Сдвиг среды чистый

Связь между старыми и новыми координатами 113, 122 Сдвиг среды чистый 131, 132 Семейство поверхностей уровня 332 Сила 10, 12 [c.349]

Другим также простым примером может служить плоское напряженное состояние, соответствующее чистому сдвигу среды. Будем считать, что сдвиг осуществлен в плоскостях. [c.131]

Читателю следует хорошо осознать то обстоятельство, что на промежуточной стадии этой последней серии чистых сдвигов, сочетающихся с поворотами, удлинение изменяется сначала оно убывает, а потом возрастает (в чем можно убедиться, взглянув на рис. 2.26). Таким образом, в процессе осуществления этих чистых сдвигов среда испытывает в направлении оси х сначала определенное сжатие, которое затем сменяется расширением (и соответствующие изменения размеров в направлении оси у). [c.91]

Теперь рассмотрим состояние простого сдвига в чисто вязкой среде, для которой скорость сдвига равна [c.158]

Впервые условие текучести было получено на основании экспериментального исследования истечения металлов через отверстия французским инженером Треска в 1868 г. Было установлено, что в состоянии текучести максимальные касательные напряжения во всех точках среды постоянны и равны пределу текучести материала при чистом сдвиге. Сен-Венан дал математическую формулировку этого условия для плоской задачи [c.102]

В теории скольжения эта сложная картина не воспроизводится, трудности обходятся введением некоторых упрощающих предположений. Зафиксируем по произволу два взаимно перпендикулярных направления п и р, определяющих предположительную систему скольжения. Если число зерен в объеме тела велико, то всегда найдется некоторое число зерен, для которых нормаль к плоскости возможного скольжения — по предположению единственная — будет находиться внутри конуса с осью п и телесным углом при вершине dQ (рис. 16.9.2). Материал предполагается Рис. 16.9.2 статистически изотропным, поэтому число таких зерен пропорционально dQ и не зависит от п. Будем называть их зернами с плоскостью скольжения п. Если число зерен с плоскостью скольжения п достаточно велико, то среди них существуют такие, для которых направление скольжения лежит внутри угла с биссектрисой р. Будем называть такие зерна зернами с системой скольжения nfi. Для статистически изотропного материала относительный объем зерен с системой скольжения Р пропорционален d 2 d . В системе скольжения действует касательное напряжение т р, соответствующие зерна претерпевают деформацию чистого сдвига 7пр =(Тпз) Здесь была сделана гипотеза о том, что напряженное состояние однородно и не меняется от зерна к зерну. Вторая гипотеза состоит в том, что деформация зерен с системой скольжения nfi вызывает такую же общую деформацию тела, пропорциональную относительному объему соответствующих зерен, а именно [c.560]

У идеального диэлектрика проницаемость — чисто вещественная величина, поэтому угол б — ф О на - 0. В хорошо проводящем веществе, где токи проводимости преобладают над токами смещения, tg б у/((овок ) У 1, угол б - 90", фазовый сдвиг ф45 ", коэффициент затухания а = [ л/рц у, т. е. численно равен коэффициенту затухания электромагнитного поля в проводящей среде (см. 1-2). У реального диэлектрика угол потерь лежит в интервале от о до 90°, а фазовый сдвиг 0<ф<45°. [c.142]

Решение данной задачи в теории упругости изохронного тела не является чистым сдвигом, поскольку при чистом сдвиге существуют касательные напряжения как на верхней и нижней поверхностях пластины, так и на се боковых сторонах. Поставленная выше задача не имеет точного решения в теории упругости изотропных сред. Ниже мы покажем, что для идеальных волокнистых материалов чистый сдвиг будет точным решением. [c.309]

Построенная модель среды в отличие от модели Мазинга не имеет простого механического аналога (в качестве которого использова- лась стержневая система). Существенно, что в частном случае одноосного напряженного состояния данная модель не вполне совпадает с рассмотренной ранее одномерной моделью. При равенстве шаровых тензоров различие девиаторов напряжений подэлементов приводит к тому, что их напряженное состояние при простом растяжении не является одноосным. Правда, это отличие не является существенным для процессов деформирования, так как оно связано с шаровым тензором, который на них не влияет. Поэтому можно утверждать, что как при растяжении-сжатии, так и при других видах напряженного состояния (например, при чистом сдвиге) данная модель в условиях пропорционального повторно-переменного нагружения будет отражать те же деформационные свойства материала М, которые были детально проанализированы и сопоставлены с дан-лыми экспериментов в первых трех главах книги. В связи с этим [c.88]

Описанное здесь состояние чистого сдвига не сопровождается в изотропной нелинейно-упругой среде деформацией простого сдвига (см. п. 6.3 гл. II). Реализация последней требует прило-жения также нормальных напряжений. [c.34]

В случае генератора с замкнутым линейным резонатором существуют три фактора, вызывающие частотное рассогласование обращенной и падающей волн. Два первых связаны с амплитудным условием генерации и отражают возможный сложный состав спектрального контура усиления, третий связан с фазовым условием генерации, которое для замкнутых резонаторов может быть выполнено не для всех произвольных частот. Рассмотрим эти факторы более детально. Если среда обладает смешанным типом нелинейного отклика, таким, что динамическая решетка рассогласована относительно интерференционной картины на угол, близкий, но не равный тг/2, то максимум контуров усиления и коэффициента отражения обращенной волны сдвигаются либо в положительную, либо в отрицательную сторону в зависимости от знака константы локальной нелинейности. Их частотное положение соответствует такой скорости движения решетки, при которой суммарный нелинейный отклик вновь становится чисто нелокальным. [c.153]

Изучается зона упругости в случае антиплоской деформации идеальной упругопластической среды, описываемой уравнениями Прандтля—Рейсса. На границе зоны упругости получены условия в виде неравенств и доказано, что граница находится из системы нелинейных уравнений, корректной в следующем слабейшем смысле число неизвестных функций равно числу уравнений. В простейшем случае деформации чистого сдвига эта система уравнений поддается достаточно полному изучению. [c.130]

Существуют энергетические критерии, выделяющие условие пластичности Треска среди класса возможных, если упорядочение класса возможных условий пластичности достигается за счет известного предела текучести на растяжение-сжатие или на чистый сдвиг. [c.130]

Предположим, что среди всей совокупности возможных простейших экспериментов для несжимаемого материала основным является эксперимент на чистый сдвиг, а расположение кривых текучести, достигаемое при задании экспериментальной точки на чистый сдвиг, является основным среди всей совокупности их возможных расположений при задании других экспериментальных точек. Предположим далее, что среди всех возможных условий текучести при их основном расположении (рис. 14, а) для идеально пластического материала реализуется то, которое соответствует максимуму скорости диссипации механической энергии на единицу объема при заданных скоростях деформации. [c.49]

Таким образом, при адиабатическом объемном расширении (сжатии) упругой жидкости или твердого тела происходит по-глощение (выделение) тепла, если среда нормальна, т. е. под действием постоянного гидростатического давления среда расширяется, когда ее температура увеличивается. Большинство упругих тел и жидкостей обладают этим свойством, а именно положительностью температурного коэффициента объемного расширения. Исключения составляют вода при температуре от О до 4° С и каучук, сжимающиеся при нагревании. Что касается поведения упругих тел под действием чистого (или простого) сдвига, т. е. под действием девиатора напряжений, то происходит охлаждение, если модуль сдвига при постоянном напряжении сдвига уменьшается с ростом температуры, [c.18]

Состояния конечного простого и конечного чистого сдвигов принадлежат к классу плоских деформаций, характеризуемому в несжимаемой среде (с точки зрения геометрии формоизменения) равенством с противоположным знаком двух главных натуральных деформаций 81 = — 82 при обращении в нуль третьей 83=0. [c.85]

Мы докажем позднее [см. уравнение (2.188) на стр. 126], опираясь на соотношение (2.88), что можно определить некоторую последовательность чистых сдвигов, в которой главные направления напряжения будут все время совпадать с главными направлениями конечной деформации (фактически те и другие во все время деформирования скреплены с двумя проходящими в среде взаимно перпендикулярными линиями, состоящими из одних и тех же материальных точек )), если и у удовлетворяют следующему квадратному уравнению [c.90]

Таким образом, мы можем заметить, что при помощи этой частной непрерывной последовательности чистых сдвигов, характеризуемой двумя предыдущими уравнениями, в упругой несжимаемой среде так же можно создать то деформированное [c.90]

Г. Различные последовательности деформирования. (1) Предположим, что упругая среда деформируется, сначала претерпевая последовательность чистых сдвигов [c.91]

Расчетное значение потенциала алюминия лежит между потенциалами магния и цинка. В воде или грунтах алюминий имеет склонность к пассивации с соответствующим сдвигом потенциала к потенциалу стали. Тогда он перестает выполнять функцию протектора. Для предотвращения пассивации в околоэлектрод-ное пространство можно вводить специальное вещество для создания среды, содержащей хлориды засыпка). Однако это может служить только временной мерой. В морской воде пассивацию лучше всего предупреждать, используя сплавы. Например, сплавление алюминия с 0,1 % Sn с последующей термообработкой при 620 °С в течение 16 ч и закалкой в воде для удержания олова в состоянии твердого раствора очень сильно уменьшает анодную поляризацию в хлоридных растворах [6]. Коррозионный потенциал такого сплава в 0,1т растворе Na l составляет—1,2 В по сравнению с —0,5 В для чистого алюминия. Некоторые алюминиевые протекторы содержат 0,1 % Sn и 5 % Zn [7, 8]. Протекторы с 0,6 % Zn, 0,04 % Hg и 0,06 % Fe при испытаниях в морской воде в течение 254 дней работали с выходом по току 94 % (2802 А-ч/кг). В настоящее время в США на производство протекторов из таких сплавов ежегодно расходуют примерно [c.219]

Чтобы сохранить в модели некоторые свойства, присущие твердому телу (сопротивляемость деформациям сдвига, упругость, пластичность, существование упругих предвестников ударных волн и волн разгрузкн, связанных с наличием более высокой скорости распространения возмущений, чем это следует из чисто гидродинамической модели), вводится девиатор напряжений т". В случае однофазной среды его принимают изменяющимся линейно с ростом деформаций по закону Гука до некоторого предела, после чего он должен удовлетворять условию пластпч-ностп. В главных осях тензора напряжений закон Гука, определяемый модулем сдвиговой упругости G, можно записать в виде [c.147]

Величина предела выносливости стальной или чугунной детали, имеющей форму стержня, в интервале температур — 30 -г 400 °С и отсутствии коррозионной среды зависит от марки материала, коэффициента асимметрии цикла, испытываемой деформации (растяжения — сжатия, чистый сдвиг, кручение, поперечный изгиб), концентрации напряжений, размеров детали и еостояния ее поверхности он практически не зависит от частоты и характера изменения напряжений (например, синусоида или пилообразная линия на рис. Х1.3,а). [c.334]

Развитию представлений о поверхности раздела в системах Ni-сплав — AI2O3 способствовали и другие исследования процессов смачивания и адгезии. Риттер и Бёртон [40] изучали влияние газовой среды и легирующих элементов Сг и Ti на поверхностное натяжение и краевой угол никеля и его сплавов на подложках из сапфира при 1773 К. Газовая среда не оказывала заметного влияния на Yjk и краевой угол в случае контакта чистого никеля с сан-фиром. Результаты, полученные для сплавов, согласуются с предыдущими исследованиями. Уменьшение краевого угла для сплава в среде аргона по сравнению с водородной средой, возможно, обусловлено большим содержанием кислорода в аргоне. Результаты испытаний на сдвиг показали, что прочность связи выше при использовании никеля, выплавленного в кислородсодержащей атмосфере, чем никеля, выплавленного в отсутствие кислорода. Предполагается, что этот эффект связан с возможным образованием шпинели на поверхности раздела. [c.327]

Для исследований выбраны щелочно-галлоидные кристаллы (ЩГК) Na l, КС1, КВг, SiF, легко поддающиеся обработке, прозрачные в оптическом диапазоне спектра. Для них известны уравнения состояния низкие значения предела текучести позволяют создать вокруг канала поле напряжений, при котором шаровая составляющая тензора напряжений много больше девиаторной, и исключить на определенном временном интервале (кроме SiF) нарушение сплошности среды в ближней зоне от канала пробоя под действием напряжений сдвига. Применяемые монокристаллы выращивались из химически чистых солей с последующим отжигом. В исследованиях использовалось также органическое стекло (ПММА) - материал с аморфным строением, легко обрабатываемый, прозрачный, с надежным уравнением состояния, широко используемый в исследованиях взрыва различной природы. Достаточно высокое значение предела текучести (Г 2-10 Па) позволило моделировать напряженное состояние, близкое к наблюдаемому в реальных объектах ЭИ-технологии. [c.43]

Растворенный в среде кислород может оказывать двоякое действие на процесс коррозии металлов. Если кислород играет роль деполяризатора, как, например, при коррозии в нейтральных и щелочных средах, то он усиливает процесс разрушения, а в чистой дистиллированной воде (при отсутствии депассиваторов) кислород, особенно при повышенных температурах, может приводить к образованию на поверхности металла оксидной пленки и тем самым тормозить коррозионные процессы. Влияние концентрации кислорода в воде на скорость коррозии имеет сложный характер. Сначала при повышении концентрации кислорода примерно до 12 мл/л скорость коррозии низкоуглеродистой стали в дистиллированной воде растет, а при дальнейшем повышении концентрации — резко снижается [11]. При наличии в воде растворенных солей концентрация кислорода, соответствующая максимуму скорости коррозии, сдвигается в сторону больших значений, а в щелочных растворах — уменьшается. Снижение скорости коррозии железа при высоких концентрациях кислорода объясняется тем, что у катода находится больше кислорода, чем это необходимо для ассимиляции электронов. Избыточный кислород, адсорбируясь на катодных участках, приводит к образованию адсорбционного слоя или слоя оксидов, выполняющих роль диффузионного барьера. [c.10]

В однородной изотропной бесконечно протяжённой твёрдой среде могут распространяться У. в. только двух типов — продольные и сдвиговые. В продольных У. в. движение частиц параллельно направлению распространения волны, а деформаций представляет собой комбинацию всестороннего сжатия (растяжения) и чистого сдвига, В сдвиговых eo. iiiax движение частиц перпендикулярно направлению распространения волны, а деформация является чистым сдвигом. В безграничной среде распространяются продольные и сдвиговые волны трёх типов—плоские, сферические и цилиндрические. Их особенность—независимость фазовой и групповой скоростей от амплитуды и геометрии волны. Фазовая скорость продольных волн [c.233]

Среди вопросов, относящихся к вязкости суспензий, имеется основной — это вопрос о пределах справедливости самих уравнений медленного течения. В случае чистой жидкости, испытывающей сдвиг в капиллярном или куэттовском вискозиметре, инерционные силы не проявляются. Если, однако, ввести в сдвиговое пол течения частицы, то инерционные эффекты будут иметь мест вследствие трехмерности результирующего течения. Для оценк [c.544]

Для построения адекватных моделей поведения материалов на закри-тической стадии деформирования необходимо проведение экспериментов на испытательных машинах достаточной жесткости, реализующих в образцах разнообразные напряженные состояния среды. Осуществление такого рода опытов связано с техническими трудностями, и имеющиеся данные, обычно, относятся лишь к поведению материала при одноосном растяжении, чистом сдвиге и гидростатическом сжатии. На основе этих базовых экспериментов и результатов математического моделирования могут быть построены варианты моделей сред с разупрочнением при разгрузке и активном нагружении. [c.187]

В однородной однофазной чистой жидкости эта мощность расходуется на преодоление внутренних микроскопических вязких сопротивлений жидкости. В суспензиях большая часть энергии диссииируется вследствие взаимодействия взвешенных частиц со свободным потоком дисперсной среды. Это проявляется в виде макроскопической вязкости, которая выран ается, например, уравнением Эйнштейна (XIV. 1), однако следует помнить, что механизм явления совершенно иной. В самом деле, микроскопическая вязкость жидкости не изменяется взвешенными частицами единственное изменение, которое при эт эм происходит, состоит в переходе от ламинарного течения к более сложному в окрестности частицы. В нашем случае, кроме этого, как только скорость сдвига превысит определенную величину (соответствующую = 25), происходит разрушение или распад вторичных частиц. При удачных столкновениях эти частицы вновь восстанавливаются, и, таким образом, устанавливается динамическое равновесие. При этом необходимо постоянно подводить энергию для того, чтобы поддерживать процесс распада в противовес тенденции частиц к восстановлению.Наблюдае-мая в таких системах макровязкость является следствием комбинированного проявления вязкости дисперсной среды, взаимодействия взвешенных частиц с ламинарным течением и непрерывного распада и восстановления вторичных частиц. Тем не менее процесс усложняется тем, что распад вторичных частиц высвобождает растворитель и этим самым понижает макровязкость. Последнее влияние преобладает над предпоследним, и результирующий эффект состоит в постепенном уменьшении вязкости с увеличением скорости сдвига [c.304]

РЕЗИНА СВЕТО- II ОЗОНОСТОЙКАЯ — резина, сохраняющая свои св-ва при работе в атмосферных условиях, а также в условиях, связанных с генерацией озона. В деформированном состоянии (растяжение, кручение, сдвиг, но не чистое сжатие) при наличии в окружающей среде газообразного озона, даже в небольших концентрациях, большинство резин покрывается трещинами и теряет работоспособность. Максимальная концентрация озона у поверхности земли 2—4-10 %, на высоте 20—25 км 20-10 %, в районе крупных городов до 50-10 %. В больших концентрациях озон может образовываться при наличии тихого разряда (высоковольтные установки), ультрафиолетового, рентгеновского, у- и др. видов излучений, образующихся при работе атомных установок, электронных приборов и оборудования и т. п. [c.130]

Ранее отмечалась необходимость пространственного сдвига световых и динамических решеток для процессов голографического усиления. Теперь рассмотрим этот важнейший для ЧВС-лаэеров вопрос на языке динамической голографии. Взаимное расположение световой и записываемой ею динамической решеток будем характеризовать минимальным пространственным сдвигом АЛ или соответствующим фазовым Фр сдвигом их штрихов (изофазных поверхностей) в направлении совпадающего вектора решеток, имеющего положительную проекцию на полярную ось среды. Основные случаи показаны на рис. 1.4. Решетки назьтают несмещенными, если при условии чисто локального отклика у них совпадают экстремумы ДЛ = О (Л/2) при Ап > О (Ап < 0). Во всех остальных случаях решетки являются смещенными (сдвиговыми). Как будет показано в п. 1.2.2, наилучшие условия энергообмена реализуются при сдвиге динамической решетки на Л/4 (по фазе на тг/2) по отношению к световой, что соответствует чисто нелокальному отклику при Ап > О (Ап < 0). [c.20]

Обратим внимание на оптическую схему генератора (рис. 5.10). Он работал при одном пучке накачки. Вьпие (п. 4.2.1) было показано, что такая генерация возможна лишь при наличии в среде нелокального нелинейного отклика. Следовательно, описанный генератор работал благодаря записи сдвинутых решеток при снятии вырождения по частотам взаимодействующих волн. В этом случае наряду с параметрическим четырех-пз овым энергообменом должен проявиться и двухпучковый энергообмен, который хорошо известен как вынужденное температурное рассеяние. Перекрытие одного из зеркал превращает схему из генератора с линейным резонатором в генератор с полуоткрытым резонатором (п. 4.2.2). Для такого резонатора характерен жесткий режим возбуждения и необходимо, чтобы отклик нелинейной среды был чисто нелокальным. В слз ие же тепловой нелинейности отклик среды всегда смешанный, так как сдвиг решетки относительно возбуждающей интерференционной картины не [c.186]

Таким 0браз0 М, результаты, полученные при коррозионных испытаниях сплавов ниобий — тантал в кислых средах, показывают, что с повышением концентрации кислоты и температуры раствора граиица устойчивости сдвигается в сторону большего содержания в сплаве тантала. При наличии в сплаве коррозионностойкого ко мпонента в количестве, обеспечивающем его устойчивость в 1Соответствующей среде, наблюдается резкое облагораживание потенциалов. О том, что легирование ниобия танталом повышает пассивируемость сплава, благодаря образованию на его поверхности более совершенных (чем на нелегированном ниобии) защитных пленок, свидетельствуют данные, полученные при изучении кинетики коррозионного поведения сплавов с различным содержанием тантала [61]. Было установлено, что скорость коррозии сплава с малым количеством (5 вес. %) тантала в 75%-ной серной кислоте при 150° С сильно увеличивается со временем, тогда как сплав ниобия с 50% тантала имеет высокую стойкость, не изменяющуюся во времени и близкую к стойкости чистого тантала. [c.87]

Переходя к анализу второго из указанных случаев, когда = О, а = а(г,<), отметим, что здесь векторный потенциал а является чисто поперечным ((Лу а = д р/ сЫ) = 0), а сдвиговая напряженность X = -9a/( ai) обусловлена временнбй зависимостью векторного потенциала. При этом знак перед слагаемым А А = -а совпадает с наблюдающимся в случае сверхпроводника, помещенного в магнитное поле. В результате анализ вязко-упругого поведения конденсированной среды сводится к стандартному исследованию схемы Гинзбурга—Ландау [214]. Так оказывается, что устойчивое смешанное состояние может быть реализовано только в хрупких материалах, где выполняется условие к 2 . Поскольку вектор сдвига х является полярным, а не аксиальным, то в отличие от структуры, появляющейся в поле поворота это состояние имеет планарную симметрию. Образующаяся в результате ламинарная структура представляет чередование неупорядоченных областей размером а и упорядоченных протяженностью х А в окрестности неупорядоченных областей ж А величина смещения имеет намного большее значение, чем на периферии (в центре упорядоченной фазы). Легко ви- [c.238]

Плотность твердой фазы имеет один порядок с величиной р, а поэтому соотношение между скоростями продольной волны с и волны чистого сдвига такое же, как и в обычной упругой среде (выше уже использовалось предположение, что с— v oo , которое фактически и обозначает, что Яг — В ). За фронтом эквиволюми-нальной волны искажения, распространяющиеся со скоростью будут происходить деформации чистого сдвига, а за фронтом второй продольной волны, скорость которого г , происходят и объемные и сдвиговые деформации. Для всех этих деформаций характерно условие ePj, С Ft , а поэтому им соответствуют следующие характерные изменения напряженного состояния [c.51]

Дересевич рассмотрел задачу о выходе волны I рода на свободную от нагрузки поверхность насыщенной нулевой вязкостью пористой среды [275]. Им было показано, что угол падения волны I рода равен углу ее отражения, тогда как возникшие волны (волна поперечного сдвига и продольная волна II рода) связаны с углом надения волны I рода такими же соотношениями, как и чисто упругие волны. Автор выписывает формулу для отношений амплитуд отраженных и падающей волн, причем отмечает, что только при нормальном падении волны I рода не возникает отраженных поперечной и объемной волн II рода. При этом знак амплитуды смещения становится противоположным. [c.139]

Относительно небольшие коррозионные эффекты во влажных газовых средах хорошо фиксируются предложенным методом, например на магнии. Во влажной атмосфере магний неустойчив и сравнительно быстро темнеет [23]. Уход резонансной частоты кристалла кварца с магниевым покрытием в случае контакта с влажной средой должен обусловливаться не только адсорбцией воды на поверхности магния, но и образованием на нем окисного слоя. Если периодически выдерживать кристалл кварца с напыленным слоем магния во влажной атмосфере, а затем десорбировать его поверхности влагу, то, зная величину сдвига резонансной частоты за счет адсорбции влаги, можно проследить за изменением величины резонансной частоты кристалла, связанной с образованием на поверхности магния окисной пленки. Полученные результаты представлены на рис. 5 в виде кривой, характеризующей кинетику образования окисной пленки на магнии в чистой атмосфере при 93% относительной влажности. Толщина наносимой на кварц пленки магния была порядка 25—50 А. Можно видеть, что процесс начального образования окисной пленки на магнии наиболее йнтенсивно протекает в течение первого часа. В дальнейшем рост окисного слоя сильно замедляется и иде т с некоторой постоянной екоростью. [c.164]

Изучением реологических свойств сред, обладающих вязкостью и пластичностью, впервые начали заниматься Т. Шведов 101], Е. Бингам и X. Грин (Н. Green) [83], М. Рейнер [69,70], Г. Скотт-Блэр [103], М. Воларович [105]. Ими экспериментально изучалось поведение таких сред, как, например, масляные краски, глина, суспензии торфа, пищевые массы, для случаев чистой деформации сдвига. Было установлено, что течение таких сред начинается только с того момента, когда касательное напряжение т в точках среды достигает некоторой определенной величины, которая была названа предельным напряжением сдвига tq или пределом текучести. При дальнейшем увеличении касательного напряжения движение этих сред происходило в соответствии с законом вязкого трения Ньютона. [c.44]

Необходимо отметить следующий очень важный момент в изучении бингамовских сред. Впервые на возможность получения уравнений, описывающих течение вязких жидкостей с пределом текучести, и каким именно образом эти уравнения могут быть получены указал Б. Сен-Венан (1871 г.) в своей работе [76. Сами уравнения были получены позднее Г. Генки (1925 г.) в его работе [93], а соотношения между компонентами напряжений и компонентами скоростей деформации, предложенные Б. Сен-Венаном для случая сложного напряженного состояния таких сред [76], явились обобщением экспериментального соотношения (1), установленного Е. Бингамом и Т. Шведовым для чистого сдвига. [c.44]

В случае, если 7 = тг/б, т. е. когда исходным является эксперимент на чистый сдвиг (сг1 = — сг2, 2сгз — — сг2 =0), условие пластичности Треска реализует максимум работы среди всех возможных условий пластичности (фиг. 7). [c.129]

Третий закон определяет относительные удлинения ребер малого кубика. Характер деформаций пластичной среды при однородном напряженном состоянпи в случае одноосного растяжения, чистого сдвига и одноосного сжатия нам известен. Пусть мы имеем бесконечно малую деформацию, определяемую приращениями главных условных (малых) деформаций Известно, что [c.261]

Д. Последовательности простых растяжений и чистых сдвигов. Возвращаясь к рассмотрению работы, производимой при этих последовательностях деформирований, мы видим, что механическая работа со, совершенная при де( )0рмир0вании идеально пластичной среды, например при осуществлении ряда последовательных серий деформирований, представляемого прямолинейной ломаной линией на плоскости деформаций 81 + 82 + 83=0, больше работы, затрачиваемой на кратчайшем прямолинейном пути, соединяющем начало О с концом ломаной. Все стороны такого многоугольника представляют нестесненное течение, а в каждой его вершине главные напряжения, вызывающие течение, испытывают внезапные изменения точка Ро на рис. 2.10 перескакивает на круге напряжений от одного положения к другому. Рассмотрим простой пример, когда путь деформирования представляется треугольником [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...