Фазовый сдвиг

Измеряя амплитуды смещений б , и б , и их фазовый сдвиг можно получить значение т) при условии, что отношение 6f/6 можно вычислить из уравнений движения. Для этого из уравнений (5-4.23) и (5-4.31) имеем [c.199]

Заметим, что в выражении (3.18) отсутствует член Его присутствие означало бы, что в 0+(кт) входит член ктГ , а это приводило бы к бесконечному фазовому сдвигу для 1=0 при нулевом моменте, что физически нереально. В акустической термометрии выражение для второго акустического вириального коэффициента Ах(Т) в зависимости от В(Т) имеет вид (см. п. 3.3.1) [c.84]

Фазовое пространство 20 Фазовых сдвигов прямая сумма 82 2-функция 50 [c.446]

Кроме того, наличие фазового сдвига, равного я/2, указывает на сдвиг фазы между колебаниями в реальной световой волне и во вторичных волнах Френеля. Поэтому в соответствии с выводом, полученным в 38 с помощью рассмотрения векторной диаграммы, источникам вторичных волн следует приписывать фазу, увеличенную на /2Я по сравнению с фазой световых колебаний, т. е. ввести член /гя в аргумент косинуса в выражении (43.1). [c.190]

Мы можем использовать линзу или какой-либо более сложный оптический прибор и совместить фотопластинку с изображением 51 источника 5 (рис. 11.2). Благодаря таутохронизму оптических систем (см. 20) все части световой волны, проходящие через различные части линзы, приходят в изображение 5] с равными фазовыми сдвигами, и сведения о положении источника света определяются локализацией его изображения измерив положение изображения и зная свойства оптического прибора, можно вычислением определить координаты источника. Сказанное относится, очевидно, [c.235]

В голографической схеме, основанной также на методе локального опорного пучка, но применимой для непрозрачных объектов (рис. 14, б), опорный пучок с помощью линзы фокусируется в некоторую точку на объекте, в которой для увеличения отражательной способности и формирования необходимого пучка наклеивают плоское или сферическое зеркало. Поскольку при смещении объекта как жесткого целого в опорный и объектный пучки вносится одинаковый фазовый сдвиг, картина интерференционных полос будет отражать только деформацию поверхности. Эти схемы нашли широкое применение при анализе ко- [c.49]

Одним из наиболее интересных свойств динамической голограммы является направленная перекачка энергии между взаимодействующими в объеме голографической решетки световыми волнами вплоть до сложения двух падающих пучков в один выходящий. В частности можно наблюдать перекачку энергии в направлении от сильного пучка к слабому и тем самым усиление последнего. Этот эффект максимален, когда фазовый сдвиг между интер- [c.66]

Согласно оптической модели, ядро представляет собой не черный , абсолютно поглощающий шар (как предполагается в боровской модели), а серую полупрозрачную сферу с определенными коэффициентами преломления и поглощения. При попадании на та<кую сферу нейтронная волна испытывает все виды взаимодействия, характерные для распространения света в полупрозрачной оптической среде (отражение, преломление и поглощение). Прошедшая часть волны, приобретя фазовый сдвиг б, интерферирует с падающей волной. В зависимости от [c.353]

Формализм фазового сдвига очень удобен и, как будет показано ниже, позволяет получить ряд важных результатов. Неформально появление фазового сдвига можно связать с различием скоростей распространения волны в области, занятой нуклоном, и вне этой области (ср. 38). [c.493]

Разумеется, проведенные рассуждения носят качественный характер и не могут претендовать на количественно правильную оценку соотношения различных фазовых сдвигов при той или иной энергии. Более точное рассмотрение показывает, что величина фазового сдвига передается очень сложной функцией энергии Т, которой мы яе будем здесь касаться. Однако при достаточно малых энергиях для системы, в которой есть короткодействующие силы и нет кулоновских сил, эта функция становится простой [c.496]

Из формулы (69. 39) видно, что скорость убывания фазового сдвига б при уменьшении энергии тем больше, чем больше I. В связи с этим уменьшение энергии приводит к постепенному сокращению числа парциальных волн, участвующих в процессе рассеяния, пока не останется одна s-волна (случай сферически симметричного рассеяния). [c.496]

Очень важной характеристикой является знак фазы, который определяется характером действующих сил (притяжение или отталкивание). Если у системы нет связанного состояния, то протяжению соответствует положительная фаза, а отталкиванию— отрицательная. На рис. 206 дано схематическое изображение волновой функции для случаев отсутствия взаимодействия (пунктирные кривые), отталкивания (сплошная кривая на рис. 206, а) и притяжения (сплошная кривая на рис. 206, б). Из рисунка видно, что в случае отталкивания волна как бы выталкивается из области действия отталкивательного потенциала, в результате чего она приобретает отрицательный сдвиг фазы на больших расстояниях, т. е. отстает по фазе от падающей волны. В случае притяжения волна как бы втягивается потенциальной ямой, в результате чего она приобретает положительный фазовый сдвиг на больших расстояниях, т. е. опережает по фазе падающую волну. [c.497]

Фаза рассеяния 525 Фазовый сдвиг 493, 497 Ферми правила отбора 154—155 Ферми — Янга модель 678 Фермий 420 [c.719]

Формализм фазового сдвига очень удобен и, как будет показано ниже, позволяет получить ряд важных результатов. Неформально появление фазового сдвига можно связать с разли- [c.31]

Фаза рассеяния (фазовый сдвиг) — изменение фазы парциальной волны в результате упругого рассеяния. [c.276]

Рис. 27. Интенсивность света, прошедшего через интерферометр Фабри — Перо в функции фазового сдвига Ф для различных значений коэффициента отражения зеркал г

Применение такого варианта метода медленно меняющихся амплитуд иногда упрощает нахождение стационарных решений, особенно в задачах, где отсутствует опорное колебание (вызванное, например, внешней силой, модуляцией параметра, синхронизирующим сигналом), фазовый сдвиг (фаза) которого относительно искомого колебания естественно вошел бы в решение. К подобным системам относятся, в частности, пассивные линейные и нелинейные колебательные системы, автоколебательные системы и др. Некоторое облегчение решения задач этот вариант метода ММА дает также в тех случаях, когда нелинейные характеристики каких-либо параметров колебательной системы аппроксимируются высокими степенями разложения в ряд. [c.75]

Из-за малости расстройки (А- 1) амплитуды Р (т) и Q (т) мало изменяются за период основного колебания. Поэтому в каждый момент времени процесс параметрического воздействия на вынужденные колебания можно приближенно считать установившимся и применять для расчетов амплитуд выражения, полученные ранее для стационарного случая. Поэтому, несмотря на то, что Р (т) и Q (т) медленно изменяются во времени, фазовый сдвиг между внешней силой и накачкой можно по-прежнему рассчитывать для каждого момента времени по формуле [c.149]

На рис. 5.43 приведены графики зависимости амплитуды колебаний А и генерируемой частоты ш от запаздывания (фазового сдвига) 0. На этом рисунке видны различные области возбуждения (они заштрихованы) для различных сдвигов фазы. [c.227]

Физически это объясняется тем, что по мере ввода дополнительного фазового сдвига анодный ток становится не в фазе с током в колебательном контуре. Из аналитического выражения для частоты генерируемых колебаний и соответствующего графика видно, что (0 однозначно связана с фазовым сдвигом 6 [c.227]

Отношение амплитуд Ь/а, а также фазовый сдвиг Шо выходной функции по отношению к входной зависят от частоты ш входного сигнала. Зависимости Ь/а и соо от частоты входного сигнала называются, соответственно, амплитудно-частотной и фазочастотной характеристиками. [c.262]

Фазовый сдвиг выходного сигнала 262 Фазочастотная характеристика 262 Формула (ы) [c.303]

Конденсаторное масло служит для пропитки бумажных конденсаторов, в особенности силовых, предназначенных для компенсации индуктивного фазового сдвига. При пропитке бумажного диэлектрика повышаются как его так и Е р то и другое дает возможность уменьшить габаритные размеры, массу и стоимость конденсатора при заданном рабочем напряжении, частоте и емкости. [c.129]

У идеального диэлектрика проницаемость — чисто вещественная величина, поэтому угол б — ф О на - 0. В хорошо проводящем веществе, где токи проводимости преобладают над токами смещения, tg б у/((овок ) У 1, угол б - 90", фазовый сдвиг ф45 ", коэффициент затухания а = [ л/рц у, т. е. численно равен коэффициенту затухания электромагнитного поля в проводящей среде (см. 1-2). У реального диэлектрика угол потерь лежит в интервале от о до 90°, а фазовый сдвиг 0<ф<45°. [c.142]

Выражение для фазового сдвига при отражении от деформируемой поверхности в общем (трехмерном) случае [c.54]

Углом диэлектрических потерь называется угол, дополняющий до 90"" угол фазового сдвига ф между током и напряжением в емкостной цепи. Для идеального диэлектрика вектор тока в такой цепи будет опережать вектор напряжения на 90°, при этом угол диэлектрических потерь б будет равен нулю. Чем больше рассеиваемая и диэлектрике мощность, переходящая в теплоту, тем меньше угол фазового сдвига <р и тем больше угол б и его функция tg б. [c.44]

Величины прямых и обменных сумм фазовых сдвигов показаны на рис. 3.3 и 3.4, где по оси абсцисс отложены единицы, пропорциональные приведенному моменту кт- При температурах выше области жидкого гелия обменный вклад очень быстро становится пренебрежимо малым, поскольку 0-(кт)- п18 по мере роста кт- Однако если требуется знать вторые вириальные коэффициенты в области температур до 2 К, то обменным вкладом пренебрегать нельзя. Для термометрии вид кривых сумм фазовых сдвигов С (кт) и С-(кт), а следовательно, и В(Т), имеет важное значение при интерполяции величины В(Т) между теми температурами, для которых найдены экспериментальные данные В(Т). Ниже при обсуждении вопросов, связанных с акустической термометрией, будет показано, что второй акустический вириальный коэффициент зависит не только от В(Т), но также от с1 В(Т)1йТ и (ВВ(Т)1с1Г. [c.82]

Лампа бегущей волны (Л Б В) — электровакуумный прибор, работающий на основе взаимодействия электронного потока с бегущей волной электромагнитного поля, созданного длинной спиралью, расположенной внутри баллона лампы применяется в усилителях и генераторах СВЧ, может использоваться в относительно широком диапазоне частот (до 10% от средней частоты), характеризуется низким уровнем шумов, может отдавать мощность 100 кВт и более. В изофарной ЛБВ поддерживается оптимальный фазовый сдвиг между током и электромагнитной волной, в изохронной ЛБВ к концу замедляющей системы скорость электромагнитной волны снижается для лучшего согласования скорости электронов и волны, в многолучевой ЛЕВ используется несколько параллельных пучков электронов [2]. [c.146]

И подставляя их вместе с решением х = и ost + u sin т в дифференциальное уравнение (4.3.4), получим выражение для квадрата амплитуды колебаний в контуре с частотой со в зависимости от параметров системы и фазового сдвига между внешней силой и модуляцией реактивного параметра. При этом мы пренебрегаем членами, содержащими утроенную частоту решения. [c.148]

Как видно, запаздывание в автсколебательнгзх системах том-соновского типа приводит к уменьшению коэффициента регенерации по сравнению со случаем без запаздывания, т. е. всегда [а os б — 20] < [а — 2г1]. Если для конкретной системы заданы параметры а и 20, то допустимое запаздывание (фазовый сдвиг б), при котором еще можно возбудить колебания в системе, определяется из условия б < ar os (20/а). [c.229]

При синусоидальном возмущении входное воздействие имеет вид u t) =uo + flsino) , где Uo = onst, ы — частота входного сигнала, а — амплитуда входного сигнала. Можно показать, что если А а, . .., а ) —линейный оператор, то выходная функция имеет вид v t) = Ио + 6 sin ( oif + <во), где Ь — амплитуда выходного сигнала, соо —фазовый сдвиг выходного сигнала, т. е. отклик на синусоидальное возмущение тоже синусоидален. [c.262]

Замена осциллографического метода измерения фазового сдвига измерением при помощи детектора с большой постоянной временг [Л. 3-31] позволяет снизить нижнюю границу температурного интервала исследования от 1 700 до 900—1 ООО С. Кроме того, фазовый детектор в сочетании с широкополосным усилителем и фотоприемником ФСА-Г2 дает возможность увеличить разрешающую способность устройства и производить измерения на любой из частог в интервале от 20 до 600 гц. 138 [c.138]

В ряде процессов (релаксация полимеров, процессы диффузии и т. п.) необходимо оценить изменение подвижности и средний размер частей, составляющих среду, в различные моменты времени. Если эти процессы протекают медленно (1 — 10 с), то единственным способом контроля является метод голографической коррелометрии (МГК), который основан на получении с помощью двулучевой схемы голограммы рассеивающей среды в отраженном свете (при одностороннем доступе). Направление освещения между экспозициями меняется на угол 0, что вызывает регулярный фазовый сдвиг Дфо на элементах рассеивателя и появление в изображении системы эквидистантных интерференционных полос. Так как состояние среды за время т между экспозициями изменится, уменьшится контраст полос. Случайный сдвиг фазы отдельной частицы Дф (G, т) = к Дг (т), где О — угол между направлениями падающей и рассеянной волн Дг — вектор сме-, 2я [c.114]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.493 , c.497 ]

Экспериментальная ядерная физика. Т.2 (1974) -- [ c.31 , c.77 ]

Металлорежущие станки (1973) -- [ c.356 ]

Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.154 ]

Экспериментальная ядерная физика Кн.2 (1993) -- [ c.29 ]

Проектирование на ПЛИС архитектура, средства и методы (2007) -- [ c.81 , c.84 ]

Физика твердого тела Т.1 (0) -- [ c.154 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...