Чистые жидкости

Кроме того, фугитивность чистой жидкости, находящейся под давлением ее пара, равна давлению пара, когда паровая фаза является идеальным газом. Если не учитывать влияние давления на фугитивность жидкости, то фугитивность компонента в идеальном жидкофазном растворе [c.282]

В соответствии с [114] предположим, что точки поверхностей пузырьков с координатами 6=0, соприкасаются с чистой жидкостью [c.313]

Автором недостаточно полно рассмотрены особенности движения двухфазной или двухкомпонентной среды с большими скоростями при высоких концентрациях жидкой (твердой) фазы. Особенно сложной и вместе с тем практически и теоретически важной является проблема течений двухфазных сред при больших скоростях, так как при таких течениях возникают различные структурные изменения, кардинально влияющие на гидромеханические, тепловые и акустические свойства среды. Хорошо известен, например, факт резкого снижения скорости звука при переходе потока парожидкостной смеси к пробковой, пенообразной и пузырьковой структурам. Известно также, что переход от пузырьковой структуры к чистой жидкости в потоках больших скоростей, как правило, сопровождается мощными скачками уплотнения (конденсации). К числу весьма важных вопросов необходимо отнести проблемы устойчивости упомянутых структур, условий и критериев перехода от одной структуры к другой. [c.7]

АОВ на этой диаграмме сохраняется постоянное значение ф, равное 0,20 в этой области частицы оседают вниз со скоростью Шр, а жидкость вытесняется вверх со скоростью ш. Выше границы АВС находится чистая жидкость, а ниже АВС частицы оседают до ф = 0,50 и ю = Юр = Q. Время полного осаждения равно 0,694 сек. Эта диаграмма показывает, что, например, при I = 0,5 40% общей высоты столба сверху заполнены чистой жидкостью, 16,5% высоты занимает суспензия с ф = 0,2, а 13,59ь в основании столба заполнены осажденным слоем с ф = 0,5. [c.388]

Мы получили, таким образом, полную систему гидродинамических уравнений для жидких смесей. Число уравнений в этой системе на единицу больше, чем в случае чистой жидкости, соответственно тому, что имеется еще одна неизвестная функция — концентрация. Этими уравнениями являются уравнения непрерывности (58,1), уравнения Навье — Стокса, уравнение непрерывности для одной из компонент смеси (58,2) и уравнение (58,6), определяющее изменение энтропии. Надо, впрочем, отметить, что уравнения (58,2) и (58,6) определяют пока по существу только вид соответствующих гидродинамических уравнений, поскольку в них входят неопределенные величины потоки i и q. Эти урав- [c.322]

В чистой жидкости диффузионный поток, разумеется, отсутствует. Поэтому ясно, что коэффициенты кт и kp должны обращаться в нуль на обоих пределах с = О и с = 1. [c.326]

Применение чувствительных методов исследования показало, что явление вращения плоскости поляризации весьма распространено и обнаруживается в большей или меньшей степени также весьма многими некристаллическими телами. К числу их принадлежат и чистые жидкости, например, скипидар, и растворы многих веществ в неактивных растворителях (например, водные растворы сахара). В настоящее время известны тысячи активных веществ, обладающих весьма различной вращательной способностью, от едва заметной до очень большой (например, никотин в слое толщиной 10 см поворачивает плоскость поляризации желтого излучения на 164°). Чрезвычайно важным фактом, установленным впервые Пастером (1848 г. на примере солей виннокаменной кислоты, является существование активных веществ в двух модификациях, правых и левых. В настоящее время известны обе модификации для большинства активных тел, и есть все основания полагать, что все активные вещества могут существовать в двух таких видах, причем численные значения вращательной способности для обеих модификаций всегда равны между собой и отличаются только знаком. [c.612]

Особенно важное значение имеет случай специального свечения, наблюдаемого под действием радиоактивных излучений (Р- и у-лучи). Как показал П. А. Черенков (1934 г.), работавший под руководством С. И. Вавилова, свечение такого рода возникает у весьма разнообразных веществ, в том числе и у чистых жидкостей. Обнаружив, что это свечение не испытывает тушения, Вавилов пришел к мысли, что оно не является люминесценцией, как считалось ранее, и связал его происхождение с движением электронов через вещество. Полное разъяснение явления было дано в теоретическом исследовании И. Е. Тамма и И. М. Франка (1937 г.), которые показали, что свечение должно иметь место, если скорость электрона превосходит фазовую скорость света в данном веществе. [c.761]

Другим примером интенсивного молекулярного рассеяния является рассеяние, возникающее при смешении некоторых жидкостей. В обычных условиях в растворах распределение одного вещества в другом происходит равномерно, так что они представляют собой среду, в оптическом отношении не менее однородную, чем чистые жидкости. Это означает, что распределение концентрации растворенного вещества во всем объеме одинаково и флуктуации концентрации очень малы. Однако существует много комбинаций веществ, которые при комнатной температуре растворяются друг в друге очень плохо, но при повышении температуры их растворимость резко возрастает н при некоторой критической температуре они способны смешиваться в любых соотношениях. Критическая температура смешения характеризует такое состояние с.меси, когда легко осуществимы местные отступления от равномерного распределения, т. е. нарушения оптической однородности, приводящие к интенсивному рассеянию света. [c.119]

Перегрев жидкости является необходимым условием кипения без перегрева возникновение паровых пузырьков в чистой жидкости невозможно. При наличии в жидкости растворенного воздуха или других газов испарение происходит в воздушные пузырьки, вследствие чего действие сил поверхностного натяжения оказывается компенсированным и не сказывается на кипении, в частности не приводит к заметному перегреву жидкости. [c.224]

Сжимаемости чистых жидкостей и газов, а также смесей можно рассчитать по данным [5]. Информация о сжимаемости и модулях всестороннего сжатия твердых тел и жидкостей содержится в [6]. Данные о сжимаемости и модулях всестороннего сжатия твердых тел содержатся в [7—10]. [c.87]

Если энергия взаимодействия между разнородными молекулами, в растворе меньше, чем энергия взаимодействия однородных молекул, то это означает, что средняя энергия взаимодействия молекулы с окружающими ее молекулами в растворе меньше, чем в чистой жидкости. Уменьшение средней энергии взаимодействия в растворе приводит к увеличению вероятности перехода молеку- [c.87]

Отрицательные отклонения от идеальности могут иметь место и в том случае, когда энтальпия смешения мала и размеры молекул компонентов раствора достаточно сильно отличаются друг от друга (например, растворы высокомолекулярных веществ в низкомолекулярных жидкостях). Как правило, число-способов, которыми может быть расположена молекула полимера в растворе, оказывается большим, чем число способов, которыми эта молекула может быть расположена в чистой жидкости, вследствие чего избыточная энтропия смешения (см. 4.8) является положительной величиной, [c.88]

Положительный знак избыточной энтропии смешения в атермических растворах связан с тем, что при значительных различиях в размерах молекул компонентов раствора число способов, которыми может быть расположена молекула полимера в растворе, как правило, оказывается большим, чем число способов, которыми эта молекула может быть расположена в чистой жидкости. [c.130]

ЧТО отражает и рис. 2.1. Для однокомпонентных чистых жидкостей достаточной для многих практических расчетов точностью обладает формула [c.82]

Молекулярно-кинетическая схема роста может стать определяющей только при крайне низких коэффициентах испарения — конденсации Р (см. п. 1.9.4), тогда как при типичных для чистых жидкостей значениях (3 = 1 роль кинетических эффектов в процессе роста пузырька незначительна. [c.247]

Для уменьшения перетечек из нагнетательной области насоса во всасывающую между деталями насоса делают малые зазоры, что обусловливает обработку поверхностей статора, ротора и вытеснителей по высшим квалитетам и параметрам шероховатости. Вот почему эти насосы работают только на чистых жидкостях и очень чувствительны к их загрязнению абразивными и металлическими частичками. [c.322]

Тогда воздействием дисперсной фазы на несущую фазу обычно можно пренебречь и ее движение определять как течение чистой жидкости, удовлетворяющее уравнениям [c.361]

Решая эти уравнения, получим соответственно для падающей и отраженной волн в чистой жидкости [c.100]

Из-за обилия пар трения (поршень — цилиндр, поршень — шаровой шарппр башмака, башмак — эксцентрик) такпе насосы наиболее пригодны i нспользовашпо для работы на смазывающих неагрессивных и чистых жидкостях. [c.278]

Для негауссовских профилей величина среднеквадратичного перемещения диффундирующей жидкости X получена методом графического интегрироваиия коэффициент турбулентной диффузии Е определялся по предельному наклону кривой X = f(r). Распределение стеклянных шариков вдали от инжектора K I оказалось равномерным. В [Л. 365] считают, что влияние частиц на скорость диффузии зависит от их концентрации р и отношения средней относительной к максимальной скорости жидкости (табл. 3-4). Так, например, при р = = 1,5% для стеклянных шариков с Оот/Уманс = 0,15 турбулентная диффузия увеличивается в 2,5 раза по сравнению с иот/Умакс = 0,021 или С ЧИСТОЙ ЖИДКОСТЬЮ. [c.112]

Кирквуда — Бете) распространяются от пузырька вдоль характеристики первого семейства dridt = и + j, где j — скорость звука в чистой жидкости. Эти гипотезы, по-видимому, выполняются при рсх, onst (см. обсуждение (4.2.41) и (4.2.42)). Гипотеза Триллинга — Херринга приводит к уравнению [c.269]

Данная работа посвящена изучению фпуктуационного образования парового пузыря в объеме чистой жидкости в присутствии твердого каркаса пористого тела. [c.81]

В с долей твердых частиц фд, оседающих со скоростью гУАв так что в верхней части столба появляется чистая жидкость А. К моменту времени 1 образуются слои Си/), показанные на фиг. 9.3, б поверхность раздела СО перемещается со скоростью Wв 1 как показано на соответствующих диаграммах, до тех пор, пока к моменту з не будет достигнута конечная величина объемного содержания твердых частиц. Обоснованность этого общего метода была далее показана на примере системы газ — жидкость с противотоком [76]. Подобный метод был использован в работе [6441 при исследовании влияния погруженных тел на осаждение частиц суспензии. Подробный анализ дан в книге [4661. Пирс [590] изучал проблему осаждения пыли в присутствии обращенных вниз поверхностей. [c.391]

Среди разнообразных явлений, возникающих при взаимодействии света н вещества, важное место занимает вращение плоскости по-ляризации. Это явление наблюдается у многих веществ, получивших название естественно оптически активных. К их числу принадлежат кристаллы (кварц и др.), чистые жидкости (скипидар и др.), растворы (водный раствор сахара и др.). Особенно много оптически активных веществ среди органических соединений. Вещества, вращающие плоскость поляри- [c.70]

Электромагнитное излучение, которое возникает при движении электрона в среде со сверхсветовой скоростью, было открыто в 1934 г. Черенковым, который проводил эксперименты по инициативе Вавилова. Вначале перед Черенковым была поставлена задача — исследовать свечение растворов под действием у-излучения. Черенков показал, что под действием у-лучей наряду с люминесценцией раствора наблюдается слабое свечение самих растворителей. Оказалось, что такое свечение обнаруживают все чистые жидкости (вода, бензол и др.). Видимое свечение жидкостей под действием радиоактивных излучений было замечено еще Склодовской-Кюри. Однако Склодовская-Кюри приписала это свечение обычной люминесценции. [c.263]

Опгической активностью обладают некоторые чистые жидкости (например, скипидар), а также растворы и пары многих органических веществ (например, сахара). [c.186]

Люминесценция может возникать у веществ, находящихся в газообразном, жидком и твердом состояниях. Так, люминесцируют разреженные пары и газы. Люминесцетной способностью обладают чистые жидкости, растворы ряда неорганических солей и органических соединений, а также многие молекулярные кристаллы. Кроме того, обширный класс люминесцирующих веществ составляют сложные неорганические кристаллические вещества кристал-лофосфдры. Они образуются при совместной прокалке основного вещества (например, сернистых соединений металлов второй группы ZnS dS и др.), небольших количеств активатора (ионы тяжелых металлов Ag, u, Mn и др.), а также плавней (легкоплавкие соли Na l, K l и др). [c.169]

Как известно, в устойчивом равновесии всякая сйстема в зависимости от характера внешних условий имеет минимум одного из своих термодинамических потенциалов и при изменении этих условий переходит из одного устойчивого состояния в другое. Например, когда воде сообщается теплота при нормальном атмосферном давлении, то она или нагревается, или закипает и частично переходит в пар, как только ее температура достигает 100° С. Однако известно также, что путем очистки жидкости можно добиться ее перегрева и фазовый переход не наступит даже при температуре, заметно превышающей температуру кипения при данном давлении. Аналогично обстоит дело и в случае других фазовых переходов первого рода в чистом паре затягивается конденсация (переохлажденный пар), в чистой жидкости или растворе затягивается переход в кристаллическое состояние (пересыщение). [c.229]

Однако участки ЛВ и D на изотермах можно воспроизвести экспериментально только при использовании очень чистых жидкостей и газов. Вещество на этих участках находится в виде перегретой жидкости и перенасыщенного (переохлажденного) пара. Такие состояния, когда вещество остается воднофазном состоянии н не распадается на фазы, называются метастабильными. Главная ценность уравнения Ван-дер-Ваальса состоит в том, что оно качественно правильно описывает непрерывность перехода из жидкого состояния в газообразное и дальнейшее развитие уравнения состояния пошло по пути уточнения расчетов и усовери]енствования его тео()ии. [c.105]

Особые свойства вещества в критическом состоянии обусловлены как математическимй особенностями термодинамических функций в критической точке, так и резким возрастанием флуктуаций характерного параметра при подходе к критической точке этим ответственным за фазовый переход параметром, являющимся носителем нового свойства, служит плотность в случае чистых жидкостей и концентрация в случае бинарных растворов. [c.260]

Точки пересечения горизонтальных линий с кривыми АВС и AD , ограничивающими область равновесного существования двух фаз, определяют состав фаз, на которые при данных р и Т происходит распадение раствора. Возьмем какую-либо точку внутри области AB D двухфазного состояния, например точку Е, соответствующую концентрации i растворенного вещества /. В точке Е вещество состоит из кг жидкой фазы, состояние которой характеризуется точкой Е с концентрацией с[, и кг насыщенного пара, состояние которого характеризуется точкой " с концентрацией l. При этом соотношение между количествами обеих фаз, так же как и в случае равновесия чистой жидкости со своим насыщенным паром [c.509]

Скорость f соответствует фаз0] 0й скорости С(со) при со и называется замороженной скоростью звука, а Се соответствует С(со) при ==0 и называется равновесной скоростью звука, причем j практически соппадаег со скоростью звука i в чистой жидкости. Зпачс ппя С, и С., пе зависят от диссипации. [c.11]

Это уравнение описывает волпь , распространяющиеся со скоростью f, практически совпадающей со скоростью звука в чистой жидкости, и для описания ноли в пузырьковых жидкостях использовалось в работах Н. В. Малых, И, А. Огородникова (1977), В. Е. Накорякова и др. (1983). [c.14]

Исследуемые здесь стационарные решения со скачком или без скачка есть предельные решения, к которым стремятся нестационарные возмущения со скачком при сохранении стационарных условий перед (о) и за ( г) волной. Например, при движении поршня с постоянной KOf остью Vo в покоящуюся среду в начальный момент около поршн возникает скачок, причем его начальная амплитуда и начальная скорость распространения практически не зависят от присутствия пузырьков и определяются только свойствами жидкости. В частности, скорость распространения скачка будет практич( Ски равна скорости звука i в чистой жидкости. Далее начнут сказываться дифракция переднего скачка па пузырьках п его разгрузка пз-за сжимаемости пузырьков. Интенсивность скачка, вляющегося передним фронтом возмущения, будет уменьшаться. При этом основное возмущение должно отставать от скачка. При сохранении скорости поршня Fo асимптотически при t оо установится стационарная волновая конфигурация. Если Уо = 1 Uo — иИ > то передний скачок имеет предельную ненулевув) амплитуду, что соответствует стационарному режиму Da> j] если Fo = y — uj < то интенсивность скачка затухает д> нуля, что соответствует стационарному режиму Се< Dq< f. Аналогичные режимы будут иметь место при мгновенном повышении давления с ро до р, и сохранении его постоянным в каюм-либо месте. И если р < р , то предельная волна будет иметь непрерывную структуру. [c.71]

Практически корректировку мс)жно делать на следующем шаге (2) (1) 1 При выборе AF с.чедует иметь в виду, что максимальная акустическая жесткос-ь области г > О будет, когда эта область занята чистой жидкостью и V t)= P it), а минимальная — когда реализуется нос гояиное давление при г = О и V(t) 2С,Р(Сit). Поэтому [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...