Нормальное падение

Нормальное падение. В случае нормального падения (ф == г]5 = 0) формулы Френеля приводят к неопределенности, так как для амплитуд получаются решения вида -д. Проще всего в этом случае возвратиться к исходным уравнениям (3.13). Принимая в них qs = -ф = = О ( os ф = соз ф = 1), имеем [c.50]

В (3.16) различие в знаках ° р и носит чисто формальный характер. Причиной возникновения знака минус перед является то, что в соответствии с нашим определением в случае нормального падения положительное направление Е 1 совпадает с отрицательным направлением Ef . С учетом этого замечания, как следует из (3.16), в случае нормального падения понятие плоскости падения теряет смысл. [c.51]

Пусть отражение происходит на границе раздела воздух—стекло с относительным показателем преломления 21 = 1,52. Соответствующие графики зависимости представлены на рис. 3.5 (кривая I — s-компонента, кривая // — естественный свет, кривая III — р-компонента). Как следует из рис. 3.5, наименьшее отражение происходит при ф = 0°, т. е. при нормальном падении света на границу раздела. С увеличением угла падения увеличивается интенсивность отраженного света. При Ф = 90°, т. е. при скольжении падающего света по границе раздела, 1 = / — свет целиком отражается. В отличие от кривых [c.52]

Поскольку в оптических приборах свету всегда приходится проходить через систему линз и призм, то нужно считаться с ослаблением интенсивности прошедшего света за счет отражения от поверхностей. В случае нормального падения света, как следует из формулы (3.16), коэффициент отражения (отношение интенсивности отраженного света к интенсивности падающего) определяется следующим образом [c.52]

На границе воздух—стекло п = 1,54) R даже при нормальном падении света заметная часть падающей энергии теряется за счет отражения. [c.52]

Выше мы рассмотрели случай нормального падения параллельного пучка света на дифракционную решетку. Аналогичным образом можно рассмотреть случай падения лучей под некоторым отличным от нуля углом. [c.148]

При угле падения а плотность потока излучения ф равна произведению плотности потока излучения фо при нормальном падении лучей на косинус угла падения [c.262]

По-прежнему ограничимся случаем плоских волн. Рассмотрим нормальное падение волны на границу раздела, а затем исследуем наклонное падение и выведем законы отражения и преломления электромагнитных волн. Введем основные понятия и обозначения и получим фазовые и амплитудные соотношения на границе раздела двух диэлектриков (формулы Френеля). Используя полученные соотношения, решим ряд задач, научное и прикладное значение которых весьма велико. Распространяя метод на случай границы раздела диэлектрик — проводник, получим основные сведения об электромагнитной волне в проводящей среде. В заключение рассмотрим возникновение светового давления. Таким образом еще раз убедимся, что теория Максвелла позволяет получить информацию о весьма разнообразных физических явлениях. [c.71]

НОРМАЛЬНОЕ ПАДЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ НА ГРАНИЦУ РАЗДЕЛА ДВУХ ДИЭЛЕКТРИКОВ [c.72]

В данном частном случае нормального падения имеем [c.73]

Отсюда следуют окончательные выражения для амплитуд отраженной и прошедшей волн при нормальном падении волны на границу раздела [c.74]

Используя соотношения (2.4) между амплитудами Eqo-и 20 для нормального падения волны на границу раздела двух [c.74]

Мы уже использовали подобную формулу при решении частной задачи — исследовании нормального падения электромагнитной волны на границу раздела. В данном случае не имеет смысла говорить о II и Никакого изменения поляризации не про исходит, и обе компоненты вектора Е отражаются одинаково. [c.87]

Итак, для отражения электромагнитной волны от оптически более плотной среды (по > ni) можно сделать следующие выводы если ф < фвр, то обе компоненты вектора Ej [т.е. (Ei)i и (El) II ] противоположны по фазе напряженности поля Е в падающей волне. Вспомним, что при решении частной задачи — отражении электромагнитной волны при нормальном падении на границу раздела — уже был получен исходный результат (см. 2.1). Теперь можно утверждать, что при отражении электромагнитной волны от оптически более плотной среды ( 2 > 1) происходит потеря полуволны (изменение на 71 фазы вектора Е в отраженной волне) не только при нормальном падении, но и при всех углах ср, меньших угла Брюстера. [c.91]

Для того чтобы наиболее просто проиллюстрировать методику определения коэффициента отражения R, воспользуемся соотношениями, справедливыми при малых углах падения. Для нормального падения плоской волны из вакуума на поверхность диэлектрика было получено ю/-Еоо = п — 1)/(п + 1). Следовательно, для отражения от металла под углом ф, близким к нулю при замене п на п = п — inx находим соотношение [c.103]

Для вычисления светового давления р надо найти силу Af при нормальном падении света на единичную площа ку. В этом случае п = — nj и (па) — (п ст) =- 1. Тогда в согласии с результатами расчета, впервые проведенного Максвеллом, получаем [c.110]

Приведем еще одно построение для случая нормального падения световой волны на естественную грань кристалла исландского шпата (рис. 3.21). Здесь волновые фронты обыкновенной и необыкновенной волн совпадают, а направления лучей различаются, поскольку двойное лучепреломление имеется и в этом случае. [c.133]

Для нормального падения (0i = 0) эта форм ла дает просто [c.364]

Для нормального падения (0i = 0) найдем с помощью (66,5) [c.364]

Решение. Рассматриваем процесс в системе координат, в которой ударная волна покоится, а газ движется через нее в положительном направления оси х падающая звуковая волна распространяется в отрицательном направлении оси X. При нормальном падении (а потому и отражении) в отраженной энтропийной волне скорость = 0. Возмущение давления Sp = = -f где индекс (0) относится к падающей, а индекс (зв) — к отраженной звуковым волнам. Для скорости Sy.r = 6у имеем [c.479]

Приводим сокращенную таблицу цветов колец Ньютона, наблюдаемых при нормальном падении. [c.127]

Пусть волна падает нормально к плоскости щели. Разобьем площадь щели на ряд узких параллельных полосок равной ширины. Каждая из этих полосок может рассматриваться как источник волн, причем фазы всех этих волн одинаковы, ибо при нормальном падении плоскость щели совпадает с фронтом волны кроме того, и амплитуды наших элементарных волн будут одинаковы, ибо выбранные элементы имеют равные площади и одинаково наклонены к направлению наблюдения. [c.174]

Сравним эту формулу с формулой для нормального падения волнового фронта на решетку d sin = тк или d(fm = тк (если угол ф-т, мал). Это сравнение показывает, что угол между направлениями на нулевой максимум и на ненулевые максимумы (б—ф ) вычисляется так же, как если бы падение было нормальным, но решетка имела бы уменьшенный период, а именно d os 6. [c.205]

В случае нормального падения (ф = ф = 0) из формул (135.8) и (135.10), раскрывая неопределенность, находим [c.476]

Равенство коэффициентов отражения Гх и гц при нормальном падении вполне понятно, так как в этом случае и Ец, и Е параллельны границе раздела и физически равноправны. Знаки и Гц по-прежнему выражают соотношение фаз отраженной и падающей волн. Для = 1,5 (стекло — воздух) находим [c.476]

При сравнительно небольших частотах (инфракрасные лучи) оптические свойства металла обусловливаются главным образом поведением свободных электронов. Но при переходе к видимому и ультрафиолетовому свету начинают играть заметную роль связанные электроны, характеризующиеся собственной частотой, лежащей в области более коротких длин волн. Участие этих электронов обусловливает, так сказать, неметаллические оптические свойства металла. Так, например, серебро, которое в видимой области характеризуется очень большим коэффициентом отражения (свыше 95%) и заметным поглощением, т. е. типичными оптическими особенностями металла, в области ультрафиолета обладает резко выраженной областью плохого отражения и большой прозрачности вблизи X = 316 нм отражательная способность серебра падает до 4,2%, т. е. соответствует отражению от стекла. Ниже приведены коэффициенты отражения серебра (в процентах) для разных длин волн при нормальном падении [c.490]

Для простого случая нормального падения на металл нетрудно вычислить как разность фаз между , и Ei, так и коэффициент отражения. Для этого в выражении — Гц= — (д — 1)/(д + 1) надо заменить д на д = д(1 — ix), т. е. [c.492]

В свете сказанного легко понять малую величину интенсивности второй гармоники в отраженном свете. Вторичные волны, испущенные в направлении, противоположном направлению первичной волны (случай нормального падения), максимально рассогласованы по фазе, и эффективная толщина слоя, создающего отраженную волну, равна по порядку величины VД/[ (2со) -ф п (со)], вместо (2м) — п (м)1 для проходящей волны. Поэтому для [c.846]

Расчет особенно прост для нормального падения, а именно [c.897]

Применяя формулы Френеля для нормального падения, найдем [c.897]

Рассчитать толщину и показатель преломления поверхностного слоя на стекле (п = 1,5), сильно снижающего отражение для лучей с А. = 600,0 нм при нормальном падении. [c.897]

Найти разность фаз падающей на металл и отраженной волн в случае нормального падения. [c.899]

Рассмотрим случай нормального падения плоской монохроматической и линейно-поляризованной волны на хорошо отражающую поверхность с относительным показателем преломления п> 1. Поглощением света при распространении пренебрежем. Отра)кен-ная световая волна, когерентная с падающей, будет распространяться в противоположном паправленгпг. В результате произо11дет интерференция двух когерентных волн—. падающей и отраженной. Считая, что в световых явлениях основную роль играет электрический вектор, запишем уравнение падающей световой волны, распространяющейся в положительном направлении оси х, в виде [c.96]

Как пам уже известно, в оптическом диапазоне коэффициент отражения при нормальном падении луча для границы воздух — стекло равен примерно 0,04. Увеличение R при наклонном падении луча не является достаточным для получения резкой многолучевой иитерс )еренционной картины в проходящем свете. Коэффициент отражения, близкий к единице, можно получить и при почти нормальном падении света — путем нанесения соответствующих многослойных диэлектрических покрытий или частично прозрачного слоя металла. [c.103]

Интерферометр (пластинка) Люммера—Герке. Интерферометр Люммера — Герке состоит из плоскопараллельной стеклянной или кварцевой однородной пластинки (толщиной примерно 3—10 мм, длиной 10—30 см). Чтобы добиться нормального падения света и уменьшить таким образом потери энергии при отражении, один конец пластинки либо срезается, либо снабжается добавочной треугольной призмочкой (рис. 5.23). Лучи света от источника направляются на срезанный конец пластинки (или на основание треугольной призмы) так, чтобы на границу раздела луч падал под углом, чуть меньшим предельного. Такое падение луча обеспечивает примерно одинаковую интенсивность 10—15 лучей, вышедших из пластинки, Это объясняется тем, что при каждом отражении [c.117]

Как мы знаем, условие максимума при нормальном падении eeia есть [c.149]

Сравнение (6.26) с (6.27а) показывает, что угол дифракции (6 — фт) при наклонном падении вычисляется так же, как при нормальном падении света, но с уменьшенным значением d = d os б) периода решетки. Следовательрю, при довольно большом наклоне (б як 90°) луча кажущ,аяся постоянная решетки (d os б) становится весьма малой и на решетке (d > i) при таком освеш,ении можно будет наблюдать четкую дифракционную картину. [c.149]

Интерференция поляризованного света. До сих пор мы рассматривали взаимодействие двух световых лучей с колебаниями, происходящими во взаимно перпендикулярных направлениях, распространяющихся вдоль одной линии. Возникает естественный вопрос будет ли наблюдаться отличное от рассмотренного выи.1е явление, если оба луча являются взаимно когерентными и электрические векторы в них колеблются вдоль одной прямой Практически такой случай можно реализовать на установке (рнс. 9.21), где между двумя НИКОЛЯМИ Л/i и N-, расположена кристаллическая пластинка Я, вырезанная из одноосного кристалла параллелыю оптической оси. Параллельный пучок естестветюго спета, паправлеиный на николь Л/х, превращаясь в лине11н0- поляризованный, падает на пластинку П перпендикулярно ее поверхности. При нормальном падении пучка лучей на пластинку из одноосного кристалла, оптическая ось в которой параллельна преломляющей поверхности, возникающие [c.240]

Сложная призма Френеля, изображенная иа рис. 12.9, состоит из трех кварцевых призм, одна из которых (средняя) является левовращающей, а две другие — правовращающими. Оптические оси всех трех призы, изображе1П1ые иа чертеже стрелками, направлены одинаково (параллелыга падающему лучу). При нормальном падении луча на поверхность первой призмы при имеющейся разнице в показателях преломления циркулярно-поляризованных влево и вправо волн раздвоения лучей ие происходит. Так как для правовращающего кварца < ,,, а для леяовращающего /г р > п , то на границе раздела призм / и II луч раздвоится. Еще более [c.298]

Ниже показано, что основные оптические свойства метЕшлов могут быть рассмотрены в рамках развиваемой здесь феноменологической теории. Но прежде всего выясним специфичность этой задачи. Большинство металлов, как известно, характеризуется высоким коэффициентом отражения. Кроме того, даже в тонком слое металла излучение очень сильно поглощается. Опыт показывает также, что при отражении электромагнитной волны от металлической поверхности наблюдается эллиптическая поляризация излучения, отсутствующая лишь при нормальном падении. [c.100]

В качестве основного объекта исследования разумно и по сей день выбирать упомянутый выше исландский шпат, хотя почти все кристаллы в той или иной степени обладают этим свойством. Опыт показывает, что при освещении кристалла исландского шпата узким пучком света в нем возникают два луча, которые со времен Гюйгенса называют обыкновенным и необыкновенным (рис.3.1). Этот эффект наблюдается и при нормальном падении света на естественную грань кристалла. Для необыкновенного луча показатель преломления rig зависит от направления луча а кристалле, тогда как Пд — показатель преломления обыкновенного луча — остается постоянным при любом угле падения световой волны на кристалл. В частности, для исландского шпата (для света с длиной волны X = 5893А — желтый дуб.иет натрия) Лц = 1,658, а 1,486 < < 1,658. Следовательно, в данном случае Пе < По- Такие кристаллы называют отрицательными. Вместе с тем существует широкий класс веществ (например, кристаллический кварц), для которых > л,,. Такие кристаллы называют положительными. [c.114]

Из рис. 5.30 нетрудно получить основные соотношения. Считая 2R /, находим = IRl. Для разности хода Л = 21 — л/2 запишем условие возникновения максимума освещенности (созф2 = 1, п = 1. так как здесь нормальное падение света на воздушную прослойку) в виде 21 — л/2 = 2тХ/2, или 21 == (2т + )Х/2. Отсюда [c.215]

Просветление оптики. Уже указывалось, что при создании оптических систем с большим числом отражающих поверхностей относительно малый коэффициент отражения на каждой из них (Я 4% для перехода стекло —> воздух при нормальном падении) начинает существенно влиять на общее количество света. Так, например, в сложном объективе, состоящем из нескольких линз,. дегко потерять половину светового потока. Поэтому сведение к минимуму коэффициента отражения на каждой поверхности просветление оптики) становится важной задачей, которая теперь решается путем использования явлений интерференции. [c.217]

Применение метода Гюйгенса—Френеля в данном случае весьма просто. Будем считать, что воображаемая поверхность а совпадает с плоскостью непрозрачного экрана и целиком закрывает исследуемое отверстие. В наиболее простом случае — нормальное падение исходной волны на поверхность экрана — дополнительная разность хода лучей от различных участков щели определяется углом дифракции (р. Упрощается и вычисление множителя А (ц/), значение которого влияет на интенсивность в центре дифракционной картины и не сказывается на распределении интенсивности. В эксперименте же, как правило, исследуется лишь относительная интенсивность (интенсивность в центре дифрак-ционнной картины условно принимается равной единице), так как относительные измерения несравненно проще и надежнее абсолютных измерений распределения освещенности, требующих предварительной градуировки приемников света, учета возможного поглощения и т. д. [c.282]

Пусть на такую систему двух дифракционных решеток падает плоская волна. Обозначим через ао.Ро.Уо углы между нормгшью к падающей волне и осями X,Y,Z. Рассмотрим самый простой случай нормального падения (ад = я/2 Ро == Tt/2 уо = 0). Условия возникновения главных максимумов для излучения с какой-то произвольной длиной волны к имеют вид [c.345]

Найти отношение интенсивностей Д2 = (Еа1Е1) и разность фаз б падающей на металл и проходящей волн в случае нормального падения. [c.899]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...