Сдвиг чистый

Свет поляризованный 163 Сдвиг чистый 29 Сейсмограф 494 Сетка грубая 523 [c.574]

Эта формула выведена для частного случая среза. Она применима и для других видов плоского напряженного состояния i[54]. Выведенные Нейбером формулы позволяют определять упругие коэффициенты концентрации напряжений для внешних мелких и глубоких плоских и асимметричных выточек, внутренних отверстий, а также для выточек с острыми углами при различных видах напряженного состояния (чистое растяжение, чистый изгиб, чистый сдвиг, чистое кручение). [c.131]

Определение деформации чистый сдвиг . Чистым сдвигом называется деформация, которая возникает при напряженном состоянии с главными напряжениями [c.499]

Сдвиг чистый 36, 421, 434, 441 Сечение поперечное (бруса, образца, элемента) стержня 28, 104, 210, 309 [c.828]

Чистый сдвиг. Чистым сдвигом называется напряженное состояние, при котором на двух взаимно перпендикулярных площадках действуют только касательные напряжения (рис. 4.12, а). [c.92]

Свойства термодинамические воды и водяного пара 195 Сдвиг чистый 409 Себестоимость продукции 437, 443 Сегнетоэлектрик 229 Сетка 143, 151, 152 [c.518]

Большинство инструментов, кроме высокой твердости поверх ностных слоев, должно иметь соответствующую прочность по вСему поперечному сечению или в каком-то определенном месте с тем, чтобы противостоять крутящим, изгибающим, растягивающим, сжимающим или комплексным нагрузкам, которым он подвергается. Обычно наибольшие и весьма разнообразные напряжения возникают на кромках инструмента или в поверхностных слоях. Схемы напряженного состояния, вызываемые разными нагрузками, весьма различны. Эти различия схематично представлены на рис. 12, предложенном Я- Б. Фридманом. Из диаграммы видно, какое напряжение при той или иной нагрузке (способе испытания) является решающим растягивающее напряжение или напряжение сдвига. Как известно, с точки зрения увеличения пластичности, способности к деформации благоприятным является напряжение сдвига. Чистое трехосное растягивающее (нормальное) напряжение вызывает хрупкий излом, т. е. разрушение без остаточной пластической деформации. Следовательно, не случайно, что инструментальные стали с различной структурой ведут себя по-разному при различных видах нагружения. Хрупкие стали вообще не выносят или трудно выносят неблагоприятные с точки зрения возникновения пластической деформации напряжения (например, испытание на разрыв, растягивающую нагрузку). Поскольку, стали с такой структурой или же при таких испытаниях на способны к проявлению даже минимальной остаточной пластической [c.28]

ЭФФЕКТ баушингера СТАЛИ ПРИ ПУТИ НАГРУЖЕНИЯ ЧИСТЫЙ сдвиг—ЧИСТЫЙ сдвиг [c.49]

Прн пути нагружения чистый. сдвиг — чистый сдвиг в [c.55]

Формулы (28), (29) и (33), (34) имеют одну и ту же структуру для путей, нагружения растяжение—сжатие , сжатие— > растяжение , чистый сдвиг—чистый сдвиГ . Поэтому можно обобщить эти формулы для пространства напряжений. При этом для правой части условия текучести в пространстве напряжений при лучевых путях нагружения получим выражение до порога насыщения [c.62]

Таким образом, в целом видно следующее а) касательные напряжения, действующие на малый элемент материала, всегда появляются в виде равных и противоположно направленных пар Ь) касательные напряжения всегда возникают на взаимно перпендикулярных плоскостях- Касательные напряжения на этих перпендикулярных плоскостях всегда равны по величине и ориентированы так, что оба напряжения направлены либо к линии пересечения плоскостей, либо от нее. Об элементе, нагруженном только касательными напряжениями, как это показано на рис. 1.23, а, говорят, что он находится в состоянии чистого сдвига. Чистый сдвиг будет обсуждаться более подробно в разд. 2.3. [c.43]

Сдвиг чистый 126 —, практические расчеты 135 —, условие прочности 136 Сен-Венана принцип 8 Серенсена-Кинасошвили диаграмма 654 [c.728]

ПРАКТИЧЕСКИЕ ПРИМЕРЫ ДЕФОРМАЦИИ СДВИГА. ЧИСТЫЙ СДВИГ. [c.158]

ПРАКТИЧЕСКИЕ ПРИМЕРЫ ДЕФОРМАЦИИ СДВИГА. ЧИСТЫЙ СДВИГ [гЛ. X диаметр болта определяется из условий прочности на срез и смятие [c.168]

Приближенный метод решения задач о концентрации напряжений около произвольных криволинейных отверстий. Известны точные решения задач о концентрации напряжений около кругового отверстия (как свободного, так и подкрепленного), находящегося в однородном напряженном поле (простое растяжение, чистый сдвиг, чистый изгиб). Для отверстий некругового очертания переменные в решении уравнения Гельмгольца не разделяются и задача допускает лишь приближенное решение. Наиболее эффективным оказался метод возмущения формы границы . [c.54]

Критическое напряжение сдвига чистых металлов слабо зависит от температуры, в то же время для сплавов эта зависимость существенна. [c.151]

У текстурованных титановых листов в направлении прюкатки значение модуля наименьшее. Модуль сдвига чистого титана рзавен 0,40 10 Па при ==1,06Х X 10 Па. Соответственно коэффициент Пуассона равен 0,34. [c.8]

ЭФФЕКТ БАУШИНГЕРА СПЛАВА Д18Т ПРИ ПУТИ НАГРУЖЕНИЯ ЧИСТЫЙ СДВИГ-ЧИСТЫЙ СДВИГ [c.53]

При пути нагружения чистый сдвиг чистый сдвиг в пределах от еГ = 1,5 4-2% и более равномерной пластической деформации эффект Баушингера маркированной стали 45 и сплава Д16Т остается одним и тем же и выражается в уменьшении предела текучести на сдвиг в обратном направлении до 40% его исходного значения Теь [c.55]

Результаты всех этих опытов позволяют утверл<дать, что при пути нагружения растяжение-сжатие эффект Баушингера рассмотренных металлов не зависит от их исходных пластических свойств, от, способности пластически деформироваться под действием внешних сил и от потенциальной возможности его упрочнения, которую можно, например, оценить по отношению начального условного временного сопротивления к начальному условному пределу текучести. При этом пути нагружения эффект за порогом насыщения оказывается одним и тем же для анизотропного сплава Д16Т [44], способного дать относительное удлинение всего 10%, для стали и для меди с равномерным пластическим удлинением более 40%. При пути нагружения чистый сдвиг- чистый сдвиг эффект Баушингера за порогом насыщения оказывается практически одинаковым и составляет 0,4 для стали 45 и сплава Д16Т, у которых отношение аьо к азо соответственно равно 2 и 2,3. При том же пути нагружения эффект Баушингера за порогом насыщения для немаркированной стали 3, у которой отношение Оьо к сгво приблизительно равно 1,8, составляет 0,6. Это отличие в эффекте Баушингера для сталей 45 и 3 при данном пути нагружения должно объясняться различием в составе и в технологии их производства. [c.57]

Далее, как показывают изложенные выше результаты (рис. 31, 32), порог насыщения существует при путях нагружения растяжение—сжатие , сжатие—растяжение и чистый сдвиг—чистый сдвиг , причем величина пластической деформации на пороге насыщения в1 зависит от пути нагружения. Есть основание принять, что при других, в частности и луче вых, путях нагружения также существуют пороги насыщения, определяемые соответствующими значениями пластической деформа-ишеГ. [c.58]

Приведенные зздисимости относятся к случаю одноосного напряженного состояния (растяжение, сжатие, чистый сдвиг, чистый изгиб, а также пренебрегая ка- [c.241]

Для удобства классификации, а также с точки зрения учета влияния различных видов нарушений на дифракцию рентгеновых лучей удобно рассматривать эти нарушения независимо друг от друга (хотя в действительности они почти всегда связаны). Так, при чистом сдвиге нет поворотов и сохраняется сетка проекций с периодами а и 6 (но молекулы уже не совмещаются друг с другом операцией переноса — на а и 6). При чистых поворотах также сохраняются трансляции осей молекул, но не молекул. как таковых, и нет сдвигов. Чистые нарушения сетки подразумевают отсутствие поворотов и сдвигов. Тогда, кроме идеального кристалла, мыслимы типы агрегирования цепных молекул, характеризуемые указанными нарушениями по отдельности или их комбинациями, а именно [c.90]

Применив уравнение (1.72) к одноосному напряженному состоянию, что дало уравнение (1.73), мы неявно предположили, что в эффект адиабатического нагревания или охлаждения существенный вклад вносит только изотропная часть а = ах/3 тензора одноосного напряжения или, другими словами, что на тепловой эффект пренебрежимо мало влияет девиаторная часть напряженного состояния, которая в рассматриваемом случае представляет собой сумму двух чистых сдвигов, а именно 01 = —(У2 = аж/3, аз = 0 и (Т1 = —аз = ах/3, а2=0. Мы уверены, что в этом утверждении следуем Томсону, хотя автор мог проверить это только косвенно, так как не смог найти в подробных исследованиях Томсона по термоупругости примера, в котором бы явно определялись тепловые эффекты напряженного состояния, характеризующие чистый сдвиг (чисто девиа-торные напряжения, не связанные с изменением объема). Этот выдающийся физик утверждает только, что его общее уравнение для теплового эффекта [см. уравнение (1.81) ниже] справедливо для любого вида напряженного состояния. [c.60]

Столь большое расхождение между величинами реального и теоретического сопротнвлеиня сдвигу заставило отвергнуть кла.ссическую схему жесткого сдвига. Чисто гипотетически было предложено искать эту причину в особых несовершенствах кристаллической решетки. Эта гипотеза нашла свое подтверждение в последующих экспериментальных исследованиях. [c.364]

Температурный сдвиг квазилиний обусловливается изменением упругих постоянных при электронном переходе, неадиабатичностью и аигармо-низмом колебаний. Ангармонизм в чистом виде не сдвигает чисто-элект- [c.25]

Сопротивление материалов (1988) -- [ c.83 ]

Сопротивление материалов 1986 (1986) -- [ c.215 ]

Теория упругости (1975) -- [ c.29 ]

Сопротивление материалов (1999) -- [ c.103 ]

Сопротивление материалов (1986) -- [ c.89 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 1 (1975) -- [ c.36 , c.421 , c.434 , c.441 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 2 (1978) -- [ c.11 , c.13 , c.20 , c.21 , c.36 , c.37 , c.84 , c.92 , c.94 , c.96 , c.185 , c.192 ]

Сопротивление материалов (1976) -- [ c.122 , c.145 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.409 ]

Теория пластичности (1987) -- [ c.70 ]

Промышленные полимерные композиционные материалы (1980) -- [ c.138 ]

Теория упругости (1970) -- [ c.33 ]

Сопротивление материалов (1959) -- [ c.52 , c.173 ]

История науки о сопротивлении материалов (1957) -- [ c.171 ]

Ползучесть кристаллов (1988) -- [ c.77 , c.78 , c.218 , c.219 ]

Механика материалов (1976) -- [ c.43 , c.50 , c.71 ]

Краткий курс сопротивления материалов Издание 2 (1977) -- [ c.109 , c.111 ]

Сопротивление материалов Издание 3 (1969) -- [ c.126 ]

Справочник машиностроителя Том 3 (1951) -- [ c.40 ]

Сопротивление материалов Издание 6 (1979) -- [ c.73 ]

Пластичность и разрушение твердых тел Том1 (1954) -- [ c.129 , c.132 ]

Пластичность и разрушение твердых тел Том2 (1969) -- [ c.80 ]

Теория упругости (1937) -- [ c.21 , c.30 , c.184 ]

Сопротивление материалов Издание 13 (1962) -- [ c.158 , c.178 ]

Сопротивление материалов Издание 8 (1998) -- [ c.99 ]

Сопротивление материалов (1964) -- [ c.11 , c.322 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.97 ]

Методы статических испытаний армированных пластиков Издание 2 (1975) -- [ c.127 ]

Краткий курс сопротивления материалов с основами теории упругости (2001) -- [ c.83 ]

Технический справочник железнодорожника Том 2 (1951) -- [ c.27 , c.29 ]

Нелинейная теория упругости (1980) -- [ c.202 ]

Термопрочность деталей машин (1975) -- [ c.26 ]

Основы теории штамповки выдавливанием на прессах (1983) -- [ c.16 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.24 , c.89 ]

Сопротивление материалов Том 1 Издание 2 (1965) -- [ c.57 , c.61 , c.239 , c.240 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.195 , c.203 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...