Пластинка плоская

При освещении зонной пластинки плоской волной возникают две сферические волны — одна сходящаяся, другая расходящаяся (см. рис. 3). Это означает, что зонная пластинка (голографическая линза) одновременно выполняет функции двух линз — выпуклой (положительной) и вогнутой (отрицательной). Направления распространения образованных сферических волн зависят от направления восстанавливающей плоской волны. [c.57]

Эффект Керра в жидкостях можно наблюдать, поместив кювету, в которую введены пластинки плоского конденсатора (ячейка Керра), между скрещенными поляризаторами П и Пг (рис. 19.2). Если П1 и Пг скрещены и электрическое поле не наложено, то свет через систему не проходит. Под действием электрического поля жидкость становится по оптическим свойствам подобной одноосному кристаллу с оптической осью, направленной [c.65]

На практике часто приходится находить центры тяжести однородных тонких пластинок. Толщина пластинки (например, листа железа) весьма мала по сравнению с другими размерами и постоянна. Поэтому можно считать пластинку плоской фигурой и находить центр тяжести не объема, а площади. В этом случае, аналогично (6.2) и (6.4), имеем [c.83]

Если отверстие заполнено материалом, жестким или имеющим другие упругие константы по сравнению с материалом пластинки (плоское напряженное состояние) или тела (плоская деформация), то имеем задачу о жестком или упругом включениях. Она решалась для круглого-) и эллиптического включений ). Результаты [c.111]

Примем, что верхняя и нижняя границы водоносного пласта плоские и горизонтальные. Следовательно, мощность водоносного пласта постоянна и равна 1. [c.271]

Тень от плоской фигуры (непрозрачной пластинки). Плоская фигура, если только ее плоскость не проходит через (иначе не параллельна лучу /), задерживая определенную часть лучей светового потока, отбрасывает теневой столб, поверхность которого (лучевая поверхность) отделяет освещенную часть пространства от неосвещенного. Сечение этой поверхности какой-либо другой и образует очертание падающей на нее тени. Если плоская фигура — п-угольник, то цилиндрическая лучевая поверхность обращается в л-гранную призматическую лучевую поверхность. При этом л-угольник служит для нее направляющей, а образующая параллельна световому лучу. [c.396]

Абсолютная разность фаз 8 и (в радианах, по отношению к неизменной волне) для двух плоско поляризованных волн света с длиной волны X, прошедшего (по нормали) однородную кристаллическую пластинку (плоскую модель) толщиной б, определяется по формулам [c.252]

Сопротивляемость материалов усталостному разрушению 533 Сопряжения для валов ступенчатых — Размеры 460 —— для пластинок плоских — Размеры 460 [c.644]

Рассмотрим явления, происходящие в масляном клине под наклонно установленной пластинкой при движении относительно этой пластинки плоской поверхности со скоростью и (рис. 323). [c.470]

Рассмотрим зарегистрированную интерференционную картину как синусоидальную дифракционную решетку с изменяющимися по координатам пространственными частотами. Осветим пластинку плоской волной, нормальной к поверхности пластинки. Часть света пройдет пластинку без отклонения (нулевой порядок дифракции), остальная часть света дифрагирует. Пользуясь формулой дифракционной решетки v= (sin t + sin у) Д, где i — угол падения освещающего пучка на решетку, у — угол дифракции, нетрудно убедиться, что при удалении от оси системы угол дифракции изменяется так, что свет фокусируется решеткой в точку, находящуюся на расстоянии Z от пластинки, равном расстоянию от точечного источника до пластинки при регистрации интерференционной картины. [c.24]

Если пластинка из кварца, или слюды, или любого подходящего кристалла сделана такой толщины, что относительное отставание равно одной четверти длины волны, и если свет, падающий перпендикулярно на пластинку, плоско поляризован в азимуте, образующем угол 45° с осями поляризации пластинки, то мы нахо 1им согласно уравнениям (1.331) и (1.332), полагая в них (р = 45°, XjX/= [c.69]

Как ясно из сравнения (2.6.2) и (2.6.6), а также (2.6.3) и (2.6.5), условия плоского напряженного состояния и плоской деформации приводят к совершенно различным результатам. Это неудивительно, поскольку они отвечают различным физическим ограничениям. Плоское напряженное состояние можно представить, рассматривая тонкую пластинку, нагруженную в своей плоскости — плоскости X, у — и не стесненную в направлении оси z. Деформация е г в (2.6.1) возникает потому, что отсутствует стеснение в направлении оси z, т. е. в направлении, перпендикулярном плоскости пластинки. Плоскую деформацию можно представить, рассматривая тонкую пластинку, нагруженную в своей плоскости X, у, но стесненную в направлении оси z. В этом случае в на- [c.27]

Вышлифованные уступы также наносятся на пластинки плоской формы их размеры и расположение приведены на рис. 4.4, г. Вышлифованные уступы — наиболее рациональный вид стружколомающего элемента, так как при его шлифовании возможно образование на пластинке передних углов применительно к условиям работы резца. Пластинки с вышлифованными лунками и уступами имеют наибольшее применение как на чистовых, так и на черновых операциях (табл. 4.4) при обработке широкого круга материалов. [c.139]

Цилиндрические фрезы (рис. 126, а) применяются на горизонтально-фрезерных станках. при обработке плоскостей. Эти фрезы могут быть с прямыми и винтовыми зубьями. Винтовые зубья обеспечивают плавную работу фрезы. Фрезы с прямыми зубьями используются лишь для обработки узких плоскостей, где преимущества фрез с винтовым зубом не оказывают большого влияния на процесс резания. Цилиндрические фрезы изготовляют из быстрорежущей стали, а также оснащают твердосплавными пластинками, плоскими и винтовыми. [c.248]

В приборах, которые подвержены толчкам и вибрациям, а также в таких, где необходимо увеличить давление на контакт, плоские пружины применяют с предварительной деформацией. Последняя заключается в том, что пружина в свободном состоянии имеет изогнутую форму, однако из-за установки упоров в виде жестких пластинок, плоская пружина становится менее изогнутой (рис. 189, е) либо принимает прямолинейную форму (рис. 189, ж). [c.363]

Режущие кромки резца должны быть прямолинейными, а доведенные поверхности пластинки — плоскими, что контролируется лекальной линейкой. Резцы для чистовой обработки не должны иметь видимого простым глазом просвета на всей длине режущей кромки, а для остальных резцов просвет между режущей кромкой и линейкой допускается в пределах 0,1—0,2 мм. [c.277]

Рис. 18. Отражение от пластинки плоских волн, получающихся при колебаниях палочки.

В теории упругости [8] доказывается, что для анализа напряженного и деформированного состояний в какой-либо тонкой пластинке (плоское напряженное состояние) достаточно знать две функции комплексного переменного г = х + 1у, регулярных в рассматриваемой области. Эти функции ф(г) и ф(г) связаны [c.65]

При определении положения центра тяжести пластинки (плоской фигуры) сложной конфигурации ее мысленно разбивают на такие [c.76]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйкн (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О (х — 0) до сечения I—/ (х/с1 т- 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйкн отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади решетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной = г ср/и г 0,7 при / =--== 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ Ек от решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным 0,6—0,7. [c.53]

Протекание однородного потока через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, ограниченное стенками. В случае, когда на решетку в осевом направлении набегает равномерный поток, общая струя, образованная после слияния струек за решеткой и ограниченная с одной стороны стенкой налипает на эту стенку (рпс. 1.50, а). Если поток за решеткой ограничен со всех сторон (поступает в прямой канал, рабочую камеру пли в вентилируемое помещение), он также налипает на одну из стенок и. твпжется вдоль нее с максимальной скоростью, в то время как у противоположной стенки образуется большая отрывная (вихревая) зона (рис. 1.50). Отрыв потока от стенки обус.човлен возникновением положительного градиента давления при расширении (уменьшении скорости) потока за суженным сечением 1-1 струн (см. рис. 1.49, й). [c.55]

Пластинки, плоские пружины и пм подобные детали крепят на поверхности массивных детале11 путем установки в паз (рис. 228, а) н раздачи материала детали пуансоном в нескольких точках. От сдвига в продольном направлепип пластинка фиксируется металлом, затекаемым в полукруглые вырезы. [c.223]

Иногда приходится находить центр тяжести пластинок (плоских фигур). Толщина пластинки (например, листа железа) по сравнению с двумя другими ее измерениями очень мала и всюду одинакова, поэтому мы можем находить центр тяжести не объема, а площади. В данном случае вес частицы тела будет равен у AS, где у — вес единицы площади (единицей измерения величины у будет 1 кГ1м ), а AS — элемент площади. Тогда радиус-вектор и координаты центра, тяжести пластинки, расположенной в плоскости ху, будут определяться формулами [c.213]

Применим уравнения пограничного слоя к обтеканию плоской полубесконечной пластинки плоско-параллельным потоком жидкости (Я. Blasius, 1908). Пусть пластинка совпадает с полуплоскостью XZ, соответствующей д > О (так что передним краем пластинки является линия > = 0). Скорость основного потока в этом случае постоянна U = onst. Уравнения (39,5—6) принимают вид [c.226]

Колебания в лучах, прошедших пластинку (плоскую модель), записыванэтся уравнениями [c.252]

В бесконечных стержнях и пластинках возникают бегущие И. в. В стержне направлением распространения волны является его ось в пластинке плоские И. в. могут распространяться по любому направлению, орпентированному в её плоскости и, кроме того, возможны цилиндрлч. И. в. При распространении И. в. каждый элемент стержня или пластинки смещается перпендикулярно оси стержня или плоскости илас-тинкп (рис.). [c.101]

Пространств, модуляция осуществляется в оптике с помощью тонких пластинок—транспарантов,—обладающих в разных точках разл. поглощательной способностью и (или) показателем преломления. При освещении пластинки плоской волной exp(( j - - > ) это приводит к тому, что амплитуда волны на выходе из пластинки оказывается различной в разных точках (в соответствии с изменением поглощат. способности), т. е. имеем амплитудную модуляцию волны [c.387]

При плоском напряженном состоянии (тонкая пластинка, плоское нагружение по сравнению с плоским деформированным состоянием изменяются только компоненты тензоров напряжений и деформаций вдоль оси z) а, = 0 поле / Г[ф -t- Кц1р2 должно быть заменено на (/ — М)х(АГ[ф, + / Гцфг) (здесь / — единичный тензор, к — орт оси z). В общем случае в пластине реализуется некоторое промежуточное напряженное состояние [c.239]

Датчик емкости. Если одну пластинку плоского конденсатора скреппть с испытуемым телом, а другую жестко закрепить, то при [c.338]

Если сравнить (20) с (15) и учесть (18), то можно обнаружить, что модулированная волна А,п х) ехр[гфт(х)] зарегистрирована с поАющью интерференционной решетки, описываемой выражением (15). Поэтому, осветив пластинку плоской волной, мы снова получим три волны волну под нулевым углом (нулевой порядок), не содержащую никакой информации, и две боковые волны, промодулированные множителями ехр (i pm) и Л ехр(—и выходящие из пластинки под углами (0i—62) соответственно. Очевидно, боковые волны являются полностью восстановленной волной 2i, которая в свою очередь получилась при рассеянии на исходном предмете. В гл. 6 будет показано, что две восстановленные волны образуют действительное и мнимое изображения, тождественные изображениям исходного предмета. [c.27]

Советский физик Ю. Денисюк в 1958 году, тогда еще аспирант, предложил в качестве диссертационной тему Об отображении оптических свойств объекта в волновом поле рассеянного им излучения . Тема была настолько необычной, что ему не нашлось научного руководителя. Пришлось взяться за решение большой задачи самому. Рассуждал он примерно так. Если нет света, то мы не видим изображение предмета. Только когда на предметы падает свет, человек их видит. Он видит отраженные от предмета волны. Следовательно, человек благодаря свету видит не сами предметы, а их световые образы. И тогда у Юрия Николаевича возникла идея записать световое поле на фотопластинке. Если затем направить на пластинку плоскую световую волну, она отразится в форме, уже записанной. Тем самым будет воскрешен образ отсутствующего предмета. Появилась следующая схема эксперимента (рис. 35). Слева на рисунке расположен источник излучения S, от которого направлена волновая поверхность на объект. Сам объект расположен справа и обозначен буквой О. Дойдя до предмета, световая волна отразилась от него, и естественно, что форма ее исказилась, поскольку предмет был объемным. Теперь в этой искаженной волне присутствует в закодированной форме информация об объекте. Закодированная информация содержится в фазе отраженного излучения. В точке К отраженная волна встретилась с волновой поверхностью С, и образовались стоячие волны в результате интерференции. Стоячие волны имеют пучности в тех местах, где фазы волн от источника и от объекта совпадали. Теперь, если зафиксировать произвольный объект этой стоячей волны, то можно предположить, что в нем содержится не только спектральный состав отраженного предметом излучения, но и все компоненть волнового поля — амплитуда и фаза. Сведения об этих [c.106]

При определении положения центра тйжести пластинки (плоской фигуры) сложной конфигурации ее мысленно разбивают на такие отдельные фигуры площадью F , для которых известно положение центра тяжести. [c.67]

Крепление минералокерамических пластинок плоской формы (фиг. 13, а и б) осуществляется и так, как показано на фиг. И. Пoми ю пластинок для резцов, используют линералокерамнческие столбики способ крепления столбиков — такой же, как и металлокерамических. [c.36]

Условие афокальности приводит к тому, что при сохранении одной из поверхностей пластинки плоской, вторая поверхность также должна иметь в своей вершине радиус кривизны, равный бесконечности поэтому профиль коррекционной поверхности примет вид параболической кривой высшего порядка [c.229]

Способ можно пояснить рисунком, воспроизводящим схему снятия нокрытия толщиной о с изогнутой пластинки (наружный радиус / ) и с пластинки плоской прн помощи шлифовального круга радиусом / . С—измеренная длина хорды. Очевидно, что в обоих случаях [c.1083]

Ван-дер-Ваальсово взаимодействие приводит к притяжению даже между параллельными пластинками плоского конденсатора. Весьма простая и изяш,-ная теория для этой геометрии была предложена Казимиром [3], Непосредственные измерения взаимодействия между параллельными пластинками были выполнены Б, Н. Дерягиным [4], [c.723]

Наиболее важный результат, получаемый при этом предположении, — это Приближенное значение компонента напряжения Z . Если мы имеем дело с равновесием и пластинка плоская, то Zj, = 0 даже во втором приближении при том же условии, когда средняя поверхность кривая, Zg исчезает в первом приближении, ио во втором приближении мы принимаем этот компонент пропорциональным Л 1-—2 и линейной функции главных кривизн, а также величинам, определяющим изменение кривизны. Результаты относительно Zg и его выражения через Лиг можно иллюстрировать исследованием колебания бесконечно большой пластинкя конечной толщины, Которое базируется иа общих уравнениях колебания упругого тела. Такого род исследование произвел Релей 2) из его результатов видио, что в этом случае имеются виды колег аний, когда Z, исчезает во всей пластинке, для остальных же видов выражение Zj может быть развернуто в ряд по возрастающим степеням h к z, в кою-рь,й не будут входить члены ниже четвертого порядка. [c.568]

В обычных зеркальных телескопах сферическая аберрация устраняется параболизацией отражающей поверхности зеркала. Но такой способ годится только для точек, лежащих на главной оптической оси зеркала. Шмидт предложил устранять сферическую аберрацию коррекционной стеклянной пластинкой, помещаемой перед сферическим зеркалом SxS . Одна поверхность пластинки плоская, вторая — поверхность вращения надлежащей формы, мало отклоняющаяся от плоскости. Это отклонение настолько мало, что оно совершенно незаметно невооруженному глазу. [c.178]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...