Модель строения ЗМС

Физические свойства макроскопических систем изучаются статистическим и термодинамическим методами. Статистический метод основан на использовании теории вероятностей и определенных моделей строения этих систем и представляет собой содержание статистической физики. Термодинамический метод не требует привлечения модельных представлений о структуре вещества и является феноменологическим (т. е. рассматривает феномены — явления в целом). При этом все основные выводы термодинамики можно получить методом дедукции, используя только два основных эмпирических закона (начала) термодинамики. [c.6]

Рис. 7. Зависимость концентрации вещества 1, Си от расстояния I в области границы фаз (а) и (Р). Сплошные кривые — действительное изменение свойства, пунктир — модель строения меж-фазной границы с /ii = 0

После появления в 1913 г. модели строения атома Резерфорда — Бора из элементарных частиц были известны электрон, фотон и около 95 различных ядер. (Элементарной можно практически считать всякую частицу, которую трудно себе представить как состоящую из других частиц). Открытие в 1932 г. нейтрона (нейтральной частицы с массой, слегка превышающей массу протона) привело к представлению о ядрах как [c.424]

РУ границы зерна, посредством которой можно будет вычислить свойства материалов. Однако ни одна из многочисленных моделей строения границы зерна (совпадающих узлов, структурных единиц и др.) оказалась не в состоянии решить эту задачу. Изложенный выше материал показал нам, что в зависимости от наличия свободного или избыточного объема (пористости) и зернограничных дефектов одна и та же граница зерен имеет совершенно различные свойства [c.126]

Мысль о том, что границы зерен и межчастичные границы остальных уровней масштабной структурной иерархии поликристаллических сплавов представляют собой самостоятельную фазу поликристалла, высказывалась давно. Предполагалось, что можно определить некую единственную структуру границы зерна, посредством которой можно будет вычислить свойства материалов. Однако ни одна из многочисленных моделей строения границы зерна (совпадающих узлов, структурных единиц и др.) оказалась не в состоянии решить эту задачу. Изложенный выше материал показал нам, что в зависимости от наличия свободного или избыточного объема (пористости) и зер- [c.310]

В настоящее время (начало 1979 г.) считается, что в опытах Дэвиса солнечные борные нейтрино обнаружены. Их число, однако, примерно в два раза меньше теоретического низшего предела, совместимого с современными моделями строения Солнца. [c.609]

Используя поликристаллическую окись алюминия в качестве модели строения хрупких поликристаллических материалов [4], необходимо оговаривать условия получения таких материалов, так как технология определяет направленность соотношения прочности зерен и межзеренных контактов. [c.131]

В отличие от многих областей физики и химии термодинамика не оперирует какими-либо моделями строения вещества и вообще непосредственно не связана с представлением о микроструктуре вещества. [c.5]

Термодинамический метод, в отличие от статистического, не базируется на определенной модели строения вещества, а исходит из небольшого числа весьма общих законов, полученных из опыта с помощью индуктивного метода исследования. [c.5]

Напомним, что в это время (1895 г.) были открыты лучи Рентгена, электрон (Дж. Дж. Томсон, 1897 г.), а- и р-излучения (Э. Резерфорд, 1899 г.) М. Планком была создана квантовая теория (1900 г.). Важнейшими вехами были открытие Э. Резерфордом ядра атома (1911 г.) и создание планетарной модели строения атома (Н. Бор, 1913 г.). [c.146]

Модель строения границы зерен иллюстрирует рис. 22. Если разрезать верхнюю плоскость и вставить лишнюю полуплоскость, то кристалл изогнется наподобие биметаллической пластины. Граница, называемая наклонной, симметрична относительно обоих зерен. Один кристалл можно совместить с другим поворотом вокруг оси, параллельной границе. Такая граница состоит из ряда чисто краевых дислокаций с вектором Бюргерса Ь, перпендикулярным к плоскости границы. В случае простой кубической решетки возможно количественное описание границы. При расстоянии ме ду дислокациями d и угле разориентировки 6 отношение bih = 2 sin 6/2 9 (для малых 9) (рис. 23). [c.72]

Кластерная модель строения вещества [c.362]

В дальнейшем Бор (1912 г.), предложил простую модель строения атома водорода. Электрон может вращаться вокруг ядра по одной п-ой круговой стационарной орбите, находясь при этом в п-ом энергетическом состоянии. Особенность этой орбиты заключается в том, что электрон, вращаясь по орбите вокруг ядра, не излучает энергию. При переходе электрона на более близкую к ядру круговую стационарную орбиту, избыток энергии испускается в виде квантов (фотона), длина волны которого определяется разницей между значениями энергий двух состояний. Считают [20], что идея квантования электронных орбит дала полное и законченное решение задачи об устойчивости изолированного атома [21]. Было установлено, что система, состоящая из ядра атома с положительным зарядом Ze и окружающих его электронов (-е) имеет энергетический порог. Это связано с тем, что энергия связи, как это было установлено [21], не может быть больше чем [c.58]

Концепция островов стабильности ядер вытекает из квантовомеханической модели строения атома, в соответствии с которой наличие островов стабильности связано с тем, что одному и тому же числу протонов может отвечать различное число нейтронов. [c.74]

Модели строения растворов [c.89]

Рис. 41, Модели строения растворов [1]

Первое теоретическое исследование ВС проведено Берналом и Фаулером, которые в 1933 г. предложили модель строения воды и дали качественное объяснение некоторых ее свойств. [c.166]

Элемент № 105 предложено назвать в честь великого датского физика Нильса Бора (1885 — 1962), автора модели строения ядра и многих пионерных работ в разных областях физики [c.222]

Непосредственной задачей рентгеновского эксперимента является вывод строения объекта из наблюдаемой дифракционной картины. Ввиду того, что такой вывод в ряде случаев очень сложен, что особенно справедливо для рассматриваемого нами класса веществ — полимерных, часто более плодотворным оказывается другой подход — вычисление картины интенсивности для некоторой пробной модели строения изучаемого объекта и сравнение ее с наблюдаемой. Та модель, которая дает наиболее близкое совпадение рассчитанных интенсивностей с экспериментом, и может считаться наилучшей. Если это совпадение достаточно хорошо, можно вычислить фазы амплитуд на основании принятой теоретической модели и, приписав их наблюдаемым модулям амплитуд, построить синтез Фурье электронной плотности рассеивающего объекта. [c.160]

Рис. 241. Модель строения полимера, объясняющая появление малоуглового рефлекса на рентгенограммах. Более упорядоченные участки — черные [28]

Статистическая физика, исходя из определенной молекулярной модели строения вещества, позво.ггяет вычислять равновесные значения внутренних параметров системы. Однако и не проводя вычислений можно выявить закономерности систем в равновесном состоянии, имея в виду, что во многих случаях эти параметры могу быть определены экспериментально. Этот первый этап в теории равновесных состояний и представляет термодинамика. [c.16]

Здесь стоит указать, что рассматриваемая модель строения ионных кристаллов, помимо энергии связи таких кристаллов, объясняет и их физические свойства. Так, ионные кристаллы обладают высокой анизотропией механических свойств существуют даже плоскости скола, по которым пластинки кристаллов Na l, КС1, LiF и т. д. легко откалываются. Эта ярко выраженная анизотропия легко объясняется тем, что по разным направлениям атомы не только находятся на разных расстояниях (это характерно для любых кристаллов), но и чередуются различным образом. Ионные кристаллы характеризуются высоким электрическим сопротивлением, объясняющимся отсутствием свободных зарядов. Интересно, что, хотя в модели Эвальда вводятся однородные положительные и отрицательные фоны из свободных зарядов, последние полностью компенсируют друг друга, и поэтому модель [c.37]

Томсоновское рассепние. После открытия (1895) В. К. Рентгеном (1845-1923) электромагнигного излучения большой частоты (рентгеновские лучи) возник вопрос об их рассеянии в веществе. В то время была общепринятой модель строения атома, предложенная Дж. Дж. Томсоном (1856-1940). Атом представлялся в виде непрерывного размазанного в небольшом объеме положительного заряда с [c.24]

Две модели строения атома, (в начале XX в. реальность атомов стала общепризнанной установлено существование положительных и отрицательных зарядов и открыт носитель отрицательного заряда-электрон носитель положительных зарядов (протон) оставался неизвестным, но существование положительных ионои известно. Было ясно, что атомы составляют сложную электрическую систему, имеющую размер порядка 10 см. На повестку дня встал вопрос о строении атома.1Поскольку в целом атом нейтрален, Положительные и отрицательные заряды, входящие в атом, должны взаимно компенсироваться. Теоретически существовали две модели строения атома. Согласно первой модели (модель Томсона), по всему объему атома с некоторой объемной плотностью распределен положительный заряд. Электроны погружены в эту среду из положительного заряда. Электроны взаимодействуют с элементами положительно заряженной среды атома по закону Кулона. При отклонении электрона от по южения равновесия возникают силы, которые стремятся возвратить его в положение равновесия. Благодаря этому возни- [c.81]

В дисклинационной модели строения границ [161-163] также предполагалось, что структура произвольных границ представляет собой смесь участков, характерных для ближайших (по разориен-тировке) границ совпадения. Гляйтер и Чалмерс [155] довольно подробно развили эту идею, указав, что граница с параметрами, промежуточными между двумя специальными границами, может состоять из смеси в определенной пропорции структурных единиц, характерных для этих специальных границ, причем специальные [c.88]

Следует помнить, что предложенные дислокационные и дис-клинационные модели строения наноструктурных материалов, по- [c.109]

Наиб, важная область применения метода Р. г. в КТП связана с анализом УФ-асимптотик, т. е. с поведением решений на малых (в микроскопич. смысле) расстояниях. G помощью метода Р. г. в нач. 1970-х гг. обнаружено свойство асимптотической свободы неабелевых калибровочных теорий, явившееся теоретич. основой объяснения партонной модели строения адронов (см. Партоны) и приведшее к формулировке совр. теории сильного взаимодействия — квантовой хромодинамики. [c.339]

Сильные взаимодействия обладают ещё рядом дополнит. внутр. симметрий, в частности изотопической инвариантностью и более широкой сим.метрией — т. н. SU(3)-симметрией (см. Сильное взаимодействие). На основе этих симметрий М. [ёлл-Ман (М. Gell-Mann)) и К. Нишиджима (К. Nishijima) создали систематику адронов, позволившую предсказать существование неск. элементарных частиц, открытых позднее экспериментально, и ввести кварковую модель строения адронов (см. выше). [c.318]

Несмотря на значительное развитие высокоразрешающих методов исследования и на первые обнадеживающие результаты, достигнутые с их помощью, получить надежную информацию о структуре аморфных сплавов, в первую очередь из-за недостаточной точности этих методов, пока не удается. Поэтому широкое распространение в настоящее время получили методы моделирования атомной структуры аморфных систем с помощью ЭВМ. Статистико-геометрический анализ моделей, например на основе многогранников Вороного, позволяет составить представление о трехмерной геометрической картине распределения атомов. Важнейшими критериями адекватности модели строению реальной системы является степень совпадения расчетных и опытных данных по структуре (например, парной функции распределения) и плотности. [c.14]

Сплавы в твердом состоянии — это растворы легирующих элементов и примесей в металле-основе, смеси твердых растворов с упрочняющими фазами (гетерогенные структуры), а также эвтектические (или эвтектоидные) смеси. В жидком состоянии частично сохраняется относительное расположение атомов, характерное для твердого тела при нагреве выще температуры плавления нарушается дальний порядок в расположении атомов (т. е. упорядоченное расположение атомов во всем объеме тфисталла), но сохраняется ближний порядою), когда упорядоченность расположения атомов наблюдается лишь в областях с размерами в несколько межатомных расстояний. Так, при плавлении ЩК металлов (А1, N1, Со, Си) их координационное число уменьшается с К = 12 до К = 8—10, т. е. каждый атом теряет несколько соседей. В современных моделях строения жидких металлов в той или иной степени развиваются представления о квазикристаллической структуре жидкости. Экспериментально установлено, что в расплаве железа (при его перегреве на 30—40 °С) сохраняются микрообласти с ОЦК и ГЦК решетками, а в расплаве чугуна — с ГЦК и ромбической (РезС) решетками. [c.302]

Как указывалось, дислокационная модель строения больше-угловых границ в настоящее время отсутствует. При 9 > 15° количественная модель, снованная на дислокационных представлениях, неприменима, поскольку расстояния между дислокациями становятся столь малыми, что ядра сливаются. В последнем случае может быть использована модель Мотта, согласно которой граница представляется как переходная область, которая состоит из участков с хорошим и плохим сопряжением решеток, т. е. когерентных и некогерентных участков. В последних отсутствует кристаллографическая симметрия. Число атомов п в хорошем участке невелико, обычно п 1000. Плохих участков тем больше, чем больше разориентация. [c.77]

Согласно правилу фаз система, состоящая из газа и конденсированной фазы фиксированного состава, независимо от действительного числа компонентов имеет одну степень свободы. Это означает, что для сохранения этого фиксированного состава (он может соответствовать любой степени дефектности) из двух переменных (температура и давление) лишь одна является независимой, тогда как вторая — ее функция, например ро, —ЦТ). Следовательно, при синтезе феррита любому изменению температуры в процессе спекания и термической обработки должно соответствовать изменение давления кислорода в атмосфере так, чтобы это давление было равно равновесному для феррита данного состава. Разумеется, что в зависимости от природы феррита и степени его дефектности функция ро, =/( ) должна иметь различный вид. Вместе с тем для феррита со структурой шпинели удалось найти некоторые общие закономерности [2], облегчающие выбор контролируемой атмосферы спекания. В первую очередь следует отметить, что для различных ферритов со структурой шпинели Ме Ме Рез-д -4,04 i Y, характеризующихся одинаковым значением Y, парциальная мольная энтальпия кислорода почти одинакова. Например, когда у 0 (состояние, которое у многих ферритов достигается на низкокислородной границе шпинельного поля) АЯо = —144 4 ккал1г-моль. Постоянство относительной парциальной мольной энтальпии кислорода в ферритах различного химического состава в известной мере свидетельствует о том, что энергия связи кислородных ионов в решетке мало зависит от природы двухвалентных катионов. Это явление довольно просто объяснить в рамках чисто ионной модели строения ферритов. Ионы Со +, Fe +, Ni +, Zn +, Mg2+, Mn +, имеющие одинаковый заряд и довольно близкие значения радиусов, сравнимы друг с другом по величине электростатического взаимодействия и одинаковым образом стабилизируют кубическую упаковку ионов кислорода в шпинели. Так как, по определению, [c.132]

Свойства наномира и квантово-механическая модель строения атома [c.54]

Скольжение дислокаций, контролируемое термоактивируемым процессом преодоления барьеров Пайерлса, хорошо изучено в экспериментах с постоянной скоростью деформации, проводимых при низких температурах в металлах с объемно центрированной кубической решеткой. Макроскопический предел упругости отвечает не зависящему от температуры напряжению, при котором начинается движение прямолинейных и сидячих винтовых дислокаций [109]. Были предложены две эквивалентные интерпретации изменения макроскопического предела упругости с температурой при помощи механизма двойных изломов [152] либо при помощи следующей модели строения ядра дислокации [372]. Предполагается, что ядро винтовой дислокации размыто одновременно на нескольких потенциальных плоскостях скольжения вблизи оси дислокации [214]. Полосы дефектов упаковки препятствуют скольжению во всех плоскостях, кроме их собственных. В результате дислокация оказывается блокированной до тех пор, пока достаточно высокое напряжение в сочетании с тепловым возбуждением не приведет к ее локальному стягиванию и образованию двойного излома [Ш]. Этот процесс можно рассматривать как непрерывное поперечное скольжение, при котором скольжение в каждой плоскости ограничивается расстоянием до следующей потенциальной ямы. Затем весь процесс повторяется, начинаясь на той же или, возможно, другой плоскости (в этом заключается механизм, по-видимому, некристаллографического, карандашного скольжения ). [c.118]

Широко известна работа Хендрикса и Джефферсона [1], где предложена модель строения вермикулита, согласно которой межслоевая вода в виде двух монослоев расположена по гексагональному мотиву и связана водородной связью с кислородом кремнекислородных тетраэдров и между собой. Недостатком этой модели является отсутствие в ней межпакетного катиона, открытого в вермикулите Баршадом [2]. [c.157]

Толщина отдельной полинуклеотидной цепи составляет в среднем 7 А, а молекулы ДНК, в которой соединены избирательными Н-связями (рис. 17) две цепи,— около 20 А. Молекулы ДНК можно наблюдать непосредственно в электронном микроскопе (рис. 44). ДНК исследовалась рентгенографически рядом авторов — Франклин и Гослинг [30], Вилкинсом [31] и др. Опираясь на их результаты, Ватсон и Крик [9] предложили свою известную модель строения этой сложной молекулы, хорошо согласующуюся с рентгенографическими данными и позволяющую дать объяснение биологического механизма редупликации (самовоспроизведения) ДНК. [c.72]

Рис. 237. Модель строения полимера, предложенная Хессом и Киссигом для объяснения больших периодов [27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...