Шнур вихревой

Шнур вихревой 74 Шухова критерий (число) 215 [c.355]

Шнур вихревой присоединенный 303 [c.736]

Реальные условия протекания процесса в перфорированной камере вихревой горелки сопровождаются неравномерностью полей скорости температуры и давления, что делает аналитическое прогнозирование его характера несколько условным. Единственный путь — постановка целенаправленного опыта. Они были проведены на вихревом нагревателе, тщательно изолированном асбестовым шнуром. При работе на жидком топливе целесообразно учесть влияние на процесс тепла, затрачиваемого на испарение. Результаты расчетов и опытов показаны на рис. 7.13. [c.324]

При изучении вихревых движений вводим понятия о вихревой трубке, вихревом шнуре и напряжении вихря, аналогичные понятиям о трубке тока, элементарной струйке и расходе жидкости элементарной струйки. [c.126]

В теории вихревого движения доказывается (теоремы Гельмгольца), что вихревой шнур сохраняется во времени и в пространстве, т. е. нигде не выклинивается, и что его напряжение остается неизменном вдоль шнура. [c.126]

Вихревой шнур или образует замкнутое кольцо, или заканчивается на границах данной массы жидкосги (рис. VII.3). [c.126]

Проведем через точки малого замкнутого контура dl (рис. 2,12) вихревые линии. Полученную трубчатую поверхность будем называть элементарной вихревой трубкой, а совокупность ограниченных ею частиц — вихревым шнуром. Если площадь do поперечного сечения вихревого шнура достаточно мала, то можно принять, что в его пределах вектор са имеет постоянное значение. Скалярное произведение dJ векторов и и rfa называется интенсивностью или напряженностью вихревой трубки и служит мерой вихревого движения [c.43]

При вихревой кавитации пузырьки и каверны образуются вдоль осей вихревых шнуров, какие, например, сходят с концов лопастей гребных винтов и лопастных гидромашин. [c.399]

Проведем через точки малого замкнутого контура (11 (рис. 19) вихревые линии. Полученную трубчатую поверхность будем называть элементарной вихревой трубкой, а совокупность ограниченных ею частиц — вихревым шнуром. Если поперечное сечение вихревого шнура йа достаточно мало, то можно принять, что [c.46]

Возьмем теперь произвольную поверхность о и, разбив ее на элементарные площадки da, построим на каждой из них вихревой шнур. Суммарная интенсив- - [c.47]

Но вихревое движение не всегда сопровождается образованием визуально наблюдаемых вихревых шнуров. Например, при прямолинейном движении жидкости между неподвижными плоскими параллельными стенками (рис. 24) проекции скорости в системе координат, показанной на рисунке, имеют значения = I (у), Пу = и = О, где / (у) — непрерывная функция. [c.49]

Скорость от правого и левого полубесконечных свободных вихревых шнуров [c.280]

На точку Ai(Xo, 0, Zq) действуют присоединенный вихрь АВ интенсивностью Го(/о). свободные вихри напряженностью ri(Xi, /о) и Га(х2, о), а также вихревая пелена, состоящая из свободных вихрей, сбегающих с присоединенного вихревого шнура [интенсивность пелены определяется напряженностью вихревого слоя dV = = у(х, to)dx, где у х, to) — погонная интенсивность слоя в момент to - [c.281]

Суммарная скорость, индуцированная нестационарным присоединенным вихрем, свободными вихревыми шнурами и вихревой пеленой, [c.283]

Напряженность свободных вихревых шнуров 1 и 2 (см. рис. 9.6) представим в соответствии с (9.75). Вводя = xlb, = IJb, Tq = t Jb и число Струхаля р = pb/Vod, получаем [c.285]

Бесциркуляционная схема обтекания используется и для изучения течения около несущей поверхности в отсутствие поступательной скорости, а также при движении сильно вытянутых тел в несжимаемой жидкости или при малых скоростях полета, когда вихревой след за задней кромкой не образуется. В соответствии с этим вихревой слой, моделирующий несущую поверхность, можно представить в виде вихревой системы, состоящей из комбинации замкнутых вихревых шнуров постоянной интенсивности вдоль шнура (рис. 9.14, а). [c.289]

Рассмотрим задачу об обтекании несжимаемым установившимся потоком крыла произвольной формы в плане. При решении этой задачи можно не находить потенциал скоростей ф (9.421), а использовать метод, в соответствии с которым несущая поверхность заменяется системой дискретных стационарных вихрей, каждый из которых представляет собой косой подковообразный вихревой шнур. По вычисленным значениям циркуляции этих вихрей можно определить распределение давления и аэродинамические коэффициенты. [c.350]

У косых и обычных (прямых) подковообразных вихрей циркуляция по размаху постоянна, а с концов присоединенных вихрей сходят свободные шнуры, параллельные оси Ох. Они идут вниз по потоку при бесциркуляционном обтекании до последнего присоединенного вихря, а при циркуляционном обтекании уходят в бесконечность. Кроме того, при изменении циркуляции присоединенных вихрей во времени с них будут сходить также свободные вихри соответствующей интенсивности. Эти вихри образуются только при циркуляционном обтекании и распространяются вниз по потоку до бесконечности. Таким образом, при бесциркуляционном обтекании вихревой слой заполняет базовую плоскость, а при циркуляционном также и плоскость, простирающуюся за базовой поверхностью. [c.222]

Применим этот метод к нахождению поля скоростей, индуцируемого произвольным вихревым шнуром. В случае когда в рассматриваемом неподвижном пространстве имеется вихревой шнур, объем и будет равен плош,ади поперечного сечения s шнура, умноженной на его длину. Следовательно, как видно из рис. 11.16, а, [c.58]

Произведя аналогичные подстановки для других проекций и имея в виду, что расстояние между точкой вне вихря с координатами X, у и г и точкой вихревого шнура с координатами "п и (рис. 11.16, а) будет равно [c.59]

Окончательно поле скоростей, индуцируемое вихревым шнуром, определится выражениями [c.60]

Следовательно, подставив в выражения (И.41) соответствующие проекции ортов, окончательно получим дифференциал вектора скорости, индуцируемой вихревым шнуром, [c.60]

Начальная стадия появляется при больших разрежениях, приводящих к разрыву жидкости. Существуют различные формы начальной стадии кавитации пузырчатая, пленочная, в виде вихревых шнуров. [c.6]

Кавитация в вихревых шнурах, сбегающих с крыла конечного размаха (вихревая), представляет собой в сущности кавитацию в следе за крылом. При достаточном разряжении в центре вихревого шнура нерастворимые пузырьки воздуха, попадая туда, начинают интенсивно расти (первая фаза). Когда давление в центре вихревого шнура достигает значения, близкого к упругости паров воды, происходит разрыв жидкости и образуются сплошные полости, тянущиеся на некотором расстоянии за крылом (вторая фаза). На рис. 2 приведена фотография кавитирующего эллиптического крыла с вихревыми шнурами. [c.8]

При определенных условиях нестационарность проявляется весьма существенно в концевой части каверны. При конечных числах Фруда и малых числах кавитации течение в концевой части носит упорядоченный установившийся характер, а каверна заканчивается двумя вихревыми шнурами. [c.212]

Первая форма уноса газа при постоянном числе Фруда наблюдается в тех случаях, когда числа кавитации х малы, и происходит следующим образом. Воздух из каверны поступает в области пониженного давления вихревых шнуров, образующихся в концевой части каверны из-за всасывания каверны под действием силы тяжести. Полость каверны при этом свободна от пены, поверхность каверны прозрачна. [c.213]

Чтобы оценить величину циркуляции скорости, возникающей вокруг каверны при небольших числах Фруда (для случая развитой каверны с вихревыми шнурами), составим уравнение Бернулли для верхней и нижней границы каверны (рис. VI. 11) [c.220]

Третий член (VI.2,8) содержит квадрат скорости, индуцированной полубесконечным вихревым шнуром. [c.222]

Высота всплытия оси вихря h возрастает при уменьшении чисел X и Fr настолько, что возможны такие их малые значения, при которых скобка в знаменателе формулы (VI.2.15) обращается в нуль, а диаметр вихревого шнура а — в бесконечность. В этом случае формула (VI.2.9) неприменима. Кроме того, когда диаметры вихревых трубок становятся соизмеримыми с расстоянием между ними, трубки взаимодействуют и деформируются. Поэтому формула (VI.2.9) рекомендуется для значений а Ь/2. В случае невыполнения этого условия, т. е. при использовании формул в большем диапазоне значений а, необходимо вводить поправочный коэффициент Pi, учитывающий деформацию сечений [72]. [c.222]

Необходимо подчеркнуть, что приведенные выше формулы справедливы лишь для развитой каверны с вихревыми шнурами. [c.224]

Область появления режимов, при которых прекращается образование вихревых шнуров, может быть оценена эмпирической формулой [c.224]

Если предположить, что угол всплытия вихревых шнуров а постоянный, то на основании (VI.2.13), (VI.2.15) и (VI.2.16), учитывая результаты исследований И. Т. Егорова, можно получить [c.224]

В качестве еще одного примера рассмотрим циркуляционное течение так называется плоское течение, обусловливаемое одиночным вихревым шнуром, ось которого совпадает с осью, перпендикулярной к плоскости течения. Поскольку шнур одиночный и течение во всей области потенциальное, то циркуляция одинакова на любом расстоянии от шнура. Линиями тока в этом случае будут окружности, скорость направлена по касательным к окружностям (рис. 51), а ее радиальная составляющая равна нулю, т. е. [c.89]

МИ ЖИДКОСТИ, то отчетливо видно, как газовый шнур на срезе выхода из вихревой камеры приобретает расплывчатые очертания. Рассматривая эту расплывчатость в мигающем свете стробоскопа, можно обнаружить, что ядро вихря совершает винтовое по расходящейся спирали сателлоидное движение вокруг оси вихревой камеры, причем число оборотов ядра вихря пропорционально угловой скорости жидкости. Аналогичные результаты получаются при импульсной подкраске ядра вихря. Первое описание эксперимента дано в работах [92]. Расходящаяся спираль ядра хорошо видна на рис. 3.36. [c.146]

Но вихревое движение не всегда сопровождается образованием визуально наблюдаемых вихревых шнуров. Например, при прямоли- [c.45]

Следовательно, линии тока I ll) = onst) в данном течении являются концентрическими окружностями с центром з начале координат (х -f- у == onst), а эквипотенциали (ф = onst) — прямыми. выходящими из той же топки (рис. 7.3, в). Такое течение создается прямолинейным вихревым шнуром (плоским вихрем). Существенно, что потенциальность данг ого течения нарушается в особой точке г = Q. Действитель ю, для любого контура, охватывающего начало координат сги ласно выражению (7.14), цирку- [c.217]

Легко видеть, что линии тока (i 3 = onst) в данном течении являются концентрическими окружностями с центром в начале координат, а эквипотенциали (ф = onst) — прямыми, выходящими из той же точки (рис. 113). Такое течение создается прямолинейным вихревым шнуром (плоским вихрем). Существенно, что потенциальность данного течения нарушается в особой точке г = 0. Действительно, для любого контура, охватывающего начало координат, согласно (7-14) циркуляция Г равна одной и той же величине — 2пВ. Поэтому на основании теоремы Стокса можем заключить, что в начале координат расположен точечный вихрь, интенсивность которого равна указанному значению циркуляции. Во всех остальных точках плоскости течения движение безвихревое, хотя частицы имеют круговые траектории (линии тока). В этом нет противоречия, так как движение частиц по круговой траектории происходит без вращения, т. е. поступательно. [c.233]

При исследовании установив шегося обтекания несжимаемой жидкостью несущей поверхности сложной формы она заменяется вихревой моделью, представляющей собой бесконечную совокупность распределенных элементарных вихревых систем. Каждая такая система представляет собой косой подковообразный вихрь, состоящий из присоединенного косого вихря и двух отходящих от него свободных вихревых шнуров. Определите скорость, вызванную указанной вихревой системой, в некоторой точке, лежащей в той же плоскости, что и рассматриваемая система. Найдите числовое значение скорости в соответствии с геометрическими размерами вихря и координатами точки, а также заданными скоростью Voo = = 100 м/с и циркуляцией Го = 2 м /с. [c.247]

Суммарная скорость, индуцированная свободными вихрями Напряженность свободных вихрс вых шнуров 1 и 2 ( Г1 (х, /о) ветствуюш.их точках в некоторый момент времени определяется напряженностью присоединенного вихря в этот же момент времени, т. е. в момент схода таких шнуров. Так как свободный вихрь сбегает с концов присоединенного вихревого шнура со скоростью набегающего потока, то, очевидно, точке А, расположенной на правом вихре, в момент соответствует момент схода о — х —0,5 tg у)1Уос а для точки [c.282]

По значению циркуляции (2.6.7) определяется возмущенная скорость в некоторой контрольной точке. При подсчете этой скорости используются результаты, полученные для косого стационарного вихря со свободными по-лубесконечными вихревыми шнурами [5]. Согласно этим результатам, индуцированная скорость находится по закону Био—Савара при помощи общей зависимости [c.223]

Из этого равенства (приводимого нами без доказательства), выражающего вторую теорему Гельмгольца, следует, что, утоньшаясь, вихревой шнур исчезнуть не может, так как при О 2 —> оо, что физически невозможно. Таким образом, вихревой шнур не может обрываться внутри жидкости и может иметь концевые сечения на поверхностях раздела жидкости с воздухом или стенками (рис. 43) или быть замкнутым. [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...