Распад непрерывный

Процесс дробления жидкости продолжается и после распада непрерывной струи на отдельные капли в соответствии с механизмом, описанным в 8-4. Результативное проявление сложного механизма дробления в струе, распадающейся на множество капель, должно иметь вероятностный характер. Действительно, опытные кривые распределения капель по фракциям всегда имеют именно такой вид (рис. 8-12). В связи с этим для распределения распыленной жидкости по фракциям (размерам капель) можно принять формулу [c.234]

Наиболее давно известным, классическим источником нейтронов является препарат, представляющий собой смесь радия с порошкообразным бериллием. В таком препарате а-частицы, испускаемые радием (и его продуктами распада), непрерывно бомбардируют бериллий, который испускает [c.59]

Из диаграммы видно, что длительность инкубационного периода (устойчивость аустенита) с увеличением степени переохлаждения сначала уменьшается, достигая минимума (выступ кривой начала превращения) около 550°С. При дальнейшем понижении температуры превращения, вплоть до мартенситной точки М, устойчивость аустенита (время до начала распада) непрерывно возрастает. Таким образом, переохлажденный аустенит углеродистой стали обладает наименьшей устойчивостью при температуре около 55(РС. Участок между кривыми начала и конца превращения соответствует начавшемуся и продолжающемуся превращению аустенита участок правее кривой конца превращения соответствует закончившемуся превращению. [c.86]

Непрерывный и прерывистый распад Непрерывный распад [c.293]

При переохлаждении аустенита ниже Аг- длительность инкубационного периода будет зависеть от температуры переохлаждения. При некоторой температуре Г,, наблюдается наименьшая устойчивость аустенита, и через время /тш при выдержке при этой температуре полностью заканчиваются все превращения. При всех других температурах переохлаждения время инкубационного периода больше, поэтому температуру Т. называют температурой наименьшей устойчивости аустенита. При использовании кривых изотермического распада аустенита для оценки закаливаемости стали в условиях непрерывного охлаждения при сварке необходимо в эти кривые внести некоторые поправки. [c.231]

После рассмотрения процесса превращения аустенита при постоянной температуре и разных степенях переохлаждения можно перейти к рассмотрению процесса распада аустенита при непрерывном охлаждении, когда сталь, нагретая до аусте-нитного состояния, охлаждается с разной скоростью. [c.253]

Время охлаждения от Л, до изображенное в виде прямой, можно представить в виде ступенчатою охлаждения с бесконечно большим числом участков изотермического распада при постепенно понижающейся температуре. По времени в сумме эти участки равны отрезку т . Мы говорили, что в инкубационном периоде не отсутствуют, а очень медленно протекают процессы превращения аустенита, причем тем медленнее, чем выше температура. Другими словами, отрезок времени в инкубационном периоде вблизи точки Ai отнюдь не эквивалентен такому же отрезку при температуре минимальной устойчивости аустенита и, следовательно, сумма (по времени) бесконечно малых отрезков при непрерывном охлаждении не эквивалентна отрезку у изгиба кривой изотермического распада аустенита. [c.255]

Это рассмотрение показывает, что простое наложение кривых охлаждения на диаграмму изотермического распада аустенита дает лишь весьма приближенную количественную оценку характера превращения, протекающего при непрерывном охлаждении. [c.255]

Для разработки технологии термической обработки исиользуют, кроме диаграмм изотермического распада аустенита, необходимых для различных изотермических методов обработки, термокинетические диаграммы. По этим диаграммам можно получить точные данные о температурных интервалах протекания фазовых превращений при непрерывном охлаждении и об образующихся при этом структурных составляющих. [c.183]

Магнитное поле и катоды ЬАе-дуг. Количественными экспериментами и расчетами установлено, что все металлические дуги, относящиеся к классу так называемых холодных дуг, обладают внутренней неустойчивостью. Это связано с непрерывной перестройкой и распадом, кризисами испаряющегося катодного пятна на металлах. [c.72]

В себя. Обратное отображение двузначно и распадается на два непрерывных однозначных отображения Tг и Отображения, обратные и Tl , представляют собою сужения Ti и отображения Т на отрезок [О, /2] и соответственно [Vj, И- Возьмем любую точку х° и рассмотрим ее последовательные преобразования, различая случаи, когда применяется преобразование и когда Т . Именно, пусть [c.293]

Необходимо отметить, что весь процесс выделения радия является открытым он сопровождается непрерывным выделением радона, который с помощью вентиляционных систем выбрасывается в атмосферу. Вместе с радоном из процесса удаляются и у-активные продукты его распада РаВ и РаС. Вследствие этого происходит сдвиг равновесия у-активных продуктов распада радона по отношению к Ра . Поэтому расчет защиты от у-излучения нельзя производить по удельному содержанию радия в производственных продуктах. Доля равновесности настолько мала (проценты и доли процентов), что для всего процесса получения радия фактически отпадает необходимость в [c.219]

С другой стороны, осуществляется процесс интеграции науки. Взаимодействие обеих тенденций хорошо иллюстрирует высказывание Н.Н. Моисеева [8] ...река знаний действительно распадается на все большее чис ю рукавов и проток, но это не приводит к их усыханию, ибо непрерывно идет обратный процесс . Междисциплинарный подход является именно инструментом интеграции, не позволяющим усохнуть узким областям научного знания. С его помощью на основании определенных критериев эти узкие области можно приводить к общему знаменателю. Таким образом, делаются шаги в сторону достижения конечной цели науки - единого описания окружающего мира. [c.235]

Н.Н. Моисеева "... река знаний действительно распадается на все большее число рукавов и проток, но это не приводит к их усыханию, ибо непрерывно идет обратный процесс". [c.20]

Интерпретация непрерывного характера энергетического спектра электронов р-распада в свое время вызвала очень большие трудности. Казалось, что подобно а-распаду, при котором испускающиеся а-части-цы имеют вполне определенную энергию, р-рашад также должен приводить к испусканию монохроматических электронов, энергия которых, согласно соотношению (10.1) будет определяться энергетическими со стояниями исходного и конечного ядер [c.142]

В отличие от а-спектров р-спектры не дискретны, а непрерывны. Энергия электронов (позитронов), испускаемых в процессе р-распада ядрами одного типа, заключена в интервале О г, < (Т е)макс, где (Т е)макс А р. Чз Сть энергии, равную Д р —Те = Е,, уносит нейтрино (антинейтрино), спускающееся вместе с позитроном (электроном). е-Захват также сопровождается испусканием нейтрино. Нейтрино (антинейтрино) [c.181]

В турбулентном потоке разрушение первичных возмущений, возникновение которых связано с различными факторами, в том числе и влиянием твердых стенок (которое, по-видимому, является исходным для развития пульсаций), приводит к образованию вторичных (и последующих) возмущений или пульсаций. Это образование новых пульсаций в результате распада ранее существовавших происходит непрерывно и охватывает значительно большую область движения по сравнению с ламинарным потоком. Другими словами, в турбулентном потоке пульсации постоянно генерируются в самом потоке непрерывное образование турбулентных пульсаций во всех точках потока составляет отличительную черту турбулентного движения. [c.413]

Нестационарные одномерные газодинамические задачи, имеющие всюду непрерывные и всюду гладкие решения, встречаются относительно редко. Гораздо чаще приходится рассматривать кусочно-непрерывные и кусочно-гладкие решения. Так будем называть непрерывные решения, имеющие непрерывные производные нужных порядков в замкнутых подобластях Gk, на которые распадается расчетная область G линии х=щ 1), k = = 0, 1,..., Л , ограничивающие частичные области, предполагаем достаточно гладкими. [c.146]

Метод выделения разрывов с некоторыми дополнениями можно применять и в тех случаях, когда происходит взаимодействие разрывов (линии разрыва пересекаются). Пусть, например, две соседние линии разрыва л =ф -.1 ) и х=ф/1( ) пересекаются в точке ( , х ). Для того чтобы определить новую структуру решения, возникающую при взаимодействии разрывов, и получить начальные условия для продолжения счета при t>t , следует воспользоваться известным решением задачи о распаде произвольного разрыва. При этом в соответствии с новой структурой решения следует заново разбить расчетную область на области непрерывности, построить новую расчетную сетку и внести соответствующие изменения в подпрограммы для расчета границ частичных областей. [c.149]

Построенные функции и х, t) и р х, t) имеют разрыв вдоль характеристик x- -aot — x, х—a t—x, разделяющих области /, III и //, III. Функции и р не являются непрерывными, поэтому примем, что найденное решение является обобщенным решением задачи о распаде разрыва. [c.163]

Пусть теперь в момент времени =0 заданы непрерывные функции Uo(x) и ро х). Заменим область непрерывного изменения аргумента дискретным множеством точек — разностной сеткой, узлы которой обозначим через л ,. Расстояние между соседними узлами h = Xj—Xj-i — шаг разностной сетки. Примем, что между узлами Xj и лг/ 1 функции и и р постоянны. Такое предположение эквивалентно тому, что непрерывные функции Uo x) и Ро х) заменены некоторыми кусочно-постоянными функциями, сохраняющими постоянные значения между узлами разностной сетки. Их значения между узлами Xj-i, Xj сетки обозначим через uj-i/2, pj-i/2, присвоив отрезку индекс j—1/2. Согласно сказанному, на границе между слоями имеет место распад разрыва. В результате в каждом узле сетки образуются звуковые волны, распространяющиеся вправо и влево со скоростью звука Со, и через некоторое время т структура решения принимает [c.163]

О том, какие из только что перечисленных характеристик выбрать за главные при классификации элементарных частиц, до сих пор нет единого мнения, потому что в разных конкретных вопросах главенствующую роль могут играть разные свойства частиц. Мы приведем здесь одну из самых употребительных классификаций. Прежде всего, для того чтобы иметь право называться частицей, микросистема должна прожить заметное время, намного превышающее характерное время пролета. По этому признаку все частицы можно разделить на настоящие частицы и резонансы. Настоящие частицы живут на много порядков дольше характерного времени и распадаются только за счет электромагнитных или слабых взаимодействий. Время жизни резонансов близко к характерному времени (10" —10" с). Они распадаются под влиянием сильных взаимодействий. Разделение частиц на настоящие и резонансы не носит принципиального характера, а скорее обусловлено различиями в методах наблюдения, обилием резонансов, а также тем, что непрерывно открываются новые резонансы и время от времени закрываются некоторые открытые ранее в недостаточно надежных экспериментах. Если настоящие частицы еще доступны запоминанию любому физику-ядерщику, то список всех резонансов помнят только занимающиеся ими специалисты. [c.300]

Развиваются экспрессные методы активационного анализа без разрушения, опирающиеся на измерение короткоживущих активностей и даже просто продуктов ядерных реакций. Эти методы используются, в частности, для непрерывного автоматического контроля за ходом различных технологических процессов. Идентификация проводится по Р-распадным электронам, по у-квантам радиационного захвата (п, у), по нейтронам и другим частицам, вылетающим в результате ядерных реакций. Используются и у-кванты, возникающие при возвращении ядра в основное состояние после неупругого столкновения с нейтроном. Для повышения селективности анализа обычно измеряется энергия у-квантов, а для каскадных процессов часто используется регистрация на совпадения. Примером экспрессного анализа по короткоживущей активности может служить определение содержания кислорода посредством активации быстрыми нейтронами, вызывающими реакцию вО (п, p)7N . Период полураспада изотопа составляет всего лишь 7,3 с. Регистрируются обычно не 3-электроны, а жесткие у-кванты с энергиями 6,1, 6,9 и 7,1 МэВ, возникающие при переходе продукта распада — изотопа — в основное состояние. Примером использования ядерных реакций для элементного анализа может служить использование ракции 4Ве (у, п)4Ве для анализа на бериллий. Эта реакция имеет на редкость низкий порог 1,66 МэВ (обычно порог реакции (у, п) лежит в области 10 МэВ). Регистрируются вылетающие нейтроны. Малость порога, во-первых, делает метод исключительно селективным, а во-вторых, дает возможность использовать для активации дешевые и простые в обращении изотопные источники у-излучения. [c.688]

Минимальное количество новой фазы, способной к самостоятельному существованию и находящейся в равновесии с исходной (пересыщенной) фазой, называют зародышем. Согласно современным представлениям о возникновении зародышей, вблизи точки фазового перехода в перенасыщенной (переохлажденной) жидкой фазе возникают местные и временные флуктуации, которые представляют собой скопление с ориентированным расположением частиц. Это состояние само по себе неустойчиво, так как наряду с непрерывным образованием подобных ансамблей идет их распад. Объединение скоплений может явиться зародышем, из которого впоследствии вырастает кристалл. Итак, для образования зародышей в первую очередь необходимо метастабильное состояние системы, т. е. она должна быть пересыщена или переохлаждена. [c.48]

Это утверждение Р. Клаузиуса убедительно опровергается современной космологией. Если учесть тяготение как неотъемлемое свойство Вселенной, то оказывается, что изотермное распределение энергии во Вселенной не является наиболее вероятным. Вселенная резко нестационарна, непрерывно расширяется, и почти однородное в начале расширения вещество под действием сил тяготения с течением времени распадается, образуя галактики, звезды, планеты. Эти процессы полностью соответствуют законам термодинамики (в результате их протекания энтропия возрастает) и осуществляются постоянно, так как являются свойством Вселенной. Поэтому максимум энтропии, к которому стремится Вселенная, оказывается недостижимым, и тепловая смерть Вселенной невозможна. [c.31]

Из диаграммы видно, что критическая точка А, лежит при 700°С и Лз при 800 С. Перлито-троститный распад (при 500—700°С) в этой стали отсутствует, и аусте-нит может превратиться или в бей-нит (в районе 450—300°С), или н мартенсит—при быстром непрерывном охлаждении. Температурный интервал мартенситного превраще ния находится приблизительно в следующих пределах начала (точка Мя) 370°С, конец (точка Л1к) 250°С. Высокое положение точки Мк способствует образованию в этой стали в закаленном состоянии лишь небольщого количества остаточного [c.382]

Межкристаллитная коррозия дюралюминия (около 4—5% Си 0,5—1,75% Mg, по 0,5% Si, Мп и Fe, ост. AI), согласно работам А. И. Голубева, связана с разрушением образующегося при распаде твердого раствора (в виде более или менее непрерывной цепочки на границах зерен) интерметаллического соединения uAla в тех случаях, когда процесс коррозии сопровождается выделением водорода. В этих случаях на включениях uAla и зернах твердого раствора не образуется кроющая пленка продуктов коррозии, которая обычно (при кислородной деполяризации) препятствует коррозии включений uAla, а следовательно, и развитию межкристаллитной коррозии. Первоначальными очагами выделения водорода и возникновения межкристаллитной коррозии являются, по данным С. Е. Павлова и С. М. Амбарцумяна, межкристаллитные микропоры на поверхности сплава. Поэтому в качестве одного из наиболее эффективных путей борьбы с межкристаллитной коррозией алюминиевых сплавов, содержащих медь, рекомендуется уплотнение структуры металла. [c.420]

Диаграммы изотермического распада аустеиита могут только приближенно характеризовать превращения, протекаюи ие нри непрерывном охлаждении. Время минималы[ой устойчивости аустенита при непрерывном охлаждении в 1,5 раза больше, чем при изотермическом распаде. Отсюда в первом приближении величина критической скорости закалки может быть определена по эмпирической формуле V,, (-4i —1 где Лх —температура, соответствующая [c.183]

Из сказанного следует, что все дисклинации в нематической среде распадаются на две категории, в каждой из которых все дисклинации топологически эквивалентны — могут быть переведены дргуг в друга путем непрерывного деформирования поля п (г) (С. И. Анисимов, И. Е. Дзялошинской, 1972). Одну категорию составляют дисклинации с целыми индексами Франка эти дисклинации к тому же топологически неустойчивы — они могут быть вообще устранены путем непрерывного деформирования. Дисклинации целого индекса может заканчиваться в объеме нематика. [c.206]

Причем продукты распада путем 3- п. а-раопадов превращаются в одно и то же конечное ядро ThDi(82Pb ). Очевидно, что суммарное энерговыделение по обеим ветвям перехода должно быть одинаковым. Это условие может быть выполнено, если предположить, что в р-распаде испускаются мо-нохроматические электроны с энергией, равной максимальной энергии р-спектра (Т е)макс =. Однако подобное предположение не согласуется с непрерывным характером экспериментального спектра электронов р-распада. [c.143]

Если уровней много, то в этом механизме должен получаться практически непрерывный спектр электронов и улучей. Однако опыт показал, что спектр у учей, сопровождающих р-лучи, имеет дискретный характер, а в некоторых случаях р-распад вообще не сопровождается испусканием улучей. [c.143]

Это заключение полностью лодтверждается сведениями о структуре ядерных уровней, полученными из различных экспериментов. В части первой книг из анализа а- и р-распадов, а также сопровождающих их -излучений мы видели, что при относительно невысоких энергиях возбуждения ( 1—3 Мэе) тяжелого (А > 100) ядра уровни расположены сравнительно редко АЕ х = 100 кэв). Опыты по резонансному захвату медленных нейтронов показывают, что при энергиях возбуждения, слегка превышающих энергию присоединения нуклона ( 8 Мэе), расстояния между уровнями становятся гораздо меньше АЕ 1 —10 эв), хотя спектр уровней остается дискретным. Наконец,, при еще более высоких энергиях возбуждения (И 3>бп) уровни сближаются настолько, что начинают перекрываться, и спектр становится непрерывным. [c.317]

Во втором способе экспериментального исследования двойного р-распада регистрируются электроны 2р-распада. Этот способ позволяет в принципе различать двухнейтринный и безней-тринный 2р-распады. Действительно, в первом случае электроны 2р-распада имеют непрерывный энергетический спектр, тогда как во втором суммарная энергия обоих электронов должна быть постоянна и равна энергии перехода. Последнее связа- [c.239]

Обычные частицы не могут перейти барьер скорости света вследствие непрерывного наращивания скорости из-за резкого увеличения их массы (см. рис. П). Однако фотоны рождаются, сразу же имея скорость движения, равную скорости света. Тахионы тоже должны иметь сверхсветовую скорость с момента своего рождения, что означает, что мы имеем дело с совершенно новой формой материи, отделенной от обычной непреодолимым световым барьером. Есш время жизт тахионов мало, то распад их произойдет сразу же вблизи точки, где они родились. Такие события невероятно трудно наблюдать в эксперименте. Поскольку в природе все взаимосвязано, возможно существование процессов в мире обычных досветовых частиц, которые сопровождаются рождемем тахионов. Физики пока безуспешно ищут следы таких процессов в лабораториях. [c.139]

Это уравнение имеет простой физический смысл (рис. 7). Ве- роятность непрерывного процесса (траектории частицы) попасть гиз точки XI при 1 в точку хз при tз складывается из вероятностей пройти при 2 t вероятность распадается на произведение условных плотностей, описывающих поведение (траектории движения) щроцесса (частицы) при tt2, поскольку в соответствии с марковским свойством они независимы. [c.67]

Однако участки ЛВ и D на изотермах можно воспроизвести экспериментально только при использовании очень чистых жидкостей и газов. Вещество на этих участках находится в виде перегретой жидкости и перенасыщенного (переохлажденного) пара. Такие состояния, когда вещество остается воднофазном состоянии н не распадается на фазы, называются метастабильными. Главная ценность уравнения Ван-дер-Ваальса состоит в том, что оно качественно правильно описывает непрерывность перехода из жидкого состояния в газообразное и дальнейшее развитие уравнения состояния пошло по пути уточнения расчетов и усовери]енствования его тео()ии. [c.105]

Здесь следует заметить, что существует такая достаточно большая скорость охлаждения аустенита, начиная с которой он уже не успевает распадаться на феррито-цементнуую смесь, а переохлаждаясь до вполне определенной температуры, превращается в пересыщенный твердый раствор внедрения углерода в a-Fe. Этот раствор, называемый мартенситом, очень тверд и хрупок. Его твердость составляет 600 кгс/мм НВ. Мартенситное превращение требует непрерывного охлаждения от температурной точки М (начало мартенситного превращения) до точки М (конец мартенсит-ного превращения). Оно происходит в результате бездиффузионно-го аллотропического превращения v-Fe а a-Fe (ГЦК-решетки в ОЦК), при котором вследствие отсутствия диффузии из-за низкой температуры весь находившийся в аустените растворенный углерод остается в новой ОЦК-решетке и оказывается растворенным в а-Ре. Но так как растворимость углерода в a-Fe значительно меньше, то получается пересыщенный раствор с большими искажениями решетки и внутренними напряжениями. Эти искажения и напряжения называются закалочными, их появлению способствует очень большая плотность возникающих дислокаций. [c.34]

Золото—никель. Затвердевание сплавов происходит с образованием непрерывного ряда твердых растворов (фиг. 42). При дальнейшем о.хлаждении наблюдается распад твердых растворов на две фазы, имеющие структуру решетки куба с центрированными гранями. Все фазовые переходы в системе Аи—Ni проходят очень медленно. Поэтому кривые ликвидуса и солидуса определены недостаточно точно. Сплавы, богатые золотом, легко обрабатываются, несмотря на высокую твердость. Сплавы Аи—Ni применяются для сопротивлении автоматически управляемых приборов. При плавке в качестве раскисди-теля иногда добавляется около 1% Мп. [c.424]

Динамический возврат. Эволюция дислокационной структуры во время динамического возврата начинается в наиболее деформированных местах с накопления дислокаций и постепенного образования субграниц. С повышением плотности дислокаций скорость их аннигиляции возрастает до тех пор, пока не станет равной скорости их образования. В результате плотность дислокаций увеличивается до равновесной величины подобно тому, как это происходит в холодно-обработанных и подвергнутых возврату металлах. Поскольку только часть субграпиц способна мигрировать, стенки ячеек должны непрерывно распадаться и вновь образовываться в процессе, названном ре-полигонизацией [275]. Равновесное положение стенок определяется плоскостью расположения дислокаций в них и способностью последних покидать свои плоскости скольжения для образования более регулярных низкоэнергетических границ. От способности дислокаций к поперечному скольжению, ограниченной в металлах и сплавах с низкой энергией дефекта упаковки, в значительной мере зависит степень динамического возврата в деформируемом материале. [c.131]

В случае изотермического распада переохлажденного аустенита в области температур перлитного превращения эффект РТПУ проявляется слабее, чем при бейнитном превращении. Однако при реализации непрерывного охлаждения стали У8 с получением структур перлитного типа было показано, что получение структуры аустенита с мелким зерном и субзеренными построениями приводит к заметному росту показателей конструктивной прочности по сравнению с недеформированными образцами. [c.151]

Проблема неровностей поверхности, составляющая часть проблемы качества поверхности деталей машин и приборов, являющейся в свою очередь важной составной частью проблемы непрерывного повышения качества продукции машиностроения и приборостроения, распадается на три основных направления конструкторско-эксплуатационное, производственно-технологическое и метрологическо-стандартизаторское. [c.174]

А опасен он по нескольким причинам. Во-первых, в нем очень легко начинается реакция деления — большая масса чистого металла испускает такое количество нейтронов в результате самопроизвольных распадов ядер, что вероятность возникновения без воздействия извне неконтролируемой цепной реакции деления становится очень высокой. Величина критической массы , при которой начало реакции становится практически неизбежным, исчисляется несколькими килограммами и зависит от конфигурации, состояния металла и других факторов. Плутоний также очень токсичен. Из-за его высокой радиоактивности попадание в организм даже очень небольшого количества этого элемента может нанести весьма большой вред. По нормам министерства энергетики США максимально допустимая концентрация плутония в воздухе составляет 0,00003 мкг/м . Кроме того, нагретый плутоний в металлическом состоянии очень активно реагирует со многими газами, например воспламеняется в кислородной среде. Эти свойства, а также непрерывный самонагрев металла под воздействием собственной радиоактивности и его хрупкость делают его трудными в производстве, обработке и обращении. По этим причинам правительство США не проявляло последовательной приверженности к реакторам-размножителям. Соображения в пользу реакторов-размножителей будут рассмотрены ниже, пока же заметим, что правительства могут сменять друг друга, но энергетическая ситуация от этого, к сожалению, не меняется. [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...