Цилиндр круговой

Решение. Заданное тело вращения состоит из конуса, цилиндра, кругового кольца и сферического сегмента. Соответственно поверхность тела содержит зоны 1 — коническую, П — цилиндрическую, /// — кругового кольца, IV — сферическую (рис. 24(5, б). [c.200]

Фронтальная проекция Г, 2, 3 . .. винтовой линии, по которой перемещается центр шага, имеет подъем влево вверх, следовательно, на фиг. 181 изображена пружина левого хода (левая). Поверхность, образуемая шаром, центр которого перемещается по цилиндрической винтовой линия, называют геликоидальным цилиндром кругового нормального сечения. [c.77]

На рис. 2 показаны расчетные кривые локального коэффициента теплообмена при различной интенсивности подачи охладителя для цилиндров кругового и эллиптических с соотношением осей 1 2 и 1 4. Пунктиром обозначены аналогичные зависимости, взятые из работы [Л. 8] и рассчитанные по методу эквивалентного клина . Во всех случаях расхождения не превышают 15%. Можно ожидать, что использо- [c.146]

Цилиндр (круговой, гладкий) в трубе плоскопараллельное обтекание [c.479]

Цилиндр (круговой, шероховатый) в трубе плоскопараллельное обтекание (начальная турбулентность несколько повышена) S /f(j<0,3 [10-50] [c.479]

Цилиндр (круговой, шероховатый) в трубе [c.480]

Цилиндры (круговые) с гребешками или рейками, помещенные одиночно в трубе плоскопараллельное обтекание [c.480]

Стержень из стали 4340 в виде сплошного цилиндра кругового сечения диаметром 1 дюйм термически обработан и отпущен при температуре 1000°F (540°С) для получения твердости по Бринелю (BHN) в 377 единиц. Если этот стержень одновременно нагружен крутящим моментом 12 000 фунт-дюйм и изгибающим моментом 10 000 фунт-дюйм, проверьте по гипотезе Мора, разрушится он или нет. [c.164]

ТЕПЛОВОЙ ПОТОК в НЕОГРАНИЧЕННОМ ЦИЛИНДРЕ КРУГОВОГО СЕЧЕНИЯ I. Введение [c.187]

Температура в цилиндре кругового для случая постоянного потока тепла на поверхности. [c.201]

Рис. 26. Температура в цилиндре кругового сечения для случая постоянного выделения тепла в единицу времени и нулевой температуры поверхности.

В настоящей главе мы рассмотрим несколько задач для шара и бесконечного цилиндра кругового сечения, которые гораздо легче решаются не классическими методами, а методом преобразования Лапласа. Мы займемся здесь задачами [1, 2] с усложненными граничными условиями, задачами для полого и составного цилиндров, а также решениями, применимыми для малых интервалов времени, решениями для областей, ограниченных изнутри цилиндрическими поверхностями, и, наконец, соответствующими задачами для шара. [c.322]

Цилиндр кругового сечения О < г < а с различными граничными условиями [c.322]

Область ограничена изнутри цилиндром кругового сечения г — а [c.329]

Задачи теплопроводности в случае составных или пустотелых цилиндров кругового сечения легко решаются при помощи преобразования Лапласа, но получаемые решения оказываются довольно сложными [43—48] ). Здесь мы рассмотрим два случая неограниченных составных областей. [c.339]

I, Установившийся тепловой поток между цилиндрами кругового сечения. [c.439]

То же замечание применимо почти ко всем общи.м решениям, полученным при использовании более ранних методов. В самом деле, их значительно легче раскритиковать, так как при их использовании обычно предполагают, что произвольную функцию можно разложить в ряд по некоторой системе функций, но не проверяют эту систему на полноту таким образом, возникает опасность исключения части решения (см. сноску к стр. 201). В настоящее время строго проанализировано лишь очень мало даже сравнительно простых задач, в которые входят произвольные функции. (Вопрос о радиальном тепловом потоке в цилиндре кругового сечения рассматривается в заметке Мура [1].) [c.467]

Цилиндр круговой формы с овальностью. Для эллиптических [c.206]

Рассмотрим многослойный длинный сплошной цилиндр кругового поперечного сечения с закрепленными торцами, который составлен из произвольного числа концентрично расположенных слоев с различными физико-механическими характеристиками [79]. Считаем, что между слоями осуществляется идеальный термомеханический контакт. [c.236]

Найти вид функции ф если а цилиндр круговой. Показать, что если движе- [c.366]

Цепочка вихрей бесконечная 354, 355 Циклоида 401 Цилиндр круговой 178 [c.643]

Цилиндр круговой, обтекание без циркуляции 187 и д., 190, 222 [c.624]

Явное выражение (20.7) для поля вблизи металлического цилиндра кругового сечения, полученное непосредственно из анализа ряда Релея при ка <С 1, позволит нам решить и задачу О цилиндре некруговом. [c.201]

Цилиндр кругового сечения [c.71]

ЦИЛИНДР КРУГОВОГО СЕЧЕНИЯ 73 [c.73]

Цилиндр круговой симметрично выгруженный 381 н д., 400 [c.491]

Во многих задачах эластостатики мы встречаемся с деформациями, симметричными относительно некоторой оси. Осесимметричное распределение деформаций и напряжений, как правило, возникает в телах вращения, нагруженных осесимметричным образом, а именно в цилиндрах кругового сечения, в толстых круглых плитах и вращающихся дисках. Часто приходится также иметь дело с осесимметричным состоянием деформации в упругом пространстве, полупространстве, в неограниченном слое и в шаре. Вообще говоря, в этих задачах удобнее будет применять цилиндрическую систему координат (г, ф, г). В силу осесимметричного распределения деформаций и напряжений, перемещения, деформации и напряжения не будут зависеть от угла ф, т. е. и Пг, О, иг). [c.191]

Задача о распространении гармонических волн в бесконечном упругом круговом цилиндре представляла значительный интерес при построении приближенных одномерных теорий колебаний стержней. В работах Похгаммера (1876) и Кри (1886) общие уравнения упругости применялись для изучения процесса распространения гармонических продольных, изгибных и крутильных волн в бесконечном цилиндре кругового сечения со свободной от нагрузок боковой поверхностью. Аналогичная задача для бесконечного слоя рассмотрена Рэлеем (1889) и Лэмбом (1891, 1917). [c.12]

В настоящей главе мы исследуем ряд задач по теплопроводности для областей, ограниченных координатными поверхностями цилиндрической системы координат, например ограниченный и полуограниченный цилиндры, ограниченные полые цилиндры и т. д. Для этого используем методы, изложенные в предыдущих главах. Задачи этого типа для областей, ограниченных изнутри цилиндром кругового сечения, можно рассматривать тем же способом, используя решения, приведенные в 5 гл. XIII. [c.212]

Эксперименты Вертгейма по кручению в свете сегодняшнего дня можно считать превосходящими по важности эпохальную теорию Сен-Венана. Вертгейм обнаружил, что при малых квазистатиче-ских деформациях сплошных и полых латунных, железных и стальных цилиндров кругового и некругового поперечного сечения функция отклика при кручении была нелинейной. Поэтому он отказался от представления результатов опытов с использованием модуля сдвига. Он совсем не был удивлен, когда нашел, что изменение объема пропорционально квадрату закручивания и что изменение осевых размеров не пропорционально углу закручивания. Такие аномалии в контексте линейной функции отклика были объяснимы, поскольку он установил, что исследуемая проблема нелинейна. [c.132]

К элементарным поверхностям относят плоскость, круговой цилиндр, круговой кснус, сферу, тор. Плоскость, цилиндр, конус считаются бесконечными. Элементарные поверхности могут совпадать с поверхностью детали. [c.72]

Свободная конвекция от горизонтального цилиндра. Круговой цилиндр диаметром 6 см и длиной 60 см равномерно нагрет ло температуры, превышающей температуру окружающего воздуха на 9°С, что дает число Грасгофа, равное 30000. Интерферограмма демонстрирует тепловые пограничные слои, сливающиеся сверху и соэлаюише стационарный ламинарный факел, аналогичный показанному на фото 203. Фото U. Grigiill, W. Hauf [c.123]

Гершуни Г. 3., Жуховицкий Е. М., Шлиомис М. И., Об основном уровне конвективной неустойчивости равновесия жидкости в шаре и горизонтальном цилиндре ( круговые критические движения ). Уч. зап. Пермск. ун-та, 1970, Kq 216, Гидродинамика, вып. 2, 3. [c.368]

В заключение этого параграфа в качестве примера сложного поведения течения при росте числа Рейнольдса перечислим бифуркации следа за перпендикулярным набегающему потоку цилиндром кругового сечения (ср. Морковин (1964)). При Re lO происходит смена устойчивости и вместо монотонного плавного обтекания за цилиндром образуется пара стационарных вихрей. При Re > 40 эти вихри начинают поочередно отрываться от цилиндра,, замещаясь новыми вихрями, и уплывать вниз по течению, образуя вихревую дорожку Кармана, При Re > 100 вихри заменяются быстро турбулизирующимися областями поочередно отрывающихся пограничных слоев. При Re > 10 пограничные слои турбулизируются еще до отрыва, точка отрыва продвигается вниз по течению,, турбулентный след сужается и сопротивление уменьшается кризис сопротивления). При Re lO турбулентный след расширяется и сопротивление растет. Наконец, при Re lO след начинает колебаться, как целое. При наличии у жидкости свободной поверхности все эти явления могут видоизменяться, и на них еще наложатся так называемые корабельные волны. В стратифицированной жидкости все они будут сопровождаться генерацией различных видов внутренних волн. [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...