Вектор сдвига

На рис. 1.12,6 показано расположение атомов над и под плоскостью скольжения Q, совпадающей с плоскостью чертежа (белые кружки — атомы над плоскостью Q, а черные — под ней). Линией винтовой дислокации является АО, параллельная вектору сдвига (при линейной дислокации эта линия перпендикулярна вектору сдвига). [c.20]

Поскольку дислокация является границей области пластического сдвига в кристалле, вектор Бюргерса есть не что иное, как вектор сдвига. [c.100]

Рис. 14. Незавершенный сдвиг, создавший краевую дислокацию АВ. Стрелкой обозначен вектор сдвига

Закон Шмида. На кристалл, имеющий площадь поперечного сечения ffl, действует растягивающая сила Р (рис. 1.3, а). При этом действующая плоскость скольжения имеет площадь F, нормаль к которой составляет с осью растяжения угол ф. Вектор сдвига (вектор Бюргерса) в плоскости скольжения направлен вдоль оси х и составляет с осью растяжения угол Я. Согласно таким определениям [c.10]

Линейные или краевые дислокации показаны на рис. 4. Образование дислокации данного вида можно рассматривать как обрыв ряда атомов на участке кристаллической решетки или как внедрение в решетку экстраплоскости на ограниченном участке. Линия краевой дислокации располагается перпендикулярно вектору сдвига. В месте обрыва плоскости происходит упругое искажение решетки, простирающееся на несколько межатомных расстояний или периодов решетки. Протяженность самой дислокации в одном направлении может достигать значительной величины — до стенки соседнего блока, включения, субзерна или границы зерна. [c.37]

Атомы в зоне смещения располагаются по винтовой линии (рис. 5,6). Линия винтовой дислокации, или винтовая полоса , расположена параллельно вектору сдвига. [c.38]

Рис. 11. Краевые дислокации (т—вектор сдвига)

Рис. 9. Схемы расположения атомов у дислокации (а, в) и модель сдвига (6) т — вектор сдвига, создающего краевую дислокацию

Ось краевой дислокации перпендикулярна вектору сдвига, что [c.25]

Количественной характеристикой антифазной границы является вектор сдвига R, на который надо переместить упорядоченный домен, находящийся по одну сторону границы, чтобы он полностью совпал с доменом, лежащим по другую сторону границы. Как и вектор Бюргерса дислокации, антифазный вектор — инвариантный параметр. Он определяет энергию антифазной границы и характеризует ее тип. Вектор сдвига соответствует полному вектору трансляции в неупорядоченной решетке и характеризует сдвиг между различными подрешетками, на которые разделяется кристалл при переходе в упорядоченное состояние. [c.253]

Рис. 1.2. Дефекты кристаллического строения а — точечные (1 — дислоцированный атом 2 — вакансия 3 — примесный атом внедрения) б — линейные (т — вектор сдвига) в — поверхностные (ок —угол разориентировки субзерен)

Если обозначим проекцию вектора сдвига рассматриваемой точки на плоскость, в которой находятся единичные векторы, направленные в сторону освещающего источника и наблюдателя (п, и Поб), буквой Т, то для проекции разности путей будем иметь [c.155]

Очевидно, что для определения полного вектора сдвига необходимо знать, по крайней мере, три пространственные составляющие в прямоугольной системе координат. Поэтому необходимо иметь возможность наблюдать интерференционное поле в трех направлениях. О характере вектора сдвига, однако, можно много узнать, изучая изменение конфигурации интерференционного поля при смещении наблюдателя из одной точки наблюдения в другую. Задача анализа интерференционного поля несколько упрощается, если вместо обычного гомоцентрического освещения (сферическая волна) использовать коллимированное освещение (плоская волна), а наблюдение осуществлять из бесконечности (наблюдение с помощью телескопа). [c.156]

Напряженность упругого поля задается векторами упругого сдвига Хе и поворота которые выражаются через соответствующие компоненты потенциала (р , а равенствами типа (3.21). Сумма упругой и материальной составляющих дает полные векторы сдвига и поворота [c.232]

Условие (3.25) верно только в отсутствие сдвиговой компоненты Хт- Придавая равенству (3.24) ковариантную форму йа = - 2п1 )А (1х , легко заметить, что в (3.25) поток вектора сдвига должен быть вычтен из потока Ф вектора поворота. [c.232]

Пусть v X) — вектор сдвига преобразования Т, т. е. вектор, проведенный из точки X в точку ТХ. Так как область, ограниченная дугами и q X q,, не содержит qX q [c.188]

Теорема эта впервые была опубликована в работе [44]. На русском языке ее доказательство приведено в книге (451. Введем в рассмотрение вектор сдвига преобразования Т [c.197]

Край экстраплоскости АВ представляет собой линию краевой дислокации, кот( ра л простирается вдоль плоскости скольжения (нернендикулярно вектору сдвига т) через всю толщу кристалла (рис. 9, б). В поперечном сечении, где имеет место су1цественное нарушение в периодичности и расположении атомов, размер), де-( )екта не ве п1ки и не превышают 3—5 и (а период реш.тки). [c.21]

Кроме краевых различают еще винтовые дислокации. На рис. 10 показана пространственная модель винтовой дислокации — это прямая линия EF (рис. 10), вокруг которой aroMinje п.юскости изогнуты гю винтовой поверхности. Обойдя верхнюю изогнутую атомную плоскость по часовой стрелке, приходим к краю второй атомной плоскости и т. д. В этом случае кристалл можно представить как состоящий из одной атомной плоскости, закрученной в виде винтовой поверхности (рис. 10). Винтовая дислокация так же, как и краевая, образована неполным сдвигом кристалла но плоскости Q. В отличие от краевой дислокации винтовая дислокация и вектор сдвига параллельны. [c.22]

Все дислокации характеризуются энергией искажения кристаллической решетки. Критерием этого искажения и служит вектор сдвига (или вектор Бургерса). [c.20]

Если все связи, наложенные на систему материальных точек, го-лономны, то в каждый фиксированный момент времени уравнения связей выделяют в конфигурационном пространстве соответствующие им гиперповерхности. Виртуальные перемещения в этом случае суть векторы сдвигов изображающей точки из исследуемого положения в другое, принадлежащие касательному пространству к пересечению указанных гиперповерхностей. [c.336]

Винтовая дислокацияХем. рис. 29, б) в отличие от краевой параллельна вектору сдвига. [c.48]

Условно принято, что дислокация положительна, если она находится в верхней части кристалла и обозначается знаком L, и отрицательна, если находится в нижней части (знак Т ). Дислокации одтгаго и того же знака отталкиваются, а противоположного - притягиваются. Под воздействием напряжения краевая дислокация может перемещаться по кристаллу (по плоскости сдвига), пока не достигнет границы зерна (блока). При этом образуется ступенька величиной в одно межатомное расстояние. Винтовая дислокация (см. рис. 6.2,6) в отличие от краевой параллельна вектору сдвига. [c.265]

Винтовая дислокация (рис. 7, б). Образуется неполным сдвигом кри- raoia по плотности Q. В отличие от краевой дислокации винтовая дислокация парапельна вектору сдвига. [c.13]

Важнейшей определяющей природу характеристикой дислокации является вектор сдвига или, как его обычно называют, вектор Бургере а. Он обозначает направление и расстояние, на которое атомы участка А сместились по отношению к атомам, находящимся в области В, т. е. под плоскостью скольжения. Вектор Бургерса характеризует величину искажения кристаллической решетки, а следовательно, и энергию ее искажения. [c.23]

Краевая (линейная) дислокация образуется следующим образом. Предположим, что к кристаллу (фиг. 10, б) приложено внешнее напряжение (в направлении вектора сдвига или вектора Бургерса), под действием которого произошел единичный сдвиг на одно межатомное расстояние, охвативший не всю плоскость скольжения, а лишь часть ее AB D). В остальной части плоскости скольжения сдвиг отсутствует. Граница зоны сдвига AD, перпендикулярная к вектору (Бургерса), является краевой или 1Инейной, дислокацией, [c.24]

Механизм диссипации энергии деформируемых упорядоченных сплавов при переходе через порог упругости связан с движением сверхдислокаций. Это предопределяется исходной структурой упорядоченных сплавов, обладающих сверхструктурой. Ответственным за образование сверхдислокаций в упорядоченных сплавах является особый тип дефекта — антифазные границы. Механизм их образования следующий. Антифазные границы — это плоские дефекты при упорядочении, как правило, возрастает период идентичности в направлении вектора сдвИга. Поэтому при движении дислокации с обычным вектором Бюргерса за ней остается полоска антифазной границы из-за неполного, с точки зрения идеальной сверхструктуры, сдвига одной части кристалла относительно другой. В результате в плоскости границы образуются пары из одинаковых соседств атомов, которые отсутствуют в теле упорядоченного домена. [c.253]

Переходя к анализу второго из указанных случаев, когда = О, а = а(г,<), отметим, что здесь векторный потенциал а является чисто поперечным ((Лу а = д р/ сЫ) = 0), а сдвиговая напряженность X = -9a/( ai) обусловлена временнбй зависимостью векторного потенциала. При этом знак перед слагаемым А А = -а совпадает с наблюдающимся в случае сверхпроводника, помещенного в магнитное поле. В результате анализ вязко-упругого поведения конденсированной среды сводится к стандартному исследованию схемы Гинзбурга—Ландау [214]. Так оказывается, что устойчивое смешанное состояние может быть реализовано только в хрупких материалах, где выполняется условие к 2 . Поскольку вектор сдвига х является полярным, а не аксиальным, то в отличие от структуры, появляющейся в поле поворота это состояние имеет планарную симметрию. Образующаяся в результате ламинарная структура представляет чередование неупорядоченных областей размером а и упорядоченных протяженностью х А в окрестности неупорядоченных областей ж А величина смещения имеет намного большее значение, чем на периферии (в центре упорядоченной фазы). Легко ви- [c.238]

Следствие 12.1. Индекс любой замкнутой жордано-йОЙ кривой, расположенной за пределами круга достаточно большого радиуса с центром в начале координат, в поле вектора сдвига преобразования Т равен -4- I. [c.197]

Будем рассматривать угловое изменение вектора сдвига V преобразования Т при движении точки р в положительном направлении вдоль полигона чт. Обозначим полное угловое изменение вектора V после одного целого обхода полигона тс через Д. Пусть а,, — угловое изменение вектора V при движении по дуге РкРь+ тогда [c.201]

Это соотношение очевидно, если в определении выбрать вектор, который сначала проходит дугу Тг Гр,, с начальной точкой, зафиксированной в точке р,,, затем превращается в вектор сдвига на дуге РкРк+ наконец, проходит дугу Трк+ Тг + с началом, фиксированным в точке Рк+ - [c.201]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...