Токи проводимости

Освободившиеся электроны не могут быть захвачены соседними атомами, так как все их валентные связи насыщены. Свободные электроны под действием внешнего электрического поля могут перемещаться в кристалле, со- давая электронный ток проводимости. [c.154]

Максвелл ввел ток смещения, плотность которого удовлетворяет соотношению (1.7), а природа существенно отличается от тока проводимости и не определяется движением электрических зарядов [c.18]

Основное свойство тока смещения, отличающее его от тока проводимости, то, что он создает магнитное поле, но не приводит к выделению теплоты. Эта особенность легко иллюстрируется на опыте — переменный ток протекает в цепи, содержащей конденсатор. [c.18]

Ток проводимости и ток смещения дополняют друг друга, образуя полный ток плотностью [c.18]

Проникновение электромагнитной волны внутрь металла неизбежно приводит к возникновению тока проводимости j = оЕ и соответствующих потерь на джоулеву теплоту. Поэтому при построении теории будем, как и прежде, исходить из уравнений Максвелла, но учтем теперь члены, описывающие электропроводимость среды (j 0), тогда как при исследовании диэлектриков мы ими пренебрегали. [c.100]

Как известно, возникновение в каком-либо месте среды переменного электрического тока сопровождается появлением в окружающем пространстве переменного магнитного поля (электромагнетизм) это последнее ведет к образованию переменного электрического поля (электромагнитная индукция), обусловливающего переменные токи смещения в окружающем пространстве. Токи смещения обусловливают возникновение магнитного поля, так же как обычные токи проводимости в проводнике создают вокруг себя магнитное поле. Таким образом, все новые и новые области пространства становятся областью действия электромагнитных полей возникшее где-либо электрическое колебание не остается локализованным, а постепенно захватывает все новые и новые участки пространства, распространяясь в виде электромагнитной волны. [c.27]

Проникновение электромагнитной волны внутрь металла приводит к возникновению тока проводимости ] = аЕ и соответствующих потерь на джоулеву теплоту. Поэтому при рассмотрении данного вопроса на основе теории Максвелла задача сводится к учету проводимости металла, которой при исследовании диэлектриков мы пренебрегали. Следует отметить, что полная электронная теория металлов, описывающая все их оптические свойства, должна быть квантовой. [c.25]

С открытием идеальных экранирующих свойств сверхпроводников стало очевидным, что токи сверхпроводимости существенно отличаются от обычных токов проводимости и что фазовый переход в магнитном поле может быть (и фактически является) обратимым. Первое четкое термодинамическое рассмотрение сверхпроводящего перехода было дано Гортером и Казимиром [52]. [c.634]

Уравнения (60) связывают плотность тока проводимости j с пространственными производными от напряженности магнитного поля Н. Если к уравнениям (60) добавить уравнение (17), связывающее вектор электростатической индукции В с распределением плотности свободных зарядов в объеме р о [c.194]

Диэлектриками называют вещества, основным электрическим свойством которых является способность к поляризации и в которых возможно существование электростатического поля. Такое поле может длительно сохраняться лишь в средах, плохо проводящих электрический ток. Электропроводность — способность проводить электрический ток—обусловлена наличием в веществе свободных носителей заряда—электрически заряженных частиц, которые под действием внешнего электрического поля направленно перемещаются сквозь толщу материала, создавая ток проводимости (положительно заряженные носители движутся по направлению вектора напряженности электрического поля Е, отрицательно заряженные— против). Параметром вещества, количественно определяющим его электропроводность, является удельная электрическая проводимость у, См/м, а также удельное объемное электрическое сопротивление p = l/Y, Ом-м, причем [c.543]

Удельные потери диэлектрика в постоянном электрическом поле определяются только током проводимости [c.544]

К уравнениям (5.12) необходимо присоединить уравнения Максвелла, определяющие электромагнитное поле в пьезоэлектрической среде. При отсутствии тока проводимости и свободных зарядов эти уравнения можно записать в виде [c.238]

Замыкающим систему уравнений Максвелла для неподвижной проводящей среды векторным соотношением может служить закон Ома. Ой устанавливает связь между плотностью тока проводимости и характеристиками электромагнитного поля. Эта связь зависит от свойств проводника. Во многих важных случаях для неподвижных проводников опытный закон Ома имеет вид [c.391]

В диэлектрике, помещенном в переменное синусоидальное электрическое поле с напряженностью Е и угловой частотой оз, возникают электрические токи двух видов ток смещения и ток проводимости. Плотность тока смещения [c.105]

Уравнение (1-1) представляет собой обобщенный закон полного тока в дифференциальной форме. В его правой части первый член есть плотность тока проводимости, второй — плотность тока смещения. Уравнение (1-2) есть закон электромагнитной индукции в дифференциальной форме. Оба этих уравнения выражают тот факт, что переменные электрические и магнитные поля существуют совместно и являются разными сторонами единого электромагнитного процесса. [c.8]

В поглощающих средах поглощение энергии и выделение тепла может обусловливаться током проводимости, магнитным гистерезисом и переменной поляризацией. Вторую составляющую можно охарактеризовать, представив магнитную и диэлектрическую проницаемости в комплексном виде [c.10]

В проводящей среде ток смещения несоизмеримо мал по сравнению с током проводимости и им можно пренебречь. В связи с этим уравнения (1-6)—(1-8) упрощаются. При исследовании электромагнитных явлений в проводящей среде уравнение (1-7) более удобно, чем уравнение (1-8). В этом случае наибольший интерес представляет магнитная составляющая электромагнитного поля, через которую выражаются токи, напряжения во всех звеньях рассматриваемой системы и потери на гистерезис в ферромагнетиках. [c.10]

В достаточно хорошем диэлектрике ток проводимости весьма мал и им можно пренебречь. Уравнения (1-6) и (1-8) примут вид [c.11]

Большинство диэлектриков немагнитно, т. е. р = р, = 1. Если, однако, потери от тока проводимости и электрической поляризации соизмеримы, можно первую составляющую также учесть введением комплексной диэлектрической проницаемости. В этом случае первое уравнение (1-10) примет вид [c.11]

Ю В/м. Поэтому напряжения на рабочих элементах установки, и прежде всего на рабочем конденсаторе, в который помещается нагреваемый диэлектрик, как показано на рис. 1-2, высоки и составляют тысячи вольт. Суммарный ток проводимости и смещения мал, мало и соответствующее ему магнитное поле. В этом заключается существенное отличие нагрева диэлектриков от индукционного нагрева металлов, характеризующегося токами проводимости в нагреваемом объекте, достигающими десятков тысяч ампер при низком напряжении. [c.12]

Рассмотрим некоторые интегральные методы, хорошо зарекомендовавшие себя при расчете индукционных нагревателей. Пусть индукционная система состоит из немагнитных цилиндрических слитков с произвольным распределением р по длине и радиусу (объекты типа А) и нескольких много-витковых обмоток с известными токами (объекты В) (рис.8-2). Естественными вторичными источниками являются круговые токи проводимости в слитках плотность этих токов / зависит от и г. [c.122]

Если электрические заряды могут перемещаться сквозь объем тела, переходя от одного электрода к другому, или хотя бы перемещаются в нем на макроскопические расстояния, то такие заряды называются свободными и их движение создает ток проводимости. Наличие свободных зарядов в структуре диэлектрика характеризуется электрической проводимостью у. Эта величина служит некоторым критерием, позволяющим различать диэлектрики, полупроводники и проводники. К диэлектрикам относят вещества с электрической проводимостью, меньшей 10 См/м, а к проводникам — большей 10 См/м. Промежуточные значения проводимости свойственны полупроводниковым материалам. Такое деление несколько условно, но все же переход указанных границ связан, как правило, с изменением физической природы носителей электрических зарядов. [c.134]

Полный ток в реальном диэлектрике складывается из тока проводимости и тока смещения [c.139]

Этот ток можно представить в виде тока проводимости [c.139]

У идеального диэлектрика проницаемость — чисто вещественная величина, поэтому угол б — ф О на - 0. В хорошо проводящем веществе, где токи проводимости преобладают над токами смещения, tg б у/((овок ) У 1, угол б - 90", фазовый сдвиг ф45 ", коэффициент затухания а = [ л/рц у, т. е. численно равен коэффициенту затухания электромагнитного поля в проводящей среде (см. 1-2). У реального диэлектрика угол потерь лежит в интервале от о до 90°, а фазовый сдвиг 0<ф<45°. [c.142]

Минимум на кривых е" и tg б при / = тоже связан с наличием сквозной проводимости. При частотах поля, меньших /мин. нагрев диэлектрика вызван в основном токами проводимости. Для некоторых диэлектриков частота / н может быть достаточно высокой. Например, вода в жидкой фазе с электрической проводимостью у = См/м имеет / ян = = 10 МГц. При повышении частоты на порядок (/> 100 МГц) релаксационные потери в воде начинают значительно превосходить потери, обусловленные сквозной проводимостью [7]. [c.152]

Это видно из векторной диаграммы (рис. 1.7), на которой кроме емкостного тока /с, вектор которого на 90° опережает вектор напряжения и, имеется еще ток проводимости 1г, находящийся в фазе с иа- [c.21]

Определение силы тока проводимости [c.399]

Жидкости-электролиты представляют собой растворы каких-либо веществ в воде, либо расплавы солей сульфидов, окислов и т. п. Ионы, находившиеся ранее в узлах кристаллической решетки, в электролите приобретают большую подвижность и могут служить носителями тока. Проводимость электролита зависит от природы, концентрации и коэффициента активности ионов. Все эти параметры сильно зависят от температуры электролита. В растворе ионы обычно менее активны из-за сольватирования их молекулами растворителя, что видно из приведенных ниже данных В. В. Фролова о числе ионов п, и удельной проводимости [c.35]

В проводящей среде 6=бпр (плотности тока проводимости), а в диэлектрике 6=бпер (плотности тока переноса, пропорциональной скорости переноса зарядов Vnep). Все величины, входящие в [c.89]

Исходя из электромагнитной теории света, механизм возникновения светового давления качественно можно пояснить следующим образом (рис, 28.1). Пусть на плоскую иоверхность Р тела надает электромагнитная световая волна. Векторы Е и Н лежат в плоскости Р. Рассмотрим, как они будут воздействовать на электрические заряды тела. Электрическая компонента Е электромагнитного поля действует на заряд д с силой Ек = < Е. Под воздействием этой силы положительный заряд начнет смещаться вдоль поверхности по направлению Е, а отрицательный—против направления Е. Такое смеи1ение зарядов представляет собой поверхностный ток ], параллельный Е. В телах со свободными зарядами (проводники) это будет ток проводимости, а в диэлектриках — поляризационный ток смещения. Магнитная компонента Н электромагнитного поля воздействует на движущийся заряд с силой Лоренца Е= (<7/с)[уН], направленной в сторону распространения света. Равнодействующая всех этих сил и воспринимается как давление, оказываемое светом и а тело. [c.183]

Электрический ток проводимости — явлеш1е направленного движения свободных носителей заряда в веществе или в вакууме. [c.116]

Если /о — ток проводимости в характерной точке, то, согласно (23), /о = стяо о. Отсюда следует [c.205]

Введение безразмерного параметра tgS удобно потому, что он не зависит от формы и размеров участка изоляции, а определяется лишь свойствами диэлектрического материала. Если к конденсатору или другому электроизоляционному элементу приложено напряжение с угловой частотой м и действующим значением и, то отношение проходящих в нем тока проводимости 1 р=и/К , (где - активное сопротивление элемента на частоте ш) и тока смещения Е, =исоС (где С - емкость). можно выразить так Так как Ка= /(уоЛ), а С=й) Л (где Л - приведенная длина), то [c.106]

Добавка слагаемого / а>Ец) к фактору потерь в" приводит к резкому росту этого фактора и полного угла потерь б = aг tg (е"/в ) в области низких частот. Принципиальный вид годографа е и соответствующие частотные характеристики приведены на рис. 9-8. Уход в бесконечность кривых г" и tg б на рис. 9-8, а при частоте, стремящейся к нулю, объясняется тем, что в постоянном электрическом поле существуют только токи проводимости, а токи смещения отсутствуют. В этом слущче угол б - 90 п б -- с>о. [c.151]

Вследствие более яркого проявления поверхностного эффекта значения электрических сопротивлений и мощности очевидно будут большими, чем вычисленные по формулам для р = onst при том же значении В общем случае следует, как это сделал в своей работе академик Л. Р. Нейман [22], учитывать и явление гистерезиса. Однако расчет показывает, что уже при Я > 5 -10 а м потери на гистерезис пренебрежимо малы по отношению к мощности, определяемой током проводимости, и с увеличением напряженности магнитного поля доля их продолжает уменьшаться. Так как при индукционном нагреве Я>5-Ю -й/ж, то гистерезис мы в расчет принимать не будем. [c.49]

Проведенные эксперименты показали, что в случае нанесения полупроводящей эмали на изоляционный грунт ток проводимости от поверхности эмали к подложке не может идти через грунт из-за его высокого сопротивления, а, по-видимому, растекается по пленке эмали к кромке покрытия. Действительно, если эмаль наносить на загрунтованный образец так, чтобы она не касалась кромки металла, сопротивление покрытия с увеличением толщины не уменьшается, а остается па уровне сопротивления грунта. В этом случае величина измеренного сопротивления должна, казалось бы, зависеть от расположения измерите.чьного электрода по отношению к кромке образца. Однако сопротивление покрытия, измеренное в разных точках аппарата объемом 1 м находится в пределах 7 10 —1.5-10 Ом и практически не зависит от месторасположения электрода. Это позволяет предполагать, что при больших площадях эмалирования в утонченных местах грунта возможно образование в нем проводящих зон. [c.122]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...