Энергия кванта

Современное научное представление о системах дает основание считать, что поступательные, вращательные и колебательные составляющие внутренней энергии квантуются в форме дискретных [c.69]

Гипотеза Планка. Как известно, в классической физике энергия любой системы, в том числе и гармонического осциллятора, может изменяться непрерывно. Согласно выдвинутой Планком квантовой гипотезе, энергия осциллятора может принимать только дискретные значения, равные целому числу наименьшей порции энергии квантов — энергии Еа. [c.337]

Энергии возбуждения атомов соответствуют энергиям квантов ультрафиолетового и видимого света. [c.357]

На ускорителях электронов предусматривается радиационная защита непосредственно от ускоренных электронов, тормозного излучения и, если энергия квантов тормозного излучения выше некоторых пороговых значений, — от фотонейтронов. [c.230]

Спектр тормозного излучения сплошной, максимальная энергия квантов в спектре равна максимальной энергии ускоренных электронов. Форма спектра практически не зависит от угла и начальной энергии электрона. Для расчета защиты следует принимать, что эффективная энергия спектра у-квантов равна 0,5 максимальной энергии электронов, если она равна или меньше 10 Мэе, и одной трети, если максимальная энергия электронов больше 10 Мэе. [c.237]

По табличным данным, устанавливающим зависимость кратности ослабления от толщины бетона, для полученной кратности ослабления и определенной эффективной энергии квантов определяют необходимую толщину защиты. Значения толщины защиты из бетона для различных кратностей ослаблений приведены в табл. 15.2. [c.238]

Кратность ослабления k Максимальная энергия квантов тормозного излучения, Мэе [c.238]

Если значения последней колонки табл, 1.5 умножить на плотность делений в активной зоне, то получим удельную мощность испускания у-квантов для различных интервалов энергий [квант/ см -сек-Мэе)]. Далее, аналогично ТОМУ как мы поступали в случае нейтронов, определим плотность потоков нерассеянных у-квантов на внешней поверхности активной зоны [c.302]

Если мы рассмотрим схему таких измерений на основе метода Юнга (рис. 6. 48), то найдем ответ на вопрос, почему в этой схеме столь мало света, что возникают серьезные трудности с ее лекционной демонстрацией. Простые оценки показывают, что световой поток в интерферометре должен быть столь мал, что его средняя энергия <И не превышает одной десятитысячной от энергии кванта /iv. А это значит, что в каждую секунду излучается 10 — 10 фотонов, способных интерферировать. Если исходить из равномерного во времени их испускания, то между каждым попаданием такого фотона в интерферометр проходит Ю" — 10" с, в то время как путь его до приемника, как правило, не превышает 50 см, т.е. должен занимать менее 10" с. Следовательно, интерферометр подавляющую часть времени пуст, а пролетающий через него каждую микросекунду одиночный фотон попадает в одну из двух щелей с вероятностью, определяемой условиями эксперимента. Наблюдение за более длительный промежуток времени и дает на выходе статистическое усреднение, т.е. интерференционную картину. [c.451]

Регулируя число электронов, бомбардирующих анод, мы можем менять число излучаемых рентгеновских квантов. Если заставить такие рентгеновские лучи действовать на металлическую пластинку, вызывая фотоэффект, то, как показывает опыт, кинетическая энергия испускаемых электронов равняется энергии кванта. Таким образом, полная схема превращения имеет вид [c.641]

Фотоэффектом называется такой процесс взаимодействия у-кванта с электроном, связанным с атомом, при котором электрону передается вся энергия -кванта. При этом электрон выбрасывается за пределы атома с кинетической энергией [c.240]

Но при рассеянии под данным углом 0 величина Д . не зависит от %. Поэтому эффект Комптона не существен для длинноволнового излучения, когда (например, для света и даже мягких рентгеновских лучей), и, наоборот, играет большую роль для коротковолнового у-излучения, когда ДА, Я. Разрешая выражение (23.16) относительно v, получим формулу для энергии кванта, рассеянного на угол 0 [c.248]

При достаточно высокой энергии -кванта Е- > Eq), наряду с фотоэффектом и эффектом Комптона, может происходить третий вид взаимодействия у-т вантов с веществом — образование электронно-позитронных пар. Возможность такого процесса была обнаружена в 1928 г. Дираком в результате анализа релятивистского квантовомеханического уравнения для электрона (см. 75). [c.250]

Свободные электроны в металле обладают резко выраженными квантовыми свойствами, главным из которых является то, что их энергия квантована и они подчиняются принципу запрета Паули, согласно которому в состоянии с одной и той же энергией может находиться не более двух электронов с противоположно направленными спинами, т. е. только два электрона могут иметь одинаковую энергию и направление движения. [c.177]

К первому типу взаимодействия относят пропускание, отражение, рассеяние света, вращение плоскости поляризации и т. п. Сохранение энергии кванта света (фотона) означает, что при взаимодействии с твердым телом отсутствует эффект передачи энергии. [c.304]

Взаимодействия с сохранением энергии кванта, т. е. без поглощения света, представляют собой предмет изучения классической оптики. Ниже будут рассмотрены некоторые процессы, относящиеся ко второй группе. Из рис. 9.1 видно, что во всех явлениях этой группы имеет место поглощение света. На вопросах поглощения, света мы остановимся подробнее. [c.305]

Пересмотр принципиальных положений классической физики был произведен Планком (1900). Им была высказана гипотеза, коренным образом противоречащая всей системе представлений классической статистической физики и электродинамики, гипотеза о том, что электромагнитное излучение может испускаться в виде отдельных порций энергии (квантов), величина которых пропорциональна частоте V [c.140]

Известно, что квантовая теория поглощения света исходит из того, что явление возникает тогда, когда энергия квантов света, падающего на вещество, имеет величину, равную разности уровней энергии данного вещества к = Еп — Е1, где Е и Еп — энергии нижнего невозбужденного и верхнего возбужденного уровней соответственно. Здесь в каждом акте взаимодействия света и вещества поглощается один фотон и поэтому процесс является однофотонным. При облучении вещества очень мощными световыми потоками от лазеров, дающих большую плотность излучения, может иметь место поглощение нескольких фотонов в одном элементарном акте таким образом, чтобы выполнить условие Л Ат= п — ь В этом случае происходит многофотонное поглощение (рис. 36.6, а). Величина энергии каждого фотона здесь в N раз меньше энергии фотона, который поглощается в однофотонном акте. Многофотонные процессы поглощения могут происходить не только при наличии фотонов одного сорта, но и в том случае, если имеются фотоны различных энергий (рис. 36.6, б). Например, может происходить двухфотонное поглощение, удовлетворяющее уравнению hvl+hv2=En—El. [c.311]

Уравнение Эйнштейна. Полагая, что излучение не непрерывно, а состоит из квантов энергии йсо, Эйнштейн сделал вывод, что оно не только испускается, но и поглощается в виде квантов. При облучении вещества светом его электроны получают энергию не непрерывно, а порциями. Электрон полностью поглощает энергию одной порции. Так что ни о каком раскачивании электрона, ни о каком постепенном накоплении им энергии, достаточной для вылета из вещества, не может быть и речи. Если энергия Йсо одной порции достаточна для освобождения электрона из данного материала, то фотоэффект наблюдается, причем, естественно, без запаздывания . В этом случае чем больше интенсивность света (чем больше в световом пучке квантов), тем чаще будут происходить акты поглощения кванта электроном и тем, следовательно, больше будет сила фототока. Если же энергии одного кванта недостаточно, чтобы освободить электрон, то фотоэффекта не будет, сколько бы таких квантов ни падало на вещество. Подразумевается, что конкретный электрон может поглотить сразу только один квант вероятность же одновременного поглощения электроном двух (или более) квантов ничтожно мала. Таким образом, возникновение фототока зависит не от определяющего интенсивность света количества квантов в световом пучке, а от энергии кванта со и, следовательно, от частоты света. [c.49]

Электроны, захваченные ловушками, могут освобождаться не только тепловым путем, но и под действием света, кванты энергии которого больше, чем энергетические глубины ловушек. Поскольку глубины ловушек большей частью невелики ( 0,1—0,5 эВ), для освобождения с них электронов вполне достаточна энергия кванта ИК-излучения. [c.186]

Интенсивность отдельной линии вращательного спектра, излучаемой в условиях оптически тонкого слоя при переходе с верхнего состояния с колебательным и вращательным квантовыми числами ь и ] на нижнее с квантовыми числами и и У", выражается произведением величины энергии кванта с/гг на заселенность верхнего уровня перехода и на вероятность перехода Л [c.245]

Тип волны Диапазон длин волн, 10- м Диапазон энергий квантов излучения, эВ Диапазон характерных температур Т, К источника теплового излучения /IV = 2,82 кТ [c.794]

Длина волн видимой части спектра лежит в пределах от = 0,4 мкм до = 0,75 мкм. В каких пределах заключены энергия квантов видимого света и скорости электронов, энергия которых равна энергии квантов видимого света [c.46]

Очевидно, что поглощение и испускание атомами квантов наиболее интенсивно происходит в том случае, когда энергия квантов допол- [c.228]

Рассмотрим сначала равенство (9.1.2, а). Если все его члены разделить на постоянную Планка Н, то выражения, стоящие в знаменателе каждого члена суммы, будут представлять собой энергию кванта колебаний соответствующей частоты и соотношение (9.1.2а) примет вид [c.308]

Из теории электромагнитного излучения вытекает, что период полураспада Т-/, у-активного ядра зависит от мультипольности перехода L и длины волны (т. е. в конечном счете от энергии кванта) следующим образом [c.261]

Перейдем к механизму явления внутренней конверсии. Ядро испускает у-квант, который тут же поглощается электроном атомной оболочки, получающим всю энергию кванта. Интересная особенность этого процесса состоит в том, что он в основном происходит за счет виртуальных, а не реальных квантов. Виртуальным называется квант, у которого нарушено правильное соотношение между энергией Е и импульсом k, т. е. у которого Е Ф k. Возможность существования таких квантов допускается соотношением неопределенностей такие кванты могут существовать, но лишь короткое время и на небольших расстояниях от их источника (см. гл. VII, 5). Возникает вопрос, как отличить, являются ли кванты, ответственные за внутреннюю конверсию, виртуальными или реальными, поскольку энергия и импульс этого кванта не измеряются. Отличие проявится в том, что если внутренняя конверсия происходит только 840 за счет виртуальных квантов, то интенсивность ядерного v-излучения не изменится после того, как ядра лишатся своих электронов. Другими словами, внутренняя конверсия через виртуальные кванты — процесс, не кон- о курирующий с 7-распадом, а параллельный " ему. Технически наблюдение v-излучения [c.265]

Д.ИЯ сварки полупроводниковых материалов, пмеюпщх различную ншрину запрещенной зоны w-i и ш.,), выбирают лазер с энергией квантов Wji, отвечающей условию < Уц <С w. . [c.169]

С целью усиления эффекта пользуются так называемыми многокаскадными преобразователями. Если в однокаскадном преобразователе на фотокатод направляется инфракрасное излучение, то в двухкаскадном преобразователе на второй фотокатод направляется видимый свет с заметно большей энергией кванта, исходящий от первого люминесцирующего экрана. Разумеется, видимый свет вызовет эмиссию электронов гораздо более сильную, чем инфракрасное излучение, и поэтому двухкаскадный электронио-оптический преобразователь значительно чувствительнее однокаскадного. В трехкаскадном преобразователе чувствительность по сравнению с однокаскадным увеличивается в миллион раз и более. [c.374]

Энергия кванта очень велика по сравнению с тепловой энергией электронов, и поэтому изменение температуры должно лишь очень слабо сказываться на скорости вылетающих электронов (действи- [c.638]

Из теории следует, что увеличение порядка мультипольности на единицу приводит к уменьшению вероятности перехода в (XjR) раз, где R — радиус ядра, а % — длина волны излучения. Так, например, при А = 100 и Е- = 0,5 Мэе =105. В связи с этим период полураспада для дипольного перехода обычно заключен в пределах 10 —10 з сек, а для квадруполь-ного не бывает меньше 10 сек. Если же энергия -квантов невелика ( 100 кэв), то период полураспада для квадруполь-ного излучения достигает 10 —10- сек, для октупольного— нескольких часов, а при I = 4 — нескольких лет. Быстрое убывание вероятности -излучения с ростом I приводит к тому, что из различных /, удовлетворяющих правилу отбора (И. 1), следует рассматривать только наименьшее I = (А/ . [c.166]

Здесь по оси абсцисс отложена относительная скорость v источника и поглотителя и соответствующее ей изменение энергии АЕ испускаемых -квантов (из-за эффекта Допплера). По оси ординат отложена относительная разность интенсивности у-излуче-ния, проходящего через иридиевый и платиновый (для оценки фона) поглотители одинаковой толщины. Из рисунка видно, что резонанс нарушается уже при скоростях в несколько сантиметров в секунду, которые соответствуют допплеровскому изменению энергии -квантов на величину, меньшую 10- эв. Отсюда следует, что в опыте действительно наблюдалась линия без отдачи с естественной шириной -у-иерехода, равной Г 5 эв. [c.179]

Мезонные теории ядерных сил строятся по аналогии с квантовой электродинамикой. Как известно, в квантовой электродинамике электромагнитное поле рассматривается совместно со связанными с ним частицами — фотонами. Оно как бы состоит из фотонов, которые являются его квантами. Энергия поля равна сумме энергии квантов. Фотоны возникают (исчезают) при испускании (поглощении) электромагнитного излучения (например,. света). Источником фотонов является электрический заряд. Взаимодействие двух зарядов сводится к испусканик> фотона одним зарядом и поглощению его другим. При такой постановке вопроса становится возможным рассмотрение новых, явлений, относящихся к классу взаимодействий излучающих систем с собственным полем излучения. Этим путем удается,, например, объяснить аномальный магнитный момент электрона и мюона (см. 10, п. 3 И, п. 6), лэмбовский сдвиг уровней в тонкой структуре атома водорода и ряд других тонких эффектов. [c.9]

Энергия Квантов определялась по значению радиуса траектории электрона и позитрона при заданной напряженности магнитного поля. Пропорциональные счётчики, амплитуда импульса в которых иропорциодальна ионизирующей способ- ности заряженной частицы, нужны для подтверждения того, что импульс в счетчике Гейгера вызван действительно электроном. [c.147]

При частотах порядка (Оцр. возможны квантовые эффекты, так как энергия кванта в этом случае будет порядка энергетической щели. Когда ш>( кр.г возбуждения в сверхпроводящем состоянии ничем не отличаются от возбуждений в нормальном состоянии, н поэтому можно ожидать, что при этих частотах будет справедливо выражение Чэмберса (17.5) для случая аномального скин-эффекта. Это выражение можно записать в виде, подобном формуле (26.4) [c.728]

Существование таких состояний возбуждения кристаллофосфора связано с центрами захвата, образующимися в местах нарушения периодичности решетки. Освобождение электронов и дырок этих центров происходит при сообщении им достаточной энергии, тепловой или энергии квантов высвечивающего света. Центры захвата характеризуются набором электронных или дырочных уровней захвата, различающихся по глубине. Явление термолюминесценции наглядно доказывает существование в кристалло-фосфорах уровней захвата различных глубин и позволяет опреде- лить эти глубины по зависимости яркости свечения от температуры — кривой термического высвечивания. Именно поэтому изучение кривых термического высвечивания является одним из основных методов исследования центров захвата в кристаллофос-форах. Получают кривые термовысвечивания следующим образом. Предварительно возбужденный кристаллофосфор равномерно нагревают так, чтобы изменение температуры со временем могло (быть выражено формулой [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...