Вихрь скорости

В системе (4.71) должно быть учтено, что в свободном вихре скорость распределена по закону постоянства циркуляции [c.189]

Зависимости вихря скорости С (0, 0) и распределения давления на поверхности пузырька к (6) при различных значениях Ве приведены соответственно на рис. 9, 10. Отметим, что профиль [c.37]

Распределение вихря скорости внутри пузырька нетрудно найти, используя формулы, связывающие компоненты вихря II компоненты скорости V в сферической системе координат [c.40]

По формуле (1Г) вычисляется скорость в момент времени t в любой точке М пространства из малой окрестности точки О, если в этот же момент известны скорость, вихрь скорости и тензор скоростей деформаций 5 в точке О. Формула (1Г) является обобщением на случай сплошной среды формулы (21) (см. 8 гл. 4) для скорости точки свободного твердого тела в общем случае его движения. Для твердого тела Уд = 0. Кроме того, для сплошной среды роль угловой скорости выполняет половина вихря вектора скорости в точке О. [c.216]

Для вектора вихря скорости ноток через замкнутую поверхность равен нулю, так как с учетом формул для проекций вектора вихря на координатные оси имеем [c.220]

Если rot u = 0, T. e. движение сплошной среды является потенциальным, то циркуляция при таком движении по замкнутому контуру равна нулю, если контур не охватывает точек, в которых вихрь скорости отличен от нуля. [c.222]

Вектор угловой скорости вращения а, составляющие которого суть со с, (Ну и сог, носит название завихренности, или вихря скорости, его величина определяется, очевидно, следующим равенством [c.60]

Формула (103) определяет величину завихренности или вихря скорости (см. 1) в полярных координатах. [c.103]

Составим выражение для вихря скорости. По формуле (103) [c.106]

Величина вихря скорости во всех точках одинакова и равна постоянной угловой скорости вращения частиц жидкости. Этот результат был заранее очевиден, ибо он непосредственно следует из самого определения вихря. [c.106]

Вентури трубка 152 Вихрь скорости 60, 103, 106, Волна акустическая 117 [c.594]

Это уравнение тождественно уравнению вихря скорости в гидродинамике идеальной жидкости, которое означает, что линии вихря движутся вместе с жидкостью. Но в данном случае речь идет о линиях магнитного поля, которые оказываются жестко связанными с веществом — вмороженными , и если частицы жидкости движутся, то линии магнитной индукции перемещаются вместе с ними (частицы не могут пересечь линий индукции). [c.196]

При исследовании обтекания летательных аппаратов или их элементов, в частности профилей и крыльев конечного размаха, широко используется теория вихрей, поэтому здесь отражены вопросы, связанные с определением циркуляции жидкости, расчетом индуцированных вихрями скоростей, исследованием системы вихрей — их взаимодействия с поступательным потоком и т. п. [c.40]

Вихри скоростей образуют векторное поле, в котором могут быть найдены векторные линии и векторные трубки. [c.51]

Из определения вихревой линии и вихревой поверхности следует, что в любой точке таких линий и поверхностей нормальная составляющая вихря скорости равна нулю. [c.51]

Следовательно, если ввести понятие о потоке вектора вихря скорости, равном по формуле (И.6) [c.51]

Так как rot У является проекцией вихря на ось г, нормальную к площадке dx dy, то правая часть последнего равенства является потоком вектора вихря скорости через площадку dx dy. Проделав аналогич- [c.54]

Составляюш,ие вектора вихря скорости, стоящие под интегралом в выражения (11.40), можно представить в виде [c.58]

При равенстве нулю слагаемого (rot К X V) система уравнений (IV.5) сильно упрощается. Последнее слагаемое обращается в нуль в трех случаях 1) скорость потока равна нулю 2) векторы скорости и вихря скорости параллельны, и поэтому векторное произведение равно нулю (это случай так называемого винтового движения, весьма редко встречающегося в практике) 3) вихрь скорости равен нулю (безвихревой или так называемый потенциальный поток). [c.89]

Вихрь скорости = (rot v)z, где г — ось, перпендик] ляр-ная плоскости течения, согласно [24], считается положительным, если скорость возрастает при удалении от тела. [c.384]

Это распределение скоростей построено на рис. 101. На границе вихря скорость непрерывна. Очевидно, что поле скоростей на далеких расстояниях от точечного вихря можно трактовать как поле скоростей от круглого вихря конечной интенсивности малого радиуса, и наоборот. [c.294]

Как показано во всех руководствах по гидродинамике (см., например, [15] X систему уравнений Эйлера (1.1) можно привести к форме Громе-ко-Лэмба. Для этой цели необходим вектор вихря скорости rot v = = V XV, составляющие которого по базисным векторам в цилиндрической системе координат [c.13]

В рассматриваемом ниже простейшем случае цилиндрического потока с круглым поперечным сечением вектор вихря скорости будет иметь только две составляющих [c.14]

Вихрь скорости есть вектор У = = rot V, проекции которого на оси координат X, у, z [c.504]

Вихрь скорости есть вектор Q = rot v, проекции которого на оси координат X, у, г определяются формулами [c.667]

Уравнение (1.10) наглядно показывает существование относительного вихря скорости. При этом в абсолютном движении поток, проходящий через рабочее колесо, остается безвихревым. [c.16]

Нетрудно убедиться, что вихрь скорости С = го1 у имеет единственную отличную от пуля компоненту, которую для простоты будем обозначать через ", Эта компонента ви.хря скорости свя- ана с компонентами скорости К , следуютцимп соотношениями [c.30]

Перейдем к формулировке граничных ус.ловий к уравнению (2. 4. 4). Будем рассматривать внешнюю задачу обтекания, заключающуюся в определенип функции тока, вихря скорости для течения жидкости вне пузырька газа. Считаем, что жидкостный поток является симметричным относительно 6 = 0 и б=7г, что означает отсутствие отрыва в кормовой области пузырька. Тогда = 0, 9 = 0 при 0 = 0, (2.4.5) [c.31]

Условие на бесконечности сформулируем, исходя из предположения, что при Е -> сс вид функции тока и соответственно вихря скорости совпадает с видом озееновских членов раз.ло-жения этих функций (см. предыдущий раздел) [c.31]

Метод численного решения задачи может быть использован в том случае, если считать критерий Не п пара.метр обрезания раз.тоженнй функций тока и вихря скорости Л постоянными величинами. Представим матрицу Т в виде произведения двух матриц [c.35]

Будем считать, что течение жидкости около всплывающего пузырька газа является невязкпм, вихрь скорости 0. Правомерность такого предположения может быть подтверждена при [c.209]

Сравнивая это выражение с выражением (103) для вихря скорости (О и замечая, что произведение rd pdr представляет собой элементарную площадь dF, охватываемую контуром MKNR, запишем последнее выражение в такой форме [c.104]

Полученный результат и выражает искомую связь между вихрем скорости и циркуляцией ). Если величина вихря одинакова во всех точках со = < о = onst, то [c.105]

Благодаря влиянию вихрей скорость частиц в этой зоне будет больше, чем при безотрывном обтекании, а давление меньше (рис. 1.11.3). Поэтому появляется дополнительное сопротивление от перераспределения давления, называемое сопротивлением подсасывания (или вихревым сопротивлением). Увеличение сопротивления можно объяснить тем, что на образование вихрей и отрыв потока затрачивается дополнительная часть кинетической энегии потока, обтекающего тело. Такой вид отрыва на несущей поверхности (крыло, оперение), нежелательный с аэродинамической точки зрения, обычно называют срывом потока. [c.99]

Если движение идеальной жидкости, определяемое уравнением (5.1а), было в некоторый начальный момент времени безвихревым, то согласно теореме Лагранжа вихрь скорости rot и будет равен нулю в любой последующий момент времени. Условие rot и =0 означает, что существует такая скалярная функция ф, градиет которой в любой точке области течения равен вектору скорости и, т.е. и = = grad ф. При этом в общем случае [c.184]

Из полученного равенства вытекает следующее свойство вихревых трубок, известное в кинематике как вторая теорема Гельмгольца поток вектора вихря скорости сквозь произольно проведенное поперечног сечение вихревой трубки в данный момент времени одинаков вдоль всей трубки. [c.52]

Второй важной кинематической теоремой о вихрях является теорема Стокса интенсивность вихревой трубки равна циркуляции скорости по замкнутому контуру, один раз опоясывающему вихревую трубку. Докажем эту теорему для более общего случая с такой формулировкой поток вектора вихря скорости через любую поверхность, опираюш уюся на некоторый замкнутый контур, равен циркуляции скорости по этому контуру. [c.53]

Сверхпроводники второго рода отличаются тем, что переход в сверхпроводящее состояние у них осуществляется не скачком, а постепенно. Для них характерны два критических значения магнитной индукции для температуры Т р < Т . Если магнигная индукция во внешнем поле начинает превосходить значение нижней критической индукции, то происходит частичное проникновение магнитного поля во всю толщину сверхпроводящего образца. При этом под действием силы Лоренца электроны в сверхпроводнике начинают двигаться по окружностям, образуя так называемые вихри. Внутри вихря скорость вращения возрастает по мере приближения к оси до тех пор, пока не достигнет критического значения и не произойдет срыв сверхпроводимости. По мере увеличения внешнего магнитного поля количество вихрей возрастает, а расстояние между ними сокращается. Когда оно станет соизмеримым с размером ку-перовской пары, практически весь объем перейдет в нормальное состояние и магнитное поле полностью проникнет в образец. К сверхпроводникам второго рода из чистых металлов можно отнести только ниобий Nb, ванадий V и технеций Те. [c.124]

При наличии мениска, как указывалось в 2, условия равновесия сил приводят к такому саморегулированию положения расплава в индукторе, что ЭМС на поверхности мениска становятся пропорциональными растоянию точки от его вершины. Это вносит специфику в движение металла. Оси верхнего тороидального вихря ЭМС и соответствующего вихря скорости удаляются от поверхности металла, что уменьшает гидродинамическое сопротивление движению в верхнем вихре. Некоторую роль играет также сползание с мениска поверхностных покровов (окисная пленка, шлак), что меняет граничные условия для движущейся жидкости (прилипание). В результате соотношения интенсивностей верхнего и нижнего вихрей скорости существенно изменяется. На рис. 22 представлены результаты численного исследования гидродинамической функции тока, характеризующей интенсивность потока (замкнутые кривые) при отсутствии и при наличии мениска. В сопоставляемых случаях линейная плотность тока в индукторе одинакова, геометрические параметры близки. Расчет показал, что если в первом случае соотношение между максимальными значениями функций тока в верхнем и нижнем контурах циркуляции равно единице, то во втором случае оно может достигать трех. [c.46]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.60 , c.103 , c.106 , c.107 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.504 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.36 , c.159 ]

Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.244 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.22 , c.154 , c.176 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.49 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.26 , c.351 , c.504 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...