Трещина конечная

Предположим теперь, что в пластине возникла трещина в направлении, перпендикулярном направлению растяжения, и трещина мала по сравнению с размерами пластины (рис. 48). Для простоты будем считать пластину бесконечной. Эта трещина не изменит существенно распределение напряжений в большей части пластины на расстоянии от трещины. Около концов трещины, конечно, возникнет концентрация напряжений, однако средний уровень напряжения в окрестности трещины понизится, так как образовалась новая свободная поверхность, на которой не действуют никакие нагрузки. [c.73]

Реальный смысл полученного результата заключается в следующем. Представим себе упругое тело конечных размеров в плоскости а ,, Х2, содержащее трещину конечной длины (рис. 9.3.3). Тело подвержено действию произвольной системы внешних сил. Нужно, конечно, помнить, что мы рассматриваем антиплоское напряженное состояние, значит тело представляет собой бесконечно длинный цилиндр. Трещина или щель имеет бесконечную длину в направлении оси и на рис. 9.3.3 изображено любое поперечное сечение этого цилиндра. Внешние силы, приложенные к боковой поверхности цилиндра, а возможно и к поверхности трещины, параллельны оси Хз и поэтому не изображены на рисунке. [c.284]

ТРЕЩИНА КОНЕЧНОЙ ДЛИНЫ 285 [c.285]

Трещина конечной длины [c.285]

За количественную меру вязкости удобно принять работу, которая затрачивается на образование трещины. Конечно, эту работу следует отнести к площади, охваченной трещиной. В случае совершенно хрупкого материала эта работа была обозначена нами через 27. Заменим обозначение на 7р, полагая, что в 7р входят все энергетические затраты - работа на образование свободных поверхностей, а главное - работа на пластическое деформирование материала на фронте развития [c.370]

При новой длине трещины конечное состояние отвечает тем же смещениям на границе тела, но другим внешним усилиям д-, т.е. [c.52]

Установившиеся колебания. Неограниченное тело с трещиной конечной длины [c.426]

За количественную меру вязкости удобно принять работу, которая затрачивается на образование трещины. Конечно, эту работу следует отнести к площади, охваченной трещиной. В случае совершенно хрупкого материала эта работа была обозначена нами через 2у. Заменим обозначение на Yp. полагая, что в Ур входят все энергетические затраты — работа на образование свободных поверхностей, а главное — работа на пластическое деформирование материала на фронте развития трещины. Следует заметить, что 7р для многих материалов может оказаться в тысячи раз больше, чем 2у. [c.315]

По направлению роста трещины происходил разворот ее фронта, так что к моменту достижения трещиной конечных размеров она развернулась относительно направления первоначального своего развития практически на 90 . [c.526]

Трещина конечной длины в плоскости под действием ударной нагрузки. ........................................................ 971 [c.466]

Трещина конечной длины вблизи края полуплоскости [c.466]

Трещина конечной длины в слоистом композите под действием динамической нагрузки. ................................ 974 [c.466]

Трещина конечной длины под действием гармонической волны напряжений. .............................................. 976 [c.466]

Распространение трещины конечной длины в плоскости. ......................................................................... 993 [c.467]

Распространение трещины конечной длины в теле конечных размеров. ........................................................ 995 [c.467]

ТРЕЩИНА КОНЕЧНОЙ ДЛИНЫ В ПЛОСКОСТИ ПОД ДЕЙСТВИЕМ УДАРНОЙ НАГРУЗКИ [c.971]

ТРЕЩИНА КОНЕЧНОЙ ДЛИНЫ ВБЛИЗИ [c.972]

ТРЕЩИНА КОНЕЧНОЙ ДЛИНЫ В СЛОИСТОМ [c.974]

ТРЕЩИНА КОНЕЧНОЙ ДЛИНЫ ПОД ДЕЙСТВИЕМ [c.976]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ТРЕЩИНЫ КОНЕЧНОЙ [c.993]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ТРЕЩИНЫ КОНЕЧНОЙ ДЛИНЫ В ТЕЛЕ КОНЕЧНЫХ РАЗМЕРОВ [126 91, 124-134] [c.995]

Трехмерные гибридные трещинные конечные элементы [c.186]

Описанный выше подход не применялся для решения инженерных задач, связанных с разрушением конструктивных элементов с поверхностными дефектами. Заметим, что если принять аналитическое решение в виде (3.1), в котором Л ь Kw и Л щ являются произвольными функциями координаты фронта трещины, то в- результате получается достаточно сложная система невязок объемных сил /, поверхностных усилий на и перемещений ы на Sa, причем конечно-элементное решение, связанное с этими невязками, т. е, решение (2), будет включать в себя сложные объемные интегралы. В единственной решенной задаче [75], а именно задаче, связанной с деформацией компактного образца, нагруженного по типу I, и учитывающей изменение коэффициента К. по фронту трещины, конечно-элементные решения потребовалось выполнять 2т- - раз, где т — число конечно-элементных слоев, расположенных по толщине образца. Более того, каждое конечно-элементное решение определялось 2106 степенями свободы,- причем системы уравнений могли отличаться от слоя к слою. [c.210]

Общим для различных моделей развития трещин в твердых телах является то, что в начальный момент считается заданным некоторое распределение трещин конечной длины. Это хорошо согласуется с экспериментальными данными. Любой материал, какой бы предварительной технологической обработке он ни подвергался, всегда обладает какими-лпбо несовершенствами ). Что же все-таки легло в основу моделирования явления разрушения Трещина Ее развитие чаще всего не сопровождается большими деформациями в объеме всего тела и является главной формой проявления разрушения. [c.71]

В 1969 г. нами была рассмотрена динамическая задача о плоскости с трещиной конечной длпны 21, на берегах которой задана гармоническая нагрузка растяжения-сжатия амплитуды q. Коэффициент интенсивности напряжений нормального отрыва был найден в зависимости от волнового числа (рис. 98) при v = 0,3. Амплитуда коэффициента интенсивности напряжений во всем [c.163]

Задача о дифракции упругих волн на полубесконечной трещине была решена [210] методом Винера — Хопфа [257]. Аналогичная задача для трещины конечной длины была рассмотрена авторами работы [162], которые использовали метод дуальных интегральных уравнений. [c.109]

Основные идеи так называемой линейной механики разрушения уже были сформулированы ранее в главах, относящихся к теории упругости. Так, в 9.4 была рассмотрена трещина конечной длины в поле сдвига, было выяснено, что вблиз тре- [c.659]

Как правило, на КДУР можно выделить три типичных участка. Первый участок — криволинейный. Ему соответствуют низкие значения коэффициента интенсивности напряжений и малые скорости распространения трещины. Второй участок КДУР в координатах lg и — lg А тах — прямолинейный. Он описывается уравнением Пэриса V = сКшах. Величина п определяет угол наклона прямолинейного участка КДУР к оси абсцисс, с показывает длину отрезка, отсекаемого на оси ординат линией, продолжающей прямолинейный участок диаграммы. Третий участок КДУР характеризуется большими значениями коэффициента интенсивности напряжений и большими скоростями распространения трещины. Конечная точка этого участка соответствует моменту разрушения образца. [c.145]

Вероятностный подход предполагает статистический анализ экспериментальных данных и описание механизма зарождения и развития трещины. Конечным результатом такого подхода является получение равновероятностных кривых как для числа циклов зарождения, так и для кинетики развития трещины. [c.277]

В настоящем параграфе, в отличие от предыдущих, рассматривается не ситуация в локальной области материала, выделенной в окрестности любой точки тела произвольной формы и как угодно нагруженного, а глобальног поведение тела, имеющего совершенно определенную форму и размеры, включая сюда и трещину конечных размеров, и загруженного также совершенно определенным образом. Несмотря на такое отличие, результаты, приводимые в настоящем параграфе, в определенном смысле проливают свет на поведение материала с начальными (до приложения нагрузки) микрогрещинами, распределенными в материале и так или иначе ориентированными в нем. Именно поэтому параграф помещен в настоящую главу. [c.574]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...