Сдвиг простой

Касательные напряжения в этом выражении являются функцией момента внешних сил М и относительного угла закручивания а, кривую зависимости которых получают опытным путем (рис. 68). Угол а связан с деформацией сдвига простым соотношением (Х.5), по которому можно построить кривую деформации чистого сдвига для нахождения предела текучести и определения крутящих моментов при кручении стержня, обладающих при деформации упрочнением (рис. 69). Результаты опытов по- [c.120]

СДВИГ — простейшая деформация тела, вызываемая касат. напряжениями т. С. выражается в искажении углов элементарных параллелепипедов (рис. 1), из к-рых можно считать составленным однородное тело [c.474]

На рис. 2.2, 2,3 показаны периодические изменение плотности, те.м-пературы плавления, модуля упругости и сдвига простых веществ в зависимости от положения в таблице Менделеева. [c.22]

В случае ламинарного вращательного двин<ения, в качестве объемного элемента можно рассматривать часть тела, конечную в двух направлениях и бесконечно малую в третьем. Этот случай встречался при рассмотрении течения в трубе и в ротационном приборе, где величина у принималась постоянной по длине цилиндра и зависящей только от г. В случае однородной деформации нет надобности применять реологические уравнения к элементу объема. Если деформация однородна, то все тело в целом можно рассматривать как элемент нет необходимости в интегрировании, все реологические свойства тела содержатся в его реологическом уравнении. К таким случаям относятся простой сдвиг, простое объемное сжатие и простое растяжение. [c.81]

Сверхпластичность 218, 228—237, 250 микроскопические модели 233 Сдвиг простой 19, 230 [c.282]

Сдвиг простой 93 Силы массовые 69 [c.312]

Это означало бы, что ненагруженное тело способно претерпевать деформацию сдвига просто за счет увеличения или уменьшения своей температуры, чго физически абсурдно. Поэтому для чистого сдвига изотермы должны проходить через начало координат что и учтено в уравнении (1.86), [c.64]

Сдвиг простой 80, 82, 86 -- в пластичной среде 114 [c.856]

На практике ряд деталей и элементов конструкций работает в таких условиях, что внешние силы стремятся их разрушить именно путём сдвига. Простейшими примерами подобных деталей являются болтовые, заклёпочные и сварные соединения металлических элементов, а также сопряжение деревянных элементов при помощи врубок. [c.28]

Пример ЗА Кинематические тензоры для линейного течения Куэтта простой сдвиг). [c.122]

Расчет по формуле (14.17) можно выполнить с помощью любого микрокалькулятора с простейшим программированием. Вначале в интервале от О до я/2 находят первый корень уравнения tg х = p, /Bi и рассчитывают первый член ряда, затем к нему суммируются последуюш,ие, для которых интервал сдвигается на значение я по сравнению с предыдущим значением (рис. 14.2). Ряд быстро сходится, обычно достаточно шести членов. При Fo> >0,3 можно ограничиться одним первым членом. [c.113]

Теплота может быть полностью превращена в работу при непериодическом процессе при периодическом процессе, она может быть превращена в работу только частично. Непрерывное превращение теплоты в работу требует применения циклических процессов с периодическим возвращением к первоначальному состоянию. Для того чтобы получить максимальное превращение теплоты в работу, все стадии в цикле должны быть обратимы. Простейшим возможным циклом считается тот, в котором количество теплоты поглощается обратимо из единственного источника при температуре Ti. При этом теплота частично превращается в работу, а частично передается обратимо единственному теплоприемнику при температуре Та, которая обязательно должна быть меньше температуры Т . Стадии изотермического переноса теплоты могут состоять из расширения или сжатия газа при постоянной температуре с помощью сдвига фазового равновесия системы, когда температура и давление остаются постоянными, или сдвига химического равновесия газовой системы путем изменения давления [c.196]

Под сложным сопротивлением подразумевают различные комбинации ранее рассмотренных простых напряженных состояний брусьев (растяжения, сжатия, сдвига, кручения и изгиба). [c.330]

В простейших случаях оценка прочности элементов конструкций производится или по наибольшему нормальному напряжению, или по наибольшему касательному напряжению (расчет на сдвиг), так что условие прочности записывается в виде [c.21]

До сих пор изучались расчеты на прочность в случаях, когда материал находится или в одноосном напряженном состоянии (растяжение, сжатие), или простейшем двухосном, когда главные напряжения в каждой точке равны между собой по значению и противоположны по знаку (сдвиг, кручение). [c.221]

Наиболее просто однородный чистый сдвиг может быть осуществлен непосредственны. нагружением пластины, захваченной в жесткие контурные шарнирно соединенные накладки (рис. 70). Для всех [c.77]

Прежде, когда изучение механики деформируемых тел находилось еще в начальной стадии, так обычно и поступали. В дальнейшем, однако, было установлено, что характеристики сдвига связаны с характеристиками растяжения. В настоящее время теория пластичности (см. ниже, гл. XII) дает возможность построить теоретически диаграмму сдвига по диаграмме растяжения, а также выразить все характеристики сдвига через уже знакомые нам механические характеристики растяжения. Точно так же допускаемые напряжения и коэффициенты запаса при чистом сдвиге могут быть связаны с соответствующими величинами для простого растяжения. Эти вопросы будут подробно рассмотрены в гл. XII. [c.81]

Подобно тому как угловые деформации не зависят от нормальных напряжений, так же и линейные деформации не зависят от касательных напряжений. Это может быть довольно просто показано при помощи приведенных выше рассуждений. Кроме того, это следует также и из теоремы взаимности работ (см. 42). Если нормальные напряжения не вызывают сдвига, на котором касательные силы могли бы совершить работу, то и касательные напряжения не вызовут линейных смещений, на которых производят работу нормальные силы. [c.254]

Теперь нужно решить вопрос о том, как построить огибающую предельных кругов при ограниченном числе испытаний. Наиболее простыми являются испытания на растяжение и сжатие. Следовательно, два предельных круга получаются просто (рис. 301). Можно получить еще один предельный круг путем испытания тонкостенной трубки на кручение. При этом материал будет находиться в состоянии чистого сдвига и центр соответствующего круга расположится в начале координат (рис. 301). Однако этот круг для определения формы огибающей мало что дает, поскольку расположен вблизи двух первых кругов. [c.266]

Точки 0" , . .., — седловые неподвижные точки. Точка O " — неустойчивая неподвижная точка. Поведение фазовых точек в их окрестностях совершенно такое же, как и в соответствующих случаях особых точек дифференциальных уравнений. Полная аналогия качественных видов малых окрестностей простых особых точек дифференциальных уравнений и простых неподвижных точек точечного отображения может быть объяснена возможностью аппроксимации в этой окрестности точечного отображения Г-отображением сдвига некоторого дифференциального уравнения [41]. При этой аппроксимации в линейном приближении точечные отображения Т иТ. в окрестности их общей неподвижной точки совпадают и между корнями X/ и 2/ характеристических уравнений особой и неподвижной точек при соответствующей их нумерации имеют место соотношения [c.249]

Тангенс сдвига фаз е выражается простой зависимостью от г. Пользуясь монотонностью изменения тангенса в зависимости от изменения аргумента, легко построить график зависимости е от г при различных, фиксированных значениях Ь. Подготовим необходимые данные, учитывая, что при отсутствии сопротивления е = 0 для 2 < 1, в = л/2 при 2 = 1 и е = л при 2 > 1. [c.425]

В случае простого растяжения сг1 = ат, сгз=0, следовательно, 2Ст=0т. В случае чистого сдвига Ттах=Тт и поэтому Ст=1Гт. Таким образом, условие пластичности (2.76) Сен-Венана записывается равенством [c.58]

РЗ[ссмотрим теперь введение между экспозициями фурье-голограммы кващ)атичного фазового сдвига. Простой анализ показывает, что такой сдвиг может быть обеспечен путем изменения кривизны одного из интерферирующих пучков. Один из возможных приемов изменения кривизны объектного пучка состоит в продольном смещении объекта. Отметим, что этот прием может быть распространен и на метод [162], реализуемый средствами оптики спеклов. [c.176]

Y = tga, где угол а носит название угла сдвига этот угол измеряется в радианах. При малых углах сдвига tg а гча а и относительный сдвиг просто равен углу сдЬига. [c.435]

Появление выраженных границ раздела с разными законами деформирования связано в первую очередь с наличием на одномерных диаграммах (чистый сдвиг, простое растяжение-сжатие) характерных точек типа то — начальных пределов упругости только за этими точками к упругим деформациям начинают присоединяться пластические. Если же допустить, что последние в исчезающе малых дозах присутствуют на всем пути активного деформирования из естественного состояния, то поведение пластического материала в одномерном, а в условиях применимости деформационной теории и при произвольном состоянии становится неотличимым от поведения нелинейно-упругого тола, и какие-либо разграничительные поверхности в деформируемом теле отсутствуют. Такая замена упруго-пластического тела па иелинейно-упру-гое часто используется в приложениях. Выбор аппроксимации одномерной диаграммы достаточно широк, но в конкретных примерах мы будем пользоваться кривой в виде кубической параболы, которая, как показывают эксперименты, достаточно хорошо может описывать поведение таких, например, материалов, как алюминиевые сплавы. [c.70]

СДВИГ, простейшая деформация тела, вызываемая касат. напряжениями т. С. явл. мерой искажения углов элементарных параллелепипедов (рис.), на к-рые можно разбить однородное ТВ. тело, — прямоугольный параллелепипед аЬсй превращается в косоугольный аЪсуёу. [c.673]

Пример 2А Дифференцирование напряжения в жидкости Рейне-ра — Ривлина для линейного течения Куэтта простой сдвиг). [c.83]

Необходимо подчеркнуть два обстоятельства. Во-первых, рассматриваемое здесь течение описывается уравнениями (5-4.11) — (5-4.13) и (5-4.21), (5-4.22), которые просто получаются из уравнений, описывающих стационарное плоское сдвиговое течение между двумя параллельными плоскими пластинами, умножением на периодический множитель Из уравнения (5-4.30) следует, что в предельном случае = О скорость сдвига у равна величине, которая была бы скоростью для стационарного плоского сдвигового течения, умноженной на тот же самый множитель. Переход от стационарного описания поля скоростей к эйлеровому периодическому течению путем умножения на является общим правилом для всех вискозиметрических течений. Эквивалентность дифференциальных уравнений для распределения скоростей в периодическом течении (для плоского сдвигового течения — это уравнение (5-4.23)) и для стационарного течения фактически представляет собой следствие пренебрежения силами инерции. [c.198]

Наиболее простой и наглядный способ образования дислокаций в кристалле — сдвиг (рис. 9, а). Если верхнюю часть кристалла сдвинуть относительно нижней на одно межатомное расстояние, причем зафиксировать положение, когда сдвиг охватил не всю плоскость скольжения, а только часть ее AB D, то граница А В между участком, где скольжение уже нроизоп1ло, и участком в плоскости скольжения, в котором скольжение еще не произошло, и будет дислокация фис. 9, а). [c.21]

Q, Qj, My, yVfj, Мкр, связанные с четырьмя простыми деформациями стержня — растяжением (сжатием), сдвигом, кручением и изгибом. [c.331]

Моделирование с помощью тел - это самый простой в использовании вид трехмерного моделирования. Средства Auto AD позволяют создавать трехмерные объекты на основе базовых пространственных форм параллелепипедов, конусов, цилиндров, сфер, клиньев и торов (колец). Из этих форм путем их объединения, вычитания и пересечения строятся более сложные пространственные тела. Тела можно строить также, сдвигая плоский объект вдоль заданного вектора или вращая его вокруг оси. [c.322]

При больших числах Рейнольдса частицы смещение точки отрыва вследствие вращения вызывает силу, действующую в противоположном направлении [349]. Эта сила возникает при вращении малой частицы, когда ее диаметр меньше характерного размера турбу.тентных вихрей, или в непосредственной близости от стенки толщины вязкого подслоя [742]. Влияние градиента скорости на сферу было рассчитано в работе [902], а на цилиндр — в работах [489, 832]. Сэфмен [675] вычислил подъемную силу действующую на сферу со стороны вязкой жидкости при малой скорости и в простейшем случае, когда поперечный сдвиг ) (произ- [c.41]

Видно, что вязкость облака частиц при такой простой модели взаимодействия позволяет отнести рассматриваемую двухфазную систему к классу модели Оствальда — де Уаеля [53] неньютоновскей жидкости (т = (т I 1/2 (А А) А т и п — эмпирические постоянные). Этот факт был отмечен Томасом и описан в разд. 4.1. Приведенное выше соотношение также применимо для расчета напряжения сдвига в облаке частиц при свободномолекулярном движении газа. [c.220]

Мы изучили четыре Ешда простого нагружения стержня центральное растяжение (сжатие), сдвиг, кручение и плоский изгиб. [c.236]

До сих пор мы имели дело с простейшими видами напряженных состояний. Мы рассматривали либо одноосное растяжение или сжатие, либо чистый сдвиг. При этом характеристика материала для соответствующего напряженного состояния считалась заданной, и в этих условиях решение задачи не встречало принципиальных трудностей. [c.379]

Простейшими видами напряженных состояний являются растяжение и чистый сдвиг. Они характеризуются только одним отличным от нуля напряжением. Первое из них имеет место при растяжении стержня и чистом изгибе бруса, второе — при кручении тонкостенной трубки. В зависимости от положения материальной точки при поперечном изгйбе бруса встречаются оба типа напряженного состояния и их комбинация. [c.45]

Теория пластичности (1987) -- [ c.77 ]

Теория упругости (1970) -- [ c.92 , c.665 , c.690 , c.779 ]

Ротационные приборы Измерение вязкости и физико-механических характеристик материалов (1968) -- [ c.12 , c.28 ]

Деформация и течение Введение в реологию (1963) -- [ c.19 ]

Ползучесть кристаллов (1988) -- [ c.19 , c.230 ]

Теория и задачи механики сплошных сред (1974) -- [ c.93 ]

Пластичность и разрушение твердых тел Том1 (1954) -- [ c.129 , c.167 ]

Пластичность и разрушение твердых тел Том2 (1969) -- [ c.80 , c.82 , c.86 ]

Расчёты и конструирование резиновых изделий Издание 2 (1977) -- [ c.24 ]

Нелинейная теория упругости (1980) -- [ c.199 , c.282 ]

Основы теории резания металлов (1975) -- [ c.86 ]

Основы теории штамповки выдавливанием на прессах (1983) -- [ c.16 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...