Потенциал векторный

Выше, имея векторное поле объемных сил ф (отнесенных к единице массы), мы ввели в рассмотрение скаляр U (потенциал векторного поля объемных сил). [c.41]

Постоянная Эйлера С 135 Постоянные величины — Таблицы 6 Потенциал векторный 234 ---- силы 376 [c.582]

Постулат Жуковского — Чаплыгина 181, 192 Потенциал векторный 170, 275 [c.734]

Постоянная газовая 62, 85 Постоянные циклические 38 Потенциал векторный 183 [c.581]

Нафужение по эллиптической пло- Потенциал векторный 61 [c.489]

Полярное разложение тензора 126 Постоянная текучести 252 Постоянные Ламе 204 Потенциал векторный 180 [c.312]

Потенциал векторный 65 Потери при заряде 98 [c.61]

Потенциал, векторный Поток, магнитный Потокосцепление Проводимость, магнитная Проводимость, удельная электрическая Проводимость, электрическая проводимость электрической цепи, активная Проводимость электрической цепи, комплексная Проводимость электрической цепи, полная Проводимость электрической цепи, реактивная Проницаемость, абсолютная, диэлектрическая Проницаемость абсолютная, магнитная Проницаемость диэлектрическая проницаемость, относительная, диэлектрическая Проницаемость, магнитная проницаемость, относительная, магнитная [c.213]

В области с токами (6=т 0) магнитное поле носит вихревой характер. Однако введением фиктивного понятия векторного потенциала, определяемого из условия [c.90]

Введя это понятие, мы можем условия (35) представить в виде rot/= = 0. Следовательно, чтобы векторная функция F х, у, z) имела потенциал или, что то же, была градиентом скалярной функции и(х, у, z), необходимо и достаточно, чтобы ротация Сравнялась нулю. [c.337]

Парциальные мольные величины имеют подстрочный индекс соответствующего вещества и черту сверху. При необходимости отметить, что величина относится к компоненту (независимому составляющему) системы, используется знак ( ) сверху. Например, У, — парциальное мольное свойство Y вещества i в фазе а цу — химический потенциал /-го компонента системы. Чертой сверху отмечены также иногда равновесные значения дополнительных внутренних переменных — количеств составляющих и их концентраций (см. (10.67)). Для множества однотипных величин использованы векторные обозначения. Так, набор внешних переменных обозначается вектором b=(V..... [c.9]

Если в каждой точке пространства определено значение некоторой физической величины, то говорят, что имеется поле этой величины. Может, например, существовать температурное поле, поле плотностей, концентраций. Это примеры скалярных полей. Здесь будут рассматриваться векторные силовые поля. В каждой точке пространства при этом определен вектор силы, действующей на соответствующий заряд и зависящий в общем случае от положения точки относительно источника поля. Речь пойдет о неизменных во времени (стационарных) внешних силовых полях, когда источник поля располагается вне системы и наличие системы не влияет на величину поля. Силовое поле называют потенциальным, если сила в каждой точке пространства может быть выражена через градиент некоторой скалярной функции координат — потенциала поля. Так, гравитационное поле Земли имеет потенциал [c.153]

Итак, поле можно описывать или в векторном виде G(r), или в скалярном ф(г). Оба способа адекватны. Практически же оказывается, что второй способ описания поля (с помощью потенциала ф) в большинстве случаев значительно удобнее, и вот почему. [c.97]

Если в любой точке пространства мы знаем напряженность поля Е(г), то мы можем найти также в любой точке пространства электростатический потенциал ф(г) (предполагается, что нам известны заряды, создающие поле). Заметим, что гораздо удобнее иметь дело с потенциалом ф(г), являющимся скаляром, чем с напряженностью Е(г), представляющей собой векторную величину. [c.168]

Для определения вектора индукции магнитного поля рассеяния В по заданным источникам поля обычно применяют [4] искусственный прием, вводя вспомогательную функцию — векторный электродинамический потенциал Адд. При этом В = то Адд. Уравнение для потенциала Адд в векторной форме представляет собой неоднородное пара- [c.119]

Векторный потенциал поля излучения и операторы рождения и уничтожения фотонов. В 2.4 на примере задачи о равновесном тепловом излучении был продемонстрирован переход световые волны -> квантовые осцилляторы -> фотоны. В общем виде этот переход рассматривается на основе метода вторичного квантования с использованием, операторов рождения и уничтожения фотонов. Фактически мы уже провели это рассмотрение. Чтобы завершить его, остается [c.255]

Соотношение (12.3.4) аналогично соотношению (10.3.22) для оператора векторного потенциала поля световой волны, а соотношение [c.285]

Воспользуемся выражением (19.11), определяющим плотность тока посредством матрицы плотности, и представим ток в виде интеграла от векторного потенциала в обыкновенном пространстве получающиеся уравнения можно будет непосредственно сравнивать с уравнениями Пиппарда. Среднее по энергетической поверхности от фк (г ) фк (г) равно [c.714]

Ограничимся случаем плоской границы и предположим, как мы уже делали в других случаях, что магнитное поле направлено вдоль границы по оси Z. Ось X выберем перпендикулярно границе. Тогда отлична от нуля только г/-компонента векторного потенциала (х) = А (х), и обе неизвестные функции А и W зависят лишь от переменной х. Магнитный момент единицы объема равен (Н — Н )/4т , и выражение для разности свободных энергий, отнесенное к единице площади поверхности границы раздела, сводится к следующему [c.734]

Полнтропное сжатие 254 Политропные процессы 249 Полуантрациты 331 Полумеханические топки 363, 364, 369 Полурадиационные пароперегреватели 453 Полюс функции 35 Поляризация коррозионного тока 570 Полярная диаграмма паровой машины 7U9 Поправки при измерениях 58 Порционеры 352 Потенциал векторного поля 32 [c.724]

Разлагая векторный потенциал А электромагнитного поля на плоские волны (А (г, t) q t) А (г), где v пробегает бесконечное, но дискретное число значений), принимая бесконечный набор амплитуд разложения за обобщенные координаты, можно электромагнитному полю сопоставитгз некоторую механическую систему — набор осцилляторов поля. Каждой фурье- [c.254]

Вводя сюда потенциал согласно v = Уф и раскрывая векторные Быражеппя, найдем искомое уравнение [c.598]

Выражение оператора взаимодействия через оператор векторного потенциала поля излучения. Будем рассматривать систему связанный электрон плюс излучение. В отсутствие взаимодействия между электроном и излучением система описывается невозмущенным гам ильтонианом [c.250]

Чтобы выразить оператор векторного потенциала А через операторы рождения и уничтожения фотонов, восполь- [c.255]

Мы будем считать здесь диамагнитные свойства фундаментальными и покажем при помощи метода, впервые предложенного Лондоном [12, 13], что эти свойства вытекают пз квантовой теории. Лондон нашел, что если волновые функции не изменяются иод влиянием магнитного поля, то может быть получено уравнение rotyVj=—И. Хотя многие качественные следствия уравнения Лондона были подтверждены, однако хорошего количественного согласия получено не было. Пинпард [14] предложил эмпирические уравнения, согласно которым плотность тока в дайной точке характеризуется интегралом от векторного потенциала по некоторой области, окружающей эту точку. Мы покажем, что если принять во внимание вызванные магнитным полем поправки первого порядка к волновым функциям, то получается разновидность нелокальной теории, сходной с предложенной Пипиардом. а [c.680]

Введение векторного потенциала. Ф. Лондон подчеркивал, что объяснение сверхпроводимости следует искать на основе диамагнитной гипотезы, и показал, как уравнение типа (I) можно получить с помощью квантовой теории [48]. Эту точку зрения мы считаем правильной, хотя уравнение (I), по-видимому, может потребовать модификации в духе идей, высказанных Пипнардом. [c.701]

Для случая диффузного отражения вычислено, но Пиппард [14] получпл решение для более простого случая зеркального отражения. Векторный потенциал определяется в виде интеграла [c.708]

Нас интересует векторный потенциал, который конечен во всем пространстве и который можно разложить л ряд Фурье. При этом исключается, например, всюду однородное магнитное иоле, в котором электроны должны описывать круговые орбиты незаиисид/о от того, как бы пи было слабо магнитное поле. Исследование свойства кругового движения электронов в магнитном поле нельзя также провести и с помощью теории возмущений. Диамагнитные свойства газа свободных электронов могут быть объяснены на основе анализа круговых орбит, но эти свойства нас в данном случае не интересуют. Если существу( т конечная длина свободного пробега, препятствующая электронам двигаться по замкнутым круговым орбитам, то можно думать, что рассмотрение методом теории возмущений оправдано действительно, независимо от длины свободного пробега, теория возмущений приводит к обычной формуле Ландау (см. п. 22) . [c.710]

Вычис.иение компоненты Фурье. Для дальнейшио изложения удобно воснользонаться преобразованием 0)урье и получить связь между компонентой Фурье j (q) плотности тока с волновым вектором q и соответствующей компонентой А (q) векторного потенциала. Если калибровка А выбрана так, что divA = 0, то A(q) и q взаимно перпендикулярны, а j (q) параллельно А (q). Связь между ними может быть записана в виде [c.711]

Если окажется, что векторньи потенциал является лучшей характеристикой величины нелинейного члена, чем магнитное поле, то можно предположить, что С меняется с температурой, как поскольку, согласно теории Лондона, А. содержит по сра] ненпю с Н дополнительный множитель X [c.740]

Классическая механика (1980) -- [ c.160 ]

Теоретическая механика (1987) -- [ c.222 , c.223 ]

Механика сплошной среды. Т.2 (1970) -- [ c.275 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.3 (1963) -- [ c.234 ]

Теория пластичности (1987) -- [ c.63 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.170 , c.275 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.183 ]

Пространственные задачи теории упругости (1955) -- [ c.61 ]

Теория и задачи механики сплошных сред (1974) -- [ c.180 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.107 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.357 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.84 ]

Методы потенциала в теории упругости (1963) -- [ c.19 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.279 , c.308 ]

Накопители энергии (1991) -- [ c.0 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...