Пластина круговая — Деформации

Пластина круговая — Деформации 50, 51, 54, 55 [c.484]

Формулы (15.14.1) показывают, что при плоском напряженном СОСТОЯНИИ величины главных напряжений ограничены величиной 2/с, в отличие от плоской деформации, где они могут быть сколь угодно велики, лишь бы их разность оставалась постоянной. В задаче о трубе под действием внутреннего давления, рассмотренной в 15.13, наружный радиус Ь можно было брать сколь угодно большим, всегда можно приложить настолько большое давление q, чтобы труба полностью перешла в пластическое состояние. Аналогичным образом в задаче о растяжении полосы с двумя круговыми вырезами протяженность пластической зоны определялась лишь возможным углом определя-юш им ту точку, из которой выходит крайняя характеристика. При плоском напряженном состоянии дело обстоит иначе. К контуру отверстия в пластине можно приложить лишь такое давление, которое не превышает 2/с, так как на контуре ar = —q, а Ог по модулю не больше чем 2к, как мы уже выяснили. Соответственно пластическая область, имеющая форму кольца, простирается лишь на конечное расстояние. Аналогичная ситуация возникает при решении задачи о растяжении полосы с симметричными круговыми вырезами (рис. [c.525]

Во-первых, когда разрушение образца с концентратором, изготовленного из слоистого композита, происходит от разрыва в направлении, перпендикулярном направлению растяжения, величина предельных напряжений не соответствует расчетной, определенной на основе теоретического коэффициента концентрации (полученного из теории анизотропных пластин). Это явление связано с неоднородностью распределения деформаций около отверстия и, следовательно, с возможностью появления больших нелинейных деформаций еще до разрушения. Имеющиеся данные дают основание считать, что для получения достоверных расчетных предельных напряжений для образцов слоистых композитов с круговыми отверстиями теория анизотропных упругих пластин непосредственно неприменима. [c.56]

Излагается расчет напряжений в бесконечной с круговым отверстием пластине, растягиваем.ой в сво- ей плоскости равномерно распределенными по контуру силами и одновременно сжимаемой нормальными к ее плоскости силами, равномерно распределенными по кольцевой площадке у края отверстия. Рассматриваются стадии упругой деформации и установившейся ползучести. [c.18]

На рисунке показан отрыв пластины от жесткого основания сосредоточенной силой Р. Вследствие осевой симметрии задачи трещина будет круговой. Скорость высвобождения энергии деформации равна [11] [c.426]

Расчет сильфонов. Сильфоны применяют для компенсации температурных и технологических деформаций в трубопроводах. Это — оболочки вращения, состоящие из торообразных участков положительной и отрицательной кривизны и соединенные плоскими круговыми пластинами (рис. 13.4, а). [c.354]

Определенное прикладное и методическое значение имеет одномерная задача термоупругости для круглой пластины или длинного кругового цилиндра при заданном осесимметричном распределении температуры Т г), зависящей только от радиальной координаты г [5, 18]. Рассмотрим ее в предположении, что термоупругие характеристики материала зависят от температуры, т. е. в конечном счете модуль сдвига G (г), коэффициент Пуассона v (г) и температурная деформация (г) являются функцией г. Деформированное состояние в этом случае можно описать с помощью распределения и (г) радиального перемещения. [c.220]

В 1955 году Бергер [3.17], анализируя известное нелинейное решение Уэя [ 3.15] для упругой однородной круговой пластины с заделанными кромками, высказал предположение, что второй инвариант тензора деформаций срединной поверхности не оказывает значительного влияния на величину прогиба и им допустимо пренебречь в выражении для энергии дес рмации пластины. Последующий вариационный вывод исходных соотношений задачи приводит к двум дифференциальным уравнениям, одно из которых является линейным относительно прогиба. [c.69]

В монографии представлены результаты теоретических и численных исследований, выполненных авторами в области механики и вычислительной математики слоистых тонкостенных анизотропных оболочек, а также неклассическая математическая модель нелинейного деформирования тонкостенных слоистых упругих композитных пластин и оболочек, отражающая специфику их механического поведения в широкой области изменения нагрузок, геометрических и механических параметров, структур армирования. Предложен и реализован эффективный метод численного решения краевых задач неклассической теории многослойных оболочек, основанный на идеях инвариантного погружения. Получены решения задач начального разрушения, устойчивости, свободных колебаний слоистых конструкций распространенных форм — прямоугольных и круговых пластин, цилиндрических панелей, цилиндрических и конических оболочек. Дана оценка влияния на характеристики напряженно-деформированного состояния и критические параметры устойчивости таких факторов, как поперечные сдвиговые деформации, обжатие нормали, моментность основного равновесного состояния, докритические деформации. Проведены систематические сравнения полученных решений с решениями, найденными при использовании некоторых других известных в литературе неклассических моделей, в том числе и в трехмерной постановке. [c.2]

В пятой главе описаны слоистые упругие трансверсально изотропные пластинки, имеющие симметричное относительно срединной плоскости строение пакета слоев. Выбор срединной плоскости в качестве плоскости приведения позволил отделить уравнения плоской задачи теории упругости от уравнений изгиба пластинки, которые и явились предметом исследования. Найден широкий класс решений этих уравнений, что позволило, в частности, решить задачу изгиба круговой пластинки, несущей поперечную нагрузку. В качестве примера рассмотрена задача осесимметричного деформирования круговой пластинки. Выполненное исследование, включающее в себя вычисление разрушающей, интенсивности нагрузки, определение механизма возникновения разрушения и определение зоны его инициирования, выявило принципиальную необходимость учета влияния поперечных сдвиговых деформаций на расчетные характеристики напряженно-деформированного состояния для пластин с существенно различными жесткостями слоев. Решена задача устойчивости пластинки, нагруженной силами, действующими в ее плоскости. Составлены общие уравнения устойчивости и подробно исследован тот случай, когда тензор докритических усилий круговой. Для этого случая найден широкий класс решений уравнений устойчивости. В качестве примера дано решение задачи устойчивости круговой пластинки, нагруженной равномерно распределенным по контуру сжимающим радиальным усилием. Эта же задача решена еще и на основе других неклассических уравнений, приведенных в третьей главе, а также на основе уравнений трехмерной теории устойчивости. Выполнен параметрический анализ полученных решений, что позволило указать границы применимости рассматриваемых уточненных теорий, оценить характер и степень влияния поперечных сдвиговых деформаций и обжатия нормали на критические интенсивности сжимающего усилия. Полученные результаты приводят к выводу о пригодности разработанных в настоящей моно- [c.13]

Итак, учет поперечных сдвиговых деформаций привел к появлению экспоненциальных решений, описывающих краевые эффекты напряженного состояния. В последующих главах будет показано, что это явление имеет общий характер и наблюдается не только в задаче изгиба прямоугольной пластинки, но и в задачах изгиба других классов конструкций — круговых пластин, цилиндрических и конических оболочек и т.д. В этой связи возникает естественный вопрос наблюдаются ли подобные явления в других неклассических моделях деформирования слоистых тонкостенных систем и если да, то какими решениями они описываются Этот вопрос исследуется здесь на примере задачи о цилиндрическом изгибе [c.100]

В главах 4—6 приведены решения задач дифракции установившихся воли в односвязных телах. Рассмотрены деформируемые тела (в рамках плоской деформации) и пластины с одним препятствием кругового, эллиптического, параболического и других форм поперечного сечения. Изложены решения задач дифракции волн на сферических, сфероидальных и более сложных телах вращения. Существенное внимание уделено задачам дифракции волн на отражающих поверхностях в виде полубесконечных и конечных трещин. Числовые результаты приведены как для случая полостей указанной формы, так и для случая включений из другого материала. [c.7]

Рассмотрим теперь случай плоского напряженного состояния несжимаемого материала. Для задачи о всестороннем нагружении пластины 2) с круговым отверстием, изготовленной из материала Бартенева-Хазановича, известно точное решение, которое приведено в приложении I. В отличие от плоской деформации, при плоском напряженном состоянии предварительное всестороннее нагружение пластины из несжимаемого материала силами, действующими в ее плоскости, вызывает ее деформацию. Поэтому результаты решения задачи об образовании отверстия в предварительно нагруженном теле и задачи о нагружении тела с уже имеющимся отверстием будут различны. Коэффициенты концентрации напряжений для этих двух задач будут совпадать (это можно объяснить тем, что отверстие сохраняет после деформации круговую форму), но отношение радиуса отверстия в конечном состоянии к радиусу в момент образования для этих задач будет неодинаковым. [c.155]

Для бесконечной пластины с круговым отверстием, изготовленной из материала Бартенева-Хазановича [6, 59], рассмотрим задачу о всестороннем растяжении ее силами, действующими в плоскости пластины, считая, что пластина находится в плоском напряженном состоянии и граница отверстия свободна от нагрузок. Эта задача является осесимметричной. Для случая плоской деформации известно точное решение аналогичной задачи при больших деформациях для произвольного несжимаемого материала, относящееся к классу универсальных решений [59. Для плоского напряженного состояния универсального решения этой задачи не существует, однако для материала Бартенева-Хазановича удается найти точное решение при больших деформациях. [c.220]

Предположим, что материалы слоев круговой трехслойной пластины (см. рис. 6.1) в процессе деформирования могут проявлять упругопластические свойства. Для их описания используем соотношения теории малых упругопластических деформаций типа (1.39) [c.332]

В рамках теории, изложенной в 3.6, 3.7, исследуем гармонические колебания упругопластических и вязкоупругопластических круговых трехслойных пластин вблизи резонанса. В этом случае частота возбуждающей силы близка к одной из собственных частот пластины. Материалы несущих слоев в процессе деформирования могут проявлять вязкоупругопластические свойства, заполнитель — нелинейно вязкоупругий. Принимается, что гармонические во времени деформации изменяются по закону [c.449]

Методом конечных элементов экспериментально исследовалась устойчивость подкрепленных прямоугольных пластин с овальным и круговым вырезами. Результаты этого исследования изложены в работе [58]. Здесь рассмотрены случаи когда на пластинку в ее плоскости действует сдвигающая, изгибающая и сжимающая нагрузки. Отверстие в пластине подкреплено. Внешние края пластины шарнирно оперты. Авторами изучено влияние на критическую нагрузку трех различных видов подкрепления в виде кольцевой пластины, приваренной с одной стороны пластинки в виде двух ребер, параллельных короткой стороне пластинки и приваренных с одной стороны пластинки на некотором расстоянии от края отверстия в виде цилиндрического кольца, приваренного по краю отверстия, симметрично относительно срединной поверхности пластинки. Получены значения критических нагрузок для различных размеров указанных подкреплений. Для не-подкрепленных пластин учитывается возникновение пластических деформаций при некоторых значениях геометрических параметров. По результатам проведенного исследования установлено, что в условиях упругого деформирования и прочих равных условиях предпочтение отдается третьему виду подкрепления. [c.298]

Коммутационный блок деформаций помимо переключателя имеет дополнительные сопротивления для компенсации влияния переходных сопротивлений в подвижных контактах и стальную пластину, установленную на резиновых прокладках, с закрепленными на ней тремя парами тензодатчиков, являющихся тремя ветвями двух измерительных мостов двух каналов деформаций. Четвертые ветви измерительных мостов образуются рабочими тензодатчиками. В каждом канале их может быть от одного до 30 (и больше), так как переключатель при круговом обходе имеет 50 контактов. В положениях переключателя от / до 50 в два измерительных канала подключаются последовательно все 30 тензодатчиков каждого канала. В положении 31 в измерительные каналы для контроля повторно подключаются тензодатчики, подключаемые ранее в положении 1. В положении 32 к измерительным каналам подключаются тензодатчики, установленные на стальной пластине внутри коммутационного блока. Это дает возможность на цикловых записях иметь контроль поведения каналов при измерениях, проверить работу токосъемника и контролировать баланс мостовой схемы во времени. При переходе к положению 33 измерительные мосты каналов деформаций получают активный разбаланс от подключения в соответствующие плечи дополнительных сопротивлений по 0,90 ом, что на цикловой записи дает масштабную ступеньку определенной величины. Один из контактов переключателя коммутационного блока используется для отметки синфазности. Питание привода переключателя осуществляется через пульт управления подачей кратковременных импульсов тока. [c.122]

Рис. 3.38. Пластические области и зоны вторичных пластических деформаций ( и Р) при растяжении-сжатии пластины с круговым отверстием

Напомним основные результаты и обозначения работы [1]. Толстая пластина с круговым отверстием радиуса Я растягивается на бесконечности взаимно перпендикулярными усилиями А и В (плоская деформация). На контуре отверстия задано давление р. Доказывается, что границей пластической области является эллипс с полуосями а (1 - - ), а(1 - (5), где [c.177]

Двуосное растяжение толстой пластины с круговым отверстием (плоская деформация). [c.198]

В настоящей статье применением методов теории функций комплексного переменного в случае плоской деформации построено приближенное регпение задачи о двуосном растяжении толстой пластины с круговым отверстием. Свойства материала в пластической зоне описываются моделью упруговязкопластического тела с трансляционным упрочнением. [c.167]

Покажем, что для пластины с круговым вырезом осесимметричная нагрузка является наибольшей составляющей двухосной нагрузки, растягивающей эту пластину, и равной внутренним силам, действующим на прямоугольный элемент, мысленно выделенный в стенке обечайки сосуда. Это позволяет рассматривать деформацию выреза на пластине не от двухосной нагрузки, а от [c.37]

Описан новый способ борьбы с деформациями и остаточными напряжениями при сварке круговых швов в пластинах и оболочках, основанный на пластическом выгибе зоны вокруг кругового отверстия. Иллюстраций 2, библиографий 2. [c.263]

Г ер а си м о в В. И. Концентрация деформаций и напряжений при растяжении пластины с круговым отверстием в условиях ползучести. Известия вузов. Машиностроение , 1964, № 7, РЖМ, 1966, 2 В 352. [c.255]

Задача о сжатии круглой пластины рассмотрена Л. А. Толоконниковым (1959) с учетом деформации и смещений основного состояния. Показано, что зависимость критического давления от относительной длины не является монотонной и однозначной. При этом существует предельное отношение толщины к радиусу, при достижении которого пластина перестает терять устойчивость. Тем же методом найдены критические нагрузки для кольцевой пластины, круговой цилиндрической оболочки и цилиндрической панели при действии поперечного давления (Г. Б. Киреева, 1961, 1966). [c.78]

В основе методов упругих решений лежит итерационный процесс уточнения дoпoлниfeльныx условий. С использованием этих принципов разработаны методы решения упругопластических задач для определения деформаций и напряжений при различных случаях сварки [4]. Решение задач этими методами осуществляется в численном виде на ЭВМ. Результаты решения позволяют анализировать как временные напряжения в процессе сварки, так и остаточные после сварки. Разработанные алгоритмы используют для решения одноосных задач (наплавка валика на кромку полосы, сварка встык узких пластин), задач плоского напряженного состояния (сварка встык широких пластин, сварка круговых швов на плоских и сферических элементах, сварка кольцевых швов на тонкостенных цилиндрических оболочках, сварка поясных швов в тавровых и других сварных соединениях), задач плоской деформации (многослойная сварка встык с [c.418]

В качестве примера, для которого решение находится в явном виде, рассмотрим пластину, деформация которой описана в разд. III, Г и напряжения на границе которой всюду равны нулю, за исключением участка, примыкающего к абсолютно жесткому круговому цилиндру радиуса г . Распределение напряжений в этой частной задаче впервые было найдено в работе Малхерна и др. [22] в предположении, что материал является упругопластическим (см. рис. 2). [c.320]

При модернизации деталей применяют различные приемы (рис. 2.3.15). Коническая шайба а) превращается в многолепестковую (б), каждый лепесток которой работает как балка. Плоская пластина (в) превращается в упругую раму (г). В полом цилиндре (й) делаются прорези. В ряде случаев выполняют круговые отверстия (е) в зоне сопряжения элементов. На перемычки между двумя близкими отверстиями (ж) наклеиваются тензоре-зисторы. Простым приемом является изменение конструкции детали за счет ее предварительной деформации. Так, балка (з) в варианте (и) работает на продольный изгиб. Более сложным является полная замена детали с сохранением ее габаритов. В варианте (к) прямоугольный параллелепипед заменен ажурной конструкцией на шести стержнях, которые работают практически только на растяжение-сжатие, что воспринимается наклеенными на них тензорезисторами. По такой схеме строятся варианты шестикомпонентных датчиков (три составляющих силы, три составляющих момента). [c.188]

В пластинах относительно большой высоты, когда напряженное состояние близко к чистому сдвигу, в исследуемых сечениях устанавливаются прямоугольные розетки из двух тензодатчиков с их базами в направлении главных деформаций (рис. 4, о). В пластинах относительно малой высоты (соединительные элементы) изгибные и касательные напряжения в поперечных сечениях оказываются одного порядка, и достаточно в сечении установить тензодатчики, как показано на рис. 4, б. В зонах отдельных круговых отверстий в работающих на сдвиг элементах тонкостенных конструкций тензодатчики, приведенные на рис. 4, в, позволяют найти наиболыпие и наименьшие напряжения на контуре отверстий (расстояние до контура ближайшего отверстия не менее 4Д). [c.66]

Исследована предельная деформация на контуре центрального кругового отверстия в растягиваемых пластинах шириной 55. мм и толщиной 2 мм из стали Ст.З, латуни ЛС59-1 и алюминия. Поверхность пластин полировали. Затем на нее алмазной иглой с помощью инструментального микроскопа наносили поперечные риски с шагом 0,1 мм. Глубина рисок составляла не более 0,005 мм, а ширина — не более 0,01 мм. Пластины растягивали ступенчато возрастающей нагрузкой-. На каждой ступени деформирования после разгрузки на инструментальном микроскопе измеряли расстояние между рисками и определяли продольную деформацию ву в различных точках опасного сечения. [c.132]

Если оболочка подвержена только тепловому воздействию и свойства ее материала одинаковы в направлениях, касательных к срединной поверхности, то полные деформации также будут одинаковы в этих направлениях. В частности, для круговой цилиндрической оболочки в (5.39) Ёфф = 8гг И ДЛЯ КЗЖДОГО ЗНЗЧеНИЯ Лз справедливо е ф = и фф = В этом случае в каждом слое оболочки (не только цилиндрической) возникает двухосное напряженное состояние с равными напряжениями в любых двух ортогональных направлениях. Для такого напряженного состояния r = сг , еС ) = а (1 х)/Е и = 2 , где а, (") и — одинаковые для всех направлений напряжение, упругая и неупругая деформации. Тогда напряженно-деформированное состояние участка оболочки с постоянным по толщине значением полной деформации е не будет зависеть от кривизны срединной поверхности и может быть найдено так же, как для неравномерно нагретой (или многослойной) пластины с использованием условий h [c.207]

Основы теории. До сих пор рассматривались только пластины прямоугольной формы с использованием прямоугольной системы координат и методов, основанных на рассмотрении уравнений равновесия или энергии. Хотя это не только простейший, но также и наиболее важный тип пластин, приведенное обсуждение было бы не полным без, по крайней мере, беглого рассмотрения других типов пластин. Кроме прямоугольной, наиболее важной системой координат, используемой в теории пластин, является полярная система координат, удобная главным образом для круговых пластин. Для простоты здесь будем рассматривать случай-осесимметричных деформаций, вызываемых осесимметричным нагружением, круговых пластин или их осесимметричных форм пот тери истойчивости, а также колебаний общий случай может быть выведен из общих теорий оболочек, приведенных в главе 6. Случай осесимметричной пластины проще случая прямоугольной пластины тем, что решения изменяются только вдоль одного направления — вдоль радиуса. Расстояние, измеряемое от срединной поверхности, и перемещение, но.рмальное к этой поверхности, будем обозначать так же, как и в прямоугольных координатах. [c.280]

Другой метод решения задачи о тонкой оболочке был показан на примерах уравнения (4.1 3) для плоской пластины и уравнения Сб.17) для круговой цилиндрической оболочки. Согласно этому методу решение для мембранных напряжений (или сил) выражается через, функцию напряжений ф(а, которая удовлетворяет первым двум уравнениям (6.24) и после подстановки в третье уравнение (жодит число неизвестных функций к двум Ф и U . Подобное удовлетворение уравнений равновесия должно быть дополнено удовлетворением условия непрерывности в направлениях а и которое может быть сведено к приравниванию выражений для трех мембранных деформаций, выраженных через функцию ф, их выражениям че]рез непрерывные функции перемещений и, v, w. Получающиеся в результате три зфавнения сводятся к одному путем исключения и я V, таким путем получается второе из двух уравнений, содержащих только две неизвестные функции ф и W, которые находятся из решения этих уравнений. Подобно уравнениям (4.13) и (4.18) для плоских пластин эти два зфавнения будут иметь четвертый порядок и теоретически будут содержать такое же число функций для удовлетворения краевых условий, как и обсуждавшиеся выше три уравнения относительно функций и, v и w. [c.443]

Уровень растягивающих напряжений в пластической области в случае плоской деформации примерно в три раза выше, чем в случае плоского напряженного состояния (напомним, что напряжение Оу в вершине трещины равно Ts для тонких пластин и Sets для плоской деформации). Поэтому внешние нагрузки, приложенные к границе кругового упругого ядра вблизи конца трещины, будут примерно в три раза выше в случае плоской деформации следовательно, коэффициент интенсивности напряжений ki и число т]1 (см. формулу (7.16)) для плоской деформации будут приблизительно в три раза больше, чем для плоского напряженного состояния. Отсюда, согласно (7.17), следует, что постоянная deo для плоской деформации примерно в десять раз меньше соответствующей постоянной для плоского напряженного состояния. [c.387]

А. Бреннер и С. Сендерофф [34] разработали для определения деформации гибкого катода спиральный контрактометр. В качестве катода применяется упругая металлическая пластина прямоугольного сечения, намотанная в виде спирали на стержень и прикрепленная к нему зажимами в верхней и нижней части. Осаждение металла происходит лишь на наружной стороне катода, так как внутренняя сторона экранируется стержнем. В зависимости от характера возникающих в осадке напряжений спиральный катод будет либо закручиваться, либо раскручиваться. Величина внутренних напряжений характеризуется изменением кругового угла опирали, которое передается при помощи спирального меха-иизма на стрелку, вращающуюся по дисковой шкале отсчета. Калибровка шкалы производится в единицах внутренних напряжений, рассчитываемых на основании изменения кругового угла спирали. На рис. 138 дан общий вид прибора. [c.283]

Приведем в качестве примера практического использования построенной диаграммы задачу определения степени деформации замером твердости плавно изогнутой круговым изгибом латунной (Л68) пластины по ее наружному выпуклому слою (фиг. 117). В целях последующей проверки достоверности установленной степени деформации чисто геометрическим путем на наружном слое пластинки были произведены замеры эллипсов — исказившихся деформацией первоначальнокруговых рисок (й = 0,61 мм). [c.451]

Рассматривается круговая трехслойная пластина, материалы слоев которой в процессе деформирования могут проявлять вязкоупругопластические свойства, заполнитель — нелинейновязкоупругий. Припимается, что гармонические во времени деформации изменяются по закону [c.342]

Задача о двухосном растяжении толстой пластины с круговым отверстием (задача Галина Ивлева) рассматривалась в работах [1-7]. Точное решение задачи о распределении напряжений в окрестности кругового отверстия плоскодеформированно-го идеально пластического тела, к контуру которого приложены постоянные нормальные усилия, а напряжения на бесконечности представляют собой полиномиальные функции координат, дано Л.А. Галиным [2].Решение удалось найти благодаря бигармоничности функции напряжений в пластической области. Перемещения в пластической области для этой задачи были исследованы Д.Д. Ивлевым [5]. В работах [3-4] Д.Д. Ивлев методом малого параметра решил ряд плоских упругопластических задач для идеально пластического тела с круговым или близким к круговому отверстием. С использованием метода возмущений, предложенного Д.Д. Ивлевым в [1, 6], были решены задачи о плоской деформации, при этом поведение материала в пластической зоне описывалось соотношениями Ишлинского-Прагера [c.167]

Упругоидеальнопластическое состояние пластины с круговым отверстием при двуосном растяжении в случае плоской деформации рассмотрено Л.А. Галиным [1]. Было показано, что границей пластической области является эллипс, уравнение которого в обозначениях, принятых в [2], можно записать в виде [c.211]

Вместо механических преобразователей используются специальные образцы, форма которых такова, что при погружении растягивающей или сжимающей силой в рабочей части создается сложное напряженное состояние. Так, образец в виде круговой пластины с жестким ободом использован в работе [462] для создания в его рабочей части вращающегося силового поля при постоянном соотношении главных напряжений. Образец нагружался сжимающим усилием со стороны двух диаметрально расположенных колодок с вкладышами из антифрикционного материала. При вращении образца энергия деформаций в его центре оставалась постоянной, а напряжения на каждой площадке, ориентированной перпендикулярно заданному диаметру, изменялись от сжатия к растяжению. Вращение передавалось на образец через специальные пазы в ободе последнего. Контроль за развитием трещины в рабочей части образца производился периодически при невраща-ющемся образце. [c.247]

В. В. Москвитин (1951 — 1965), обобщив положения Г. Мазинга ж используя теорию малых упруго-пластических деформаций для случая тЕовторного нагружения, доказал ряд теорем относительно переменных нагружений, вторичных пластических деформаций и предельных состояний. На основе этих теорем оказалось возможным использовать конечные соотношения между напряжениями и деформациями для решения соответствующих задач. Эти соотношения справедливы при нагружениях, близких к простому. В работах В. В. Москвитина показана таюке возможность применения разработанной им теории для случая сложного нагружения, когда главные напряжения при циклическом нагружении меняют знак. Теория малых упруго-пластических деформаций при циклическом нагружении была использована В. В. Москвитиным и В. Е. Воронковым (1966) для решения ряда конкретных задач (циклический изгиб бруса и пластин, повторное кручение стержней кругового и овального поперечного сечения, повторное нагружение внутренним давлением толстостенного цилиндра и шара и др.). [c.411]

Рис. 11. Графики зависимости безразмерного окружного напряжения аг/< в точках кругового контура от показателя степени в случае осесимметричного растяжения бесконечной пластины с отзерстиеи [д — иктексип-ность нагрузки на бесконечности, т — показатель степени в степенной зависимости скорости, деформации ползучести от напряжения), сплошная линия — потенциал течения Хубера-Мизеса, штриховая — Треска-Сен-Венана, штрих-пунктирная — потенциал пропорционален максимальному приведенному напряжению [116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...