Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Основное состояние

Восприимчивость реального парамагнитного кристалла подчиняется простому закону Кюри в довольно ограниченном интервале температур [23, 35]. Вблизи верхнего конца этого интервала отклонения возникают при Т Еу к, где Е — энергия первого возбужденного состояния (см. ниже). При низких температурах отклонения обусловлены взаимодействием ионов между собой и, если основное состояние сложнее, чем дублет, расщеплением его кристаллическим полем. Для термометрических целей восприимчивость обычно записывают в виде  [c.124]


Константа Кюри С не зависит от температуры [см. уравнение (3.85)] и определяется основным состоянием атома, а для кристалла с некубической кристаллической решеткой зависит от ориентации его осей относительно внешнего поля. Соотношение (3.88) выполняется в том случае, когда возбужденные состояния иона не заполнены, в противном случае появляется дополнительный вклад в величину С. К счастью, у большинства переходных металлов низшее возбужденное состояние лежит  [c.124]

В пределах каждого цикла различают такты или фазы, которые позволяют выделить основное состояние механизма или машины. Например, можно выделить такты движения и такты покоя исполнительных звеньев, такты впуска, сжатия, расширения воздуха или рабочей смеси и выпуска отработавших газов в четырехтактном карбюраторном ДВС, такт продувки и сжатия и такт рабочего хода и выпуска в двухтактном дизеле (рис. 18.5, г). В течение такта движения состояние ни одного из исполнительных  [c.485]

Наша задача — получить (vo). Поскольку мы име- ем дело с чисто периодическим полем, содержащим частоты, образующие дискретный ряд значений, являющихся целыми кратными собственной частоте — частоте основного состояния, то Б (т) можно разложить в ряд Фурье, т. е. представить в виде суммы монохроматических зависимостей энергии от частоты.  [c.61]

Таким критерием является собственная частота колебаний или частота основного состояния Уо.  [c.65]

Спонтанное и вынужденное испускание, поглощение. Если данный атом в произвольный момент времени t находился в возбужденном энергетическом состоянии Е , то через интервал времени dt этот атом может либо остаться в том же состоянии, либо самопроизвольно (спонтанно) перейти в нижнее основное состояние с энергией El (рис. 15.1). При этом возникает фотон с энергией hv — = 2 — 1- Испускание подобного рода — испускание света атомами при их самопроизвольном переходе с возбужденных уровней на более низкие энергетические уровни — называется спонтанным испусканием (излучением). Поскольку спонтанный переход происходит независимо от действия внеш-  [c.339]

Этот процесс называется поглощением. В отличие от спонтанного излучения вероятность вынужденного перехода с основного состояния в возбужденное будет пропорциональна плотности излучения, вызвавшего этот переход.  [c.339]

Энергия поглощенного света не всегда приводит к химической реакции. Это связано с тем, что она, перейдя во внутреннюю энергию возбуждения молекулы, может претерпеть в дальнейшем ряд различных превращений — в результате люминесценции излучаться обратно частично или полностью, рассеиваться в виде тепла путем соударений поглощающих молекул друг с другом и с молекулами растворителя. О том, что энергия не остается надолго в поглощающей молекуле, свидетельствует тот факт, что цвет большинства веществ не изменяется во время освещения. Это означает, что возбужденные молекулы довольно быстро возвращаются в основное состояние, в котором они опять могут поглощать свет тех же длин волн, что и до освещения.  [c.355]


Состояние атома может быть таким, что непосредственный переход Е. -> Ei невозможен или маловероятен. Такое состояние (Е.,) называется метастабильным. Если система поглощает энергию, равную 3 — .,, то она может вернуться снова в состояние 3, откуда возможен переход в основное состояние. Такая люминесценция будет характеризоваться значительной продолжительностью (примерно от 10" с до целых секунд). На рис. 16.3 показаны метастабильный уровень молекулы и некоторые из возможных переходов. Волнистые линии изображают маловероятные переходы из метастабильного состояния в основное. Подобное свечение возникает только при участии внешних воздействий, способных перевести атомы (или молекулы) из метастабильного СОСТОЯНИЯ в возбужденное.  [c.358]

Мы рассматривали поглощение светового кванта атомами, находящимися в основном состоянии El- Возможно также поглощение света атомами, находящимися в возбужденных состояниях, например в В результате такого поглощения атом перейдет на более высокий энергетический уровень 3. Для этого энергия возбуждающего светового кванта должна удовлетворять условию  [c.364]

В дальнейшем возможен спонтанный переход атома из состояния Ез в основное состояние Ei с излучением энергии  [c.364]

Закон затухания люминесценции (16.16) сохраняет силу и в случае, когда переход из возбужденных состояний в основное происходит частично безызлучательно, т. е. излучают не все молекулы, переходящие в основное состояние. Тогда  [c.370]

Газосветные лампы. Газосветная лампа состоит из стеклянного баллона, заполненного люминесцирующим газом. Внутри баллона (на его концах) расположены электроды. Под действием приложенного электростатического поля ионы и электроны, образующиеся тем или иным путем (например, за счет термоэлектронной эмиссии), приводятся внутри трубки в быстрое движение и, соударяясь с атомами газа, вызывают их возбуждение. Возбужденные атомы газа, переходя в основное состояние, высвечиваются.  [c.377]

Ато.мы, находящиеся в основном состоянии Ei, поглощая внешнее излучение с энергией hv = — i, переходят из основного в возбужденное состояние. Вероятность такого процесса будет пропорциональной коэффициенту Эйнштейна В -  [c.380]

Атомы, находящиеся в возбужденном состоянии Е , подвергаясь действию внешнего излучения с энергией hv = Еп — Е , вынужденным образом переходят в основное состояние, излучая при этом квант с энергией hv = Е — Ei. Вероятность этого процесса будет пропорциональной коэффициенту Эйнштейна В.ц.  [c.380]

Часть энергии излучения лампы накачки с частотой = = ( 3 — Ei)/k (эта частота соответствует частоте зеленого света) расходуется для накачки, т. е. для создания состояния с отрицательной температурой. Атомы, находящиеся в возбужденном состоянии 3, отдавая часть своей энергии кристаллической решетке, безызлучательно переходят в метастабильное состояние 2- Затем, излучая красный свет с длиной волны I = 6943 А, атомы могут спонтанно перейти в основное состояние. Так возникает красная флуоресценция кристалла рубина.  [c.384]

Сечение радиационного захвата заметно уменьшается с повышением энергии нейтронов и при энергии нейтронов выше 10—20 кэв становится довольно малым. В результате значение (п, у)-реакции для этих энергий падает, поэтому в большинстве практических случаев полная энергия, испускаемая при захвате, просто равна энергии связи нейтрона. Лишь для нескольких элементов переход в основное состояние сопровождается излучением одного у-кванта на захват. Обычно он идет через промежуточные возбужденные состояния, при этом в среднем испускается четыре у-кванта на захват. Для тяжелых ядер из-за близости уровней возбуждения один к другому форма спектра становится практически непрерывной.  [c.28]

Неупругие взаимодействия — это внутриядерные взаимодействия с нуклонами ядра. В результате этого взаимодействия из ядра могут вылетать нуклоны большой энергии, а-частицы и более тяжелые ядра, а если энергия взаимодействующего нуклона больше порогового значения, из ядра вылетают также мезоны. Ядро, испустив некоторое число частиц, оказывается в возбужденном состоянии. Снятие возбуждения и переход ядра в основное состояние сопровождаются испусканием частиц и у-квантов.  [c.240]


По физическому смыслу энергия активации любого кинетического процесса есть разность свободных энергий Гиббса (AF) конфигураций атомов, соответствующих активированному состоянию (седловая точка) и основному состоянию перед потенциальным барьером, а скорость процесса о при наличии внешнего напряжения определяется соотношением  [c.193]

Использование ИК - спектрометрии, как известно, позволяет устанавливать связи между структурами молекул и их спектрами, так как последние являются отражениями процессов энергетических переходов, главным образом для колеба ельных уровней основного состояния молекул. Если при осциллирующем колебании такой молекулы изменяется распределение электрического заряда, и она представляет собой колеблющийся диполь, то такие колебания активны в ИК - спектре [25]. Чем больше атомов в молекуле, тем сложнее перераспределение энергии по связям, вовлеченным в колебания.  [c.214]

Секунда — это промежуток времени, в течение которого совершается 9 192 631 770 колебаний электромагнитного излучения, соответствующего переходу между двумя определенными сверхтонкими уровнями основного состояния атома цезия-133. Эталон времени и частоты состоит из атомно-лучевой трубки с пучком атомов цезия и радиотехнического устройства, которое дает набор электрических сигналов фиксированной частоты. Секунда приблизительно равна 1/86400 средних солнечных суток.  [c.241]

В результате соударения с другим атомом, с заряженной частицей или при поглощении фотона атом может перейти из стационарного состояния с меньшим запасом энергии в стационарное состояние с большим запасом энергии. Из любого возбужденного состояния атом самопроизвольно может переходить в основное состояние этот переход сопровождается. излучением фотонов. Время жизни атомов в возбужденных состояниях обычно не превышает 10 —10 с.  [c.311]

Бр-емя 1 Секунда 3 ) 1 i 1 г. 1 Секунда равна 9 192 631 770 периодам излучения, соответст-зующего перех. ДУ между двумя сверхтонкими уровнями основного состояния атома цезия-133  [c.351]

Другая важная характеристическая длина — это боровский радиус основного состояния атома водорода  [c.277]

Для сварки также часто применяют газовые лазеры, рабочим телом которых является смесь газов. Такие лазеры возбуждаются электрически51 разрядом. Типичной конструкцией такого лазера является заполненная смесью газов трубка, ограниченная с двух сторон строго параллельными зеркалами непрозрачным и полупрозрачным (рис. 89, б). В результате электрического разряда между введенными в трубку электродами возникают быстрые электроны, которые переводят газовые молекулы на возбужденные уровни. Возвращаясь в основное состояние, эти молекулы образуют кванты света совершенно так же, как и в твердотельном лазере.  [c.167]

Численные значения поступательных, вращательных, колебательных и электронных энергетических уровней, определенных по спектроскопическим данным или вычисленных с помощью квантовой механики, обычно выражают относительно самого низкого или основного уровня молекулы. Если такие значения используют для вычисления внутренней энергии, полученная внутренняя энергия представляет собой избыточную энергию относительно основного состояния системы, когда все частицы находятся на самом низком энергетическом уровне при температуое абсолютного нуля. Для процессов, в которых общее число частиц данных молекулярных объектов остается постоянным, изменения внутренней энергии могут быть вычислены без сведений об основном состоянии. Однако если число частиц данных молекулярных объектов изменяется, как в химической реакции, то для вычисления изменения внутренней энергии процесса должна быть известна разность между основными состояниями различных соединений.  [c.115]

Мп(ЫН4)2(В04)2бН20, могут примсняться при более высоких температурах, чем ЦМН, поскольку первое возбужденное состояние для них соответствует очень высоким температурам. Ниже температуры перехода 164 К кубическая решетка ХМК перестраивается в орторомбическую. Магнитные свойства ХМК достаточно хорошо известны [34] в связи с простотой основного состояния, а ионы в узлах решетки расположены на относительно больших расстояниях, так что диполь-дипольное взаимодействие становится незначительным. Дюрье [23] для ХМК нашел значения 6 = 0,00279 К , 0=12 мК и показал, что при температурах выше 1 К членами вида 1/Р и более высоких порядков можно пренебречь. Таким образом, соль ХМК с успехом может применяться в магнитной термометрии для области температур выше 0,3 К. Теория магнитного состояния для МАС изучена значительно хуже ввиду гораздо более трудного для описания основного состояния, чем у ХМК. Пока не получено достаточно точных численных значении для 0 и б, каждое из которых определяется экспериментально для конкретного образца. Тем не менее поведение индивидуальных образцов МАС довольно точно описывается уравнением (3.88)  [c.126]

Ранее мы упомянули, что основной вклад в энергию излучения осуществляется за счет колебательной составляющей (2-11). В соответствии с законом Кирхгофа частоты, соответствующие максимальному значению энергии излучения и поглощейия, совпадают. Максимальное значение энергии поглощения соответствует минимальному значению энергии системы, когда система находится в основном состоянии.  [c.45]

Что касается температурной зависимости интенсивности того или иного вида люминесцентного излучения, то она следует из формулы, выражающей распределение числа частиц по энергетическим уровням в зависимости от температуры. Так как интенсивность излучения определяется числом квантов, а последнее в свою очередь — числом переходов, вызвавших люминесцентное излучение, то, поскольку при относительных низких температурах большинство атомов находятся в основном состоянии El, излучение будет происходить в основном по схеме, указанной на рис. 16.6, т. е. излучение будет стоксовым. С увеличением температуры число частиц с энергией Ei уменьшается, а число частиц с энергией 2 увеличивается. Благодаря этому соответственно уменьшается интенсивность стоксова излучения и увеличивается интенсивность антистоксовЯ", т. е. излучение произойдет с заметной интенсивностью также по схеме, указанной на рис. 16.7. Следует отметить, что поскольку большинство частиц в начале находилось в основном состоянии, то уменьшение их числа с увеличением температуры составляет малую долю от общего числа частиц в состоянии Ei- Следовательно, уменьшение интенсивности стоксова излучения с увеличением температуры будет слабым. Этого нельзя сказать относительно изменения (увеличения) интенсивности антистоксова излучения. При достаточно высокой температуре люминесцирующей системы общая интенсивность излучения ослабевает. Это объясняется тем, что при высоких температурах устанавливается почти равномерное распределение частиц по энергетическим состояниям и возбуждающее излучение не может заметно изменить это равновесие, другими словами, поглощение, а следовательно, и люминесценция  [c.365]


Излучение, обусловленное спонтанными переходами атомов в основное состояние, не вносит существенного вклада в величину шггенсивности лазерного излучения и поэтому при вычислении суммарной интенсивности им можно пренебречь.  [c.380]

Гамма-излучение при неупругом рассеянии нейтронов. Составное ядро в возбужденном состоянии, образующееся при поглощении нейтрона, может избавиться от энергии возбул<-дения не только высвечиванием у-кванта (радиационный захват), но и испусканием нейтрона с последующим выходом одного или нескольких у-квантов. Этот процессе пороговый, поскольку кинетическая энергия нейтрона (в системе центра инерции) должна быть достаточной для возбуж.дения ядра по меньшей мере до первого уровня выше основного состояния. Отсюда также следует, что максимальная энергия у-кванта меньше или равна энергии нейтрона, претерпевшего неупругое рассеяние. Как только энергия нейтрона становится больше энергии нескольких уровней возбуждения, переход в основное состояние часто происходит через каскадный процесс, при этом энергия одного у-кванта не равна энергии, потерянной нейтроном.  [c.30]

На энергетической диаграмм, каждое стационарное состояние атома отмечается горизонтальной линией, называемой энергетическим уровнем. Ниже всех остальных на диаграмме располагается энергетический уровень, соответствующий энергии / основного состояния атома, энергетические уровни возбужденных состояний располагаются над оснояиым уровнем ira расстояниях, проиор циональных разности энергий возбужденного и основного состояний. Переходы атома из одною состояния в другое изображаются вертикальными линиями менсду соответствующими уровнями на энергетической диаграмме, направление перехода указывается стрелкой.  [c.312]

Опыт франка и Герца. Согласно теории Бора электрон, обращающийся вокруг ядра, не может изменять свою энергию плавно, постепенно. Минимальная энергия, которую может получить атом при переходе из основного состояния в возбужденное в результате взаимодействия с другим атомом или aлeктpoн(JM, равна разности энергий атома в основном и первом возбужденном состояниях.  [c.313]


Смотреть страницы где упоминается термин Основное состояние : [c.165]    [c.124]    [c.125]    [c.448]    [c.115]    [c.92]    [c.339]    [c.358]    [c.366]    [c.372]    [c.382]    [c.402]    [c.403]    [c.171]    [c.6]    [c.362]    [c.145]    [c.283]   
Смотреть главы в:

Теория твёрдого тела  -> Основное состояние

Статистическая механика магнитоупорядоченных систем  -> Основное состояние


Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.311 ]

Физическая теория газовой динамики (1968) -- [ c.81 ]



ПОИСК



116 — Состояние поверхности основного металла в зоне шва 115 Форма и размеры шва

Антиферромагнетизм энергия основного состояния

Асимптотический анализ уравнений теории оболочек Основные типы наприжеииого состояния. Краевой эффект

Атомное ядро основное состояние

Влияние гетерогенности в основном состоянии на кажущиеся фазовые и модуляционные времена затухания

Влияние состояния поверхности основного металла на сцепляемость

Возбуждение атомов из основного состояния электронным ударом. Дезактивация

Возмущение первого порядка. Основное состояние атома гелия

Волна спиновой плотноети основное состояние, свойства

Волна спиновой плотноети плотность энергии основного состояния

Вывод основных типов диаграмм состояний методами геометрической термодинамики

Вычисление энергии основного состояния по теории возмущений

Вязкость Применения распределения Ферми — Дирака. Металлы и белые карлики Основное состояние ферми-газа в одномерном случае

Двумерные соотношения основного состояния

Двухэлектронные атомы, основное состояние

Дейтрон основное состояние

Диаграммы состояний простейших (основных) систем

Диаграммы состояния титана с основными легирующими элементами

Задачи контактные — Анализ напряженного состояния 534, 535 — Давление функций влияния 545 — Основные

Задачи контактные — Анализ напряженного состояния 569, 571, 573 Давление штампа 569 — Контакт цилиндров 566, 567, 568, 570 — Основные особенности 565,566 — Упругий контакт пластинок

Зоммерфельдовский газ невзаимодействующих электроВолновая функция основного состояния

Исследование основных термодинамических процессов Энтропия как параметр состояния термодинамическойисдемы. Диаграмма

Колебательные частоты (см. также Основные частоты) твердом состояниях

Количество вещества. Основные параметры состояния газа и единицы измерения их

Конфигурация основного состояния

Конфигурация основного состояния атома

Литий анергия основного состояния

Материалы — Основные механические состояния

Методика расчёта продолжительности нагрева и основных параметров состояния нагреваемого металла

Микроскопические и макроскопические состояния многочастичной системы. Основная задача статистической физики. Уравнение Лиувилля

Модель Гейзенберга основное состояние антиферромагнетика

Молекулярных орбиталей метод основные состояния молекул

Направления экспериментальных исследований прочности материалов при сложном напряженном состоянии п основные результаты

Напряженное состояние в точке деформируемого тела. Основные понятия

Напряженное состояние и статическая прочность механически неоднородных сварных соединений с плоскостным дефектом на границе мягкой прослойки и твердого основного металла

Некоторые основные свойства процессов теплопередачи при изменении агрегатного состояния вещества и основные уравнения

О термодинамическом пределе системы фермионов в окрестности основного состояния

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ МЕХАНИКИ УПРУГОГО ТЕЛА НАПРЯЖЕННОЕ СОСТОЯНИЕ Объемные силы

ОСНОВНЫЕ ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ И Молекулярная структура и особенности жидкого и газообразного состояний

ОСНОВЫ РАСЧЕТА НА ПРОЧНОСТЬ Основные виды напряженно-деформированного состояния

ОСНОВЫ РАСЧЕТА НА ПРОЧНОСТЬ Основные виды напряженного состояния

Оболочки Состояние основное

Общие методы решения основных уравнений теории пластичности Теория предельного состояния Постановка задачи теории пластичности. Основные уравнения теории пластичности

Общие определения. Основные величины, характеризующие состояние среды

Определение волновой функции из интуитивных соображений Основное состояние

Определение коэффициента запаса прочности пи в стадии установившейся ползучести для основного напряженного состояния зубцов

Определение коэффициента запаса прочности пн в стадии неустановившейся ползучести для основного напряженного состояния зубцов

Определение характеристик напряженности зубцов для основного напряженного состояния в стадии упругопластической деформации

Определение характеристик напряженности зубцов для основного напряженного состояния в стадии чисто упругой деформации

Основная теорема о состоянии равновесия

Основное и слабовозбужденные состояния

Основное напряженное и деформированное состояние зубцов в начальной стадии деформации

Основное напряженное и деформированное состояние тела хвостовика лопатки и выступа диска в начальной стадии деформации

Основное напряженное состояние

Основное напряженное состояние замка в начальной стадии деформации

Основное напряженное состояние замка в стадии ползучести

Основное состояние в изоляторах в представлениях Блоха и Ванье

Основное состояние гелия

Основное состояние для ферми-системы

Основное состояние молекулы Н20.— Основное состояние молекулы — Основное состояние молекулы СН4.— Основное состояние молекулы С02.— Основное состояние молекулы С2Н4.— Насыщение валентностей.— Основное состояние молекулы С6Н6.— Сопряжение и сверхсопряжение.— Взаимодействие конфигураций.— Модель свободного электрона.— Молекулы, содержащие атомы переходных элементов (так называемая теория поля лигандов) Возбужденные состояния

Основное состояние сверхпроводника (продолжение)

Основное состояние сверхпроводников

Основное состояние сверхпроводящего электронного газа

Основное состояние ферми-газа в одномерном случае

Основное состояние ферми-газа в трехмерном случае

Основное уравнение термодинамики для равновесных процесСвязь между термическим и калорическим уравнениями состояния

Основные Анализ состояния

Основные виды диаграмм состояния

Основные виды превращений в сталях и сплавах титана в твердом состоянии

Основные газовые законы Основные параметры состояния тела

Основные гипотезы предельных состояний

Основные гипотезы, теоремы и уравнения циклической пластичности в условиях сложного напряженного состояния

Основные зависимости процесса ползучести при одноосном напряженном состоянии

Основные задачи теории напряженного состояния

Основные законы и уравнение состояния идеального газа

Основные законы и уравнения, описывающие пластическое состояние материала Диаграммы деформирования материала. Методы их построения и схематизация

Основные законы идеальных газов Уравнение состояния идеальных газов

Основные методы и приближения для описания электронных состояний в твердом теле

Основные молекулярные постоянные ряда двухатомных молекул в основном и некоторых возбужденных электронных состояниях

Основные направления совершенствования формоизменяющих операНапряженно-деформированное состояние при обработке металлов давлением. Факторы, ограничивающие возможности процессов пластического формоизменения

Основные параметры и таблицы, определяющие состояние водяного пара

Основные параметры состояния газа

Основные параметры состояния газа и их измерение

Основные параметры состояния газов и единицы их измерения

Основные параметры состояния рабочего тела

Основные параметры состояния рабочего тела давление, удельный объем, температура

Основные параметры, определяющие состояние рабочего тела и единицы их измерения

Основные показатели. теплового состояния

Основные понятия газовой динамики Уравнение состояния газа

Основные понятия о напряженном состоянии в точке

Основные понятия о расчете по предельным состояниям

Основные понятия о строении, структуре и свойствах материалов Агрегатные состояния вещества

Основные признаки различия агрегатных состояний тела

Основные причины изменения технического состояния автомобилей

Основные причины изменения технического состояния автомобилей в процессе эксплуатации

Основные причины изменения технического состояния подвижного состава

Основные процессы в области жидкого и газообразного состояния вещества

Основные равновесные диаграммы состояния двойных сплавов

Основные расчетные положения Общие сведения о методе расчета конструкций по предельным состояниям

Основные сведения о диаграммах состояния тройных систем

Основные состояния частоты

Основные стадии и механические модели повреждений . . — Кинетические уравнения повреждений силового типа при линейном напряженном состоянии

Основные стандарты по взаимозаменяемости (по состоянию ш 1 января

Основные термодинамические параметры состояния газа

Основные термодинамические процессы изменения состояния водяного пара на ро-диаграмме

Основные термодинамические процессы изменения состояния пара

Основные термодинамические функции и уравнение состояния идеального газа Распределение Максвелла—Больцмана

Основные типы диаграмм состояния

Основные типы диаграмм состояния двойных сплавов

Основные типы магнитного состояния вещества

Основные требования Госгортехнадзора по исправному состоянию кранов

Основные требования к техническому состоянию машин и аппаратов

Основные указания для решения задач по диаграммам состояния тройных сплавов

Основные указания для решения задачи по диаграммам состояния двойных сплавов

Основные уравнения для плоского деформированного состояния и плоского напряженного состояния в полярных координатах

Основные уравнения задачи предельного состояния круглых и кольцевых пластин

Основные уравнения плоского напряженного состояния

Основные уравнения связи между напряжениями, деформациями, скоростями деформаций и временем в теории ползучести при линейном напряженном состоянии

Основные уравнения состояния реальных газов

Основные уравнения теории упругости Описание равновесного и деформированного состояний тела

Основные уравнения теории упругости для плоского деформированного состояния и плоского напряженного состояния

Основные уравнения теории упругости. Вспомогательные двумерные состояния

Основные факторы, влияющие на состояние стальной арматуры в бетоне Влияние особенностей окружающей среды

Основные физические свойства и характеристики технического состояния рабочих жидкостей

Особенности предельного состояния толстостенных оболочковых конструкций, работающих под давлением, выбор критериев потери их несущей способности. Основные условия и допущения

Параметры состояния основные

Параметры состояния сжатого воздуха и основные уравнения газодинамики

Парные заселенности в основном состоянии молекулы NH3, полученные Петерсом с помощью коэффициентов орбиталей, вычисленных Капланом по методу самосогласованного поля

Парные заселенности для основного состояния молекулы Н20, согласно Малликену , полученные на основе расчета Эллисона и Шалла по методу самосогласованного поля

Повреждения сварных соединений, обусловленные неблагоприятным структурным состоянием основного металла

Ползучесть при одноосном напряженном состоянии Основные зависимости

Понятие о качестве поверхности его основные характеристики и состояния

Порядок назначения, подчинения и увольнения слесарей Организация содержания вагонов в исправном состоянии Основные принципы технического содержания грузовых вагонов

Предельное состояние армированных пластин при изгибе Основные уравнения изгиба анизотропных пластин

Предмет термодинамики. Основные законы классической термодинамики и термодинамические функции состояния системы

Приближенные методы построения обобщенного основного напряженного состояния

Приложение В. Вычисление энергии основного состояния в рамках

Примеры Состояние основное

Принцип Паули и основное состояние в приближении свободных электронов

Процесс итерационный для основного напряженного состояния

Рабочее тело и параметры его состояния. Основные законы идеального газа

Развитие и современное состояние комбинированных установок — Основные принципиальные схемы

Раздел переы й Механика твердых деформируемых тел и прочность материалов при сложном напряженном состоянии Гл ава I, Основные положения теории напряжений и деформаций

Расчет гиперполяризуемостей молекул и нелинейных восприимчивостей кристаллов по аддитивной схеме. Учет распределения зарядов в основном состоянии

Расчет конструкций по предельным состояниям Основные понятия о предельном состоянии

Расчеты в области основного напряженного состояния в начальной стадии деформации. Сравнение с экспериментальными данными

Расчеты основного напряженного состояния в области установившейся ползучести

Расчеты основного напряженного состояния зубцов в стадии деформации ползучести

Результаты для основного состояния и элементарных возбуждений

Сверхпроводимость основное состояние

Сверхпроводимость электронного газа основное состояние

Сверхпроводник, основное состояни

Связывающие, разрыхляющие и несвязывающие электроны.— Резонанс и одноэлектронная связь.— Вес ионных структур.— Делокализация.— Распределение заряда, анализ заселенностей Основные состояния

Современное состояние и основные направления развития холодной штамповки в машино- и приборостроении

Сопротивление усталости сварных соединений — Влияние конструктивных ные напряжения от сварки 116 — Состояние поверхности основного металла в зоне шва 115, 116 — Форма

Состояние Основные уравнения

Состояние атома водорода энергетическое основное

Состояние атома основное

Состояние вопроса и сущность процесса коррозии стали в бетоне Основные сведения из теории коррозии металлов

Состояние напряженно-деформироваивое основное

Состояние основное (fondamental)

Состояние поверхности основного металла в тавровых

Состояние системы безразличное основное

Состояния основные

Состояния основные

Строение сплавов и основные типы диаграмм состояний

Сфероидальное состояние жидкости и два основных режима кииения

ТЕРМОДИНАМИКА Основные понятия и физическое состояние вещества

Теорема об энергии основного состояния

Теория Бардина — Купера — Шриффера основное состояние

Теория предельного состояния. Основные теоремы предельного состояния

Термодинамическая система и ее взаимодействие с окружающей средой. Основные параметры состояния термодинамической системы

Техническая термодинамика Основные параметры состояния

Техническая термодинамика Основные параметры состояния тела

Типы симметрии основных и первых возбужденных состояний линейных молекул ХН2, отвечающих определенным электронным конфигурациям

Типы симметрии основных и первых возбужденных состояний нелинейных молекул XY2, отвечающих определенным электронным конфигурациям

Типы симметрии основных и первых возбужденных состояний плоских молекул ХН3, отвечающих определенным электронным конфигурациям

Типы симметрии основных состояний и первых возбужденных состояний нелинейных молекул ХН2, отвечающих определенным электронным конфигурациям

У р о к 6. Основные законы газового состояния

Упругие перемещения. Деформированное состояние в окрестности точки тела. Основные понятия

Уравнение состояния ли — iJpoapa — сдаистера Вторые вириальные коэффициенты для смесей Правила смешения Правила смешения для смесей жидкостей ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА Содержание главы Основные термодинамические принципы Функции отклонения от идеального состояния Вычисление функций отклонения от идеального состояния Производные свойства Теплоемкость реальных газов Истинные критические точки смесей Теплоемкость жидкостей Парофазная фугитивность компонента смеси ДАВЛЕНИЯ ПАРОВ И ТЕПЛОТЫ ПАРООБРАЗОВАНИЯ ЧИСТЫХ ЖИДКОСТЕЙ

Уравнения безмоментной теории итерационного процесса для основного напряженного состояния

Факторы Ланде в основных электронных состояниях некоторых молекул

Феномен Купера. Неустойчивость основного состояния системы

Ферми-система, основные состояни

Функция Вигнера основного состояния

Электрон-электронное взаимодействие и энергия основного состояния газа свободных электронов

Энергия (energie) в основном состоянии (dans

Энергия основного состояния

Энергия основного состояния газа свободных электронов

Энтропия. Равенство Клаузиуса. Следствия основного уравнения термодинамики обратимых процессов, относящиеся к равнекегным состояниям

Энтропия. Равенство Клаузиуса. Следствия основного уравнения термодинамики обратимых процессов, относящиеся к равновесным состояниям



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте