Работа массовых сил

Заметим, что правая часть этого уравнения может рассматриваться как уравнение работ массовых сил, отнесенных к единице массы. Подставляя эти значения в систему уравнений (4-4), перепишем ее для несжимаемой жидкости так [c.53]

Работу массовых сил можно представить в виде [c.113]

Работу массовых сил можно выразить интегралом [c.123]

Здесь E — внутренняя энергия единицы массы 1/V2 — кинетическая энергия единицы массы V — модуль вектора скорости) (f-V) —работа массовых сил в единицу времени, отнесенная к единице массы P -V) — работа поверхностных сил в единицу времени, отнесенная к единице поверхности Jq — вектор потока энергии через единицу поверхности Q — тепло, производимое в единице объема за единицу времени (например, источники тепла, обусловленные излучением). [c.9]

Пренебрегая в уравнении (3.8.6) работой массовых сил и учитывая (3.8.7), получим [c.134]

Уравнение энергии записано в форме, аналогичной первому закону термодинамики. Левая часть уравнения соответствует изменению со временем кинетической и внутренней энергии движущегося объема. Первый член правой части учитывает работу массовых сил, второй — работу сил давления, третий — работу сил трения, четвертый — поступление энергии в объем за счет теплопроводности, пятый— за счет диффузии. Поскольку, как уже упоминалось, масса М объема V, движущегося со средней массовой скоростью, сохраняется, возможно обычное преобразование [c.180]

Внешние массовые силы направлены по внутренней нормали к поверхности уровня. Для доказательства этого свойства рассмотрим уравнение элементарной работы массовой силы dR на пути бз [c.38]

При ЭТОМ все внутренние и внешние силы считаются неизменными. Первый интеграл представляет собой потенциальную энергию упругого тела, второй — работу массовых сил и третий — работу сил, приложенных к поверхности тела. [c.192]

Для каждой трубки тока при установив-Уравнение энергии вдоль шихся адиабатических движениях идеальной жидкости, при ду = О и при отсутствии притока механической энергии за счет работы массовых сил из (8.3) получается, что XV = О, если граничащие с жидкостью тела неподвижны, так как поверхностные силы [c.66]

Для ряда машинных агрегатов и технологических процессов В этом случае положительная работа массовых сил на тех участках полного цикла, в которых приведенная плотность инерционных параметров положительна, к (<р) > О, полностью погашается отрицательной работой массовых сил па тех участках цикла [tpo, f(,-b 1, в которых плотность инерционных параметров отрицательна, к (tp) < 0. [c.193]

Уравнение энергии выражает равенство между изменением полной энергии (кинетической и внутренней) элементарного объема движущейся жидкости, с одной стороны, н между работой массовых сил, работой напряжений в жидкости на границах элементарного объема и теплом, переданным путем теплообмена этого объема с соседними, с другой. Для сжимаемой жидкости оно записывается в виде [c.8]

В такой форме уравнение Бернулли применяют в гидравлике. Здесь только нет пьезометрической высоты, потому что в уравнениях (1.18) и (1.15) работой массовых сил (ввиду их малости для газа) обычно пренебрегают. [c.21]

Работа массовых сил, имеющих составляющие по осям координат X, Y, Z, [c.48]

В динамических насосах и нагнетателях передача энергии жидкости или газу происходит путем работы массовых сил потока в полости, постоянно соединенной с входом и выходом нагнетателя. [c.235]

Здесь Ze представляют собой работу массовых сил [c.61]

Изменение полной энергии некоторой массы жидкости за промежуток времени от /] до 2 происходит за счет работы массовых и поверхностных сил, за счет притока за тот же промежуток времени тепловой энергии вследствие наличия объемно-распределенных источников тепла, а так ке притока тепла через поверхность. Если обозначить через Ах работу массовых сил, Лз — работу поверхностных сил, — объемное поступление энергии, Qs — количество тепла, поступившее через поверхность [c.64]

Работа массовых сил. Обозначим через ДЛт работу за промежуток времени сИ массовых сил, приложенных к массе в объеме т. На массу с1т в объеме т действует сила рР т. Перемещение этой массы за время сИ есть с1г — Работа указанной силы на перемещении ёг равна р(р.у)с т (И, откуда следует, что [c.65]

Элементарная работа массовых сил, действующих на массу в объёме т, на элементарном перемещении V(И будет представляться в виде [c.102]

Приток энергии дальнодействия (сплы тяжести, электромагнитных сил,. ..) отражается работой массовой силы Р, входящей в уравнения движения, и функциями параметров р, входящими в законы сохранения. [c.177]

Левая часть этого уравнения содержит виртуальную работу массовых сил, поверхностных сил и сил инерции. Правая часть равна виртуальной работе внутренних усилий. Уравнение (9) является обобщением принципа виртуальных работ Лагранжа на задачи термоупругости. Этого уравнения было бы достаточно для рассмотрения несопряженных задач термоупругости, когда температура в последнем интеграле правой части является известной функцией Ч Однако при учете сопряжения поля деформации и поля температуры функция 0 не может быть определена независимо. Поэтому необходимо установить добавочное соотношение, учитывающее явление теплопроводности. Основой наших рассуждений будет закон Фурье [c.51]

Будем считать, что механическая энергия сообщается газу только вследствие работы массовой силы Тогда с учетом равенства (3.12) получим [c.48]

Без учета трения и теплообмена газа между отдельными его струйками в установившемся относительном движении соотношение (3.46) справедливо не только в среднем (по массе газа), но и для каждой трубки тока. Оно выражает собой закон изменения полного теплосодержания с учетом работы массовой силы инерции в подвижной (вращающейся) системе координат. [c.70]

Левая часть этого уравнения представляет элементарную работу массовых сил на возможном перемещении, т. е. в данном случае на направлении поверхности равного давления. [c.409]

Подставляя в (3.2.10) выражения для напряжений из (3.1.5), (3.1.16) и опуская член, учитывающий работу массовых сил, после преобразований получим уравнение энергии для газа в следующем виде [c.120]

Работу массовых сил найдем при следующих допущениях. Поток внутри укрытия условно разделим на две области. В первой области (при входе воздуха в [c.378]

Обозначим элементарную работу сил на действительных перемещениях символом Л , как и в предыдущих главах. Тогда элементарная работа массовых сил на действительном перемещении будет равна [c.371]

Модели для анализа напряжений и деформаций часто оказываются более удобными, если представлены в интегральной форме, вытекающей из вариационных принципов механики. Вариационный принцип Лагранжа (принцип потенциальной энергии) гласит, что потенциальная энергия системы получает стационарное значение на тех кинематически возможных перемещениях, отвечающих заданным граничным условиям, которые удовлетворяют условиям равновесия. Поэтому модель представляют в виде выражения потенциальной энергии П системы как разности энергии деформации Э и работы массовых и приложенных поверхностных сил А [c.158]

Введем среднюю внутреннюю энергию i-й фазы Uj, среднюю поверхностную энергию 2-фазы TJ-z, а также среднюю удельную кинетическую энергию пульсационного (мелкомасштабного) движения i-й фазы ki и работу внешних массовых сил в этом пульса-ционном движении Hi, исходя из следующих соотношений [c.83]

Анализ этого уравнения, уравнений энергии мелкомасштабного движения идеальной несущей фазы (3.4.65) и движения тел в жидкости показывает, что кинетическая энергия макроскопического движения выделенного объема смеси меняется 1. Из-за обмена с внешней средой и энергией мелкомасштабного движения за счет работы поверхностных сил (первое слагаемое в правой части), сил Архимеда (второе слагаемое) и внешних массовых сил (третье и четвертое слагаемые) 2. Из-за обмена с кинетической энергией мелкомасштабного движения и внутренней энергией внутри выделенного объема 1) с интенсивностью [c.194]

Плавление и испарение кварца может сопровождаться диссоциацией. Нагреваемый твердый кварц размягчается и образует испаряющийся жидкий слой, из которого в газообразный пограничный слой поступает газообразная двуокись и окись углерода и кислород. В работе ]209] анализируется влияние массообмена и массовых сил на двухфазный пограничный слой. Существование жидкого слоя и процесс выброса капель определяются условиями распыла струй и капель (эти вопросы исследованы в работе [554] на основе работ [340, 787]). Абляция графита сопровождается реакциями горения и диссоциацией воздуха. Можно ожидать, что при температурах поверхности до 2800° С атомы азота диссоциированного воздуха будут рекомбинировать в газовой фазе. Простая модель для исследования системы С — О — N была использована в работе [682]. [c.371]

Заметим, что матрица жесткости на каждом шаге одна и та же влияние вязкости учитывается с помощью фиктивных массовых сил, плотность работы которых на возможном перемещении равна [c.248]

В случае отсутствия сильных гравитационных или эле ктромагнитных полей в уравнении (6.1.3) опускают член, характеризующий массовые силы, вместе с ним и член, а-рактеризующий работу массовых сил в уравнении энергги (6.1.4), а также соответствующее слагаемое в левой части [c.222]

Работа массовой силы может быть представлена для пойерхности уровня в виде [c.39]

Согласно этому уравнению внешняя работа, подводимая к потоку газа, затрачивается на совершение работы сжатия, на изменение кинетической энергии и работы массовых сил и на преодоление сил трения на рассматриваемом участке проточной части двигателя между сечениями 1—1 и 2—2. Это уравнение можно рассматривать как обобш,енне уравнения Бернулли на случай течения с трением и подводом механической работы. Для идеального газа при -внеш=0 из (1.13), как частный случай, получается интеграл Бер- улли [c.24]

Элементарная работа массовых сил на перемещениях полного и осреднённого движения жидкости будет представляться соответственно в виде [c.459]

Из уравнения (3) следует, что элементарная работа массовых сил вдоль поверхности равного давлени равна нулю. Последнее же возможно лишь в том случае, если суммарное ускорение массовых сил перпендикулярно элементу поверхности равного давления. [c.409]

Это уравнение имеет определенный механический смысл. Из теоретической механики известно, что трехчлен (52) определяет элементарную работу массовых сил на перемещении йх, йу и г. Применительно к рассматриваемому случаю перемещение взято вдоль поверхности равного давления. Из (5-2) следует, что элементарная работа массовых сил вдоль поверхности равного давления равна нулю. Это значит, что в состоянии относительного покоя результирую1иее ускорение массовых сил перпендикулярно к соответствующему элементу поверхности равного давления. [c.74]

Изменение энергии выделенного элементарного объема ЛУп возникает ib связи с притоком тепла и работой внешних сил (массовых и поверхностных). Причем это изменение проявится в увеличении кинетической энергии среднего и пульсационного движения и в изменении внутренней энергии элемента. Учитывая, что для дисперсных потоков теплоносителей характерны в основном умеренные скорости течения, пренебрегаем изменением давления и кинетической энергии компонетов. Полагая также, что внутренние источники или стоки энергий отсутствуют, в соответствии с первым законом термодинамики для изобарных процессов получим, что количество переданного элементу ДУц за время Лт тепла AQa равно изменению энтальпии его компонентов [c.40]

Применим - теорему Бернулли к рассмотрению работы прибора, который служит для измерения скорости полета самолетов. Этот прибор состоит из трубки, открытый конец которой направлен против потока, а другой конец соединен с одним из отверстий манометра (рис. 16.1). Трубка вставлена в кожух, в котором на расстоянии 3,5 диаметров кожуха расположены отверстия. Кожух соединен с другим отверстием манометра. Трубка обычно имеет диаметр, равный 0,3 диаметра кожуха. Выберем систему координат, жестко связанную с прибором, и применим интеграл Бернулли для струйки тока потока обтекающего прибор, которая проходит через точки Л и В. В точке А поток останавливается (и = 0) —критическая точка потока. В ней происходит разделение струй. В точке В возмущение, вызванное прибором, не сказывается и скорость в ней равна скорости vq набегающего на прибор потока. При скоростях, меньших 60 м/с, воздух можно рассматривать как несжимаемую жидкость, Считая, кроме того, что массовые силы отсутствуют, применим интеграл Бернулли для линии тока, ироходя- [c.256]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...