Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Энергия системы

Внутренняя энергия системы включает в себя  [c.11]

В термодинамике важную роль играет сумма внутренней энергии системы U и произведения давления системы р на ее объем V, называемая энтальпией и обозначаемая Н  [c.17]

С макроскопической точки зрения энергию системы, соответствующую ее массе, называют внутренней энергией. Внутренняя энергия — это свойство системы, которое полностью определяется ее состоянием и известно как функция состояния . Изменение внутренней энергии при переходе системы из одного состояния  [c.30]


С молекулярной точки зрения внутренняя энергия системы есть сумма всей кинетической и потенциальной энергии частиц, составляющих эту систему. Эта энергия распределена между потенциальной и кинетической энергиями частиц внутри ядра каждого атома, потенциальной и кинетической энергиями колебания атома в молекуле, кинетической энергией вращения групп атомов внутри молекулы, кинетическими энергиями вращательного и поступательного движений молекулы как таковой и, наконец, межмолекулярной потенциальной энергией внутри системы.  [c.31]

Различные виды внутренней энергии могут быть грубо классифицированы как независимые от температуры и зависимые от температуры . При значениях температуры и давления, обычно встречающихся в инженерной практике, электронная и ядер-ная энергии в основном не зависят от температуры и составляют внутреннюю энергию системы при температуре абсолютного нуля. Энергии поступательного, вращательного и колебательного движений зависят от температуры и составляют часть внутренней энергии, которую содержит тело при температуре выше абсолютного нуля. Эту часть внутренней энергии обычно рассматривают как термическую энергию. Она представляет наибольший интерес в термодинамике.  [c.31]

Внутренняя энергия системы может быть изменена добавлением или расходом энергии в форме теплоты. Теплота является переходной формой энергии из одной области в другую под влиянием разности температур. Скорость этого перехода пропорциональна разности температур. В соответствии с этим определением теплоты нельзя говорить, что энергия, содержащаяся в веществе, является теплотой. Энергия может быть передана системе в виде теплоты, но внутри системы она превращается во внутреннюю энергию и не сохраняется как теплота.  [c.34]

Внутренняя энергия системы может быть также изменена добавлением или расходом энергии в форме работы. Работа является формой энергии в процессе перемещения под действием силы. Как сила, так и перемещение необходимы для того, чтобы передать энергию в форме работы.  [c.34]

Изменение внутренней энергии системы удобнее всего определять с помощью теплоемкости при постоянном объеме, вычисляемой по уравнению (1-1). Для процесса при постоянном объеме  [c.40]


Это уравнение впервые было получено Шредингером. Наличие величины i в принятом решении указывает на то, что функция 1р не имеет реального физического смысла. Свойства этого уравнения таковы, что приемлемые решения получаются только в том случае, если энергия имеет определенные дискретные значения. Величины S, для которых уравнение имеет приемлемые значения, интерпретируются как допустимые значения энергии системы.  [c.76]

Потенциальная энергия системы вычисляется как отрицательная работа, выполненная частицей, проходящей расстояние х против действующей силы —kx.  [c.85]

Из выражений для поступательных, вращательных и колебательных уровней энергии индивидуальной молекулы энергия системы молекул идеального газа могла бы быть вычислена, если бы было известно распределение энергии по энергетическим уровням, т. е. число молекул на каждом данном энергетическом уровне. Однако для систем, действительно встречающихся в практике, число молекул так велико, что это распределение невозможно определить прямым способом. Вместе с тем когда имеется очень большое число молекул, статистическое вычисление распределения энергии может быть выполнено достаточно точно.  [c.91]

Рассмотрим следующую систему, состоящую из п различных частиц, распределенных по k энергетическим уровням таким образом, что имеется % частиц, каждая с энергией е , частиц, каждая с энергией и частиц, каждая с энергией е. Общее число частиц равно Ей,- общая энергия системы равна Еп,е,-. При занятии частицами энергетического уровня имеется п возможностей для его занятия первой частицей, так как любая из первоначальных п частиц может быть на этом уровне.  [c.92]

Одно возможное распределение десяти частиц на энергетических уровнях таково, что все десять частиц располагаются на энергетическом уровне 2. Общая энергия системы составит тогда 20. Очевидно, имеется только один способ, которым это распределение можно осуществить, т, е. обмен частиц на том же уровне не дает нового состояния системы. Применение уравнения (3-2) дает значение w, равное единице.  [c.94]

Любое перераспределение частиц по энергетическим уровням должно быть выполнено таким образом, чтобы общее число частиц и общая энергия системы оставались неизменными.Условия, определяющие наиболее вероятное распределение частиц по энергетическим уровням (или наиболее вероятное распределение энергии среди частиц), таковы  [c.96]

Общая энергия системы постоянна  [c.96]

Внутренняя энергия системы из п частиц может быть выражена в функции энергетических уровней отдельных частиц и абсолют ной температуры с помощью уравнений (3-18), (3-23) и (3-30)  [c.115]

Энергетическое состояние системы, имеющей огромное число охваченных тепловым движением частиц (атомов, молекул), характеризуется особой термодинамической функцией F, называемой свободной энергией (свободная энергия F=U — TS, где и — внутренняя энергия системы Т — абсолютная температура S — энтропия).  [c.44]

Можно сказать, что чем больше свободная энергия системы, тем система менее устойчива, и если имеется возможность, то система переходит в состояние, где свободная энергия меньше ( подобно шарику, который скатывается из положения / в положение 2, если на пути нет препятствия), условий, например температуры, свободная энергия системы изменяется по сложному закону, но различно для жидкого и кристаллического состояний. Схематически характер изменения свободной энергии жидкого и твердого состояний с температурой показан на рис. 25.  [c.44]

Другими словами, свободная энергия системы Лф определяется кяк алгебраическая сумма двух членов, характеризующих поверхностную Sa и объемную VAF энергии  [c.49]

Процесс кристаллизации может протекать только при условии уменьшения свободной энергии, поэтому, если образуется зародыш размером меньше (рис. 30), он расти не может, так как это повело бы к увеличению энергии системы. Если же образуется зародыш размером г и более, то его рост возможен, так как это приведет к уменьшению свободной энергии.  [c.50]


Модели для анализа напряжений и деформаций часто оказываются более удобными, если представлены в интегральной форме, вытекающей из вариационных принципов механики. Вариационный принцип Лагранжа (принцип потенциальной энергии) гласит, что потенциальная энергия системы получает стационарное значение на тех кинематически возможных перемещениях, отвечающих заданным граничным условиям, которые удовлетворяют условиям равновесия. Поэтому модель представляют в виде выражения потенциальной энергии П системы как разности энергии деформации Э и работы массовых и приложенных поверхностных сил А  [c.158]

Выше было показано, что температуры положительны при условии ( О( )/й )>0, т. е. число возможных состояний всегда возрастает с энергией. Это справедливо для свободных частиц или гармонического осциллятора таким образом, жидкости и кристаллические решетки, всегда имеют положительные температуры. Однако существуют некоторые весьма специфические системы, в которых имеется верхний предел спектра энергетических состояний. Если частицы в этих состояниях находятся в тепловом равновесии друг с другом и одновременно термически изолированы от состояний, не имеющих верхнего энергетического предела, то они могут вести себя так, как если бы они обладали отрицательными температурами. Поскольку выше предельного уровня нет других энергетических уровней, при возрастании внутренней энергии системы достигается такое состояние, когда все уровни одинаково заселены. Согласно статистической механике, это мо-  [c.24]

Здесь Ма — число Авогадро. Член ехр [—u(r)/kT можно получить, разлагая общее выражение для потенциальной энергии системы в ряд и пренебрегая всеми членами, кроме тех, которые отвечают за парные взаимодействия [48]. Уравнение (3.9) справедливо для частиц, не имеющих внутренних степеней свободы, и в случае действия только центральных сил, т. е. предполагается, что частицы обладают сферической симметрией.  [c.81]

Переход металла из жидкого состояния в твердое (кристаллическое) называется кристаллизацией. Кристаллизация протекает в условиях, когда система переходит к термодинамически более устойчивому состоянию с меньшей свободной энергией или термодинамическим потенциалом F, т. е. когда свободная энергия кристалла меньше жидкой фазы. Если превращение происходит с небольшим изменением объема, то f = Я — TS, где л — полная энергия системы Т — абсолютная температура S — энтропия  [c.28]

Уравновешенный гироскоп в кардановом подвесе движется по инерции. Определить кинетическую энергию системы и первые интегралы уравнений движения, если момент инерции внешней рамки относительно неподвижной оси вращения равен  [c.373]

Рассмотрим вопрос, какую максимальную работу можно получить от рабочего тела (газа) при заданных условиях. Считаем источник работы и среду изолированной, адиабатной системой, к которой, теплота не подводится и не отводится, т. е. Q = О- Обозначим внутреннюю энергию системы в начальном состоянии (У и в конечном U". Тогда на основании первого закона термодинамики имеем  [c.126]

Но выражение в скобках есть не что иное, как свободная энергия системы F, поэтому для всяких изотермических процессов  [c.145]

При изотермических обратимых процессах работа, совершаемая системой, равна уменьшению свободной энергии системы.  [c.145]

Работа равна уменьшению свободной энергии F. Свободная энергия системы есть часть энергии, которая в изотермическом процессе превращается во внешнюю работу.  [c.146]

Таким образом, общую энергию системы U можно представить в виде суммы двух частей [уравнения (9-30) и (9-32)1  [c.146]

Свободная энергия системы при постоянных объеме и температуре в необратимом процессе всегда убывает, а при обратимом процессе остается постоянной величиной.  [c.147]

Из каких величин составляется общая энергия системы  [c.151]

Следовательно, работа расширения, совершаемая системой в адиабатном процессе, равна уменьшению внутренней энергии данной системы. При адиабатном сжатии рабочего тела за рачивае-мая извне работа целиком идет на увеличение внутренней энергии системы.  [c.14]

Внутренняя энергия системы является функцией состояния. При возвращении рабочего тела в исходное состояние она также приобретает исходное зкаче-  [c.21]

Этим теоретическое развитие стачистической термодинамики завершено. Уравнение (4-28) содержит все основные сведения, которые термодинамика может дать относительно свойств системы и обеспечить логическую основу для всех термодинамических анализов. Сумма состояний Z определяется энергетическими уровнями, абсолютной температурой и общим числом частиц, составляющих систему величина W определяется видом распределения энергии системы среди различных частиц, т. е. числом частиц на каждом дискретном энергетическом уровне.  [c.130]

Для начала кристаллизации необходимо, чтобы процесс был термодинамически выгоден системе и сопровождался уменьшением свободной энергии системы. Из кривых, приведенных на pff . 25, видно, что это возможно только тогда, когда жидкость будет охлаждена ниже точки Температура, при которой практически начинается кристаллизация, может быть названа фактической температурой кристаллизации.  [c.45]


Рассмотрим плоский механизм с одном степенью свободы, звенья которого могут считаться жестким . Согласно теореме об изменении кииетической энергии системы,  [c.120]

Вычислить кинетическую энергию системы, состоящей из двух колес, соединенных паровозным спарником АВ и стержнем О1О2, если оси колес движутся со скоростью Уо. Масса каждого колеса равна М . Спарник АВ и соединительный стер-.  [c.294]

Величина TdS есть полученная системой теплота, поэтому урлвпепие (9-31), указывает, что работа в изотермическом процессе совершается не только за счет внутренней энергии системы, но и за  [c.145]

Из этого неравенства видно, что свободная энергия системы при необратимом изотермическом процессе возрастает на меньшук вели-чину по сравнению с внешней работой.  [c.146]


Смотреть страницы где упоминается термин Энергия системы : [c.15]    [c.30]    [c.16]    [c.92]    [c.94]    [c.132]    [c.32]    [c.33]    [c.78]    [c.25]    [c.428]   
Теория сварочных процессов (1988) -- [ c.12 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.142 ]

Термодинамика (1991) -- [ c.24 ]

Термодинамика и статистическая физика (1986) -- [ c.22 ]

Термодинамика (1969) -- [ c.16 , c.17 , c.25 ]

Теория колебаний (0) -- [ c.103 , c.108 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.22 ]



ПОИСК



Алабужев, В. А. Чернышев Преобразование энергии при вращательном переносном движении материальных точек замкнутой системы

Алифов, В. П. Гусев, И. Т. Чернявский. Моделирование автоколебательной системы с источником энергии и периодическим воздействием

Аналоги теоремы об изменении кинетической энергии реономных систем

Баланс энергии электроэнергетической системы и показатели календарных кривых выработки

Влияние потерь энергии при входе жидкости в межлопастные каналы осевого шнекового преднасоса на устойчивость системы

Влияние скорости и продолжительности нагружения, энергии, накопленной системой, и размеров образца на разрушающее напряжение

Внешняя потенциальная энергия системы

Внутренняя потенциальная энергия системы

Внутренняя энергия двухфазной системы

Внутренняя энергия и энтропия системы

Внутренняя энергия системы

Внутренняя энергия системы. Работа и теплота

Внутренняя энергия термодинамической системы

Внутренняя, кинетическая и потенциальная энергии простых систем

Возрастание энтропии и деградация энергии изолированной системы

Выбросы систем на возобновляемых источниках энергии за жизненный цикл

Выбросы систем на традиционных источниках энергии за жизненный цикл в Великобритании

Выражение кинетической энергии и кинетического потенциала механической системы в обобщенных координатах

Выражение кинетической энергии системы через обобщенные координаты и обобщенные скорости

Выражение потенциальной энергии деформации системы через внутренние силовые факторы

Вычисление потенциальной энергии стержневых систем

Гармонических осцилляторов система свободная энергия Гельмгольца

Гармонических осцилляторов система средняя энергия

Две системы в тепловом контакте. Определение понятий энтропии и температуры Обмен энергией и наиболее вероятная конфигурация

Движение системы в потенциальном силовом поле. Закон сохранения энергии

Движение системы вокруг своего центра тяжести. Теорема моментов и теорема кинетической энергии

Двухфазные системы Деградация» энергии

Демпфирование колебаний системы за счет рассеивания энергии в упругой штанге

Дефокусировка идеальной оптической системы с круглым зрачком — Вычисление распределения энергии в пятне рассеяния, вызываемом дефокусировкой, при круглом зрачке

Диссипация энергии при нелинейных пространственных колебаниях дискретных механических систем

Задание Д.10. Применение теоремы об изменении кинетической энергии к изучению движения механической системы

Закон движения энергии материальной систем

Закон изменения импульса системы. Закон изменения момента импульса систеЗакон изменения кинетической энергии. Потенциальная энергия взаимодействия частиц Закон сохранения полной энергии. Уравнение Мещерского. Теорема вириала Движение свободной частицы во внешнем поле

Закон изменения импульса энергии в неинерциальной систем

Закон изменения кинетической энергии для относительного движения системы вокруг центра масс

Закон изменения кинетической энергии материальной точки и материальной системы

Закон сохранения импульса энергии в неинерциальной систем

Закон сохранения механической энергии материальной точки и механической системы при движении в потенциальном силовом поле

Закон сохранения механической энергии системы

Закон сохранения полной механической энергии материальной системы

Закон сохранения энергии для адиабатически изолированной системы

Закон сохранения энергии для системы материальных точек

Закон энергии движущихся систем

Законы изменения и сохранения импульса, кинетического момента и энергии относительно произвольных неинерциальных систем отсчета

Законы изменения и сохранения энергии системы

Законы изменения кинетического момента и кинетической энергии относительно поступательно движущейся- системы центра масс

Законы сохранения энергии и импульса для замкнутых систем

Заряженных частиц система свободная энергия Гельмгольца

Звуковые волны . Плоские волны скорость звука энергия системы волн . — 281—284. Плоские волны конечной амплитуды методы Римана и Earnshaw. Условия стоячих волн исследования Ранкина Волны уплотнения

Здания с системами энергосбережения на базе солнечной энергии

ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ГЕОТЕРМАЛЬНОЙ ЭНЕРГИИ Повышение эффективности геотермальных систем теплоснабжения

Изменение кинетической энергии системы за время удара. Теоремы Карно

Изменение полной энергии системы при малом приращении длины трещины

Изменение свободной энергии при необратимых процессах . 33. Условия равновесия системы

Изменение энергии в однофазной системе постоянного состава при стационарном процессе

Изменение энергии в однофазной системе с постоянным составом

Измерение WE Системы в магнитных полях. Работа и энергия

Индуктивные системы аккумулирования энергии

Инерциальные системы отсчета. Силы в механике. Второй закон Ньютона Третий закон Ньютона. Принцип относительности Галилея. Приближение внешнего поля Импульс, момент импульса, потенциальная энергия. Законы изменения динамических переменных

Иное доказательство теоремы об устойчивости равновесия Теоремы А. М. Ляпунова о состоянии равновесия в тех случаях, когда потенциальная энергия системы не имеет минимума

Интеграл энергии. Закон сохранения энергии. Консервативные системы

Интегральное уравнение лучистого обмена энергией в системе излучающих тел

Источники электрической энергии, система пуска

Катастатическая система и первая форма уравнения энергии

Катастатическая система. Шесть теорем об энергии

Кинетическая анергия системы. Теорема Кёни. 84. Кинетическая энергия твердого тела, движущегося вокруг неподвижной точки

Кинетическая и потенциальная энергия малых свободных колебаний консервативной системы

Кинетическая энергия в разных системах отсчета

Кинетическая энергия и работа реактивных сил в системе ТПМ — изменяющая масса

Кинетическая энергия материальной системы и способы ее вычисления

Кинетическая энергия материальной точки и материальной системы

Кинетическая энергия материальной точки и системы

Кинетическая энергия материальной точки, системы и твердого тела

Кинетическая энергия системы

Кинетическая энергия системы Теорема Кёнига

Кинетическая энергия системы в абсолютном движении и в движении относительно центра масс. Теоремы об их изменении

Кинетическая энергия системы материальных точек. Теорема Кёнига

Кинетическая энергия системы при относительном движении

Кинетическая энергия системы с конечным числом степеней свободы

Кинетическая энергия системы твердого тела

Кинетическая энергия тела при плоскопараллельном движеКинетическая, энергия системы тел

Кинетическая энергия точки и системы точек

Кинетический момент и кинетическая энергия системы в осях Кёнига

Количество движения и энергия системы частиц

Количество движениям энергия вихревой системы

Комплекс энергии—импульса и законы сохранения энергии и импульса для изолированных систем

Конденсаторная система зажигания с импульсным накоплением энергии

Конденсаторная система зажигания с непрерывным накоплением энергии

Малые колебания системы вокруг положения устойчивого равновесия. Приближенные выражения кинетической и потенциальной энергий

Материальная система, соответствуюиХав наименьшей кинетической энергии

Механические системы аккумулирования энергии

Минимум полной энергии системы

Многоразовая транспортная космическая система Энергия-Буран

Момент импульса систе 136 Кинетическая энергия системы

Муравский. Об определении потенциальной энергии в сдучае малых колебаний механических систем

Начало виртуальных перемещений и принцип стационарности полной потенциальной энергии системы — Начало виртуальных усилий и принцип стационарности дополнительной энергии

Нормировка энтропии и связь между энергией и информацией в системах из многих элементов

О массе и энергии в системе из двух тел

Об энергии системы в поле черного излучения

Обобщенные координаты. Уравнения Лагранжа второго рода. Обобщенные импульс и энергия. Принцип Гамильтона. Движение в неинерциальной системе отсчета Движение частицы по поверхности

Оборудование к системам использования тепловой энергии

Обратимая полезная работа в беспотоковых процессах перехода ме жду заданными устойчивыми состояниями системы — функция беепотоковой доступности и доступная энергия

Обратимые изотермические процессы. Свободная энергия системы

Одномерные колебания. Запаздывающая функция Грина. Энергия, потребляемая системой. Резонанс. Переходный и установившийся режимы. Колебания связанных систем Общие свойства нелинейных систем

Определение перемещений методом Мора Работа внешних сил и потенциальная энергия деформации при изгибе стержней и стержневых систем

Определение энергии как термодинамической характеристики системы

Определенность положительная квадратичной формы потенциальной энергии системы

ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ Внутренняя энергия как функция состояния системы

ПРИЛОЖЕНИЕ 12. Потенциальная энергия системы полосок с переменным знаком заряда

Перевод дифференциальных сечений и энергий из лабораторной системы в систему центра инерции и наоборот

Передача энергии широкополосными системами

Переход энергии между двумя системами

Перминов. Метод определения коэффициентов внутреннего и внешнего рассеяния энергии при вынужденных колебаниях стержневой системы

Полная и внутренняя энергия тела (системы тел)

Полная потенциальная энергия механической системы

Полная энергия системы тел. Закон сохранения энергии

Полуэкспериментальный метод исследования взаимодействия колебательных систем с источником энергии

Понижение порядка системы Гамильтона при помощи интеграла энергии

Поступательно-движущаяся система законы изменения кинетического момента и кинетической энергии

Потенциальная энергия деформации, парнационпые методы расчета конструкций, общие свойства упругих систем

Потенциальная энергия деформаций дополнительная системы

Потенциальная энергия деформаций системы

Потенциальная энергия дискретных механических систем

Потенциальная энергия и классификация свободных механических систем

Потенциальная энергия системы

Потенциальная энергия системы с конечным числом степеней свободы

Потенциальная энергия системы точки

Потенциальная энергия системы трех

Потенциальная энергия системы трех материальных точек

Потери механической энергии потока в разветвляющихся каналах системы струйных элементо

Потери напора ((энергии) в задвижках системах трубопроводов

Предельная мощность различных преобразователей энерВозможности форсажа различных преобразователей энерЭнергетические принципы управления системами преобразователей энергии

Преоб разование энергии материальной точки при переходе от одной инерциальной системы к другой

Приведение динамической системы к системе с меньшим числом степеней свободы при помощи уравнения энергии

Применения уравнения сохранения энергии в беспотоковых процессах как способ анализа системы

Примеры вычисления кинетической энергии системы тел

Примеры применения теоремы об изменении кинетической энергии механической системы

Принцип минимума потенциальной энергии системы

Принцип стационарности потенциальной энергии системы

Приставка к электронному блоку конденсаторной системы зажигания с непрерывным накоплением энергии для получения многократного искрообразования

Приставка к электронным блокам конденсаторной системы зажигания с импульсным накоплением энергии для увеличения длительности искрового разряда

Работа и мощность силы. Теорема об изменении кинетической энергии системы

Работоспособность термодинамических систем. ЭксерЭффективность преобразования энергии. Условия получения максимальной работы

Раздельное формирование амплитуды и частоты колебаний в системах с двумя источниками энергии

Распределение Максвелла — Больцмана для систем с аддитивной энергией

Рассеяние энергии в системе

Рассеяние энергии при колебаниях системы с одной степенью свободы с помощью настроенного демпфера

Расходная часть электрического баланса электроэнергетической системы Потребители энергии

Регуляризация температурных полей тел и систем тел без источников энергии

Свободная энергия равновесных систем

Свободная энергия системы

Свободная энергия системы идеальных газов до смешения

Свободные волны в прямолинейном канале скорость распространения волны эффект начальных условий физический смысл различных приближений энергия системы волн

Секулярные члены. Методы усреднения гамильтоновых систем. Каноническое преобразование к медленным переменным. Локализация энергии в нелинейной системе. Параметрический резонанс. Система в быстроосциллирующем поле Заряженная частица в высокочастотном поле Метод удвоения переменных

Силовая функция и потенциальная энергия системы

Силы, имеющие потенциал. Потенциальная энергия системы

Система автоматического с источником энергии

Система отвода и преобразования энергии

Система отопления с помощью солнечной энергии, разработанная в Финляндии

Система отсчета для какой угодно материальной системы, соответствующая наименьшей кинетической энергии

Система центра масс и пороговая энергия

Система, лишенная энергии

Системы Гамильтона энергии полная

Системы Определение перемещений с помощью подсчёта энергии

Системы в магнитных полях. Работа и энергия

Системы в электрических полях. Работа и энергия

Системы передачи и распределения электрической энергии

Системы с полной диссипацией энергии

Склерономные и реономные системы. Закон сохранения энергии

Сохранение энергии в закрытых и открытых системах. Первый закон термодинамики

Сохранение энергии в открытых системах

Способы замыкания системы уравнений движения и энергии

Сравнение системы в двух состояниях с неравной энергией

Стационарность потенциальной энергии систем

Стационарный тепловой режим системы тел с источниками энергии

Суперпотенциал. Полные энергия и импульс изолированной систеНеизолированные островные системы. Гравитационное излучение

Теорема Бернулли — Шаля полной механической энергии голономной системы

Теорема Вариньоиа кинетической энергии системы

Теорема Вариньона кинетической энергии системы

Теорема Гамильтона—Якоби кинетической энергии системы свободных материальных точе

Теорема Даламбера об изменении кинетической энергии системы

Теорема импульсов кинетической энергии материальной системы в дифференциальной

Теорема о кинетической энергии (тео системы с переменной

Теорема о кинетической энергии механической системы и общем случае ее движения (теорема Кенига)

Теорема о кинетической энергии системы

Теорема о сохранении полной энергии системы

Теорема об изменении внутренней энергии системы

Теорема об изменении кииетн ческой энергии системы Закон сохранения полной механической энергии

Теорема об изменении кинетического момента и кинетической энергии системы

Теорема об изменении кинетической энергии в относительном движении системы

Теорема об изменении кинетической энергии материальной системы

Теорема об изменении кинетической энергии материальной системы в интегральной форме (35 7). 5. Теорема об изменении кинетической энергии в дифференциальной форме

Теорема об изменении кинетической энергии механической системы

Теорема об изменении кинетической энергии системы

Теорема об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной форме

Теорема об изменении кинетической энергии системы в интегральной (конечной) форме

Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек

Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек (в дифференциальной форме)

Теорема об изменении кинетической энергии системы при ударе

Теорема об изменении полной механической энергии голономной системы

Теорема — взаимности, 184 — единственности решения уравнений равновесия энергии деформации, 183 — о минимуме энергии, 182 —о свободных колебаниях упругих систем, 190 — о трех

Теоремы об изменении импульса, механического момента и кинетической энергии относительно произвольных неинерциальных систем отсчета

Теоремы об изменении кинетической энергии материальной точки и механической системы

Теоремы об изменении кинетической энергии точки и системы

Теория автоматического управления ракетными двигателямиА. А. Шевяков, В. М. Калнин, Н. В. Науменкова, В. Г. Дятлов. М. Машиностроение, Федоров С. М., Литвинов А. П. Автоматические системы с цифровыми управляющими машинами. М. Энергия

Термодинамический метод исследования Внутренняя энергия системы

Топливно-энергетический комплекс и электроэнергетика СССР Ядериая энергия в системе энергетики страны

Управление напряжением возбуждения синхронного двигателя на минимум потерь энергии и колебаний напряжения в системе электроснабжения

Уравнение баланса энергии для системы со связями

Уравнения Лагранжа второго рода. Кинетическая энергия системы Функция рассеивания

Уравнения Лагранжа с реакциями связей законы изменения импульса, кинетического момента и энергии для систем со связями

Уравнения движения точки в неинерциальной системе координат. Теорема об изменении кинетической энергии Закон сохранения энергии

Усиков, 3. Д. Иванова. Характеристическое поглощение высокочастотной электромагнитной энергии жидкостью в системе с сеточным электродом

Условия сведения к минимуму потерь механической энергии потока в разветвляющихся каналах системы струйных элементов

Феноменологическое описание подвода энергии к системе

Функция состояния и функция процесса. Внутренняя энергия системы Работа

Химические системы аккумулирования энергии

Число размещений для наиболее вероятного распределеИзменение энергии в замкнутой однофазной системе определенного состава

Шакиров В.Я. Задача демпфирования полной энергии в колебательных системах Вычислительная и прикладная математика

Эквивалентная жесткость и эквивалентный коэффициент поглощения энергии системы при различном соединении упругих элементов

Электрические системы аккумулирования энергии

Электрические устройства систем обогрева, кондиционирования воздуха, пожаротушения, освещения и распределения электрической энергии

Энергии кинетическая полная системы

Энергия 542,- Циркуляция системы кинетическая

Энергия 542,- Циркуляция системы потенциальная

Энергия Гиббса и учение о равновесии в гомогенных системах

Энергия Гиббса систем с переменной массой

Энергия взаимодействия конденсированных систем

Энергия взаимодействия системы одинаковых внедренных атомов и их упорядочение па междоузлпях

Энергия внутренняя кинетическая систем — Теорема

Энергия внутренняя системы полная

Энергия деформации системы

Энергия деформации стержневой системы, преобразование матриц жесткостей и податливостей

Энергия изолированной системы

Энергия импульс и момент импульса свободной изолированной частицы и системы частиц — 4 1 Обсуждение метода получения динамических соотношений в СТО

Энергия кинетическая гироскопа системы

Энергия кинетическая гироскопа системы с конечным числом степеней свободы

Энергия кинетическая материальной механической системы

Энергия кинетическая материальной точки системы материальных, точек

Энергия кинетическая механизма систем — Теорема

Энергия кинетическая механических систем линейных

Энергия кинетическая механической систем

Энергия кинетическая системы материальных тачек

Энергия кинетическая системы потенциальная системы

Энергия кинетическая системы точек

Энергия кинетическая системы тяготеющих масс

Энергия кинетическая системы, подчиненной стационарным

Энергия кинетическая систем—Теорема потенциальная

Энергия колебательной системы

Энергия колебательной системы и ее диссипация

Энергия магнитной модельной системы

Энергия механическая полная системы

Энергия полная системы

Энергия потенциальная системы полная

Энергия связи Масса системы связанных ча стиц

Энергия связи системы

Энергия системы в неравновесном состояни

Энергия системы оспилляторов

Энергия системы термодинамической

Энергия системы, находящейся в неравновесном состоянии

Энергия термической системы

Энергия ускорения системы

Энергия ферми-системы



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте