и вращения фигры вокруг этого полюса. Пусть угол поворота сечения ф мал и положительннй отсчет его направлен против хода часовой стрелки. Тогда при малом положительном повороте точка В в своем относительном движении переместится в положение С. При этом [c.291]

В случае, если требуется определить угловое. перемещение (угол поворота), то к разгруженной балке надо приложить в том сечении, поворот которого подлежит определению, пару сил с моментом, равным единице (безразмерной). Как говорят, надо приложить единичный момент. Пусть, например, требуется определить угол поворота левого опорного сечения балки, изображенной на рис. 165, а. Разгрузив балку, прикладываем на левой опоре единичный момент (рис. Г55, в) О пре-делив опорные реакции А" и В", записываем выражение для и 3 Гибающих моментов [c.257]

Разложим перемещение твердого тела на поступательное вместе с некоторым полюсом О и на вращение вокруг полюса. Согласно теореме Шаля, направление оси вращения и угол поворота вокруг нее не зависят от выбора полюса. Для удобства вычислений ось абсолютной системы координат направим по оси вращения, и пусть в исходном положении тела соответствующие оси абсолютной OaXYZ и связанной с твердым телом Oxyz систем координат совпадают. Если а — угол поворота, то матрица А, определяющая ориентацию тела в его конечном положении относительно абсолютной системы координат, имеет вид [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...