Нить вихревая

Аналогичным методом можно получить поле скоростей при любых других размещениях вихрей в пространстве, например для круговой вихревой нити, вихревого слоя и пр. [c.61]

Нить вихревая 74 Ньютона закон трения 110 [c.354]

Вихревая нить. — Вихревая нить есть вихревая трубка, сечение которой бесконечно мало. Пусть а есть нормальное сечение нити в какой-нибудь точке и со — вихрь в той же [c.314]

Нить вихревая (см. Линия вихревая) [c.733]

Неустойчивость равновесия 683 Нить вихревая 712 [c.808]

Поле вихревой нити. Вихревая нить — это вихревая трубка с элементарным поперечным сечением. Вихревые нити, как частный случай векторных трубок соленоидального поля (см. 4), не могут заканчиваться внутри поля. Поэтому будем рассматривать поле замкнутой вихревой нити. Кроме этого, вихревая нить в отличие от обычных векторных линий поля вихря 1 обладает еще одним важным свойством несмотря на элементарное поперечное сечение, т. е., строго говоря, бесконечно малую его [c.140]

Неравенство 106, 107 Никель 288 Никурадзе 425 Ниобий 284 Нитрилы 304 Нитробензол 306 Нитроклетчатка 308 Нитросоединения 306 Нить вихревая 419 Нихром 288 Новиков И. И. 547 Номограмма 262, 263, 265 Номография 262 Нормаль 194, 204 Носитель вектора 207 Ньютон 101, 239, 246, 249, 255, 357, 381, 385, 420 Нуль-вектор 207 Нуссельт 591 [c.619]

Остановимся теперь на основных вопросах теории крыла конечного размаха. Бесконечное крыло воздействует на обтекающий его поток жидкости, как бесконечная вихревая нить. Иначе [c.98]

Эти соотношения являются начальными условиями для решения нестационарной задачи о диффузии вихря. При отсутствии влияния твердых границ или иных возмуш,ений естественно считать, что все время движения и, = = О, т. е. частицы перемещаются по круговым траекториям. Поэтому, пренебрегая влиянием массовых сил (считая, например, что вихревая нить вертикальна), движение можно описать уравнением Навье—Стокса (5.14) в цилиндрических координатах, которое в данном случае примет вид [c.302]

Рассмотрим это явление на простейшем примере движения в поле прямолинейной одиночной вихревой нити (плоская задача), которая в начальный момент характеризуется циркуляцией Гд. Если бы эта нить существовала неопределенно долго при / > 0, то это поле скоростей сохранялось бы так же, как при вращении цилиндра в вязкой жидкости. Предположим, что в момент ( [c.336]

Заданный осесимметричный воздушный поток представляет собой течение жидкости, вызываемое прямолинейной вихревой нитью. Так как движение происходит одинаково во всех плоскостях, перпендикулярных вихревой нити, в данном случае достаточно рассмотреть плоское течение, создаваемое точечным вихрем. [c.62]

Рассмотрим поле скоростей, вызываемых вихревой нитью с постоянной циркуляцией Г в точке М (рис. 11.16, б). [c.60]

Если h — кратчайшее расстояние от точки М до вихревой нити АВ, то [c.60]

Для вихревой нити бесконечной длины [c.61]

Такое движение жидкости соответствует циркуляционному потоку вокруг вихревой нити. В случае плоского движения имеем поток вокруг точечного вихря, находящегося в начале координат. [c.166]

Предположим теперь, что линия дислокации лежит в плоскости хз = О и вектор Бюргерса находится в тон же плоскости и направлен по оси x-i. Определим касательные напряжения в плоскости дислокации для большинства приложений только эти напряжения представляют интерес. В ходе вычислений нам понадобятся производные от перемещений ui, 3, з, i, 2, з и из, 2. Для нахождения производных от составляющих вектора и мы воспользуемся тем обстоятельством, что функция ф = —Q/(4n) представляет собою потенциал скоростей в неограниченной жидкости при наличии вихревой нити единичной интенсивности. Скорость жидкости выражается при этом формулой Еио — Савара [c.465]

Скалярное произведение вихря на вектор площадки а (т. е. поток вихря через площадку о) называют напряженностью вихревой нити J. Итак, [c.74]

Подобно тому как элементарный расход при установившемся движении сохраняет одинаковое значение в различных сечениях по длине трубки, напряженность вихревой нити в этих же условиях будет также одинакова вдоль нити, т. е. [c.74]

Применим приведенные рассуждения к вихревой нити, рассматривая в качестве контура, вдоль которого вычисляется циркуляция скорости, контур, опоясывающий нить, и беря в качестве поверхности а поверхность сечения нити. Тогда, учитывая сделанную выше оговорку об осредненных значениях вихря и его компонент и выражение (23.3), получим [c.77]

Для определения индуцированного магнитного поля Н или соответственно индуцированного вихревой нитью поля вектора скорости V на основании формулы (25.26) можно написать [c.280]

Следовательно, потенциал поля скоростей, индуцированных замкнутой вихревой нитью в безграничной массе жидкости, мон<но рассматривать как потенциал двойного слоя — потенциал распределения диполей постоянной интенсивности по поверхности 2, натянутой на контур вихревой нити. [c.282]

Согласно формуле Био — Савара поле скоростей непрерывно во всем пространстве, за исключением контура вихревой нити С. Из формулы (26.6) следует, что в бесконечности потенциал ф (ж, у, z) исчезает как 1/Д , где R = z , [c.283]

Нить вихревая 107, 109 Нифер 80 [c.568]

Линии, касательные к векторам уголовой скорости вихря, проходящие через элементарную площадку 5, образуют вихревую нить. Вихревые нити, проходящие через конечную площадь 5, образуют вихревой шнур, линии вихревых нитей обычно не совпадают с линиями тока. Удвоенный вектор угловой скорости вихревого шнура Q = 2ш называют ихрем, произведение вихря Qнa вектор площадки измерения 5, выполненное скалярно, называется напряженностью вихря [c.57]

Макроструктуру потоков изучали как отечественные, так и зарубежные авторы [112. 116, 146, 168, 184, 204, 209, 227, 236, 245, 265]. Уже первые исследователи столкнулись с непреодолимыми трудностями зондирования потока в камере энергоразделения вихревой трубы и были вынуждены прибегнуть к методам визуализации. Шепер [156] предпринял одну из первых попыток выявления харакгерных особенностей течения закрученного потока в трубе на различных режимах работы по ц, используя для этой цели визуализацию дымом и шелковыми нитями. Опыты ставились при d = 38 мм и позволили выявить четыре наиболее характерных режима ее работы, различающихся диапазоном и характерными значениями относительной доли охлажденного потока ц < О — режим эжектирования газа через отверстие диафрагмы (режим вакуум-насоса) ц = О — режим рециркуляции охлажденного потока через отверстие диафрагмы О < ц < 1, — режим наи-более часто встречающийся в технических устройствах, и ц = 1 — режим дросселирования с элементами энергоразделения и создания локальных зон повышенной температуры в сечении, удаленном от соплового ввода. Позднее Ш.А. Пиралишвили и [c.99]

Поверхностная энергия играет большую роль в распространении первоначальной сверхпроводящей нити. Если бы поверхностная энергия отсутствовала, образующаяся пить была бы очень тонкой по сравнению с глубиной ироникиовения и увеличивалась бы, не вызывая изменения магнитного потока. В этих условиях не возникали бы вихревые токи, препятствующие движению нити в образце, вследствие чего нить должна была бы распространяться с экстремальной скоростью. Однако вследствие наличия поверхностного натяжения толщина нити составляет 10 см. Движение сверх- [c.660]

Распространение завихренности или, что то же самое, диффузия вихря, в условиях турбулентного движения несжимаемой вязкой жидкости представляет собой достаточно трудную задачу, вследствие чего естественно начать рассмотрение с одномерного случая. Известная задача о диф( )узии прямолинейной вихревой нити в потоке несжимаемой жидкости не является при турбулентном движении жидкости одномерной из-за зависимости коэффициента турбулентной вязкости 1 от расстояния от стенки, вследствие чего приходится ограничиться рассмотрением диффузии вихря в обтекающем бесконечную пластину турбулентном потоке. [c.646]

Можно сс )ормулировать весьма важную теорему Гельмгольца вихревые нити в жидкости не могут оканчиваться внезапно, они или простираются концами в бесконечность, или замыкаются в кольца, или опираются на границы жидкости, например на твердые тела. [c.40]

Рассмотрим это явление на простейшем примере движения в поле прямолинейной одиночной вихревой нити (плоская задача), которая в начальный момент характеризуется циркуляцией Го. Если бы эта нить существовала неопределепио долго при t > О, то это поле скоростей сохранялось бы так же, как при вращении цилиндра в вязкой жидкости. Предполол<им, что в момент i = О действие нити исчезает. Возникает неустановившееся движение, которое мы и исследуем. [c.301]

Физически этот случай, согласно теореме Стокса, соответствует пялшпго в особой точке (г = 0) вихревой нити, интенсивность которой равна цпрАу.лтт Л и Г. При этом вне вихревой нити течение безвихревое. [c.61]

Так называемая линейная механика разрушения приписывает физически невозможной сингулярности реальный смысл. Подобная ситуация для механики сплошной среды не столь уж необычна, достаточно вспомнить, например, вихревые нити с нулевым поперечным сечением п конечной циркуляцией. Как оказывается, работа продвижения трещины, которая совершается либо в результате увеличения внешних сил, либо за счет уменьшения упругой энергип тела при увеличении размера трещины, непосредственно выражается через коэффициент при сингулярном члене в формуле для напряжений. Этот коэффициент называется коэффициентом интенсивности и играет для всей теории фундаментальную роль. Работа продвижения трещины может быть связана с преодолением сил поверхностного натяжения (концепция Гриффитса), с работой пластической деформации в малой области, примыкающей к концу трещины, либо с чем-нибудь еще. Важно при этом одно размеры той области, где соотношения линейной теории упругости так или иначе нарушаются, должна быть весьма малой. Тогда способность трещины к дальнейшему продвижению определяется единственной характеристикой — ра-бс.той на единицу длины пути, илп критическим коэффициентом интенсивности. [c.9]

Краткий курс технической гидромеханики (1961) -- [ c.74 ]

Механика сплошной среды. Т.2 (1970) -- [ c.279 , c.289 ]

Гидродинамика (1947) -- [ c.252 , c.277 ]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.107 , c.109 ]

Струи, следы и каверны (1964) -- [ c.300 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.712 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.187 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.419 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...