Токи смещения

Максвелл ввел ток смещения, плотность которого удовлетворяет соотношению (1.7), а природа существенно отличается от тока проводимости и не определяется движением электрических зарядов [c.18]

Основное свойство тока смещения, отличающее его от тока проводимости, то, что он создает магнитное поле, но не приводит к выделению теплоты. Эта особенность легко иллюстрируется на опыте — переменный ток протекает в цепи, содержащей конденсатор. [c.18]

Ток проводимости и ток смещения дополняют друг друга, образуя полный ток плотностью [c.18]

Введение Максвеллом понятия тока смещения, на первый взгляд, выглядит как гениальная догадка. Но несовместимость сформулированного уравнения электромагнитного поля (1.6) и уравнения непрерывности [c.19]

Именно это изменяющееся во времени электрическое поле, столь неудачно названное током смещения, и связанное с ним магнитное поле будут играть главную роль в дальнейшем изложении. [c.19]

Как известно, возникновение в каком-либо месте среды переменного электрического тока сопровождается появлением в окружающем пространстве переменного магнитного поля (электромагнетизм) это последнее ведет к образованию переменного электрического поля (электромагнитная индукция), обусловливающего переменные токи смещения в окружающем пространстве. Токи смещения обусловливают возникновение магнитного поля, так же как обычные токи проводимости в проводнике создают вокруг себя магнитное поле. Таким образом, все новые и новые области пространства становятся областью действия электромагнитных полей возникшее где-либо электрическое колебание не остается локализованным, а постепенно захватывает все новые и новые участки пространства, распространяясь в виде электромагнитной волны. [c.27]

Надо отметить, что уже после опубликования первых работ Рентгена, а именно в 1897 г., Стокс высказал в общем правильные в рамках современных представлений взгляды на природу рентгеновских лучей. Стокс считал,что это — короткие электромагнитные импульсы, возникающие при резком изменении скорости электронов, ударяющихся об анод. Такое изменение скорости движущегося заряда можно рассматривать как ослабление электрического тока, каковым является летящий электрон оно сопровождается ослаблением связанного с движущимся электроном магнитного поля. Изменение магнитного поля индуцирует в окружающем пространстве переменное электрическое поле, которое в свою очередь вызывает переменный ток смещения, и т. д. Возникает, согласно представлениям Максвелла, электромагнитный импульс, который распространяется в пространстве со скоростью света. [c.407]

В переменном поле = о ехр (i o ) через диэлектрик течет ток, плотность которого представляет собой сумму плотности сквозного тока /скв и плотность тока смещения /см. [c.302]

Электрический ток смещения в вакууме — явление изменения электрического поля в вакууме. [c.116]

Электрический ток смещения—совокупность электрического тока смещения в вакууме и электрического тока поляризации. [c.117]

Размерность и единица плотности электрического тока смещения [c.123]

Следовательно, плотность электрического тока смещения имеет ту же размерность, что и плотность [c.123]

Уравнение (XV.2) показывает, что вихревое магнитное поле создается при движении зарядов и при изменении во времени электрического поля. По аналогии с электрическим током величину называют током смещения, а сумму обоих членов — полным током. [c.390]

Учитывая, что ток смещения имеет тот же порядок, что и конвективный ток, уравнение (XV.2) запишем в виде [c.405]

В диэлектрике, помещенном в переменное синусоидальное электрическое поле с напряженностью Е и угловой частотой оз, возникают электрические токи двух видов ток смещения и ток проводимости. Плотность тока смещения [c.105]

Сигналы с выходов всех сменных блоков поступают на все шины магистрали крейта через внутренние схемы ИЛИ. Каждая шина должна быть снабжена индивидуальным источником тока смещения, чтобы восстанавливать на шине состояние О в отсутствие приложенного сигнала 1>. Время нарастания и спада выходных сигналов на шинах магистрали — не менее 10 не. Уровни напряжений сигналов приведены в табл. 5, а токи смещения — в табл. 6 (ГОСТ 26.201—80), Там же (табл. 7—9) приведены данные для цифровых сигналов на дополнительных соединителях сменных блоков. [c.204]

Уравнение (1-1) представляет собой обобщенный закон полного тока в дифференциальной форме. В его правой части первый член есть плотность тока проводимости, второй — плотность тока смещения. Уравнение (1-2) есть закон электромагнитной индукции в дифференциальной форме. Оба этих уравнения выражают тот факт, что переменные электрические и магнитные поля существуют совместно и являются разными сторонами единого электромагнитного процесса. [c.8]

В проводящей среде ток смещения несоизмеримо мал по сравнению с током проводимости и им можно пренебречь. В связи с этим уравнения (1-6)—(1-8) упрощаются. При исследовании электромагнитных явлений в проводящей среде уравнение (1-7) более удобно, чем уравнение (1-8). В этом случае наибольший интерес представляет магнитная составляющая электромагнитного поля, через которую выражаются токи, напряжения во всех звеньях рассматриваемой системы и потери на гистерезис в ферромагнетиках. [c.10]

Скорость изменения электрической индукции называется током смещения. В комплексной форме плотность тока смещения [c.139]

Полный ток в реальном диэлектрике складывается из тока проводимости и тока смещения [c.139]

П11 в виде тока смещения [c.140]

У идеального диэлектрика проницаемость — чисто вещественная величина, поэтому угол б — ф О на - 0. В хорошо проводящем веществе, где токи проводимости преобладают над токами смещения, tg б у/((овок ) У 1, угол б - 90", фазовый сдвиг ф45 ", коэффициент затухания а = [ л/рц у, т. е. численно равен коэффициенту затухания электромагнитного поля в проводящей среде (см. 1-2). У реального диэлектрика угол потерь лежит в интервале от о до 90°, а фазовый сдвиг 0<ф<45°. [c.142]

Ток смещения (емкостный ток) /с вызван смещением электронных оболочек атомов, ионов, молекул, т. е. процессом установления быстрых, упругих поляризаций он спадает в течение 10 — [c.159]

Уравнения (1-2) и (1-3) выражают в дифференциальной форме законы полного тока и электромагнитной индукции соответственно. Второй член в правой части уравнения (1-2) представляет собой плотность тока смещения, которым в проводнике практически всегда можно пренебречь. [c.8]

Плотность тока смещения определяется скоростью изменения вектора электрического смещения D [c.30]

Как видно из рис. 2-1, после завершения процессов поляризации через диэлектрик протекает только сквозной ток. Токи смещения необходимо принимать во внимание при измерениях проводимости [c.30]

На рис. 6.7 отчетливо видно, что центральный радиальный ток смещен относительно центра, а не располагается симметрично относительно оси как ЭЮ предполагается, например, в [68]. Это смещение является следствием вьшолнения закона сохранения импульсов. Фотографии и визуальные наблюдения на плоской модели показывают, что при увеличении числа оборотов пластины ширина вторичного потока возрастает, в то время как смешение точки встречи двух вторичных потоков относительно оси у h VI эффективная глубина проникновения вторичного потока в ядро основного потока /з изменяются мало. Исследования полей скоростей в трубе со скрученной лентой и наблюдение вторичных потоков на плоской модели убеждают в том, что вторичные течения у стенки трубы, в отличие от предположения [68], практически отсутствуют. Если учесть, что в термическое сопротивление пограничного слоя вносит небольшой вклад слой жидкости, расположенный вблизи стенки трубы, то можно сделать вьшод, что вторичные течения не играют существенной роли в теплообмене и ими можно пренебречь при построении схемы расчета теплообмена. [c.122]

Эта система уравнений записана с учетом следующих предположений магнитная и диэлектрическая проницаемости проводящей среды мало отличаются от соответствующих величин для вакуума, токи смещения и конвективные токи пренебрежимо малы, проводимость жидкости изотропна и постоянна. [c.61]

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

Необходимый ток смещения /см обеспечивается регулировкой манометра. Для тех случаев измерения плотности, когда относительного изменения сопротивления термометра недостаточно, в качестве датчиков температуры может быть использован реостатный датчик автоматического потенциометра или моста. Белее рациональным будет включение термометра сопротивления на рис. 2-3—2-5 в мостовую схему, питаемую напряжением [c.50]

Теория Г. д. является разделом магнитной гидродинамики.. Релятивистские эффекты, токи смещения в теории Г. д. обычно не учитываются. В этом приближении магн. поле не зависит от системы отсчёта и можно пользоваться представлением о магн. силовых линиях. [c.469]

Исходя из электромагнитной теории света, механизм возникновения светового давления качественно можно пояснить следующим образом (рис, 28.1). Пусть на плоскую иоверхность Р тела надает электромагнитная световая волна. Векторы Е и Н лежат в плоскости Р. Рассмотрим, как они будут воздействовать на электрические заряды тела. Электрическая компонента Е электромагнитного поля действует на заряд д с силой Ек = < Е. Под воздействием этой силы положительный заряд начнет смещаться вдоль поверхности по направлению Е, а отрицательный—против направления Е. Такое смеи1ение зарядов представляет собой поверхностный ток ], параллельный Е. В телах со свободными зарядами (проводники) это будет ток проводимости, а в диэлектриках — поляризационный ток смещения. Магнитная компонента Н электромагнитного поля воздействует на движущийся заряд с силой Лоренца Е= (<7/с)[уН], направленной в сторону распространения света. Равнодействующая всех этих сил и воспринимается как давление, оказываемое светом и а тело. [c.183]

Плотность электрического тока смещения — векторная величина, равная прс>пзводпой электрического смещения по времени [c.123]

Заметим, что в большинстве задач магнитоупругости можно пренебречь током смещения. [c.241]

Второй характерной особенностью электропроводности диэлектриков является постепенное спадание тока со временем (рис.4.8) после подключения постоянного напряжения (замыкания контакта К на рис.4.7). В начальный промежуток времени в цепи протекает быстро спадающий ток смещения 1 , плотность которого./,,,, — 5/ /5 . Зтот ток прскрангас1.ся ор мл иСрлдКс [c.97]

Введение безразмерного параметра tgS удобно потому, что он не зависит от формы и размеров участка изоляции, а определяется лишь свойствами диэлектрического материала. Если к конденсатору или другому электроизоляционному элементу приложено напряжение с угловой частотой м и действующим значением и, то отношение проходящих в нем тока проводимости 1 р=и/К , (где - активное сопротивление элемента на частоте ш) и тока смещения Е, =исоС (где С - емкость). можно выразить так Так как Ка= /(уоЛ), а С=й) Л (где Л - приведенная длина), то [c.106]

Добавка слагаемого / а>Ец) к фактору потерь в" приводит к резкому росту этого фактора и полного угла потерь б = aг tg (е"/в ) в области низких частот. Принципиальный вид годографа е и соответствующие частотные характеристики приведены на рис. 9-8. Уход в бесконечность кривых г" и tg б на рис. 9-8, а при частоте, стремящейся к нулю, объясняется тем, что в постоянном электрическом поле существуют только токи проводимости, а токи смещения отсутствуют. В этом слущче угол б - 90 п б -- с>о. [c.151]

Поляризационные процессы смещения связанных зарядов в веществе до момента установления равновесного состояния протекают во времени, создавая токи смещения, в диэлектриках. Токи смещения упругосвязанных зарядов при электронной и ионной поляризациях столь кратковременны, что их обычно не удается зафиксировать прибором. Токи смещения различных видов замедленной поляризации, наблюдаемые у большого числа технических диэлектриков, называют абсорбционными токами. При постоянном напряжении абсорбционные токн, меняя свое направление, протекают только в моменты включения и выключения напряжения при переменном напряжении они протекают в течение всего времени нахождения материала в электрическом поле. [c.30]

Природа диэлектрических потерь в электроизоляционных материалах различна в зависимости от агрегатного состояния вещества. Диэлектрические потерн могут обусловливаться сквозным током или, как указывалось при рассмотрении явления поляризации, активными составляющими токов смещения. При изучении диэлектрических потерь, непосредственно связанных с поляризацией диэлектрика, можно характеризовать это явление поляризации кривыми, представляющими зависимость электрического заряда на электродах конденсатора с даниы.м диэлектриком от приложенного к конденсатору напряжения (рис. 3-1). При отсутствии потерь, вызываемых явлением поляризации, заряд линейно зависит от напряжения (рис, 3-1, а) и такой диэлектрик называется линейным. Если в линейном диэлектрике наблюдается замедленная поляризация, связанная с потерями энергии, то кривая зависимости заряда от напрял<ения приобретает вид эллипса (рис. 3-1,6). Площадь 31 ого [c.44]

СПЕКТРОСКОПИЯ — совокупность методов исследования строения вещества, основанных на резонансном поглощении радиоволн РАЗМАГНИЧИВАНИЕ — уменьшение остаточной намагниченности ферромагне1ика после снятия внешнего магнитного поля РАЗМЯГЧЕНИЕ — переход вещества из твердого состояния в жидкое при повышении температуры РАЗРЯД (безэлектродный вызывается либо током смещения, либо является индукционным током, а разрядный промежуток изолирован от электродов высокочастотный происходит в газе под действием электрического поля 1азовый — процесс прохождения электрического тока через газ дуговой — самостоятельный газовый разряд с большой плотностью тока, при котором основную роль в ионизации играют электроны, возникающие вследствие термоэлектронной эмиссии с разогретого самим разрядом катода, а газ в столбе дуги находится в состоянии плазмы при сравнительно небольшом напряжении между электродами) [c.269]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...